د nature.com د لیدلو لپاره مننه. تاسو د CSS لپاره محدود ملاتړ سره د براوزر نسخه کاروئ. د غوره تجربې ترلاسه کولو لپاره، موږ سپارښتنه کوو چې تاسو یو ډیر تازه براوزر وکاروئ (یا په انټرنیټ اکسپلورر کې د مطابقت حالت بند کړئ). په عین حال کې، د دوامداره ملاتړ ډاډ ترلاسه کولو لپاره، موږ سایټ پرته له سټایلونو او جاواسکریپټ څخه ښکاره کوو.
موږ په YBa2Cu3O6.96 (YBCO) سیرامیک کې د 50 او 300 K ترمنځ د نیلي لیزر روښانتیا له امله د پام وړ فوتوولټیک اغیز راپور ورکوو، کوم چې په مستقیم ډول د YBCO سوپر کنډکټیوټي او YBCO-فلزي الکترود انٹرفیس سره تړاو لري. کله چې YBCO د سوپر کنډکټینګ څخه مقاومتي حالت ته لیږد څخه تیریږي د خلاص سرکټ ولټاژ Voc او لنډ سرکټ اوسني Isc لپاره قطبي بدلون شتون لري. موږ ښیې چې د سوپر کنډکټور-نورمال فلزي انٹرفیس په اوږدو کې بریښنایی پوټینشیل شتون لري، کوم چې د عکس هڅول شوي الکترون-سوراخ جوړو لپاره د جلا کولو ځواک چمتو کوي. دا انٹرفیس پوټینشیل د YBCO څخه فلزي الکترود ته لارښوونه کوي کله چې YBCO سوپر کنډکټینګ وي او کله چې YBCO غیر سوپر کنډکټینګ شي مخالف لوري ته بدلیږي. د پوټینشیل اصل ممکن په اسانۍ سره د فلزي-سوپر کنډکټیوټر انٹرفیس کې د نږدېوالي اغیزې سره تړاو ولري کله چې YBCO سوپر کنډکټینګ وي او د هغې ارزښت په 50 K کې د 502 mW/cm2 لیزر شدت سره اټکل شوی ~10–8 mV وي. د p-ډول موادو YBCO په نورمال حالت کې د n-ډول موادو Ag-paste سره یوځای کول یو نیم pn جنکشن جوړوي کوم چې د لوړ تودوخې په وخت کې د YBCO سیرامیکونو د فوتوولټیک چلند لپاره مسؤل دی. زموږ موندنې ممکن د فوټون-الیکټرونیک وسیلو نوي غوښتنلیکونو ته لاره هواره کړي او د سوپر کنډکټر-فلز انٹرفیس کې د نږدېوالي اغیزې باندې نور رڼا واچوي.
د لوړې تودوخې سوپر کنډکټرونو کې د عکس العمل ولتاژ په اړه د ۱۹۹۰ لسیزې په لومړیو کې راپور ورکړل شوی او له هغه وخت راهیسې په پراخه کچه څېړنه شوې، خو بیا هم د هغې طبیعت او میکانیزم نا حل شوی پاتې دی ۱،۲،۳،۴،۵. YBa2Cu3O7-δ (YBCO) پتلی فلمونه ۶،۷،۸، په ځانګړې توګه، د فوتوولټیک (PV) حجرو په بڼه په کلکه مطالعه کیږي ځکه چې د هغې د تنظیم وړ انرژي تشه ۹،۱۰،۱۱،۱۲،۱۳ ده. په هرصورت، د سبسټریټ لوړ مقاومت تل د وسیلې د ټیټ تبادلې موثریت لامل کیږي او د YBCO8 لومړني PV ملکیتونه ماسک کوي. دلته موږ د 50 او 300 K (Tc ~ 90 K) ترمنځ د YBa2Cu3O6.96 (YBCO) سیرامیک کې د نیلي لیزر (λ = 450 nm) روښانتیا لخوا رامینځته شوي د پام وړ فوتوولټیک اغیز راپور ورکوو. موږ ښیو چې د PV اغیز مستقیم د YBCO سوپر کنډکټیویټي او د YBCO-فلزي الکترود انٹرفیس طبیعت سره تړاو لري. کله چې YBCO د سوپر کنډکټینګ مرحلې څخه مقاومتي حالت ته لیږد څخه تیریږي، د خلاص سرکټ ولټاژ Voc او لنډ سرکټ جریان Isc لپاره قطبي بدلون شتون لري. دا وړاندیز کیږي چې د سوپر کنډکټور-نورمال فلزي انٹرفیس په اوږدو کې یو بریښنایی پوټینشیل شتون لري، کوم چې د عکس هڅول شوي الکترون-سوراخ جوړو لپاره د جلا کولو ځواک چمتو کوي. دا انٹرفیس پوټینشیل د YBCO څخه فلزي الکترود ته لارښوونه کوي کله چې YBCO سوپر کنډکټینګ وي او کله چې نمونه غیر سوپر کنډکټینګ شي نو مخالف لوري ته ځي. د پوټینشیل اصل ممکن په طبیعي ډول د فلزي-سوپر کنډکټینګ انٹرفیس کې د نږدېوالي اغیزې سره تړاو ولري14,15,16,17 کله چې YBCO سوپر کنډکټینګ وي او د هغې ارزښت اټکل شوی چې په 50 K کې ~10−8 mV وي د لیزر شدت سره 502 mW/cm2. د p-ډول موادو YBCO ترکیب په نورمال حالت کې د n-ډول موادو Ag-paste سره، ډیری احتمال، یو نیم pn جنکشن جوړوي چې د لوړ تودوخې کې د YBCO سیرامیکونو PV چلند لپاره مسؤل دی. زموږ مشاهدې د لوړ تودوخې سوپر کنډکټینګ YBCO سیرامیکونو کې د PV اغیزې اصل باندې نور رڼا اچوي او د آپټو الیکترونیکي وسیلو لکه د ګړندي غیر فعال رڼا کشف کونکي او نورو کې د هغې د کارولو لپاره لاره هواروي.
شکل ۱a–c ښیي چې د YBCO سیرامیک نمونې IV ځانګړتیاوې په ۵۰ K کې دي. د رڼا روښانتیا پرته، د نمونې په اوږدو کې ولتاژ د بدلیدونکي جریان سره په صفر کې پاتې کیږي، لکه څنګه چې د سوپر کنډکټینګ موادو څخه تمه کیدی شي. ښکاره فوتوولټیک اغیزه هغه وخت څرګندیږي کله چې لیزر بیم په کیتوډ کې لارښود کیږي (شکل ۱a): د I-محور سره موازي IV منحني د لیزر شدت زیاتیدو سره ښکته حرکت کوي. دا څرګنده ده چې د عکس-حوصله شوي منفي ولتاژ شتون لري حتی پرته له کوم جریان څخه (ډیری وختونه د خلاص سرکټ ولتاژ Voc په نوم یادیږي). د IV منحني صفر سلپ ښیي چې نمونه لاهم د لیزر روښانتیا لاندې سوپر کنډکټینګ کوي.
(a–c) او 300 K (e–g). د V(I) ارزښتونه د -10 mA څخه +10 mA ته په خلا کې د جریان د تیرولو له لارې ترلاسه شوي. د تجربوي معلوماتو یوازې یوه برخه د وضاحت لپاره وړاندې کیږي. a، د YBCO د اوسني ولټاژ ځانګړتیاوې د کیتوډ (i) کې موقعیت لرونکي لیزر ځای سره اندازه کیږي. ټول IV منحني افقي مستقیمې کرښې دي چې ښیي چې نمونه لاهم د لیزر شعاع سره سوپر کنډکټینګ کوي. منحني د لیزر شدت سره ښکته حرکت کوي، دا په ګوته کوي چې د صفر جریان سره حتی د دوه ولټاژ لیډونو ترمنځ منفي پوټینشن (Voc) شتون لري. د IV منحني بدلې پاتې کیږي کله چې لیزر د نمونې په مرکز کې په ایتر 50 K (b) یا 300 K (f) کې لارښود کیږي. افقي کرښه پورته حرکت کوي ځکه چې انود روښانه کیږي (c). د 50 K کې د فلزي-سوپر کنډکټر جنکشن یو سکیماتیک ماډل په d کې ښودل شوی. د نورمال حالت YBCO د اوسني ولټاژ ځانګړتیاوې په 300 K کې په کیتوډ او انود کې اشاره شوي لیزر بیم سره اندازه کیږي په ترتیب سره په e او g کې ورکړل شوي. د 50 K په پایلو برعکس، د مستقیمو کرښو غیر صفر سلپ ښیي چې YBCO په نورمال حالت کې دی؛ د Voc ارزښتونه د رڼا شدت سره په مخالف لوري کې توپیر لري، چې د چارج جلا کولو مختلف میکانیزم په ګوته کوي. په 300 K کې د ممکنه انٹرفیس جوړښت په hj کې ښودل شوی د نمونې ریښتینی انځور د لیډونو سره.
د اکسیجن بډایه YBCO په سوپر کنډکټینګ حالت کې کولی شي د لمر وړانګې تقریبا بشپړ طیف جذب کړي ځکه چې د هغې ډیره کوچنۍ انرژي تشه (د مثال په توګه) 9,10 ده، په دې توګه د الکترون سوري جوړې (e–h) رامینځته کوي. د فوټونونو د جذبولو له لارې د خلاص سرکټ ولټاژ Voc تولیدولو لپاره، دا اړینه ده چې د بیا یوځای کیدو دمخه د عکس تولید شوي eh جوړې په فضا کې جلا کړئ18. منفي Voc، د کیتوډ او انود په پرتله لکه څنګه چې په شکل 1i کې ښودل شوي، وړاندیز کوي چې د فلزي-سوپر کنډکټور انٹرفیس په اوږدو کې یو بریښنایی پوټینشیل شتون لري، کوم چې الکترونونه انود ته او سوري کیتوډ ته لیږدوي. که دا قضیه وي، نو باید د انود په ځای کې د سوپر کنډکټور څخه فلزي الکترود ته یو پوټینشیل هم وي. په پایله کې، که چیرې د انود ته نږدې د نمونې ساحه روښانه شي نو مثبت Voc به ترلاسه شي. سربیره پردې، کله چې د لیزر ځای د الکترودونو څخه لرې سیمو ته اشاره کیږي نو باید د عکس هڅول شوي ولټاژونه شتون ونلري. دا یقینا قضیه ده لکه څنګه چې د شکل 1b,c څخه لیدل کیدی شي!.
کله چې د رڼا ځای د کیتوډ الکترود څخه د نمونې مرکز ته حرکت کوي (شاوخوا 1.25 ملي میتر د انٹرفیسونو څخه جلا)، د IV منحنیاتو هیڅ بدلون او هیڅ Voc د لیزر شدت د اعظمي ارزښت ته د زیاتوالي سره نه لیدل کیدی شي (انځور 1b). په طبیعي ډول، دا پایله د عکس هڅول شوي کیریرونو محدود ژوند او په نمونه کې د جلا کولو ځواک نشتوالي ته منسوب کیدی شي. د الکترون سوري جوړې رامینځته کیدی شي کله چې نمونه روښانه شي، مګر د e-h ډیری جوړې به له منځه یوړل شي او هیڅ فوتوولټیک اغیزه نه لیدل کیږي که چیرې لیزر ځای د هر الکترود څخه لرې سیمو ته راشي. د لیزر ځای د انود الکترودونو ته لیږدول، د I-محور سره موازي د لیزر شدت زیاتولو سره پورته حرکت کوي (انځور 1c). ورته جوړ شوی بریښنایی ساحه د انود په فلزي-سوپر کنډکټر جنکشن کې شتون لري. په هرصورت، فلزي الکترود دا ځل د ازموینې سیسټم مثبت لیډ سره وصل کیږي. د لیزر لخوا تولید شوي سوري د انود لیډ ته فشار ورکول کیږي او پدې توګه مثبت Voc لیدل کیږي. دلته وړاندې شوي پایلې قوي شواهد وړاندې کوي چې په حقیقت کې د سوپر کنډکټر څخه د فلزي الکترود ته اشاره کولو لپاره یو انٹرفیس پوټینشیل شتون لري.
په YBa2Cu3O6.96 سیرامیکونو کې د فوتوولټیک اغیز په 300 K کې په شکل 1e–g کې ښودل شوی. د رڼا روښانتیا پرته، د نمونې IV منحنی یوه مستقیمه کرښه ده چې د اصلي څخه تیریږي. دا مستقیمه کرښه د اصلي سره موازي پورته حرکت کوي د لیزر شدت د کیتوډ لیډونو کې د شعاع کولو سره (شکل 1e). د فوتوولټیک وسیلې لپاره د ګټو دوه محدود قضیې شتون لري. د لنډ سرکټ حالت هغه وخت رامینځته کیږي کله چې V = 0 وي. پدې حالت کې جریان د لنډ سرکټ جریان (Isc) په نوم یادیږي. دوهم محدود قضیه د خلاص سرکټ حالت (Voc) دی چې هغه وخت پیښیږي کله چې R→∞ یا جریان صفر وي. شکل 1e په روښانه توګه ښیې چې Voc مثبت دی او د رڼا شدت زیاتیدو سره زیاتیږي، د 50 K کې ترلاسه شوي پایلې سره برعکس؛ پداسې حال کې چې منفي Isc د رڼا روښانتیا سره د شدت زیاتوالي لپاره لیدل کیږي، د نورمال لمریز حجرو یو عادي چلند.
په ورته ډول، کله چې د لیزر بیم د الکترودونو څخه لرې سیمو ته اشاره کیږي، د V(I) منحنی د لیزر شدت څخه خپلواکه وي او هیڅ فوتوولټیک اغیزه نه ښکاري (انځور 1f). د 50 K په اندازه کولو سره ورته، د IV منحنی برعکس لوري ته حرکت کوي ځکه چې د انود الکترود وړانګې کیږي (انځور 1g). دا ټولې پایلې د دې YBCO-Ag پیسټ سیسټم لپاره په 300 K کې ترلاسه شوي چې د نمونې په مختلفو موقعیتونو کې لیزر وړانګې شوي د انٹرفیس پوټینشیل سره مطابقت لري چې په 50 K کې لیدل شوي برعکس دي.
ډیری الکترونونه د YBCO په سوپر کنډکټینګ کې د کوپر جوړو کې د هغې د انتقالي تودوخې Tc څخه ښکته راټولیږي. پداسې حال کې چې په فلزي الکترود کې، ټول الکترونونه په واحد شکل کې پاتې کیږي. د فلزي-سوپر کنډکټور انٹرفیس په شاوخوا کې د واحد الکترونونو او کوپر جوړو لپاره د کثافت لوی تدریجي شتون لري. په فلزي موادو کې د اکثریت وړونکي واحد الکترونونه به د سوپر کنډکټور سیمې ته خپریږي، پداسې حال کې چې د YBCO سیمه کې د اکثریت وړونکي کوپر جوړې به د فلزي سیمې ته خپریږي. لکه څنګه چې د کوپر جوړې ډیر چارجونه لیږدوي او د واحد الکترونونو په پرتله لوی حرکت لري چې له YBCO څخه فلزي سیمې ته خپریږي، مثبت چارج شوي اتومونه شاته پاتې کیږي، چې په پایله کې د فضا چارج سیمه کې بریښنایی ساحه رامینځته کیږي. د دې بریښنایی ساحې لوري د سکیماتیک ډیاګرام شکل 1d کې ښودل شوی. د فضا چارج سیمې ته نږدې د پیښې فوټون روښانتیا کولی شي eh جوړې رامینځته کړي چې جلا شي او بهر شي چې د ریورس تعصب لوري کې د فوتو جریان تولیدوي. هرڅومره ژر چې الکترونونه د جوړ شوي بریښنایی ساحې څخه ووځي، دوی په جوړه کې راټولیږي او پرته له مقاومت څخه بل الکترود ته جریان کوي. په دې حالت کې، Voc د مخکې ټاکل شوي قطبیت سره مخالف دی او منفي ارزښت ښیې کله چې لیزر بیم د منفي الکترود شاوخوا ساحې ته اشاره کوي. د Voc ارزښت څخه، د انٹرفیس په اوږدو کې پوټینشیل اټکل کیدی شي: د دوه ولتاژ لیډونو ترمنځ فاصله d ~5 × 10−3 متر ده، د فلزي-سوپر کنډکټر انٹرفیس ضخامت، di، باید د YBCO سوپر کنډکټر (~1 nm)19,20 د همغږۍ اوږدوالي په څیر د شدت ورته ترتیب وي، د Voc ارزښت واخلئ = 0.03 mV، د فلزي-سوپر کنډکټر انٹرفیس کې پوټینشیل Vms د 50 K په وخت کې د 502 mW/cm2 د لیزر شدت سره ارزول کیږي، د مساوات په کارولو سره،
موږ غواړو دلته ټینګار وکړو چې د عکس-حوصله شوي ولتاژ د عکس-حوصله کوونکي ولتاژ د عکس-حوصله کوونکي اغیزې لخوا نشي تشریح کیدی. دا په تجربوي ډول ثابته شوې چې د سوپر کنډکټر YBCO سیبیک کوفیسینټ Ss = 021 دی. د مسو د لیډ تارونو لپاره سیبیک کوفیسینټ د SCu = 0.34–1.15 μV/K3 په حد کې دی. د لیزر ځای کې د مسو تار تودوخه د 0.06 K لږ مقدار لخوا لوړ کیدی شي د اعظمي لیزر شدت سره چې په 50 K کې شتون لري. دا کولی شي د 6.9 × 10−8 V د تودوخې بریښنا ظرفیت تولید کړي کوم چې د عکس 1 (a) کې ترلاسه شوي Voc څخه درې امرونه کوچنی دی. دا څرګنده ده چې د تودوخې بریښنا اغیزه د تجربوي پایلو تشریح کولو لپاره خورا کوچنۍ ده. په حقیقت کې، د لیزر شعاع له امله د تودوخې توپیر به د یوې دقیقې څخه لږ وخت کې ورک شي نو د تودوخې اغیزې ونډه په خوندي ډول له پامه غورځول کیدی شي.
د خونې په تودوخه کې د YBCO دا فوتوولټیک اغیز څرګندوي چې دلته د چارج جلا کولو یو مختلف میکانیزم شامل دی. په نورمال حالت کې د YBCO سوپر کنډکټ کول د p ډوله مواد دي چې د چارج کیریر په توګه سوري لري 22,23، پداسې حال کې چې فلزي Ag-paste د n ډوله موادو ځانګړتیاوې لري. د pn جنکشنونو په څیر، د سپینو زرو پیسټ کې د الکترونونو خپریدل او په YBCO سیرامیک کې سوري به یو داخلي بریښنایی ساحه رامینځته کړي چې په انٹرفیس کې YBCO سیرامیک ته اشاره کوي (شکل 1h). دا داخلي ساحه ده چې د جلا کولو ځواک چمتو کوي او د خونې په تودوخې کې د YBCO-Ag پیسټ سیسټم لپاره مثبت Voc او منفي Isc ته لار هواروي، لکه څنګه چې په شکل 1e کې ښودل شوي. په بدیل سره، Ag-YBCO کولی شي د p ډوله Schottky جنکشن جوړ کړي کوم چې د پورته وړاندې شوي ماډل په څیر ورته قطبي سره د انٹرفیس پوټینشیل ته هم لار هواروي 24.
د YBCO د سوپر کنډکټینګ لیږد په جریان کې د فوتوولټیک ملکیتونو د مفصل ارتقا پروسې د څیړنې لپاره، د نمونې IV منحني د 80 K په اندازه د ټاکل شوي لیزر شدت سره اندازه شوي چې په کیتوډ الیکټروډ کې روښانه کیږي (شکل 2). د لیزر شعاع پرته، د نمونې په اوږدو کې ولتاژ په صفر کې پاتې کیږي پرته له دې چې جریان په پام کې ونیول شي، چې د نمونې سوپر کنډکټینګ حالت په 80 K کې په ګوته کوي (شکل 2a). د 50 K په اندازه ترلاسه شوي معلوماتو ته ورته، د I-محور سره موازي IV منحني د لیزر شدت زیاتولو سره ښکته حرکت کوي تر هغه چې یو مهم ارزښت Pc ته ورسیږي. د دې مهم لیزر شدت (Pc) څخه پورته، سوپر کنډکټور د سوپر کنډکټینګ مرحلې څخه مقاومتي مرحلې ته لیږد څخه تیریږي؛ ولتاژ د سوپر کنډکټور کې د مقاومت د څرګندیدو له امله د جریان سره زیاتیدل پیل کوي. په پایله کې، د IV منحني د I-محور او V-محور سره تقاطع پیل کوي چې په لومړي سر کې منفي Voc او مثبت Isc ته لاره هواروي. اوس داسې ښکاري چې نمونه په یوه ځانګړي حالت کې ده چې پکې د Voc او Isc قطبي د رڼا شدت ته خورا حساس دی؛ د رڼا شدت کې د ډیر لږ زیاتوالي سره، Isc له مثبت څخه منفي ته او Voc له منفي څخه مثبت ارزښت ته بدلیږي، د اصل څخه تیریږي (د فوتوولټیک ملکیتونو لوړ حساسیت، په ځانګړي توګه د Isc ارزښت، د رڼا روښانتیا ته په انځور 2b کې په روښانه توګه لیدل کیدی شي). په لوړه کچه د لیزر شدت کې، د IV منحني د یو بل سره موازي وي، چې د YBCO نمونې نورمال حالت په ګوته کوي.
د لیزر ځای مرکز د کیتوډ الکترودونو شاوخوا موقعیت لري (شکل 1i وګورئ). a، د YBCO IV منحني چې د مختلف لیزر شدتونو سره شعاع شوي. b (پورته)، د لیزر شدت د خلاص سرکټ ولټاژ Voc او لنډ سرکټ اوسني Isc پورې اړه لري. د Isc ارزښتونه د ټیټ رڼا شدت (< 110 mW/cm2) کې نشي ترلاسه کیدی ځکه چې د IV منحني د I-محور سره موازي دي کله چې نمونه په سوپر کنډکټینګ حالت کې وي. b (لاندې)، د لیزر شدت د فعالیت په توګه توپیر مقاومت.
د Voc او Isc د لیزر شدت پورې تړاو په 80 K کې په 2b (پورته) کې ښودل شوی. د فوتوولټیک ملکیتونه د رڼا شدت په دریو سیمو کې بحث کیدی شي. لومړۍ سیمه د 0 او Pc ترمنځ ده، په کوم کې چې YBCO سوپر کنډکټینګ دی، Voc منفي دی او د رڼا شدت سره کمیږي (مطلق ارزښت زیاتیږي) او په Pc کې لږترلږه ته رسیږي. دویمه سیمه د Pc څخه بل مهم شدت P0 ته ده، په کوم کې چې Voc زیاتیږي پداسې حال کې چې Isc د رڼا شدت سره کمیږي او دواړه په P0 کې صفر ته رسیږي. دریمه سیمه د P0 څخه پورته ده تر هغه چې د YBCO نورمال حالت ته ورسیږي. که څه هم Voc او Isc دواړه د رڼا شدت سره د 2 سیمې په څیر توپیر لري، دوی د مهم شدت P0 څخه پورته مخالف قطبیت لري. د P0 اهمیت پدې کې دی چې هیڅ فوتوولټیک اغیز شتون نلري او د چارج جلا کولو میکانیزم پدې ځانګړي نقطه کې په کیفیت سره بدلون مومي. د YBCO نمونه د رڼا شدت پدې حد کې غیر سوپر کنډکټینګ کیږي مګر نورمال حالت ته لا نه دی رسیدلی.
په څرګنده توګه، د سیسټم فوټوولټیک ځانګړتیاوې د YBCO سوپر کنډکټیویټي او د هغې سوپر کنډکټیویټي لیږد سره نږدې تړاو لري. د YBCO توپیر مقاومت، dV/dI، په شکل 2b (لاندې) کې د لیزر شدت د فعالیت په توګه ښودل شوی. لکه څنګه چې مخکې یادونه وشوه، د سوپر کنډکټیویټ څخه فلز ته د کوپر جوړه خپریدو نقطو له امله په انٹرفیس کې جوړ شوی بریښنایی پوټینشیل. د 50 K په څیر لیدل شوي، د فوټوولټیک اغیز د 0 څخه PC ته د لیزر شدت زیاتولو سره لوړیږي. کله چې د لیزر شدت د PC څخه یو څه پورته ارزښت ته ورسیږي، د IV منحنی خم پیل کوي او د نمونې مقاومت څرګندیدل پیل کوي، مګر د انٹرفیس پوټینشیل قطبیت لا تر اوسه نه دی بدل شوی. د سوپر کنډکټیویټي باندې د نظری هڅونې اغیز په لید یا نږدې IR سیمه کې تحقیق شوی. پداسې حال کې چې اساسي پروسه د کوپر جوړه ماتول او سوپر کنډکټیویټي له منځه وړل دي 25,26، په ځینو مواردو کې د سوپر کنډکټیویټي لیږد لوړ کیدی شي 27,28,29، د سوپر کنډکټیویټي نوي مرحلې حتی هڅول کیدی شي 30. په PC کې د سوپر کنډکټیوټي نشتوالی د عکس-حوصله شوي جوړې ماتیدو ته منسوب کیدی شي. په P0 نقطه کې، د انٹرفیس په اوږدو کې پوټینشیل صفر کیږي، چې دا په ګوته کوي چې د انٹرفیس په دواړو خواوو کې د چارج کثافت د رڼا د دې ځانګړي شدت لاندې ورته کچې ته رسیږي. د لیزر شدت کې نور زیاتوالی د کوپر جوړو د ویجاړیدو لامل کیږي او YBCO په تدریجي ډول بیرته p-ډول موادو ته بدلیږي. د الکترون او کوپر جوړه خپریدو پرځای، د انٹرفیس ځانګړتیا اوس د الکترون او سوري خپریدو لخوا ټاکل کیږي چې په انٹرفیس کې د بریښنایی ساحې قطبي بیرته راګرځیدو لامل کیږي او په پایله کې مثبت Voc (د انځور 1d، h پرتله کړئ). په ډیر لوړ لیزر شدت کې، د YBCO توپیر مقاومت د نورمال حالت سره مطابقت لرونکي ارزښت ته رسیږي او Voc او Isc دواړه د لیزر شدت سره په خطي ډول توپیر لري (انځور 2b). دا مشاهده څرګندوي چې د YBCO په نورمال حالت کې لیزر شعاع به نور خپل مقاومت او د سوپر کنډکټور-فلز انٹرفیس ځانګړتیا بدل نه کړي مګر یوازې د الکترون-سوري جوړو غلظت زیات کړي.
د فوتوولټیک ملکیتونو باندې د تودوخې اغیزې د څیړلو لپاره، د فلزي سوپر کنډکټر سیسټم په کیتوډ کې د 502 mW/cm2 شدت نیلي لیزر سره شعاع شوی و. د 50 او 300 K ترمنځ په ټاکل شوي تودوخې کې ترلاسه شوي IV منحني په شکل 3a کې ورکړل شوي دي. د خلاص سرکټ ولټاژ Voc، د لنډ سرکټ جریان Isc او توپیر مقاومت بیا د دې IV منحني څخه ترلاسه کیدی شي او په شکل 3b کې ښودل شوي. د رڼا روښانه کولو پرته، ټول IV منحني چې په مختلفو تودوخې کې اندازه کیږي د تمې سره سم له اصلي څخه تیریږي (د شکل 3a دننه). د IV ځانګړتیاوې د تودوخې د زیاتوالي سره په ډراماتیک ډول بدلیږي کله چې سیسټم د نسبتا قوي لیزر بیم (502 mW/cm2) لخوا روښانه کیږي. په ټیټه تودوخه کې د IV منحني مستقیمې کرښې دي چې د Voc منفي ارزښتونو سره I-محور سره موازي دي. دا منحني د تودوخې د زیاتوالي سره پورته حرکت کوي او په تدریجي ډول په یوه مهم تودوخې Tcp کې د غیر صفر سلپ سره په یوه کرښه بدلیږي (شکل 3a (پورته)). داسې ښکاري چې ټول IV ځانګړتیا منحني په دریم کواډرینټ کې د یوې نقطې شاوخوا ګرځي. Voc له منفي ارزښت څخه مثبت ته لوړیږي پداسې حال کې چې Isc له مثبت څخه منفي ارزښت ته راټیټیږي. د YBCO د اصلي سوپر کنډکټینګ لیږد تودوخې Tc څخه پورته، د IV منحنی د تودوخې سره په مختلف ډول بدلیږي (د شکل 3a لاندې). لومړی، د IV منحنی گردش مرکز لومړي کواډرینټ ته حرکت کوي. دوهم، Voc کمیږي او Isc د تودوخې د زیاتوالي سره زیاتیږي (د شکل 3b پورته). دریم، د IV منحنی سلپ د تودوخې سره په خطي ډول لوړیږي چې پایله یې د YBCO لپاره د مقاومت مثبت تودوخې ضخامت دی (د شکل 3b لاندې).
د 502 mW/cm2 لیزر روښانتیا لاندې د YBCO-Ag پیسټ سیسټم لپاره د فوتوولټیک ځانګړتیاو د تودوخې انحصار.
د لیزر ځای مرکز د کیتوډ الکترودونو شاوخوا موقعیت لري (شکل 1i وګورئ). a، IV منحني له 50 څخه تر 90 K (پورته) او له 100 څخه تر 300 K (لاندې) څخه ترلاسه شوي چې د تودوخې زیاتوالی په ترتیب سره د 5 K او 20 K د تودوخې زیاتوالی سره. انسټیټ a په تیاره کې په څو تودوخې کې د IV ځانګړتیاوې ښیې. ټول منحني د اصلي نقطې څخه تیریږي. b، د خلاص سرکټ ولټاژ Voc او لنډ سرکټ جریان Isc (پورته) او د YBCO (لاندې) توپیر مقاومت، dV/dI، د تودوخې د فعالیت په توګه. د صفر مقاومت سوپر کنډکټینګ لیږد تودوخې Tcp نه ورکول کیږي ځکه چې دا Tc0 ته ډیر نږدې دی.
د شکل ۳b څخه درې مهمې تودوخې پیژندل کیدی شي: Tcp، چې پورته یې YBCO غیر سوپر کنډکټینګ کیږي؛ Tc0، په کوم کې چې Voc او Isc دواړه صفر کیږي او Tc، د لیزر شعاع پرته د YBCO اصلي پیل سوپر کنډکټینګ لیږد تودوخه. د Tcp ~ 55 K لاندې، د لیزر شعاع شوی YBCO د کوپر جوړو نسبتا لوړ غلظت سره په سوپر کنډکټینګ حالت کې دی. د لیزر شعاع اغیزه د فوټوولټیک ولټاژ او جریان تولید سربیره د کوپر جوړه غلظت کمولو سره د صفر مقاومت سوپر کنډکټینګ لیږد تودوخه له 89 K څخه ~ 55 K (د شکل 3b لاندې) ته راټیټول دي. د تودوخې زیاتوالی د کوپر جوړې هم ماتوي چې په انٹرفیس کې ټیټ پوټینشیل لامل کیږي. په پایله کې، د Voc مطلق ارزښت به کوچنی شي، که څه هم د لیزر روښانتیا ورته شدت پلي کیږي. د انٹرفیس پوټینشیل به د تودوخې د نور زیاتوالي سره کوچنی او کوچنی شي او په Tc0 کې صفر ته ورسیږي. په دې ځانګړي نقطه کې هیڅ فوټوولټیک اغیز نشته ځکه چې د عکس-حوصله شوي الکترون-سوراخ جوړو جلا کولو لپاره داخلي ساحه شتون نلري. د پوټینشیل قطبي بدلون د دې مهم تودوخې څخه پورته واقع کیږي ځکه چې په Ag پیسټ کې د وړیا چارج کثافت د YBCO په پرتله ډیر دی کوم چې په تدریجي ډول بیرته p-ډول موادو ته لیږدول کیږي. دلته موږ غواړو ټینګار وکړو چې د Voc او Isc قطبي بدلون د صفر مقاومت سوپر کنډکټینګ لیږد وروسته سمدلاسه پیښیږي، پرته له دې چې د لیږد لامل وي. دا مشاهده په څرګنده توګه، د لومړي ځل لپاره، د سوپر کنډکټیوټي او د فلزي-سوپر کنډکټور انٹرفیس پوټینشیل سره تړلي فوتوولټیک اغیزو ترمنځ اړیکه څرګندوي. د سوپر کنډکټور-نورمال فلزي انٹرفیس په اوږدو کې د دې پوټینشیل طبیعت د تیرو څو لسیزو راهیسې د څیړنې تمرکز دی مګر ډیری پوښتنې لاهم د ځواب ویلو لپاره انتظار باسي. د فوټوولټیک اغیز اندازه کول ممکن د دې مهم پوټینشیل توضیحاتو (لکه د هغې ځواک او قطبي او نور) سپړلو لپاره یو مؤثر میتود ثابت شي او له همدې امله د لوړې تودوخې سوپر کنډکټینګ نږدېوالي اغیزې باندې رڼا واچوي.
د Tc0 څخه Tc ته د تودوخې نور زیاتوالی د کوپر جوړو د کم غلظت او د انٹرفیس پوټینشیل د زیاتوالي لامل کیږي او په پایله کې لوی Voc. په Tc کې د کوپر جوړه غلظت صفر کیږي او په انٹرفیس کې د جوړیدو پوټینشیل اعظمي حد ته رسیږي، چې پایله یې اعظمي Voc او لږترلږه Isc وي. د دې تودوخې حد کې د Voc او Isc (مطلق ارزښت) چټک زیاتوالی د سوپر کنډکټینګ لیږد سره مطابقت لري کوم چې د 502 mW/cm2 شدت د لیزر شعاع له لارې د ΔT ~ 3 K څخه ~ 34 K ته پراخ شوی (انځور 3b). د Tc پورته نورمال حالتونو کې، د خلاص سرکټ ولټاژ Voc د تودوخې سره کمیږي (د شکل 3b پورته)، د pn جنکشنونو 31,32,33 پراساس د نورمال لمریز حجرو لپاره د Voc خطي چلند ته ورته. که څه هم د تودوخې سره د Voc د بدلون کچه (−dVoc/dT)، چې په کلکه د لیزر شدت پورې اړه لري، د نورمال لمریز حجرو په پرتله خورا کوچنۍ ده، د YBCO-Ag جنکشن لپاره د Voc د تودوخې ضخامت د لمریز حجرو په څیر ورته ترتیب لري. د عادي لمریز حجرو وسیلې لپاره د pn جنکشن لیکیج جریان د تودوخې زیاتوالي سره زیاتیږي، چې د تودوخې زیاتوالي سره په Voc کې کمښت لامل کیږي. د دې Ag-سوپر کنډکټر سیسټم لپاره لیدل شوي خطي IV منحني، د لومړي ځل لپاره د خورا کوچني انٹرفیس پوټینشن او دوهم د دوه هیټرو جنکشنونو د شاته څخه تر شا اړیکې له امله، د لیکیج جریان ټاکل ستونزمن کوي. سره له دې، دا ډیر احتمال لري چې د لیکیج جریان ورته تودوخې انحصار زموږ په تجربه کې لیدل شوي Voc چلند لپاره مسؤل وي. د تعریف له مخې، Isc هغه جریان دی چې د منفي ولټاژ تولیدولو لپاره اړین دی ترڅو Voc جبران کړي ترڅو ټول ولټاژ صفر وي. لکه څنګه چې تودوخه لوړیږي، Voc کوچنی کیږي ترڅو د منفي ولټاژ تولیدولو لپاره لږ جریان ته اړتیا وي. سربېره پردې، د YBCO مقاومت د Tc څخه پورته تودوخې سره په خطي ډول زیاتیږي (د شکل 3b لاندې)، کوم چې په لوړه تودوخه کې د Isc کوچني مطلق ارزښت سره هم مرسته کوي.
په یاد ولرئ چې هغه پایلې چې په شکل 2،3 کې ورکړل شوي دي د کیتوډ الکترودونو شاوخوا ساحه کې د لیزر شعاع کولو له لارې ترلاسه کیږي. اندازه کول هم د انود په ځای کې د لیزر ځای سره تکرار شوي او ورته IV ځانګړتیاوې او فوتوولټیک ملکیتونه لیدل شوي دي پرته له دې چې د Voc او Isc قطبیت پدې قضیه کې بیرته راګرځیدلی وي. دا ټول معلومات د فوتوولټیک اغیزې لپاره میکانیزم ته لار هواروي، کوم چې د سوپر کنډکټر - فلز انٹرفیس سره نږدې تړاو لري.
په لنډه توګه، د لیزر شعاع لرونکي سوپر کنډکټینګ YBCO-Ag پیسټ سیسټم IV ځانګړتیاوې د تودوخې او لیزر شدت د دندو په توګه اندازه شوي دي. د 50 څخه تر 300 K پورې د تودوخې په حد کې د پام وړ فوتوولټیک اغیز لیدل شوی. دا وموندل شوه چې د فوتوولټیک ملکیتونه د YBCO سیرامیکونو سوپر کنډکټیویټي سره په کلکه اړیکه لري. د Voc او Isc قطبي بدلون د عکس-حوصله شوي سوپر کنډکټینګ څخه غیر سوپر کنډکټینګ لیږد وروسته سمدلاسه پیښیږي. د ثابت لیزر شدت کې اندازه شوي د Voc او Isc د تودوخې انحصار هم په یوه مهم تودوخې کې یو ځانګړی قطبي بدلون ښیې چې پورته نمونه مقاومت کوي. د نمونې مختلفې برخې ته د لیزر ځای په ځای کولو سره، موږ ښیو چې د انٹرفیس په اوږدو کې بریښنایی پوټینشیل شتون لري، کوم چې د عکس-حوصله شوي الکترون-سوراخ جوړو لپاره د جلا کولو ځواک چمتو کوي. دا انٹرفیس پوټینشیل د YBCO څخه فلزي الکترود ته لارښوونه کوي کله چې YBCO سوپر کنډکټینګ وي او مخالف لوري ته بدلیږي کله چې نمونه غیر سوپر کنډکټینګ شي. د پوټینشیل اصل ممکن په طبیعي ډول د فلزي-سوپرکنډکټر انٹرفیس کې د نږدېوالي اغیزې سره تړاو ولري کله چې YBCO سوپرکنډکټر کوي او اټکل کیږي چې په 50 K کې ~10−8 mV وي چې د لیزر شدت 502 mW/cm2 دی. د p-ډول موادو YBCO اړیکه په نورمال حالت کې د n-ډول موادو Ag-paste سره د نیمه pn جنکشن جوړوي کوم چې د لوړ تودوخې په وخت کې د YBCO سیرامیکونو د فوتوولټیک چلند لپاره مسؤل دی. پورته مشاهدې د لوړ تودوخې سوپرکنډکټر YBCO سیرامیکونو کې د PV اغیزې باندې رڼا اچوي او په آپټو الیکترونیکي وسیلو کې نوي غوښتنلیکونو ته لاره هواروي لکه د ګړندي غیر فعال رڼا کشف کونکی او واحد فوټون کشف کونکی.
د فوتوولټیک اغیزې تجربې د YBCO سیرامیک نمونې باندې ترسره شوې چې 0.52 ملي میتر ضخامت او 8.64 × 2.26 ملي میتر مستطیل شکل لري او د دوامداره څپې نیلي لیزر (λ = 450 nm) لخوا روښانه شوې چې د لیزر ځای اندازه یې 1.25 ملي میتر شعاع ده. د پتلي فلم نمونې پرځای د بلک کارول موږ ته دا توان راکوي چې د سوپر کنډکټر فوتوولټیک ملکیتونه مطالعه کړو پرته لدې چې د سبسټریټ پیچلي نفوذ سره معامله وکړو6,7. سربیره پردې، بلک مواد د دې ساده چمتو کولو پروسې او نسبتا ټیټ لګښت لپاره مناسب کیدی شي. د مسو لیډ تارونه د YBCO نمونې سره د سپینو زرو پیسټ سره یوځای شوي چې څلور ګرد الکترودونه جوړوي چې شاوخوا 1 ملي میتر قطر لري. د دوو ولټاژ الکترودونو ترمنځ فاصله شاوخوا 5 ملي میتره ده. د نمونې IV ځانګړتیاوې د کوارټز کرسټال کړکۍ سره د وایبریشن نمونې مقناطیسي میګنیټومیټر (VersaLab، کوانټم ډیزاین) په کارولو سره اندازه شوې. د IV منحني ترلاسه کولو لپاره معیاري څلور تار میتود کارول شوی و. د الکترودونو او لیزر ځای نسبي موقعیتونه په شکل 1i کې ښودل شوي.
دا مقاله څنګه حواله کړو: یانګ، ایف. او نور. د سوپر کنډکټینګ YBa2Cu3O6.96 سیرامیکونو کې د فوتوولټیک اغیز اصل. ساینس. Rep. 5، 11504؛ doi: 10.1038/srep11504 (2015).
چانګ، سي ایل، کلینهامز، اې.، مولټن، ډبلیو جي او ټیسټارډي، ایل آر په YBa2Cu3O7 کې د سمیټري منع شوي لیزر هڅول شوي ولټاژونه. فزیک. ریو. بي ۴۱، ۱۱۵۶۴–۱۱۵۶۷ (۱۹۹۰).
کووک، ایچ ایس، ژینګ، جي پي او ډونګ، ایس وائی په Y-Ba-Cu-O کې د غیر معمولي فوتوولټیک سیګنال اصل. فزیک. ریو. B 43، 6270–6272 (1991).
وانګ، ایل پي، لین، جي ایل، فینګ، کیو آر او وانګ، جي ډبلیو د سوپر کنډکټینګ بای-سر-کا-کو-او د لیزر لخوا هڅول شوي ولټاژ اندازه کول. فزیک. ریو. بي ۴۶، ۵۷۷۳–۵۷۷۶ (۱۹۹۲).
ټیټ، KL، او نور. د YBa2Cu3O7-x د خونې د تودوخې فلمونو کې د لیزر لخوا رامینځته شوي لنډمهاله ولټاژونه. J. Appl. Phys. 67, 4375–4376 (1990).
کووک، ایچ ایس او ژینګ، جي پي په YBa2Cu3O7 کې غیر معمولي فوتوولټیک غبرګون. فزیک. ریو. بي ۴۶، ۳۶۹۲–۳۶۹۵ (۱۹۹۲).
موراوکا، وای.، موراماتسو، ټي.، یاماورا، جي. او هیروی، زی. د اکسایډ هیټروسټرکچر کې YBa2Cu3O7−x ته د عکس تولید شوي سوري کیریر انجیکشن. اپل. فزیک. لیټ. 85، 2950–2952 (2004).
اساکورا، ډي. او نور. د رڼا لاندې د YBa2Cu3Oy پتلو فلمونو د عکس اخراج مطالعه. فزیک. ریورډ. لیټ. 93، 247006 (2004).
یانګ، ایف. او نور. د YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 فوتوولټیک اغیز: د اکسیجن په مختلفو جزوي فشار کې د Nb هیټروجنکشن انیل شوی. ماټر. لیک. ۱۳۰، ۵۱-۵۳ (۲۰۱۴).
امینوف، BA او نور. په Yb(Y)Ba2Cu3O7-x واحد کرسټالونو کې دوه تشې جوړښت. جي. سوپرکونډ. ۷، ۳۶۱–۳۶۵ (۱۹۹۴).
کابانوف، وي وي، ډیمسر، جي.، پوډوبنیک، بي. او میهایلوویچ، ډي. د مختلفو تشو جوړښتونو سره په سوپر کنډکټرونو کې د کواسی پارټیکل آرامۍ متحرکات: د YBa2Cu3O7-δ په اړه تیوري او تجربې. فزیک. ریو. بي ۵۹، ۱۴۹۷–۱۵۰۶ (۱۹۹۹).
سن، جي آر، ژیونګ، سي ایم، ژانګ، ی زیډ او شین، بي جي د YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 د اصلاح کولو ځانګړتیاوې: Nb هیټروجنکشن. اپل. فزیک. لیک. ۸۷، ۲۲۲۵۰۱ (۲۰۰۵).
کاماراس، کې.، پورټر، سي ډي، ډاس، ايم جي، هير، ايس ايل او ټنر، ډي بي په YBa2Cu3O7-δ کې د اکسيټونيک جذب او سوپرکنډکټيويټي. فزیک. ریورډ لیټ. ۵۹، ۹۱۹-۹۲۲ (۱۹۸۷).
یو، جي.، هیګر، اې جي او سټکي، جي. د YBa2Cu3O6.3 د نیمه چلونکي واحد کرسټالونو کې د فوتو هڅول شوي چالکتیا لنډمهاله: د فوتو هڅول شوي فلزي حالت او د فوتو هڅول شوي سوپر چالکتیا لټون. د جامد حالت اړیکه. 72، 345-349 (1989).
مک میلان، د سوپر کنډکټینګ پراکسیمیټ اغیزې د ډبلیو ایل تونل کولو ماډل. فزیک. ریو. ۱۷۵، ۵۳۷-۵۴۲ (۱۹۶۸).
ګیرون، ایس. او نور. د سوپر کنډکټینګ پراکسیمټي اغیز چې د میسوسکوپیک اوږدوالي پیمانه باندې څېړل شوی. فزیک. ریورډ. لیټ. ۷۷، ۳۰۲۵-۳۰۲۸ (۱۹۹۶).
انونزیتا، جي. او مانسکي، ډي. د غیر مرکزي متناسب سوپر کنډکټرونو سره د نږدېوالي اغیز. فزیک. ریو. بي ۸۶، ۱۷۵۱۴ (۲۰۱۲).
Qu، FM او نور. په Pb-Bi2Te3 هایبرډ جوړښتونو کې قوي سوپر کنډکټینګ نږدې والی اغیز. ساینس. Rep. 2، 339 (2012).
چاپین، ډي ایم، فولر، سي ایس او پییرسن، جي ایل د لمر وړانګو په بریښنایی بریښنا بدلولو لپاره یو نوی سیلیکون پی این جنکشن فوتوسیل. جي. اپ. فزیک. ۲۵، ۶۷۶-۶۷۷ (۱۹۵۴).
ټوميموتو، K. په Zn- یا Ni-doped YBa2Cu3O6.9 واحد کرسټالونو کې د سوپر کنډکټینګ همغږي اوږدوالي باندې ناپاکۍ اغیزې. فزیک. Rev. B 60, 114–117 (1999).
انډو، وای او سیګاوا، کې. د ډوپینګ په پراخه لړۍ کې د نه جوړ شوي YBa2Cu3Oy واحد کرسټالونو مقناطیسي مقاومت: د همغږۍ اوږدوالي غیر معمولي سوري-ډوپینګ انحصار. فزیک. ریورډ لیټ. 88، 167005 (2002).
اوبرټیلي، ایس ډي او کوپر، جي آر د لوړ ټي اکسایډونو د تودوخې بریښنا کې سیسټماتیک. فزیک. ریوډ. بي ۴۶، ۱۴۹۲۸–۱۴۹۳۱، (۱۹۹۲).
سوګای، ایس. او نور. د p-ډول لوړ-TC سوپر کنډکټرونو کې د همغږي څوکې او LO فونون حالت د کیریر کثافت پورې تړلي حرکت بدلون. فزیک. Rev. B 68، 184504 (2003).
نوجیما، ټي. او نور. د الیکټرو کیمیکل تخنیک په کارولو سره په YBa2Cu3Oy پتلو فلمونو کې د سوري کمول او د الکترون راټولول: د n-ډول فلزي حالت لپاره شواهد. فزیک. Rev. B 84، 020502 (2011).
تونګ، آر ټي د شوټکي خنډ لوړوالي فزیک او کیمیا. اپل. فزیک. لیک. ۱، ۰۱۱۳۰۴ (۲۰۱۴).
سای-هالاز، جي اې، چي، سي سي، ډیننسټین، اې او لانګینبرګ، ډي این په سوپر کنډکټینګ فلمونو کې د متحرک بهرنۍ جوړې ماتولو اغیزې. فزیک. ریورډ لیټ. ۳۳، ۲۱۵-۲۱۹ (۱۹۷۴).
نیوا، جي. او نور. د سوپرکنډکټیوټي عکس العمل زیاتول. اپل. فزیک. لیټ. 60، 2159-2161 (1992).
کودینوف، شپږم او نور. د فلزي او سوپر کنډکټینګ مرحلو په لور د فوتوډوپینګ د یوې طریقې په توګه په YBa2Cu3O6+x فلمونو کې دوامداره فوتو کنډکټیوټي. فزیک. ریو. B 14، 9017-9028 (1993).
مانکوسکي، آر. او نور. په YBa2Cu3O6.5 کې د لوړ شوي سوپرکنډکټیویټي لپاره د اساس په توګه غیر خطي جالی متحرکات. طبیعت 516، 71-74 (2014).
فوستي، ډي. او نور. د رڼا له امله رامینځته شوی سوپرکنډکټیوټي په پټه ترتیب شوي کپرېټ کې. ساینس 331، 189-191 (2011).
ال عدوي، ایم کی او النوایم، آی ای د لمریز حجرو لپاره د VOC د تودوخې فعال تړاو د هغې د موثریت نوې طریقې سره تړاو لري. پاکول 209، 91-96 (2007).
ورنون، ایس ایم او انډرسن، ډبلیو اې د شوټکي-بیریر سیلیکون سولر سیلونو کې د تودوخې اغیزې. اپل. فزیک. لیټ. ۲۶، ۷۰۷ (۱۹۷۵).
کټز، ای اې، فیمن، ډي. او تولادار، ایس ایم د عملیاتي شرایطو لاندې د پولیمر-فلرین سولر حجرو د فوتوولټیک وسیلې پیرامیټرو لپاره د تودوخې انحصار. جي. اپل. فزیک. 90، 5343-5350 (2002).
دا کار د چین د ملي طبیعي علومو بنسټ (د مرستې شمیره 60571063)، د چین د هینان ولایت د بنسټیزو څیړنیزو پروژو (د مرستې شمیره 122300410231) لخوا ملاتړ شوی دی.
FY د مقالې متن ولیکه او MYH د YBCO سیرامیک نمونه چمتو کړه. FY او MYH تجربه ترسره کړه او پایلې یې تحلیل کړې. FGC د پروژې او د معلوماتو ساینسي تفسیر رهبري کړ. ټولو لیکوالانو د لاسوند بیاکتنه وکړه.
دا کار د کریټیو کامنز انتساب 4.0 نړیوال جواز لاندې جواز لري. پدې مقاله کې انځورونه یا نور دریم اړخ مواد د مقالې د کریټیو کامنز جواز کې شامل دي، پرته لدې چې په کریډیټ لاین کې بل ډول اشاره شوې وي؛ که چیرې مواد د کریټیو کامنز جواز لاندې شامل نه وي، نو کاروونکي به اړتیا ولري چې د موادو د بیا تولید لپاره د جواز لرونکي څخه اجازه ترلاسه کړي. د دې جواز کاپي لیدلو لپاره، http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/ ته مراجعه وکړئ.
یانګ، ایف.، هان، ایم. او چانګ، ایف. د سوپر کنډکټینګ YBa2Cu3O6.96 سیرامیکونو کې د فوتوولټیک اغیز اصل. د ساینس ریپ 5، 11504 (2015). https://doi.org/10.1038/srep11504
د تبصرې په سپارلو سره تاسو موافق یاست چې زموږ د شرایطو او ټولنې لارښوونو سره سم عمل کوئ. که تاسو یو څه ناوړه ګټه اخیستونکی ومومئ یا زموږ د شرایطو یا لارښوونو سره سم نه وي، مهرباني وکړئ دا د نامناسب په توګه نښه کړئ.
د پوسټ وخت: اپریل-۲۲-۲۰۲۰