Хэт дамжуулагч YBa2Cu3O6.96 керамик дахь фотоэлектрик эффектийн үүсэл

nature.com сайтад зочилсонд баярлалаа. Та CSS-ийн хязгаарлагдмал дэмжлэгтэй хөтчийн хувилбарыг ашиглаж байна. Хамгийн сайн туршлагыг авахын тулд бид танд илүү сүүлийн үеийн хөтөч ашиглахыг зөвлөж байна (эсвэл Internet Explorer дээр нийцтэй байдлын горимыг унтраана уу). Энэ хооронд бид үргэлжлүүлэн дэмжлэг үзүүлэхийн тулд сайтыг хэв маяг болон JavaScriptгүйгээр харуулж байна.

Бид 50-300 К-ийн хооронд цэнхэр лазер гэрэлтүүлгээс үүдэлтэй YBa2Cu3O6.96 (YBCO) керамик дээр гайхалтай фотоэлектрик эффектийг мэдээлсэн бөгөөд энэ нь YBCO болон YBCO-металл электродын интерфэйстэй шууд холбоотой юм. YBCO нь хэт дамжуулагч төлөвөөс эсэргүүцлийн төлөв рүү шилжих үед нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc болон богино залгааны гүйдлийн Isc-ийн туйлшралын өөрчлөлт гардаг. Бид хэт дамжуулагч-хэвийн металл интерфэйс дээр цахилгаан потенциал байдаг бөгөөд энэ нь фото өдөөгдсөн электрон нүхний хосуудын салгах хүчийг өгдөг болохыг харуулж байна. Энэхүү интерфэйсийн потенциал нь YBCO хэт дамжуулагч байх үед YBCO-оос металл электрод руу чиглэж, YBCO хэт дамжуулагч биш болох үед эсрэг чиглэлд шилждэг. Потенциалын гарал үүслийг YBCO хэт дамжуулагч байх үед металл-хэт дамжуулагч интерфэйс дээрх ойртолтын эффекттэй амархан холбож болох бөгөөд түүний утга нь 502 мВт/см2 лазерын эрчимтэй 50 К-д ~10–8 мВ гэж тооцоолсон. Хэвийн төлөвт байгаа p хэлбэрийн YBCO материалыг n хэлбэрийн Ag-paste материалтай хослуулан квази-pn уулзвар үүсгэдэг бөгөөд энэ нь өндөр температурт YBCO керамикийн фотоволтайк зан төлөвийг хариуцдаг. Бидний олдворууд нь фотон-электрон төхөөрөмжүүдийн шинэ хэрэглээнд зам тавьж, хэт дамжуулагч-металлын интерфейс дэх ойртолтын эффектийг илүү тодруулж өгч магадгүй юм.

Өндөр температурын хэт дамжуулагч дахь фото-өдөөгдсөн хүчдэлийн талаар 1990-ээд оны эхээр мэдээлсэн бөгөөд түүнээс хойш өргөн хүрээнд судлагдсан боловч түүний мөн чанар, механизм нь тодорхойгүй хэвээр байна1,2,3,4,5. Ялангуяа YBa2Cu3O7-δ (YBCO) нимгэн хальснууд6,7,8 нь тохируулж болох энергийн зөрүүтэй тул фотоволтайк (PV) элемент хэлбэрээр эрчимтэй судлагдсан9,10,11,12,13. Гэсэн хэдий ч суурь материалын өндөр эсэргүүцэл нь төхөөрөмжийн хувиргалтын үр ашгийг үргэлж бага байлгаж, YBCO8-ийн анхдагч PV шинж чанарыг далдалдаг. Энд бид 50-300 К (Tc ~ 90 К) хоорондох YBa2Cu3O6.96 (YBCO) керамик дахь цэнхэр лазер (λ = 450 нм) гэрэлтүүлгээс үүдэлтэй гайхалтай фотоволтайк эффектийг мэдээлж байна. Бид PV эффект нь YBCO-ийн хэт дамжуулалт болон YBCO-металл электродын интерфейсийн шинж чанартай шууд холбоотой болохыг харуулж байна. YBCO нь хэт дамжуулагч фазаас эсэргүүцлийн төлөвт шилжих үед нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc болон богино залгааны гүйдлийн Isc-ийн туйлшралын өөрчлөлт гардаг. Хэт дамжуулагч-хэвийн металлын интерфэйс дээр фото өдөөгдсөн электрон нүхний хосуудын салгах хүчийг өгдөг цахилгаан потенциал байдаг гэж үздэг. Энэхүү интерфэйсийн потенциал нь YBCO хэт дамжуулагч байх үед YBCO-оос металл электрод руу чиглэж, дээж хэт дамжуулагч биш болоход эсрэг чиглэлд шилждэг. Потенциалын гарал үүсэл нь YBCO хэт дамжуулагч байх үед металл-хэт дамжуулагчийн интерфэйс дээр ойртолтын эффекттэй14,15,16,17 холбоотой байж болох бөгөөд түүний утга нь 502 мВт/см2 лазерын эрчимтэй 50 К-д ~10−8 мВ гэж тооцоолсон. Хэвийн төлөвт байгаа p-төрлийн YBCO материалыг n-төрлийн Ag-paste материалтай хослуулснаар өндөр температурт YBCO керамикийн PV зан төлөвийг хариуцдаг квази-pn уулзвар үүсдэг. Бидний ажиглалт нь өндөр температурт хэт дамжуулагч YBCO керамик дахь PV эффектийн гарал үүслийг илүү тодруулж, хурдан идэвхгүй гэрлийн мэдрэгч гэх мэт оптоэлектроник төхөөрөмжүүдэд хэрэглэх замыг нээж өгч байна.

Зураг 1a–c нь YBCO керамик дээжийн 50 К температурт IV шинж чанарыг харуулж байна. Гэрлийн гэрэлтүүлэггүйгээр дээж дээрх хүчдэл нь хэт дамжуулагч материалаас хүлээж болох гүйдэл өөрчлөгдөхөд тэг хэвээр байна. Лазер туяа катод руу чиглүүлэгдэхэд илэрхий фотоэлектрик эффект гарч ирнэ (Зураг 1a): I тэнхлэгтэй параллель IV муруй нь лазерын эрчим нэмэгдэхийн хэрээр доошоо хөдөлдөг. Ямар ч гүйдэлгүй байсан ч сөрөг фотоөдөөгдсөн хүчдэл байгаа нь илэрхий байна (ихэвчлэн нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc гэж нэрлэдэг). IV муруйн тэг налуу нь дээж нь лазер гэрэлтүүлгийн дор хэт дамжуулагч хэвээр байгааг харуулж байна.

(a–c) ба 300 K (e–g). V(I)-ийн утгыг вакуумд −10 мА-аас +10 мА хүртэл гүйдлийг самнах замаар олж авсан. Тодорхой болгохын тулд туршилтын өгөгдлийн зөвхөн нэг хэсгийг үзүүлэв. a, Катод (i) дээр байрлуулсан лазер цэгээр хэмжсэн YBCO-ийн гүйдлийн хүчдэлийн шинж чанарууд. Бүх IV муруй нь лазерын цацраг туяагаар дээж нь хэт дамжуулагч хэвээр байгааг илтгэх хэвтээ шулуун шугамууд юм. Муруй нь лазерын эрчим нэмэгдэхийн хэрээр доош хөдөлдөг бөгөөд энэ нь тэг гүйдэлтэй байсан ч хоёр хүчдэлийн утсан хооронд сөрөг потенциал (Voc) байгааг харуулж байна. Лазерыг дээжийн төв рүү 50 K (b) эсвэл 300 K (f) эфир дээр чиглүүлэхэд IV муруй өөрчлөгдөөгүй хэвээр байна. Анодыг гэрэлтүүлэх үед хэвтээ шугам дээш хөдөлдөг (c). 50 K-д металл-хэт дамжуулагчийн уулзварын бүдүүвч загварыг d-д үзүүлэв. Катод ба анод руу чиглэсэн лазер туяагаар хэмжсэн 300 K-д хэвийн төлөвт YBCO-ийн гүйдлийн хүчдэлийн шинж чанарыг тус тус e ба g-д өгөв. 50 К-ийн үр дүнгээс ялгаатай нь шулуун шугамын тэгээс ялгаатай налуу нь YBCO хэвийн төлөвт байгааг харуулж байна; Voc-ийн утга нь гэрлийн эрч хүчээр эсрэг чиглэлд өөрчлөгддөг бөгөөд энэ нь өөр өөр цэнэгийн тусгаарлах механизмыг илтгэнэ. 300 К-ийн боломжит интерфэйсийн бүтцийг hj-д дүрсэлсэн болно. Утастай дээжийн бодит зургийг харуулав.

Хэт дамжуулагч төлөвт хүчилтөрөгчөөр баялаг YBCO нь маш бага энергийн зөрүүтэй (Eg)9,10 тул нарны гэрлийн бараг бүх спектрийг шингээж, улмаар электрон нүхний хос (e–h) үүсгэдэг. Фотонуудыг шингээх замаар нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc үүсгэхийн тулд рекомбинаци үүсэхээс өмнө фото үүсгэсэн eh хосыг орон зайн хувьд салгах шаардлагатай18. Зураг 1i-д үзүүлсэн катод ба анодтой харьцуулахад сөрөг Voc нь металл-хэт дамжуулагчийн интерфейс дээр электронуудыг анод руу, нүхнүүдийг катод руу чиглүүлдэг цахилгаан потенциал байгааг харуулж байна. Хэрэв ийм тохиолдолд хэт дамжуулагчаас анод дахь металл электрод руу чиглэсэн потенциал байх ёстой. Үүний үр дүнд анодын ойролцоох дээжийн хэсгийг гэрэлтүүлбэл эерэг Voc гарна. Цаашилбал, лазерын цэгийг электродуудаас хол зайд чиглүүлэхэд фото өдөөгдсөн хүчдэл байх ёсгүй. Зураг 1b,c-ээс харахад энэ нь мэдээжийн хэрэг юм!.

Гэрлийн толбо нь катодын электродоос дээжийн төв рүү (зайнаас ойролцоогоор 1.25 мм) шилжихэд лазерын эрчимийг хамгийн их утгад хүргэхэд IV муруйн өөрчлөлт болон Voc ажиглагдахгүй (Зураг 1b). Мэдээжийн хэрэг, энэ үр дүнг фотоиндукцийн тээвэрлэгчдийн хязгаарлагдмал ашиглалтын хугацаа болон дээжинд тусгаарлах хүч байхгүйтэй холбон тайлбарлаж болно. Дээжийг гэрэлтүүлэх бүрт электрон нүхний хосууд үүсч болох боловч лазерын толбо нь аль ч электродоос хол зайд орвол e-h хосуудын ихэнх нь устаж үгүй ​​​​болох бөгөөд фотоволтайкийн нөлөө ажиглагдахгүй. Лазерын толбыг анодын электродууд руу зөөхөд I тэнхлэгтэй параллель IV муруй нь лазерын эрчим нэмэгдэхийн хэрээр дээшээ хөдөлдөг (Зураг 1c). Үүнтэй төстэй суурилуулсан цахилгаан орон нь анод дахь металл-хэт дамжуулагчийн уулзварт байдаг. Гэсэн хэдий ч энэ удаад металл электрод нь туршилтын системийн эерэг дамжуулагчтай холбогддог. Лазерын үүсгэсэн нүхнүүд нь анодын дамжуулагч руу түлхэгддэг тул эерэг Voc ажиглагддаг. Энд үзүүлсэн үр дүнгүүд нь хэт дамжуулагчаас металл электрод руу чиглэсэн интерфэйсийн потенциал үнэхээр байдаг гэсэн хүчтэй нотолгоо болж байна.

300 К температурт YBa2Cu3O6.96 керамик дахь фотоволтайк эффектийг Зураг 1e–g-д үзүүлэв. Гэрлийн гэрэлтүүлэггүйгээр дээжийн IV муруй нь гарал үүслийг огтлолцсон шулуун шугам юм. Энэ шулуун шугам нь катодын утаснууд дээр цацраг туяа цацруулж, анхны шугамтай параллель дээшээ хөдөлдөг (Зураг 1e). Фотоволтайк төхөөрөмжийн хувьд сонирхолтой хоёр хязгаарлах тохиолдол байдаг. Богино залгааны нөхцөл байдал нь V = 0 үед үүсдэг. Энэ тохиолдолд гүйдлийг богино залгааны гүйдэл (Isc) гэж нэрлэдэг. Хоёр дахь хязгаарлах тохиолдол нь R→∞ эсвэл гүйдэл тэг байх үед үүсдэг задгай хэлхээний нөхцөл (Voc) юм. Зураг 1e-д Voc нь эерэг бөгөөд гэрлийн эрчим нэмэгдэхийн хэрээр нэмэгддэг нь 50 К температурт олж авсан үр дүнгээс ялгаатай болохыг тодорхой харуулж байна; харин сөрөг Isc нь гэрлийн гэрэлтүүлэгтэй хамт хэмжээ нь нэмэгдэж байгаа нь хэвийн нарны зайнуудын ердийн зан төлөв юм.

Үүнтэй адилаар, лазер туяаг электродуудаас хол зайд чиглүүлэхэд V(I) муруй нь лазерын эрчимээс хамааралгүй бөгөөд фотоволтайк эффект илрээгүй (Зураг 1f). 50 К-д хийсэн хэмжилттэй адил анод электродыг цацрагаар шарах үед IV муруй эсрэг чиглэлд шилждэг (Зураг 1g). Дээжийн өөр өөр байрлалд лазераар шарах үед 300 К-д энэхүү YBCO-Ag зуурмаг системийн хувьд олж авсан эдгээр бүх үр дүн нь 50 К-д ажиглагдсантай эсрэг талын интерфейсийн потенциалтай тохирч байна.

Хэт дамжуулагч YBCO-д Купер хосуудад ихэнх электронууд конденсацлагдаж, шилжилтийн температур Tc-ээс доош хэт дамжуулагч YBCO-д байдаг. Металл электрод дотор байх үед бүх электронууд ганц хэлбэрээрээ үлддэг. Металл-хэт дамжуулагчийн интерфейсийн ойролцоо ганц электронууд болон Купер хосуудын хувьд нягтралын градиент их байдаг. Металл материалын дийлэнх тээвэрлэгч ганц электронууд нь хэт дамжуулагчийн бүсэд тархдаг бол YBCO бүс дэх дийлэнх тээвэрлэгч Купер хосууд металл бүсэд тархдаг. Купер хосууд YBCO-оос металл бүсэд дайран өнгөрөх ганц электронуудаас илүү их цэнэг авч, илүү их хөдөлгөөнтэй байх үед эерэг цэнэгтэй атомууд үлдэж, орон зайн цэнэгийн бүсэд цахилгаан орон үүсдэг. Энэхүү цахилгаан орны чиглэлийг Зураг 1d-д үзүүлэв. Орон зайн цэнэгийн бүсийн ойролцоо туссан фотоны гэрэлтүүлэг нь салж, шүүрдэж гарах eh хосуудыг үүсгэж, урвуу чиглэлд фото гүйдэл үүсгэдэг. Электронууд үүссэн цахилгаан орныг орхисны дараа хос болж конденсацлагдаж, эсэргүүцэлгүйгээр нөгөө электрод руу урсдаг. Энэ тохиолдолд Voc нь урьдчилан тохируулсан туйлшралын эсрэг бөгөөд лазер туяа нь сөрөг электродын эргэн тойрон дахь хэсэг рүү чиглүүлэхэд сөрөг утга харуулна. Voc-ийн утгаас интерфэйс дээрх потенциалыг тооцоолж болно: хоёр хүчдэлийн утас d-ийн хоорондох зай нь ~5 × 10−3 м, металл-хэт дамжуулагчийн интерфэйсийн зузаан, di нь YBCO хэт дамжуулагчийн когеренцийн урттай (~1 нм)19,20 ижил хэмжээтэй байх ёстой, Voc-ийн утгыг = 0.03 мВ гэж ав, металл-хэт дамжуулагчийн интерфэйс дээрх потенциал Vms-ийг 50 К температурт 502 мВт/см2 лазерын эрчимтэй үед ~10−11 В гэж үнэлнэ.

Бид энд фото өдөөгдсөн хүчдэлийг фотодулааны эффектээр тайлбарлах боломжгүй гэдгийг онцлон тэмдэглэхийг хүсч байна. Хэт дамжуулагч YBCO-ийн Зеебекийн коэффициент нь Ss = 021 болохыг туршилтаар тогтоосон. Зэс хар тугалган утасны Зеебекийн коэффициент нь SCu = 0.34–1.15 μV/K3 хооронд байна. Лазер цэг дээрх зэс утасны температурыг 50 К-д хамгийн их лазерын эрчимтэй үед бага зэрэг 0.06 К-ээр нэмэгдүүлж болно. Энэ нь Зураг 1 (a)-д үзүүлсэн Voc-ээс гурван градус бага 6.9 × 10−8 В термоэлектрик потенциал үүсгэж болно. Термоэлектрик эффект нь туршилтын үр дүнг тайлбарлахад хэтэрхий бага байгаа нь илэрхий байна. Үнэндээ лазерын цацрагийн улмаас үүссэн температурын хэлбэлзэл нэг минутаас бага хугацаанд алга болж, дулааны эффектийн хувь нэмрийг аюулгүйгээр үл тоомсорлож болно.

Өрөөний температурт YBCO-ийн энэхүү фотоволтайк нөлөө нь энд өөр цэнэгийн тусгаарлах механизм оролцдог болохыг харуулж байна. Хэвийн төлөвт хэт дамжуулагч YBCO нь цэнэгийн тээвэрлэгч болох нүхтэй p хэлбэрийн материал юм22,23 бол металл Ag-паста нь n хэлбэрийн материалын шинж чанартай байдаг. pn уулзваруудтай адил YBCO керамик дахь мөнгөн паста болон нүхнүүд дэх электронуудын тархалт нь YBCO керамик руу чиглэсэн дотоод цахилгаан орон үүсгэдэг (Зураг 1h). Энэ дотоод орон нь салгах хүчийг өгч, Зураг 1e-д үзүүлсэн шиг өрөөний температурт YBCO-Ag паста системийн хувьд эерэг Voc болон сөрөг Isc үүсгэдэг. Эсвэл Ag-YBCO нь дээр үзүүлсэн загвартай ижил туйлшралтай интерфейсийн потенциалд хүргэдэг p хэлбэрийн Шоттки уулзвар үүсгэж болно24.

YBCO-ийн хэт дамжуулагч шилжилтийн үед фотоэлектрик шинж чанарын нарийвчилсан хувьслын процессыг судлахын тулд 80 К-д дээжийн IV муруйг катодын электрод дээр гэрэлтүүлсэн сонгосон лазерын эрчимээр хэмжсэн (Зураг 2). Лазерын цацраг туяагаар шарахгүйгээр дээж дээрх хүчдэл нь гүйдлээс үл хамааран тэг түвшинд хэвээр байгаа нь 80 К-д дээжийн хэт дамжуулагч төлөвийг харуулж байна (Зураг 2a). 50 К-д олж авсан өгөгдөлтэй адил I тэнхлэгтэй параллель IV муруй нь лазерын эрчим нэмэгдэж, Pc-ийн чухал утгад хүрэх хүртэл доошоо хөдөлдөг. Энэхүү чухал лазерын эрчим (Pc)-ээс дээш хэт дамжуулагч нь хэт дамжуулагч фазаас эсэргүүцлийн фаз руу шилждэг; хэт дамжуулагч дээр эсэргүүцэл үүссэний улмаас хүчдэл гүйдэлтэй хамт нэмэгдэж эхэлдэг. Үүний үр дүнд IV муруй нь I тэнхлэг ба V тэнхлэгтэй огтлолцож эхэлж, эхлээд сөрөг Voc ба эерэг Isc үүсгэдэг. Одоо дээж нь Voc ба Isc-ийн туйлшрал нь гэрлийн эрчимд маш мэдрэмтгий байдаг тусгай төлөвт байгаа бололтой; Гэрлийн эрчим маш бага хэмжээгээр нэмэгдэхэд Isc нь эерэгээс сөрөг утга руу, Voc нь сөрөгээс эерэг утга руу шилжиж, гарал үүслийг дамжуулдаг (фотоэлектрик шинж чанарууд, ялангуяа Isc-ийн утгыг гэрлийн гэрэлтүүлэгт мэдрэг чанар өндөр байгааг Зураг 2b-д илүү тодорхой харж болно). Хамгийн өндөр лазерын эрчимтэй үед IV муруйнууд хоорондоо параллель байхаар төлөвлөж байгаа бөгөөд энэ нь YBCO дээжийн хэвийн төлөвийг илтгэнэ.

Лазерын цэгийн төв нь катодын электродуудын эргэн тойронд байрладаг (Зураг 1i-г үзнэ үү). a, Өөр өөр лазерын эрчимтэй цацраг туяагаар цацруулсан YBCO-ийн IV муруй. b (дээд), Нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc ба богино залгааны гүйдлийн лазерын эрчимээс хамаарах байдал Isc. Дээж хэт дамжуулагч төлөвт байх үед IV муруй нь I тэнхлэгтэй параллель байдаг тул бага гэрлийн эрчимтэй үед (<110 мВт/см2) Isc утгыг авах боломжгүй. b (доод), лазерын эрчимээс хамаарах дифференциал эсэргүүцэл.

80 К-д Voc болон Isc-ийн лазерын эрчимээс хамаарлыг Зураг 2b (дээр)-д үзүүлэв. Фотоволтайк шинж чанарыг гэрлийн эрчимийн гурван бүсэд авч үзэж болно. Эхний бүс нь 0 ба Pc хооронд байх бөгөөд YBCO нь хэт дамжуулагч бөгөөд Voc нь сөрөг бөгөөд гэрлийн эрчимтэй хамт буурч (үнэмлэхүй утга нэмэгддэг), Pc дээр хамгийн бага хэмжээнд хүрдэг. Хоёр дахь бүс нь Pc-ээс өөр нэг чухал эрчим P0 хүртэлх бөгөөд Voc нь гэрлийн эрчим нэмэгдэхийн хэрээр нэмэгдэж, Isc нь буурч, хоёулаа P0 дээр тэг түвшинд хүрдэг. Гурав дахь бүс нь YBCO-ийн хэвийн төлөвт хүрэх хүртэл P0-ээс дээш байна. Voc болон Isc хоёулаа 2-р бүсийнхтэй адил гэрлийн эрчимтэй өөрчлөгддөг боловч тэдгээр нь чухал эрчим P0-ээс дээш эсрэг туйлшралтай байдаг. P0-ийн ач холбогдол нь фотоволтайкийн нөлөө байхгүй бөгөөд цэнэгийг салгах механизм нь энэ тодорхой цэг дээр чанарын хувьд өөрчлөгддөгт оршино. YBCO дээж нь гэрлийн эрчимийн энэ хүрээнд хэт дамжуулагч биш болдог боловч хэвийн төлөвт хараахан хүрээгүй байна.

Системийн фотоэлектрик шинж чанарууд нь YBCO-ийн хэт дамжуулалт болон түүний хэт дамжуулалтын шилжилттэй нягт холбоотой нь тодорхой байна. YBCO-ийн дифференциал эсэргүүцэл болох dV/dI-г Зураг 2b (доод)-д лазерын эрчим хүчний функц болгон харуулав. Өмнө дурдсанчлан, хэт дамжуулагчаас металл руу чиглэсэн Купер хосын диффузийн цэгүүдээс шалтгаалан интерфэйс дэх цахилгаан потенциалын хуримтлал. 50 К-д ажиглагдсантай төстэй, фотоэлектрик эффект нь лазерын эрчим 0-ээс Pc хүртэл нэмэгдэхэд нэмэгддэг. Лазерын эрчим Pc-ээс арай дээгүүр утгад хүрэхэд IV муруй хазайж, дээжийн эсэргүүцэл гарч эхлэх боловч интерфэйсийн потенциалын туйлшрал хараахан өөрчлөгдөөгүй байна. Оптик өдөөлтийн хэт дамжуулалтад үзүүлэх нөлөөг харагдахуйц эсвэл ойрын IR бүсэд судалсан. Үндсэн процесс нь Купер хосыг задалж, хэт дамжуулалтыг устгах явдал байдаг бол зарим тохиолдолд хэт дамжуулалтын шилжилтийг сайжруулж болно27,28,29, хэт дамжуулалтын шинэ үе шатуудыг өдөөж болно30. Pc дээр хэт цахилгаан дамжуулах чадвар байхгүй байгааг фото өдөөгдсөн хосын тасралттай холбон тайлбарлаж болно. P0 цэг дээр интерфэйс дээрх потенциал тэг болж, энэ нь гэрлийн гэрэлтүүлгийн тодорхой эрчим дор интерфейсийн хоёр талын цэнэгийн нягтрал ижил түвшинд хүрч байгааг харуулж байна. Лазерын эрчим цаашид нэмэгдэх нь Куперын хосууд илүү их устаж, YBCO аажмаар p хэлбэрийн материал болж хувирдаг. Электрон ба Куперын хосын диффузийн оронд интерфейсийн онцлогийг одоо электрон ба нүхний диффузаар тодорхойлдог бөгөөд энэ нь интерфейс дэх цахилгаан орны туйлшралын өөрчлөлтөд хүргэдэг бөгөөд улмаар эерэг Voc үүсгэдэг (Зураг 1d, h-тэй харьцуулна уу). Маш өндөр лазерын эрчимтэй үед YBCO-ийн дифференциал эсэргүүцэл нь хэвийн төлөвт харгалзах утга хүртэл ханасан бөгөөд Voc ба Isc хоёулаа лазерын эрчимтэй шугаман өөрчлөгдөх хандлагатай байдаг (Зураг 2b). Энэхүү ажиглалт нь хэвийн төлөвт YBCO дээр лазерын цацраг туяа цацах нь түүний эсэргүүцэл болон хэт цахилгаан дамжуулагч-металлын интерфейсийн онцлогийг өөрчлөхгүй, харин зөвхөн электрон-нүхний хосын концентрацийг нэмэгдүүлдэг болохыг харуулж байна.

Фотоэлектрик шинж чанарт температурын нөлөөллийг судлахын тулд металл-хэт дамжуулагч системийг катод дээр 502 мВт/см2 эрчимтэй цэнхэр лазераар цацрагаар цацруулсан. 50-300 К-ийн хоорондох сонгосон температурт олж авсан IV муруйг Зураг 3a-д үзүүлэв. Дараа нь нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc, богино залгааны гүйдэл Isc болон дифференциал эсэргүүцлийг эдгээр IV муруйгаас авч болох бөгөөд Зураг 3b-д үзүүлэв. Гэрлийн гэрэлтүүлэггүйгээр өөр өөр температурт хэмжсэн бүх IV муруй нь хүлээгдэж буй гарал үүслийг дамжуулдаг (Зураг 3a-ийн оруулга). Системийг харьцангуй хүчтэй лазер туяагаар (502 мВт/см2) гэрэлтүүлэхэд IV шинж чанар нь температур нэмэгдэхийн хэрээр эрс өөрчлөгддөг. Бага температурт IV муруй нь Voc-ийн сөрөг утгатай I тэнхлэгтэй параллель шулуун шугамууд юм. Энэ муруй нь температур нэмэгдэхийн хэрээр дээшээ хөдөлж, аажмаар чухал температурын Tcp дээр тэгээс ялгаатай налуутай шугам болж хувирдаг (Зураг 3a (дээд)). Бүх IV шинж чанарын муруй нь гурав дахь квадрантын цэгийг тойрон эргэлддэг бололтой. Voc нь сөрөг утгаас эерэг утга руу өсдөг бол Isc нь эерэг утгаас сөрөг утга руу буурдаг. YBCO-ийн анхны хэт дамжуулагч шилжилтийн температур Tc-ээс дээш IV муруй нь температураас хамааран арай өөрөөр өөрчлөгддөг (Зураг 3a-ийн доод хэсэг). Нэгдүгээрт, IV муруйн эргэлтийн төв нь эхний квадрант руу шилждэг. Хоёрдугаарт, температур нэмэгдэхийн хэрээр Voc буурч, Isc нэмэгдсээр байна (Зураг 3b-ийн дээд хэсэг). Гуравдугаарт, IV муруйн налуу нь температураас хамааран шугаман байдлаар нэмэгдэж, YBCO-ийн эсэргүүцлийн эерэг температурын коэффициентийг үүсгэдэг (Зураг 3b-ийн доод хэсэг).

502 мВт/см2 лазер гэрэлтүүлгийн дор YBCO-Ag зуурмаг системийн фотоволтайк шинж чанарын температурын хамаарал.

Лазерын цэгийн төв нь катодын электродуудын эргэн тойронд байрладаг (Зураг 1i-г үзнэ үү). a, 50-90 К (дээд) ба 100-300 К (доод) температурын өсөлттэй IV муруйг тус тус 5 К ба 20 К температурын өсөлттэйгөөр олж авсан. a оруулга нь харанхуйд хэд хэдэн температурт IV шинж чанарыг харуулсан. Бүх муруй нь гарал үүслийн цэгийг огтлолцдог. b, нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc ба богино залгааны гүйдэл Isc (дээд) ба YBCO-ийн дифференциал эсэргүүцэл, dV/dI, (доод) нь температурын функц юм. Тэг эсэргүүцэлтэй хэт дамжуулагч шилжилтийн температур Tcp өгөгдөөгүй, учир нь энэ нь Tc0-тэй хэт ойрхон байна.

Зураг 3b-ээс гурван чухал температурыг таньж болно: Tcp, үүнээс дээш YBCO нь хэт дамжуулагч биш болдог; Tc0, Voc болон Isc хоёулаа тэг болдог ба Tc нь лазерын цацраг туяагүйгээр YBCO-ийн анхны хэт дамжуулагч шилжилтийн температур юм. Tcp ~ 55 K-ээс доош лазерын цацраг туяагаар цацагдсан YBCO нь хэт дамжуулагч төлөвт, Купер хосын харьцангуй өндөр концентрацитай байна. Лазерын цацраг туяаны нөлөө нь фотоэлектрик хүчдэл болон гүйдэл үүсгэхээс гадна Купер хосын концентрацийг бууруулснаар тэг эсэргүүцэлтэй хэт дамжуулагч шилжилтийн температурыг 89 K-ээс ~55 K хүртэл бууруулах явдал юм (Зураг 3b-ийн доод хэсэг). Температур нэмэгдэх нь Купер хосыг задалдаг бөгөөд энэ нь интерфейс дэх потенциалыг бууруулдаг. Үүний үр дүнд, лазерын гэрэлтүүлгийн ижил эрчимийг хэрэглэсэн ч Voc-ийн абсолют утга багасах болно. Интерфэйсийн потенциал температур цаашид нэмэгдэх тусам улам бүр багасаж, Tc0 дээр тэг хүрнэ. Фотогоор өдөөгдсөн электрон нүхний хосыг салгах дотоод талбар байхгүй тул энэ онцгой цэг дээр фотоэлектрик нөлөө байхгүй. Энэхүү чухал температураас дээш Ag зуурмаг дахь чөлөөт цэнэгийн нягтрал нь YBCO-оос их бөгөөд аажмаар p хэлбэрийн материал руу буцаж шилждэг тул потенциалын туйлшралын өөрчлөлт үүсдэг. Энд бид Voc ба Isc-ийн туйлшралын өөрчлөлт нь тэг эсэргүүцэлтэй хэт дамжуулагч шилжилтийн дараа шууд тохиолддог бөгөөд шилжилтийн шалтгаанаас үл хамааран тохиолддог гэдгийг онцлон тэмдэглэхийг хүсч байна. Энэхүү ажиглалт нь металл-хэт дамжуулагчийн интерфэйсийн потенциалтай холбоотой хэт дамжуулалт ба фотоэлектрик нөлөөллийн хоорондын хамаарлыг анх удаа тодорхой харуулж байна. Хэт дамжуулагч-хэвийн металлын интерфэйс дээрх энэхүү потенциалын мөн чанар нь сүүлийн хэдэн арван жилийн турш судалгааны анхаарлын төвд байсаар ирсэн боловч хариултыг хүлээж буй олон асуулт байсаар байна. Фотоэлектрик нөлөөллийг хэмжих нь энэхүү чухал потенциалын нарийн ширийн зүйлийг (түүний хүч чадал ба туйлшрал гэх мэт) судлах үр дүнтэй арга болж магадгүй бөгөөд ингэснээр өндөр температурын хэт дамжуулагчийн ойрын нөлөөллийг тодруулж чадна.

Tc0-ээс Tc хүртэл температурын цаашдын өсөлт нь Купер хосын концентрацийг багасгаж, интерфэйсийн потенциалыг нэмэгдүүлж, улмаар Voc-ийг ихэсгэхэд хүргэдэг. Tc дээр Купер хосын концентраци тэг болж, интерфэйс дээрх суурилагдсан потенциал хамгийн их хэмжээнд хүрч, хамгийн их Voc болон хамгийн бага Isc үүсгэдэг. Энэ температурын хязгаарт Voc болон Isc-ийн огцом өсөлт (үнэмлэхүй утга) нь 502 мВт/см2 эрчимтэй лазерын цацраг туяагаар ΔT ~ 3 K-ээс ~34 K хүртэл өргөжсөн хэт дамжуулагч шилжилттэй тохирч байна (Зураг 3b). Tc дээрх хэвийн төлөвт нээлттэй хэлхээний хүчдэл Voc нь температуртай хамт буурдаг (Зураг 3b-ийн дээд хэсэг), энэ нь pn уулзвар дээр суурилсан хэвийн нарны эсийн хувьд Voc-ийн шугаман зан төлөвтэй төстэй юм31,32,33. Лазерын эрчимээс хүчтэй хамаардаг температуртай холбоотой Voc-ийн өөрчлөлтийн хурд (−dVoc/dT) нь хэвийн нарны эсийнхээс хамаагүй бага боловч YBCO-Ag уулзварын хувьд Voc-ийн температурын коэффициент нь нарны эсийнхтэй ижил дарааллаар байна. Ердийн нарны зайн төхөөрөмжийн pn уулзварын алдагдлын гүйдэл нь температур нэмэгдэхийн хэрээр нэмэгдэж, температур нэмэгдэхийн хэрээр VOC буурахад хүргэдэг. Энэхүү Ag-супер дамжуулагч системийн хувьд ажиглагдсан шугаман IV муруй нь нэгдүгээрт, маш бага интерфэйсийн потенциал, хоёрдугаарт, хоёр гетеро холболтын ар талын холболтоос шалтгаалан алдагдлын гүйдлийг тодорхойлоход хэцүү болгодог. Гэсэн хэдий ч алдагдлын гүйдлийн температурын ижил хамаарал нь бидний туршилтад ажиглагдсан VOC зан төлөвт нөлөөлдөг байх магадлал өндөр байна. Тодорхойлолтын дагуу Isc нь нийт хүчдэл тэг байхын тулд VOC-г нөхөхийн тулд сөрөг хүчдэл үүсгэхэд шаардлагатай гүйдэл юм. Температур нэмэгдэхийн хэрээр VOC нь багасч, сөрөг хүчдэл үүсгэхэд бага гүйдэл шаардлагатай болдог. Цаашилбал, YBCO-ийн эсэргүүцэл нь Tc-ээс дээш температуртай шугаман байдлаар нэмэгддэг (Зураг 3b-ийн доод хэсэг) бөгөөд энэ нь өндөр температурт Isc-ийн абсолют утга багасахад хувь нэмэр оруулдаг.

Зураг 2,3-т өгөгдсөн үр дүнг катодын электродуудын эргэн тойрон дахь хэсэгт лазер цацраг туяагаар гаргаж авсан болохыг анхаарна уу. Анод дээр байрлуулсан лазер цэгээр хэмжилтийг давтан хийсэн бөгөөд үүнтэй төстэй IV шинж чанар болон фотоволтайк шинж чанарууд ажиглагдсан боловч энэ тохиолдолд Voc болон Isc-ийн туйлшрал эсрэгээрээ байсан. Эдгээр бүх өгөгдөл нь хэт дамжуулагч-металлын интерфейстэй нягт холбоотой фотоволтайк эффектийн механизмд хүргэдэг.

Дүгнэж хэлэхэд, лазераар цацраг туяагаар цацагдсан хэт дамжуулагч YBCO-Ag зуурмагийн системийн IV шинж чанарыг температур болон лазерын эрчим хүчний функцээр хэмжсэн. 50-300 К-ийн температурын хязгаарт гайхалтай фотоэлектрик эффект ажиглагдсан. Фотоэлектрик шинж чанарууд нь YBCO керамикийн хэт дамжуулагчтай хүчтэй хамааралтай болохыг тогтоожээ. Фотогоор өдөөгдсөн хэт дамжуулагчаас хэт дамжуулагчгүй шилжилтийн дараа Voc болон Isc-ийн туйлшралын өөрчлөлт шууд тохиолддог. Тогтмол лазерын эрчимд хэмжсэн Voc болон Isc-ийн температурын хамаарал нь дээж эсэргүүцэлтэй болохоос дээш температурт тодорхой туйлшралын өөрчлөлтийг харуулж байна. Лазерын цэгийг дээжийн өөр хэсэгт байрлуулснаар бид интерфэйсийн дагуу фотогоор өдөөгдсөн электрон нүхний хосуудад тусгаарлах хүчийг өгдөг цахилгаан потенциал байгааг харуулж байна. Энэхүү интерфэйсийн потенциал нь YBCO хэт дамжуулагч байх үед YBCO-оос металл электрод руу чиглэж, дээж хэт дамжуулагчгүй болох үед эсрэг чиглэлд шилждэг. Потенциалын гарал үүсэл нь YBCO нь хэт дамжуулагч байх үед металл-хэт дамжуулагчийн интерфейс дээрх ойртолтын эффекттэй байгалийн жамаар холбоотой байж болох бөгөөд 502 мВт/см2 лазерын эрчимтэй, 50 К-д ~10−8 мВ гэж тооцоолсон. Хэвийн төлөвт байгаа p-төрлийн YBCO материалын n-төрлийн материалтай харьцах Ag-paste нь квази-pn уулзвар үүсгэдэг бөгөөд энэ нь өндөр температурт YBCO керамикийн фотоволтайк зан төлөвийг хариуцдаг. Дээрх ажиглалтууд нь өндөр температурт хэт дамжуулагч YBCO керамик дахь PV эффектийг гэрэлтүүлж, хурдан идэвхгүй гэрлийн илрүүлэгч болон дан фотон илрүүлэгч зэрэг оптоэлектроник төхөөрөмжүүдэд шинэ хэрэглээний замыг нээж өгдөг.

Фотоэлектрик эффектийн туршилтыг 0.52 мм зузаантай, 8.64 × 2.26 мм2 тэгш өнцөгт хэлбэртэй YBCO керамик дээж дээр хийж, 1.25 мм радиустай лазерын толбоны хэмжээтэй тасралтгүй долгионы цэнхэр лазер (λ = 450 нм)-аар гэрэлтүүлсэн. Нимгэн хальсан дээжийн оронд бөөнөөр нь ашиглах нь бидэнд субстратын нарийн төвөгтэй нөлөөлөлтэй харьцахгүйгээр хэт дамжуулагчийн фотоэлектрик шинж чанарыг судлах боломжийг олгодог6,7. Түүнээс гадна, бөөнөөр нь бэлтгэх энгийн журам, харьцангуй хямд өртөгтэй байх боломжтой. Зэс хар тугалган утсыг YBCO дээжинд мөнгөн зуурмагаар холбож, ойролцоогоор 1 мм диаметртэй дөрвөн дугуй электрод үүсгэдэг. Хоёр хүчдэлийн электродын хоорондох зай нь ойролцоогоор 5 мм байна. Дээжийн IV шинж чанарыг кварцын болор цонхтой чичиргээний дээжийн соронзон хэмжүүр (VersaLab, Quantum Design) ашиглан хэмжсэн. IV муруйг авахын тулд стандарт дөрвөн утастай аргыг ашигласан. Электрод ба лазерын толбоны харьцангуй байрлалыг Зураг 1i-д үзүүлэв.

Энэ өгүүллийг хэрхэн иш татах вэ: Ян, Ф. нар. Хэт дамжуулагч YBa2Cu3O6.96 керамик дахь фотоэлектрик эффектийн үүсэл. Шинжлэх ухааны сэтгүүл 5, 11504; doi: 10.1038/srep11504 (2015).

Chang, CL, Kleinhammes, A., Moulton, WG & Testardi, LR YBa2Cu3O7 дахь тэгш хэмт лазераар өдөөгдсөн хүчдэлүүд. Phys. Rev. B 41, 11564–11567 (1990).

Kwok, HS, Zheng, JP & Dong, SY Y-Ba-Cu-O дахь аномаль фотоволтайк дохионы үүсэл. Phys. Rev. B 43, 6270–6272 (1991).

Ван, ЛП, Лин, ЖЛ, Фэн, QR & Ван, ГВ Хэт дамжуулагч Bi-Sr-Ca-Cu-O-ийн лазераар өдөөгдсөн хүчдэлийн хэмжилт. Phys. Rev. B 46, 5773–5776 (1992).

Тэйт, КЛ, нар. YBa2Cu3O7-x-ийн өрөөний температурт хальсан дахь түр зуурын лазераар өдөөгдсөн хүчдэл. Appl. Phys. 67, 4375–4376 (1990).

Kwok, HS & Zheng, JP YBa2Cu3O7 дахь аномаль фотоволтайк хариу урвал. Phys. Rev. B 46, 3692–3695 (1992).

Мураока, Ю., Мураматсу, Т., Ямаура, Ж. & Хирои, З. Исэлдсэн гетеробүтцэд YBa2Cu3O7−x-д фото үүсгэсэн нүх зөөгчийг шахах. Appl. Phys. Lett. 85, 2950–2952 (2004).

Асакура, Д. нар. Гэрлийн гэрэлтүүлгийн дор YBa2Cu3Oy нимгэн хальсны фотоэмиссийн судалгаа. Phys. Rev. Lett. 93, 247006 (2004).

Ян, Ф. нар. Өөр өөр хүчилтөрөгчийн парциал даралттай нөхцөлд халаасан YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb гетеро холболтын фотоволтайк нөлөө. Mater. Lett. 130, 51–53 (2014).

Аминов, Б.А. нар. Yb(Y)Ba2Cu3O7-x дан талстууд дахь хоёр завсартай бүтэц. Суперконд. 7, 361–365 (1994).

Кабанов, В.В., Демсар, Ж., Подобник, Б. & Михайлович, Д. Өөр өөр завсартай бүтэцтэй хэт дамжуулагч дахь квазибөөмийн сулралын динамик: YBa2Cu3O7-δ дээрх онол ба туршилтууд. Phys. Rev. B 59, 1497–1506 (1999).

Sun, JR, Xiong, CM, Zhang, YZ & Shen, BG YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb гетеро холболтын шулуутгах шинж чанарууд. Appl. Phys. Lett. 87, 222501 (2005).

Камарас, К., Портер, К.Д., Досс, МГ, Херр, С.Л. & Таннер, ДБ YBa2Cu3O7-δ дахь экситон шингээлт ба хэт дамжуулалт. Phys. Rev. Lett. 59, 919–922 (1987).

Ю, Г., Хийгер, АЖ & Стаки, Г. YBa2Cu3O6.3-ийн хагас дамжуулагч дан талстуудад түр зуурын фотоиндукцлагдсан цахилгаан дамжуулах чанар: фотоиндукцлагдсан металл төлөв ба фотоиндукцлагдсан хэт цахилгаан дамжуулах чанарыг хайх. Хатуу төлөвт холбоо. 72, 345–349 (1989).

Макмиллан, В.Л. Хэт дамжуулагч ойрын эффектийн туннелийн загвар. Phys. Rev. 175, 537–542 (1968).

Гуэрон, С. нар. Мезоскопийн уртын хэмжээс дээр судалсан хэт дамжуулагч ойрын нөлөө. Phys. Rev. Lett. 77, 3025–3028 (1996).

Аннунзиата, Г. & Манске, Д. Центросимметр бус хэт дамжуулагчтай ойртох нөлөө. Phys. Rev. B 86, 17514 (2012).

Qu, FM нар. Pb-Bi2Te3 эрлийз бүтэц дэх хүчтэй хэт дамжуулалтын ойрын нөлөө. Sci. Rep. 2, 339 (2012).

Чапин, ДМ, Фуллер, КС & Пирсон, ГЛ Нарны цацрагийг цахилгаан эрчим хүч болгон хувиргах шинэ цахиурын pn уулзварын фотоэлемент. J. App. Phys. 25, 676–677 (1954).

Томимото, К. Zn- эсвэл Ni-холбогдсон YBa2Cu3O6.9 дан талстууд дахь хэт дамжуулагч когеренцийн уртад хольцын нөлөө. Phys. Rev. B 60, 114–117 (1999).

Андо, Ю. & Сегава, К. Хослоогүй YBa2Cu3Oy дан талстуудын өргөн хүрээний допинг дахь соронзон эсэргүүцэл: когерент уртын аномаль нүх-допингоос хамаарал. Phys. Rev. Lett. 88, 167005 (2002).

Обертелли, СД & Купер, ЖР Өндөр Т-оксидын термоэлектрик хүчний системчилэл. Phys. Rev. B 46, 14928–14931, (1992).

Сугай, С. нар. p хэлбэрийн өндөр Tc хэт дамжуулагч дахь когерент оргил ба LO фононы горимын тээвэрлэгчээс нягтралаас хамааралтай импульсийн шилжилт. Phys. Rev. B 68, 184504 (2003).

Ножима, Т. нар. Электрохимийн техник ашиглан YBa2Cu3Oy нимгэн хальсан дахь нүхний агшилт ба электрон хуримтлал: n төрлийн металл төлөвийн нотолгоо. Phys. Rev. B 84, 020502 (2011).

Тунг, РТ Шотткийн хаалтын өндрийн физик ба хими. Аппл. Физикийн лекц. 1, 011304 (2014).

Сай-Халасз, Г.А., Чи, К.К., Дененштейн, А. & Лангенберг, Д.Н. Хэт дамжуулагч хальсан дахь динамик гадаад хосын таслалтын нөлөө. Физик сэтгүүл 33, 215–219 (1974).

Ниева, Г. нар. Хэт цахилгаан дамжуулах чанарыг фото өдөөлтөөр нэмэгдүүлэх. Appl. Phys. Lett. 60, 2159–2161 (1992).

Кудинов, В.И. нар. YBa2Cu3O6+x хальсан дахь тогтмол фотодамжуулалтыг металл ба хэт дамжуулагч фаз руу фотодопинг хийх арга болгон ашиглах нь. Phys. Rev. B 14, 9017–9028 (1993).

Манковский, Р. нар. YBa2Cu3O6.5 дахь хэт цахилгаан дамжуулах чанарыг нэмэгдүүлэх үндэс суурь болох шугаман бус торны динамик. Nature 516, 71–74 (2014).

Фаусти, Д. нар. Судал хэлбэртэй мушийн хэлбэртэй гэрлийн нөлөөгөөр үүссэн хэт цахилгаан дамжуулах чанар. Шинжлэх ухаан 331, 189–191 (2011).

Эль-Адави, МК & Аль-Нуайм, IA Нарны зайны үр ашгаас хамаарах VOC-ийн температурын функциональ хамаарал шинэ арга. Давсгүйжүүлэлт 209, 91–96 (2007).

Вернон, С.М. & Андерсон, Вашингтон. Шотткигийн саадтай цахиурын нарны зайнуудын температурын нөлөө. Appl. Phys. Lett. 26, 707 (1975).

Katz, EA, Faiman, D. & Tuladhar, SM Ашиглалтын нөхцөлд полимер-фуллерен нарны зайнуудын фотоволтайк төхөөрөмжийн параметрүүдийн температурын хамаарал. J. Appl. Phys. 90, 5343–5350 (2002).

Энэхүү ажлыг Хятадын Байгалийн Шинжлэх Ухааны Үндэсний Сан (Тэтгэлэг № 60571063), Хятадын Хэнань мужийн Суурь Судалгааны Төслүүд (Тэтгэлэг № 122300410231) санхүүжүүлсэн.

FY нь өгүүллийн текстийг бичиж, MYH нь YBCO керамик дээжийг бэлтгэсэн. FY болон MYH нар туршилтыг хийж, үр дүнг шинжилсэн. FGC нь төслийг удирдаж, өгөгдлийн шинжлэх ухааны тайлбарыг хийсэн. Бүх зохиогчид гар бичмэлийг хянасан.

Энэ бүтээл нь Creative Commons Attribution 4.0 International License-ийн дагуу лицензлэгдсэн. Энэ нийтлэл дэх зураг эсвэл бусад гуравдагч этгээдийн материал нь өгүүллийн Creative Commons лицензэд багтсан болно, хэрэв зээлийн шугамд өөрөөр заагаагүй бол; хэрэв уг материал нь Creative Commons лицензэд ороогүй бол хэрэглэгчид материалыг хуулбарлахын тулд лиценз эзэмшигчээс зөвшөөрөл авах шаардлагатай. Энэхүү лицензийн хуулбарыг үзэхийн тулд http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/ хаягаар зочилно уу.

Ян, Ф., Хан, М. & Чан, Ф. Хэт дамжуулагч YBa2Cu3O6.96 керамик дахь фотоэлектрик эффектийн үүсэл. Шинжлэх ухааны тойм 5, 11504 (2015). https://doi.org/10.1038/srep11504

Сэтгэгдэл илгээснээр та манай Нөхцөл болон Олон Нийтийн Удирдамжийг дагаж мөрдөхийг зөвшөөрч байна. Хэрэв та ямар нэгэн зүй бус үйлдэл эсвэл манай нөхцөл, удирдамжийг зөрчсөн зүйл олж мэдвэл зохисгүй гэж тэмдэглэнэ үү.