សូមអរគុណសម្រាប់ការចូលមើលគេហទំព័រ nature.com។ អ្នកកំពុងប្រើកម្មវិធីរុករកតាមអ៊ីនធឺណិតដែលមានការគាំទ្រ CSS មានកំណត់។ ដើម្បីទទួលបានបទពិសោធន៍ល្អបំផុត យើងសូមណែនាំឱ្យអ្នកប្រើកម្មវិធីរុករកតាមអ៊ីនធឺណិតដែលទាន់សម័យជាង (ឬបិទរបៀបឆបគ្នានៅក្នុង Internet Explorer)។ ទន្ទឹមនឹងនេះ ដើម្បីធានាបាននូវការគាំទ្រជាបន្តបន្ទាប់ យើងកំពុងបង្ហាញគេហទំព័រដោយគ្មានរចនាប័ទ្ម និង JavaScript។
យើងរាយការណ៍ពីឥទ្ធិពល photovoltaic គួរឱ្យកត់សម្គាល់នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBa2Cu3O6.96 (YBCO) រវាង 50 និង 300 K ដែលបង្កឡើងដោយការបំភ្លឺឡាស៊ែរពណ៌ខៀវ ដែលទាក់ទងដោយផ្ទាល់ទៅនឹង superconductivity នៃ YBCO និងចំណុចប្រទាក់អេឡិចត្រូតលោហៈ YBCO។ មានការបញ្ច្រាសប៉ូលសម្រាប់វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc នៅពេលដែល YBCO ឆ្លងកាត់ការផ្លាស់ប្តូរពី superconducting ទៅជាសភាពធន់។ យើងបង្ហាញថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីនៅទូទាំងចំណុចប្រទាក់លោហៈធម្មតា superconductor ដែលផ្តល់កម្លាំងបំបែកសម្រាប់គូរន្ធអេឡិចត្រុងដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នេះដឹកនាំពី YBCO ទៅអេឡិចត្រូតលោហៈនៅពេលដែល YBCO កំពុង superconducting ហើយប្តូរទៅទិសដៅផ្ទុយនៅពេលដែល YBCO ក្លាយជាមិនមែន superconducting។ ប្រភពដើមនៃសក្តានុពលអាចត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់យ៉ាងងាយស្រួលជាមួយនឹងឥទ្ធិពលជិតគ្នានៅចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor នៅពេលដែល YBCO កំពុង superconducting ហើយតម្លៃរបស់វាត្រូវបានប៉ាន់ប្រមាណថាមាន ~10–8 mV នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ 502 mW/cm2។ ការរួមបញ្ចូលគ្នានៃសម្ភារៈប្រភេទ p YBCO នៅសភាពធម្មតាជាមួយនឹងសម្ភារៈប្រភេទ n Ag-paste បង្កើតជាចំណុចប្រសព្វ quasi-pn ដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបថ photovoltaic នៃសេរ៉ាមិច YBCO នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។ ការរកឃើញរបស់យើងអាចបើកផ្លូវទៅកាន់ការអនុវត្តថ្មីនៃឧបករណ៍ហ្វូតុង-អេឡិចត្រូនិច និងបង្ហាញពន្លឺបន្ថែមទៀតលើឥទ្ធិពលជិតគ្នានៅចំណុចប្រទាក់ superconductor-metal។
វ៉ុលដែលបង្កឡើងដោយរូបថតនៅក្នុងឧបករណ៍បំលែងចរន្តអគ្គិសនីសីតុណ្ហភាពខ្ពស់ត្រូវបានរាយការណ៍នៅដើមទសវត្សរ៍ឆ្នាំ 1990 ហើយត្រូវបានស៊ើបអង្កេតយ៉ាងទូលំទូលាយចាប់តាំងពីពេលនោះមក ប៉ុន្តែធម្មជាតិ និងយន្តការរបស់វានៅតែមិនទាន់ដោះស្រាយ1,2,3,4,5។ ជាពិសេស ខ្សែភាពយន្តស្តើង YBa2Cu3O7-δ (YBCO)6,7,8 ត្រូវបានសិក្សាយ៉ាងយកចិត្តទុកដាក់ក្នុងទម្រង់ជាកោសិកា photovoltaic (PV) ដោយសារតែគម្លាតថាមពលដែលអាចលៃតម្រូវបាន9,10,11,12,13។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ភាពធន់ខ្ពស់នៃស្រទាប់ខាងក្រោមតែងតែនាំឱ្យមានប្រសិទ្ធភាពបំលែងទាបនៃឧបករណ៍ និងបិទបាំងលក្ខណៈសម្បត្តិ PV ចម្បងរបស់ YBCO8។ នៅទីនេះយើងរាយការណ៍ពីឥទ្ធិពល photovoltaic គួរឱ្យកត់សម្គាល់ដែលបង្កឡើងដោយពន្លឺឡាស៊ែរពណ៌ខៀវ (λ = 450 nm) នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBa2Cu3O6.96 (YBCO) រវាង 50 និង 300 K (Tc ~ 90 K)។ យើងបង្ហាញថាឥទ្ធិពល PV មានទំនាក់ទំនងដោយផ្ទាល់ទៅនឹង superconductivity នៃ YBCO និងធម្មជាតិនៃចំណុចប្រទាក់អេឡិចត្រូត YBCO-លោហធាតុ។ មានការបញ្ច្រាស់ប៉ូលសម្រាប់វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc នៅពេលដែល YBCO ឆ្លងកាត់ការផ្លាស់ប្តូរពីដំណាក់កាល superconducting ទៅជាសភាពធន់។ វាត្រូវបានស្នើឡើងថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់លោហៈ superconductor-normal ដែលផ្តល់កម្លាំងបំបែកសម្រាប់គូរន្ធអេឡិចត្រុងដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នេះដឹកនាំពី YBCO ទៅអេឡិចត្រូតលោហៈនៅពេលដែល YBCO កំពុង superconducting ហើយប្តូរទៅទិសដៅផ្ទុយនៅពេលដែលគំរូក្លាយជាមិនមែន superconducting។ ប្រភពដើមនៃសក្តានុពលអាចត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ដោយធម្មជាតិជាមួយនឹងឥទ្ធិពលជិត 14,15,16,17 នៅចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor នៅពេលដែល YBCO កំពុង superconducting ហើយតម្លៃរបស់វាត្រូវបានប៉ាន់ប្រមាណថាមាន ~10−8 mV នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ 502 mW/cm2។ ការរួមបញ្ចូលគ្នានៃសម្ភារៈប្រភេទ p YBCO នៅសភាពធម្មតាជាមួយនឹងសម្ភារៈប្រភេទ n Ag-paste បង្កើតជាចំណុចប្រសព្វ quasi-pn ដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបថ PV នៃសេរ៉ាមិច YBCO នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។ ការសង្កេតរបស់យើងបានបំភ្លឺបន្ថែមទៀតអំពីប្រភពដើមនៃឥទ្ធិពល PV នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBCO ដែលមានចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់ និងបើកផ្លូវសម្រាប់ការអនុវត្តរបស់វានៅក្នុងឧបករណ៍អុបតូអេឡិចត្រូនិចដូចជាឧបករណ៍ចាប់ពន្លឺអកម្មលឿនជាដើម។
រូបភាពទី 1a–c បង្ហាញថាលក្ខណៈ IV នៃគំរូសេរ៉ាមិច YBCO នៅ 50 K។ បើគ្មានការបំភ្លឺពន្លឺទេ វ៉ុលនៅទូទាំងគំរូនៅតែស្ថិតនៅសូន្យជាមួយនឹងចរន្តផ្លាស់ប្តូរ ដូចដែលអាចរំពឹងទុកពីសម្ភារៈដែលមានចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់។ ឥទ្ធិពល photovoltaic ជាក់ស្តែងលេចឡើងនៅពេលដែលធ្នឹមឡាស៊ែរត្រូវបានដឹកនាំទៅ cathode (រូបភាពទី 1a): ខ្សែកោង IV ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ផ្លាស់ទីចុះក្រោមជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរកើនឡើង។ វាច្បាស់ណាស់ថាមានវ៉ុលអវិជ្ជមានដែលបង្កឡើងដោយរូបថតសូម្បីតែគ្មានចរន្តក៏ដោយ (ជារឿយៗហៅថាវ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc)។ ជម្រាលសូន្យនៃខ្សែកោង IV បង្ហាញថាគំរូនៅតែដំណើរការ superconducting ក្រោមការបំភ្លឺឡាស៊ែរ។
(ក-គ) និង 300 K (ង-ក្រាម)។ តម្លៃនៃ V(I) ត្រូវបានទទួលដោយការបោសសំអាតចរន្តពី −10 mA ដល់ +10 mA ក្នុងកន្លែងទំនេរ។ មានតែផ្នែកខ្លះនៃទិន្នន័យពិសោធន៍ប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានបង្ហាញសម្រាប់ជាប្រយោជន៍នៃភាពច្បាស់លាស់។ ក, លក្ខណៈចរន្ត-វ៉ុលរបស់ YBCO ដែលវាស់វែងជាមួយចំណុចឡាស៊ែរដែលមានទីតាំងនៅ cathode (i)។ ខ្សែកោង IV ទាំងអស់គឺជាបន្ទាត់ត្រង់ផ្ដេកដែលបង្ហាញថាគំរូនៅតែមាន superconducting ជាមួយនឹងការបំភាយឡាស៊ែរ។ ខ្សែកោងផ្លាស់ទីចុះក្រោមជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរកើនឡើង ដែលបង្ហាញថាមានសក្តានុពលអវិជ្ជមាន (Voc) រវាងខ្សែវ៉ុលទាំងពីរទោះបីជាមានចរន្តសូន្យក៏ដោយ។ ខ្សែកោង IV នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរនៅពេលដែលឡាស៊ែរត្រូវបានដឹកនាំទៅកណ្តាលនៃគំរូនៅអេធើរ 50 K (ខ) ឬ 300 K (ច)។ បន្ទាត់ផ្ដេកផ្លាស់ទីឡើងលើនៅពេលដែលអាណូតត្រូវបានបំភ្លឺ (គ)។ គំរូគ្រោងការណ៍នៃចំណុចប្រសព្វលោហៈ-superconductor នៅ 50 K ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងឃ។ លក្ខណៈចរន្ត-វ៉ុលនៃស្ថានភាពធម្មតា YBCO នៅ 300 K ដែលវាស់វែងជាមួយធ្នឹមឡាស៊ែរចង្អុលទៅ cathode និង anode ត្រូវបានផ្តល់ឱ្យក្នុងង និង g រៀងៗខ្លួន។ ផ្ទុយពីលទ្ធផលនៅ 50 K ជម្រាលមិនសូន្យនៃបន្ទាត់ត្រង់បង្ហាញថា YBCO ស្ថិតក្នុងស្ថានភាពធម្មតា។ តម្លៃរបស់ Voc ប្រែប្រួលទៅតាមអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺក្នុងទិសដៅផ្ទុយ ដែលបង្ហាញពីយន្តការបំបែកបន្ទុកខុសគ្នា។ រចនាសម្ព័ន្ធចំណុចប្រទាក់ដែលអាចធ្វើទៅបាននៅ 300 K ត្រូវបានបង្ហាញជា hj រូបភាពពិតនៃគំរូជាមួយខ្សែ។
YBCO ដែលសម្បូរអុកស៊ីសែននៅក្នុងស្ថានភាព superconducting អាចស្រូបយកពន្លឺព្រះអាទិត្យស្ទើរតែពេញលេញដោយសារតែគម្លាតថាមពលតូចណាស់របស់វា (Eg)9,10 ដោយហេតុនេះបង្កើតជាគូរន្ធអេឡិចត្រុង (e–h)។ ដើម្បីបង្កើតវ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc ដោយការស្រូបយកហ្វូតុង វាចាំបាច់ក្នុងការបំបែកគូ eh ដែលបង្កើតដោយរូបថតជាលក្ខណៈលំហមុនពេលការរួមបញ្ចូលគ្នាឡើងវិញកើតឡើង18។ Voc អវិជ្ជមាន ទាក់ទងទៅនឹងកាតូត និងអាណូត ដូចដែលបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 1i បង្ហាញថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor ដែលរុញអេឡិចត្រុងទៅអាណូត និងរន្ធទៅកាតូត។ ប្រសិនបើនេះជាករណី ក៏គួរតែមានសក្តានុពលចង្អុលពី superconductor ទៅអេឡិចត្រូតលោហៈនៅអាណូត។ ជាលទ្ធផល Voc វិជ្ជមាននឹងត្រូវបានទទួល ប្រសិនបើតំបន់គំរូនៅជិតអាណូតត្រូវបានបំភ្លឺ។ លើសពីនេះ មិនគួរមានវ៉ុលដែលបង្កឡើងដោយរូបថតទេ នៅពេលដែលចំណុចឡាស៊ែរត្រូវបានចង្អុលទៅតំបន់ឆ្ងាយពីអេឡិចត្រូត។ វាពិតជាករណីដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបភាពទី 1b,c!។
នៅពេលដែលចំណុចពន្លឺផ្លាស់ទីពីអេឡិចត្រូតកាតូតទៅកណ្តាលនៃគំរូ (ប្រហែល 1.25 ម.ម ពីចំណុចប្រទាក់) គ្មានការប្រែប្រួលនៃខ្សែកោង IV និងគ្មាន Voc អាចត្រូវបានសង្កេតឃើញជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរដល់តម្លៃអតិបរមាដែលមាន (រូបភាពទី 1b)។ ជាធម្មតា លទ្ធផលនេះអាចត្រូវបានកំណត់គុណលក្ខណៈទៅនឹងអាយុកាលមានកំណត់នៃសារធាតុផ្ទុកដែលបង្កឡើងដោយរូបថត និងកង្វះកម្លាំងបំបែកនៅក្នុងគំរូ។ គូរន្ធអេឡិចត្រុងអាចត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅពេលណាដែលគំរូត្រូវបានបំភ្លឺ ប៉ុន្តែគូ e-h ភាគច្រើននឹងត្រូវបានបំផ្លាញ ហើយមិនមានឥទ្ធិពល photovoltaic ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញទេ ប្រសិនបើចំណុចឡាស៊ែរធ្លាក់លើតំបន់ឆ្ងាយពីអេឡិចត្រូតណាមួយ។ ដោយផ្លាស់ទីចំណុចឡាស៊ែរទៅអេឡិចត្រូតអាណូត ខ្សែកោង IV ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ផ្លាស់ទីឡើងលើជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរកើនឡើង (រូបភាពទី 1c)។ វាលអគ្គិសនីដែលភ្ជាប់មកជាមួយស្រដៀងគ្នានេះមាននៅក្នុងចំណុចប្រសព្វលោហៈ-superconductor នៅអាណូត។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ អេឡិចត្រូតលោហៈភ្ជាប់ទៅនឹងខ្សែវិជ្ជមាននៃប្រព័ន្ធសាកល្បងនៅពេលនេះ។ រន្ធដែលផលិតដោយឡាស៊ែរត្រូវបានរុញទៅខ្សែអាណូត ហើយដូច្នេះ Voc វិជ្ជមានត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ។ លទ្ធផលដែលបង្ហាញនៅទីនេះផ្តល់នូវភស្តុតាងរឹងមាំថាពិតជាមានសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់ដែលចង្អុលពីឧបករណ៍បញ្ជាចរន្តអគ្គិសនីទៅអេឡិចត្រូតលោហៈ។
ឥទ្ធិពលពន្លឺព្រះអាទិត្យក្នុងសេរ៉ាមិច YBa2Cu3O6.96 នៅសីតុណ្ហភាព 300 K ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 1e–g។ បើគ្មានការបំភ្លឺដោយពន្លឺទេ ខ្សែកោង IV នៃគំរូគឺជាបន្ទាត់ត្រង់មួយដែលឆ្លងកាត់ចំណុចដើម។ បន្ទាត់ត្រង់នេះផ្លាស់ទីឡើងលើស្របនឹងបន្ទាត់ដើមដែលមានអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរកើនឡើងដែលបញ្ចេញនៅខ្សែកាតូត (រូបភាពទី 1e)។ មានករណីកំណត់ពីរដែលគួរឲ្យចាប់អារម្មណ៍សម្រាប់ឧបករណ៍ពន្លឺព្រះអាទិត្យ។ លក្ខខណ្ឌសៀគ្វីខ្លីកើតឡើងនៅពេល V = 0។ ចរន្តក្នុងករណីនេះត្រូវបានគេហៅថាចរន្តសៀគ្វីខ្លី (Isc)។ ករណីកំណត់ទីពីរគឺលក្ខខណ្ឌសៀគ្វីបើកចំហ (Voc) ដែលកើតឡើងនៅពេល R→∞ ឬចរន្តគឺសូន្យ។ រូបភាពទី 1e បង្ហាញយ៉ាងច្បាស់ថា Voc មានលក្ខណៈវិជ្ជមាន ហើយកើនឡើងជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺកើនឡើង ផ្ទុយពីលទ្ធផលដែលទទួលបាននៅសីតុណ្ហភាព 50 K។ ខណៈពេលដែល Isc អវិជ្ជមានត្រូវបានគេសង្កេតឃើញថាកើនឡើងជាមួយនឹងការបំភ្លឺដោយពន្លឺ ដែលជាឥរិយាបថធម្មតានៃកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតា។
ស្រដៀងគ្នានេះដែរ នៅពេលដែលធ្នឹមឡាស៊ែរត្រូវបានចង្អុលទៅតំបន់ឆ្ងាយពីអេឡិចត្រូត ខ្សែកោង V(I) គឺឯករាជ្យពីអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ ហើយមិនមានឥទ្ធិពល photovoltaic លេចឡើងទេ (រូបភាពទី 1f)។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងការវាស់វែងនៅ 50 K ខ្សែកោង IV ផ្លាស់ទីទៅទិសដៅផ្ទុយ នៅពេលដែលអេឡិចត្រូតអាណូតត្រូវបានបំភាយវិទ្យុសកម្ម (រូបភាពទី 1g)។ លទ្ធផលទាំងអស់នេះដែលទទួលបានសម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទភ្ជាប់ YBCO-Ag នេះនៅ 300 K ជាមួយនឹងឡាស៊ែរដែលបំភាយវិទ្យុសកម្មនៅទីតាំងផ្សេងៗគ្នានៃគំរូ គឺស្របនឹងសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់ផ្ទុយពីអ្វីដែលសង្កេតឃើញនៅ 50 K។
អេឡិចត្រុងភាគច្រើនរួមតូចជាគូ Cooper នៅក្នុង YBCO ដែលមានចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់ក្រោមសីតុណ្ហភាពអន្តរកាល Tc របស់វា។ ខណៈពេលដែលនៅក្នុងអេឡិចត្រូតលោហៈ អេឡិចត្រុងទាំងអស់នៅតែស្ថិតក្នុងទម្រង់ឯកវចនៈ។ មានជម្រាលដង់ស៊ីតេខ្ពស់សម្រាប់ទាំងអេឡិចត្រុងឯកវចនៈ និងគូ Cooper នៅជិតចំណុចប្រទាក់លោហៈ-ចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់។ អេឡិចត្រុងឯកវចនៈដែលមានផ្ទុកភាគច្រើននៅក្នុងវត្ថុធាតុលោហធាតុនឹងសាយភាយចូលទៅក្នុងតំបន់ចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់ ខណៈពេលដែលគូ Cooper ដែលមានផ្ទុកភាគច្រើននៅក្នុងតំបន់ YBCO នឹងសាយភាយចូលទៅក្នុងតំបន់លោហៈ។ នៅពេលដែលគូ Cooper ដែលមានបន្ទុកច្រើន និងមានចលនាធំជាងអេឡិចត្រុងឯកវចនៈសាយភាយចេញពី YBCO ទៅក្នុងតំបន់លោហៈ អាតូមដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមានត្រូវបានទុកចោល ដែលបណ្តាលឱ្យមានវាលអគ្គិសនីនៅក្នុងតំបន់បន្ទុកលំហ។ ទិសដៅនៃវាលអគ្គិសនីនេះត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងដ្យាក្រាមគ្រោងការណ៍ រូបភាពទី 1d។ ការបំភ្លឺហ្វូតុងចៃដន្យនៅជិតតំបន់បន្ទុកលំហអាចបង្កើតគូ eh ដែលនឹងត្រូវបានបំបែក និងបោសចេញដោយបង្កើតចរន្តពន្លឺក្នុងទិសដៅលំអៀងបញ្ច្រាស។ ដរាបណាអេឡិចត្រុងចេញពីវាលអគ្គិសនីដែលបានបង្កើតរួច ពួកវាត្រូវបានរួមតូចជាគូ ហើយហូរទៅអេឡិចត្រូតផ្សេងទៀតដោយគ្មានភាពធន់។ ក្នុងករណីនេះ Voc គឺផ្ទុយពីប៉ូលារីតេដែលបានកំណត់ជាមុន ហើយបង្ហាញតម្លៃអវិជ្ជមាននៅពេលដែលធ្នឹមឡាស៊ែរចង្អុលទៅតំបន់ជុំវិញអេឡិចត្រូតអវិជ្ជមាន។ ពីតម្លៃរបស់ Voc សក្តានុពលឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់អាចត្រូវបានប៉ាន់ប្រមាណ៖ ចម្ងាយរវាងខ្សែវ៉ុលពីរ d គឺ ~5 × 10−3 ម៉ែត្រ កម្រាស់នៃចំណុចប្រទាក់លោហៈ-ឧបករណ៍បញ្ជាចរន្តអគ្គិសនី di គួរតែមានលំដាប់លំដោយដូចគ្នានឹងប្រវែងស៊ីសង្វាក់គ្នានៃឧបករណ៍បញ្ជាចរន្តអគ្គិសនី YBCO (~1 nm)19,20 យកតម្លៃរបស់ Voc = 0.03 mV សក្តានុពល Vms នៅចំណុចប្រទាក់លោហៈ-ឧបករណ៍បញ្ជាចរន្តអគ្គិសនីត្រូវបានវាយតម្លៃថាមាន ~10−11 V នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ 502 mW/cm2 ដោយប្រើសមីការ
យើងចង់សង្កត់ធ្ងន់នៅទីនេះថា វ៉ុលដែលបង្កឡើងដោយរូបថតមិនអាចពន្យល់បានដោយឥទ្ធិពលកម្ដៅរូបថតទេ។ វាត្រូវបានបង្កើតឡើងតាមពិសោធន៍ថា មេគុណ Seebeck នៃ superconductor YBCO គឺ Ss = 021។ មេគុណ Seebeck សម្រាប់ខ្សែស្ពាន់គឺស្ថិតនៅក្នុងចន្លោះ SCu = 0.34–1.15 μV/K3។ សីតុណ្ហភាពនៃខ្សែស្ពាន់នៅចំណុចឡាស៊ែរអាចត្រូវបានលើកឡើងបន្តិចបន្តួច 0.06 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរអតិបរមាដែលមាននៅ 50 K។ នេះអាចបង្កើតសក្តានុពលកម្ដៅអគ្គិសនី 6.9 × 10−8 V ដែលតូចជាង Voc បីលំដាប់ដែលទទួលបានក្នុងរូបភាពទី 1 (ក)។ វាច្បាស់ណាស់ថា ឥទ្ធិពលកម្ដៅអគ្គិសនីគឺតូចពេកមិនអាចពន្យល់ពីលទ្ធផលពិសោធន៍បានទេ។ តាមពិតទៅ ការប្រែប្រួលសីតុណ្ហភាពដោយសារតែការបំភាយវិទ្យុសកម្មឡាស៊ែរនឹងបាត់ទៅវិញក្នុងរយៈពេលតិចជាងមួយនាទី ដូច្នេះការរួមចំណែកពីឥទ្ធិពលកម្ដៅអាចត្រូវបានមិនអើពើដោយសុវត្ថិភាព។
ឥទ្ធិពល photovoltaic នៃ YBCO នៅសីតុណ្ហភាពបន្ទប់បង្ហាញថាយន្តការបំបែកបន្ទុកផ្សេងគ្នាត្រូវបានចូលរួមនៅទីនេះ។ YBCO ដែលមានចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់ក្នុងស្ថានភាពធម្មតាគឺជាសម្ភារៈប្រភេទ p ដែលមានរន្ធជាឧបករណ៍ផ្ទុកបន្ទុក 22,23 ខណៈពេលដែល Ag-paste លោហធាតុមានលក្ខណៈនៃសម្ភារៈប្រភេទ n ។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងចំណុចប្រសព្វ pn ការសាយភាយនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងប៉ាស្ទ័រប្រាក់ និងរន្ធនៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBCO នឹងបង្កើតជាដែនអគ្គិសនីខាងក្នុងដែលចង្អុលទៅសេរ៉ាមិច YBCO នៅចំណុចប្រសព្វ (រូបភាពទី 1h)។ វាគឺជាដែនខាងក្នុងនេះដែលផ្តល់កម្លាំងបំបែក និងនាំទៅរក Voc វិជ្ជមាន និង Isc អវិជ្ជមានសម្រាប់ប្រព័ន្ធប៉ាស្ទ័រ YBCO-Ag នៅសីតុណ្ហភាពបន្ទប់ ដូចបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 1e។ ម៉្យាងវិញទៀត Ag-YBCO អាចបង្កើតជាចំណុចប្រសព្វ Schottky ប្រភេទ p ដែលក៏នាំទៅរកសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់ដែលមានប៉ូលដូចគ្នាដូចនៅក្នុងគំរូដែលបានបង្ហាញខាងលើ 24។
ដើម្បីស៊ើបអង្កេតដំណើរការវិវត្តន៍លម្អិតនៃលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ក្នុងអំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរ superconducting នៃ YBCO ខ្សែកោង IV នៃគំរូនៅ 80 K ត្រូវបានវាស់ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរដែលបានជ្រើសរើសដែលបំភ្លឺនៅអេឡិចត្រូត cathode (រូបភាពទី 2)។ បើគ្មានការបំភាយកាំរស្មីឡាស៊ែរទេ វ៉ុលនៅទូទាំងគំរូរក្សានៅសូន្យដោយមិនគិតពីចរន្ត ដែលបង្ហាញពីស្ថានភាព superconducting នៃគំរូនៅ 80 K (រូបភាពទី 2a)។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងទិន្នន័យដែលទទួលបាននៅ 50 K ខ្សែកោង IV ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ផ្លាស់ទីចុះក្រោមជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរកើនឡើងរហូតដល់តម្លៃសំខាន់ Pc ត្រូវបានឈានដល់។ លើសពីអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរសំខាន់នេះ (Pc) superconductor ឆ្លងកាត់ការផ្លាស់ប្តូរពីដំណាក់កាល superconducting ទៅដំណាក់កាលធន់ទ្រាំ; វ៉ុលចាប់ផ្តើមកើនឡើងជាមួយនឹងចរន្តដោយសារតែរូបរាងនៃភាពធន់នៅក្នុង superconductor ។ ជាលទ្ធផល ខ្សែកោង IV ចាប់ផ្តើមប្រសព្វជាមួយអ័ក្ស I និងអ័ក្ស V ដែលនាំឱ្យមាន Voc អវិជ្ជមាន និង Isc វិជ្ជមាននៅពេលដំបូង។ ឥឡូវនេះគំរូហាក់ដូចជាស្ថិតក្នុងស្ថានភាពពិសេសមួយដែលប៉ូលនៃ Voc និង Isc មានភាពរសើបខ្លាំងចំពោះអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ។ ជាមួយនឹងការកើនឡើងតិចតួចនៃអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ Isc ត្រូវបានបម្លែងពីតម្លៃវិជ្ជមានទៅអវិជ្ជមាន និង Voc ពីតម្លៃអវិជ្ជមានទៅវិជ្ជមាន ដោយឆ្លងកាត់ប្រភពដើម (ភាពរសើបខ្ពស់នៃលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ជាពិសេសតម្លៃរបស់ Isc ចំពោះការបំភ្លឺពន្លឺអាចមើលឃើញកាន់តែច្បាស់នៅក្នុងរូបភាពទី 2b)។ នៅអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរខ្ពស់បំផុតដែលមាន ខ្សែកោង IV មានបំណងស្របគ្នា ដែលបង្ហាញពីស្ថានភាពធម្មតានៃគំរូ YBCO។
ចំណុចកណ្តាលឡាស៊ែរត្រូវបានដាក់ជុំវិញអេឡិចត្រូតកាតូត (សូមមើលរូបភាពទី 1i)។ ក, ខ្សែកោង IV នៃ YBCO ដែលប៉ះពាល់នឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរផ្សេងៗគ្នា។ ខ (កំពូល), ការពឹងផ្អែកអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរនៃវ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc។ តម្លៃ Isc មិនអាចទទួលបាននៅអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺទាប (< 110 mW/cm2) ពីព្រោះខ្សែកោង IV ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I នៅពេលដែលគំរូស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាព superconducting។ ខ (បាត), ភាពធន់ឌីផេរ៉ង់ស្យែលជាមុខងារនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។
ការពឹងផ្អែកអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែររបស់ Voc និង Isc នៅ 80 K ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 2b (ខាងលើ)។ លក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic អាចត្រូវបានពិភាក្សានៅក្នុងតំបន់បីនៃអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ។ តំបន់ទីមួយគឺស្ថិតនៅចន្លោះ 0 និង Pc ដែល YBCO ជា superconducting Voc គឺអវិជ្ជមាន ហើយថយចុះ (តម្លៃដាច់ខាតកើនឡើង) ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ និងឈានដល់អប្បបរមានៅ Pc។ តំបន់ទីពីរគឺពី Pc ទៅអាំងតង់ស៊ីតេសំខាន់មួយទៀត P0 ដែល Voc កើនឡើង ខណៈពេលដែល Isc ថយចុះជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺកើនឡើង ហើយទាំងពីរឈានដល់សូន្យនៅ P0។ តំបន់ទីបីគឺនៅខាងលើ P0 រហូតដល់ស្ថានភាពធម្មតារបស់ YBCO ត្រូវបានឈានដល់។ ទោះបីជាទាំង Voc និង Isc ប្រែប្រួលទៅតាមអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺតាមរបៀបដូចគ្នានឹងតំបន់ទី 2 ក៏ដោយ ពួកវាមានប៉ូលផ្ទុយគ្នានៅខាងលើអាំងតង់ស៊ីតេសំខាន់ P0។ សារៈសំខាន់នៃ P0 ស្ថិតនៅត្រង់ថាមិនមានឥទ្ធិពល photovoltaic ហើយយន្តការបំបែកបន្ទុកផ្លាស់ប្តូរគុណភាពនៅចំណុចជាក់លាក់នេះ។ គំរូ YBCO ក្លាយជាមិនមែនជា superconducting នៅក្នុងជួរអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺនេះ ប៉ុន្តែស្ថានភាពធម្មតាមិនទាន់ឈានដល់នៅឡើយទេ។
ជាក់ស្តែង លក្ខណៈ photovoltaic នៃប្រព័ន្ធនេះមានទំនាក់ទំនងយ៉ាងជិតស្និទ្ធទៅនឹង superconductivity នៃ YBCO និងការផ្លាស់ប្តូរ superconducting របស់វា។ ភាពធន់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល dV/dI នៃ YBCO ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 2b (ខាងក្រោម) ជាអនុគមន៍នៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។ ដូចដែលបានរៀបរាប់ខាងលើ សក្តានុពលអគ្គិសនីដែលបង្កើតឡើងនៅក្នុងចំណុចប្រទាក់ដោយសារតែចំណុចសាយភាយគូ Cooper ពី superconductor ទៅលោហៈ។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងអ្វីដែលសង្កេតឃើញនៅ 50 K ឥទ្ធិពល photovoltaic ត្រូវបានបង្កើនជាមួយនឹងការកើនឡើងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរពី 0 ដល់ Pc។ នៅពេលដែលអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរឈានដល់តម្លៃខ្ពស់ជាង Pc បន្តិច ខ្សែកោង IV ចាប់ផ្តើមផ្អៀង ហើយភាពធន់នៃគំរូចាប់ផ្តើមលេចឡើង ប៉ុន្តែប៉ូលនៃសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់មិនទាន់ផ្លាស់ប្តូរនៅឡើយទេ។ ឥទ្ធិពលនៃការរំញោចអុបទិកលើ superconductivity ត្រូវបានស៊ើបអង្កេតនៅក្នុងតំបន់ដែលអាចមើលឃើញ ឬជិត IR។ ខណៈពេលដែលដំណើរការជាមូលដ្ឋានគឺបំបែកគូ Cooper និងបំផ្លាញ superconductivity25,26 ក្នុងករណីខ្លះការផ្លាស់ប្តូរ superconductivity អាចត្រូវបានបង្កើន27,28,29 ដំណាក់កាលថ្មីនៃ superconductivity អាចត្រូវបានបង្កើត30។ អវត្តមាននៃអានុភាពអគ្គិសនីនៅ Pc អាចត្រូវបានសន្មតថាជាការបាក់គូដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ នៅចំណុច P0 សក្តានុពលឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់ក្លាយជាសូន្យ ដែលបង្ហាញថាដង់ស៊ីតេបន្ទុកនៅសងខាងនៃចំណុចប្រទាក់ឈានដល់កម្រិតដូចគ្នានៅក្រោមអាំងតង់ស៊ីតេជាក់លាក់នៃការបំភ្លឺពន្លឺ។ ការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរបណ្តាលឱ្យគូ Cooper កាន់តែច្រើនត្រូវបានបំផ្លាញ ហើយ YBCO ត្រូវបានបំលែងបន្តិចម្តងៗទៅជាសម្ភារៈប្រភេទ p។ ជំនួសឱ្យការសាយភាយអេឡិចត្រុង និងគូ Cooper លក្ខណៈពិសេសនៃចំណុចប្រទាក់ឥឡូវនេះត្រូវបានកំណត់ដោយការសាយភាយអេឡិចត្រុង និងរន្ធ ដែលនាំឱ្យមានការបញ្ច្រាសប៉ូលនៃវាលអគ្គិសនីនៅក្នុងចំណុចប្រទាក់ ហើយជាលទ្ធផល Voc វិជ្ជមាន (ប្រៀបធៀបរូបភាពទី 1d,h)។ នៅអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរខ្ពស់ខ្លាំង ភាពធន់ឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃ YBCO ឆ្អែតទៅនឹងតម្លៃដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងស្ថានភាពធម្មតា ហើយទាំង Voc និង Isc មានទំនោរប្រែប្រួលជាលីនេអ៊ែរជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ (រូបភាពទី 2b)។ ការសង្កេតនេះបង្ហាញថា ការបំភាយវិទ្យុសកម្មឡាស៊ែរលើស្ថានភាពធម្មតា YBCO នឹងលែងផ្លាស់ប្តូរភាពធន់របស់វា និងលក្ខណៈពិសេសនៃចំណុចប្រទាក់អានុភាពអគ្គិសនី-លោហៈ ប៉ុន្តែគ្រាន់តែបង្កើនកំហាប់នៃគូអេឡិចត្រុង-រន្ធប៉ុណ្ណោះ។
ដើម្បីស៊ើបអង្កេតឥទ្ធិពលនៃសីតុណ្ហភាពលើលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ប្រព័ន្ធលោហៈ-superconductor ត្រូវបានប៉ះពាល់នឹងកាំរស្មីអ៊ិច cathode ជាមួយនឹងឡាស៊ែរពណ៌ខៀវដែលមានអាំងតង់ស៊ីតេ 502 mW/cm2។ ខ្សែកោង IV ដែលទទួលបាននៅសីតុណ្ហភាពដែលបានជ្រើសរើសរវាង 50 និង 300 K ត្រូវបានផ្តល់ឱ្យក្នុងរូបភាពទី 3a។ វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc ចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc និងភាពធន់ឌីផេរ៉ង់ស្យែលអាចទទួលបានពីខ្សែកោង IV ទាំងនេះ ហើយត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 3b។ បើគ្មានការបំភ្លឺពន្លឺទេ ខ្សែកោង IV ទាំងអស់ដែលវាស់នៅសីតុណ្ហភាពផ្សេងៗគ្នានឹងឆ្លងកាត់ប្រភពដើមតាមការរំពឹងទុក (រូបភាពទី 3a)។ លក្ខណៈ IV ផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងខ្លាំងជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាពកើនឡើងនៅពេលដែលប្រព័ន្ធត្រូវបានបំភ្លឺដោយធ្នឹមឡាស៊ែរខ្លាំង (502 mW/cm2)។ នៅសីតុណ្ហភាពទាប ខ្សែកោង IV គឺជាបន្ទាត់ត្រង់ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ជាមួយនឹងតម្លៃអវិជ្ជមាននៃ Voc។ ខ្សែកោងនេះផ្លាស់ទីឡើងលើជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាពកើនឡើង ហើយបន្តិចម្តងៗប្រែទៅជាបន្ទាត់ដែលមានជម្រាលមិនសូន្យនៅសីតុណ្ហភាពសំខាន់ Tcp (រូបភាពទី 3a (កំពូល))។ វាហាក់ដូចជាខ្សែកោងលក្ខណៈ IV ទាំងអស់បង្វិលជុំវិញចំណុចមួយនៅក្នុងចតុកោណទីបី។ វ៉ុលកូសកើនឡើងពីតម្លៃអវិជ្ជមានទៅតម្លៃវិជ្ជមាន ខណៈពេលដែលអ៊ីស្កូសថយចុះពីតម្លៃវិជ្ជមានទៅតម្លៃអវិជ្ជមាន។ លើសពីសីតុណ្ហភាពអន្តរកាលអ៊ីប៉ូកុងដង់ដើម Tc នៃ YBCO ខ្សែកោង IV ផ្លាស់ប្តូរខុសគ្នាខ្លាំងជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាព (ផ្នែកខាងក្រោមនៃរូបភាពទី 3a)។ ទីមួយ ចំណុចកណ្តាលនៃការបង្វិលនៃខ្សែកោង IV ផ្លាស់ទីទៅចតុកោណទីមួយ។ ទីពីរ វ៉ុលកូសបន្តថយចុះ ហើយអ៊ីស្កូសកើនឡើងជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាពកើនឡើង (ផ្នែកខាងលើនៃរូបភាពទី 3b)។ ទីបី ជម្រាលនៃខ្សែកោង IV កើនឡើងជាលីនេអ៊ែរជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាព ដែលបណ្តាលឱ្យមានមេគុណសីតុណ្ហភាពវិជ្ជមាននៃភាពធន់សម្រាប់ YBCO (ផ្នែកខាងក្រោមនៃរូបភាពទី 3b)។
ការពឹងផ្អែកសីតុណ្ហភាពនៃលក្ខណៈ photovoltaic សម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទភ្ជាប់ YBCO-Ag ក្រោមការបំភ្លឺឡាស៊ែរ 502 mW/cm2។
ចំណុចកណ្តាលឡាស៊ែរត្រូវបានដាក់ជុំវិញអេឡិចត្រូតកាតូត (សូមមើលរូបភាពទី 1i)។ ក ខ្សែកោង IV ទទួលបានពី 50 ទៅ 90 K (កំពូល) និងពី 100 ទៅ 300 K (បាត) ជាមួយនឹងការកើនឡើងសីតុណ្ហភាព 5 K និង 20 K រៀងៗខ្លួន។ រូបភាពបញ្ចូល ក បង្ហាញលក្ខណៈ IV នៅសីតុណ្ហភាពជាច្រើនក្នុងទីងងឹត។ ខ្សែកោងទាំងអស់ឆ្លងកាត់ចំណុចដើម។ ខ វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc (កំពូល) និងភាពធន់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល dV/dI នៃ YBCO (បាត) ជាអនុគមន៍នៃសីតុណ្ហភាព។ សីតុណ្ហភាពអន្តរកាល superconducting នៃភាពធន់សូន្យ Tcp មិនត្រូវបានផ្តល់ឱ្យទេព្រោះវានៅជិត Tc0 ពេក។
រូបភាពទី 3b បង្ហាញពីសីតុណ្ហភាពសំខាន់ៗចំនួនបី៖ Tcp ដែលនៅពីលើ YBCO ក្លាយជាមិនមែនជា superconducting; Tc0 ដែលទាំង Voc និង Isc ក្លាយជាសូន្យ និង Tc ដែលជាសីតុណ្ហភាពអន្តរកាល superconducting ចាប់ផ្តើមដើមរបស់ YBCO ដោយមិនចាំបាច់បញ្ចេញកាំរស្មីឡាស៊ែរ។ នៅខាងក្រោម Tcp ~ 55 K YBCO ដែលបញ្ចេញកាំរស្មីឡាស៊ែរស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាព superconducting ជាមួយនឹងកំហាប់ខ្ពស់នៃគូ Cooper។ ឥទ្ធិពលនៃការបញ្ចេញកាំរស្មីឡាស៊ែរគឺដើម្បីកាត់បន្ថយសីតុណ្ហភាពអន្តរកាល superconducting នៃភាពធន់សូន្យពី 89 K ដល់ ~ 55 K (ផ្នែកខាងក្រោមនៃរូបភាពទី 3b) ដោយកាត់បន្ថយកំហាប់គូ Cooper បន្ថែមពីលើការផលិតវ៉ុល photovoltaic និងចរន្ត។ ការកើនឡើងសីតុណ្ហភាពក៏បំបែកគូ Cooper ដែលនាំឱ្យមានសក្តានុពលទាបនៅក្នុងចំណុចប្រទាក់។ ជាលទ្ធផល តម្លៃដាច់ខាតនៃ Voc នឹងកាន់តែតូចទៅៗ ទោះបីជាអាំងតង់ស៊ីតេដូចគ្នានៃការបំភ្លឺឡាស៊ែរត្រូវបានអនុវត្តក៏ដោយ។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នឹងកាន់តែតូចទៅៗ ជាមួយនឹងការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃសីតុណ្ហភាព ហើយឈានដល់សូន្យនៅ Tc0។ មិនមានឥទ្ធិពល photovoltaic នៅចំណុចពិសេសនេះទេ ពីព្រោះមិនមានវាលខាងក្នុងដើម្បីបំបែកគូរន្ធអេឡិចត្រុងដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ ការបញ្ច្រាសប៉ូលនៃសក្តានុពលកើតឡើងនៅខាងលើសីតុណ្ហភាពសំខាន់នេះ ដោយសារដង់ស៊ីតេបន្ទុកសេរីនៅក្នុងកាវបិទ Ag គឺធំជាងនៅក្នុង YBCO ដែលត្រូវបានផ្ទេរបន្តិចម្តងៗទៅជាសម្ភារៈប្រភេទ p។ នៅទីនេះយើងចង់សង្កត់ធ្ងន់ថា ការបញ្ច្រាសប៉ូលនៃ Voc និង Isc កើតឡើងភ្លាមៗបន្ទាប់ពីការផ្លាស់ប្តូរ superconducting នៃភាពធន់សូន្យ ដោយមិនគិតពីមូលហេតុនៃការផ្លាស់ប្តូរនោះទេ។ ការសង្កេតនេះបង្ហាញយ៉ាងច្បាស់ជាលើកដំបូងអំពីទំនាក់ទំនងរវាង superconductivity និងផលប៉ះពាល់ photovoltaic ដែលទាក់ទងនឹងសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor។ ធម្មជាតិនៃសក្តានុពលនេះនៅទូទាំងចំណុចប្រទាក់លោហៈ superconductor-ធម្មតា គឺជាចំណុចស្រាវជ្រាវអស់រយៈពេលជាច្រើនទសវត្សរ៍ចុងក្រោយនេះ ប៉ុន្តែមានសំណួរជាច្រើនដែលនៅតែរង់ចាំចម្លើយ។ ការវាស់វែងនៃឥទ្ធិពល photovoltaic អាចបង្ហាញថាជាវិធីសាស្ត្រដ៏មានប្រសិទ្ធភាពមួយសម្រាប់ការស្វែងយល់ពីព័ត៌មានលម្អិត (ដូចជាកម្លាំង និងប៉ូលរបស់វា។ល។) នៃសក្តានុពលដ៏សំខាន់នេះ ហើយដូច្នេះបានបង្ហាញពន្លឺលើឥទ្ធិពលជិត superconducting សីតុណ្ហភាពខ្ពស់។
ការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃសីតុណ្ហភាពពី Tc0 ដល់ Tc នាំឱ្យមានកំហាប់គូ Cooper តូចជាងមុន និងការកើនឡើងនៃសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់ ហើយជាលទ្ធផល Voc ធំជាង។ នៅ Tc កំហាប់គូ Cooper ក្លាយជាសូន្យ ហើយសក្តានុពលបង្កើតនៅចំណុចប្រទាក់ឈានដល់អតិបរមា ដែលបណ្តាលឱ្យ Voc អតិបរមា និង Isc អប្បបរមា។ ការកើនឡើងយ៉ាងឆាប់រហ័សនៃ Voc និង Isc (តម្លៃដាច់ខាត) នៅក្នុងជួរសីតុណ្ហភាពនេះ ត្រូវគ្នាទៅនឹងការផ្លាស់ប្តូរ superconducting ដែលត្រូវបានពង្រីកពី ΔT ~ 3 K ដល់ ~ 34 K ដោយការបំភាយឡាស៊ែរដែលមានអាំងតង់ស៊ីតេ 502 mW/cm2 (រូបភាពទី 3b)។ នៅក្នុងស្ថានភាពធម្មតាខាងលើ Tc វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc ថយចុះជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាព (ផ្នែកខាងលើនៃរូបភាពទី 3b) ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងឥរិយាបថលីនេអ៊ែររបស់ Voc សម្រាប់កោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតាដោយផ្អែកលើចំណុចប្រសព្វ pn31,32,33។ ទោះបីជាអត្រាផ្លាស់ប្តូរនៃ Voc ជាមួយសីតុណ្ហភាព (−dVoc/dT) ដែលអាស្រ័យយ៉ាងខ្លាំងទៅលើអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ គឺតូចជាងកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតាក៏ដោយ មេគុណសីតុណ្ហភាពនៃ Voc សម្រាប់ចំណុចប្រសព្វ YBCO-Ag មានលំដាប់លំដោយដូចគ្នានឹងកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យដែរ។ ចរន្តលេចធ្លាយនៃចំណុចប្រសព្វ pn សម្រាប់ឧបករណ៍កោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតាកើនឡើងជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាពកើនឡើង ដែលនាំឱ្យមានការថយចុះនៃ Voc នៅពេលដែលសីតុណ្ហភាពកើនឡើង។ ខ្សែកោង IV លីនេអ៊ែរដែលសង្កេតឃើញសម្រាប់ប្រព័ន្ធ Ag-superconductor នេះ ដោយសារតែទីមួយសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់តូចបំផុត និងទីពីរការតភ្ជាប់ទៅក្រោយនៃចំណុចប្រសព្វពីរ ធ្វើឱ្យវាពិបាកក្នុងការកំណត់ចរន្តលេចធ្លាយ។ យ៉ាងណាក៏ដោយ វាទំនងជាខ្លាំងណាស់ដែលការពឹងផ្អែកសីតុណ្ហភាពដូចគ្នានៃចរន្តលេចធ្លាយគឺជាការទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបថ Voc ដែលសង្កេតឃើញនៅក្នុងការពិសោធន៍របស់យើង។ យោងតាមនិយមន័យ Isc គឺជាចរន្តដែលត្រូវការដើម្បីបង្កើតវ៉ុលអវិជ្ជមានដើម្បីទូទាត់សង Voc ដើម្បីឱ្យវ៉ុលសរុបគឺសូន្យ។ នៅពេលដែលសីតុណ្ហភាពកើនឡើង Voc កាន់តែតូចជាងមុន ដូច្នេះចរន្តតិចត្រូវបានត្រូវការដើម្បីបង្កើតវ៉ុលអវិជ្ជមាន។ លើសពីនេះ ភាពធន់របស់ YBCO កើនឡើងជាលីនេអ៊ែរជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាពលើសពី Tc (ផ្នែកខាងក្រោមនៃរូបភាពទី 3b) ដែលក៏រួមចំណែកដល់តម្លៃដាច់ខាតតូចជាងរបស់ Isc នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់ផងដែរ។
សូមកត់សម្គាល់ថាលទ្ធផលដែលបានផ្តល់ឱ្យក្នុងរូបភាពទី 2,3 ត្រូវបានទទួលដោយការបំភាយឡាស៊ែរនៅតំបន់ជុំវិញអេឡិចត្រូតកាតូត។ ការវាស់វែងក៏ត្រូវបានធ្វើម្តងទៀតជាមួយនឹងចំណុចឡាស៊ែរដែលមានទីតាំងនៅអាណូត ហើយលក្ខណៈ IV ស្រដៀងគ្នា និងលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញ លើកលែងតែប៉ូលនៃ Voc និង Isc ត្រូវបានបញ្ច្រាស់ក្នុងករណីនេះ។ ទិន្នន័យទាំងអស់នេះនាំឱ្យមានយន្តការសម្រាប់ឥទ្ធិពល photovoltaic ដែលទាក់ទងយ៉ាងជិតស្និទ្ធទៅនឹងចំណុចប្រទាក់ superconductor-metal។
សរុបមក លក្ខណៈ IV នៃប្រព័ន្ធបិទភ្ជាប់ YBCO-Ag ដែលបញ្ចេញកាំរស្មីឡាស៊ែរ ត្រូវបានវាស់វែងជាមុខងារនៃសីតុណ្ហភាព និងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។ ឥទ្ធិពល photovoltaic គួរឱ្យកត់សម្គាល់ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅក្នុងជួរសីតុណ្ហភាពពី 50 ទៅ 300 K។ វាត្រូវបានគេរកឃើញថាលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic មានទំនាក់ទំនងយ៉ាងខ្លាំងទៅនឹង superconductivity នៃសេរ៉ាមិច YBCO ។ ការបញ្ច្រាសប៉ូលនៃ Voc និង Isc កើតឡើងភ្លាមៗបន្ទាប់ពីការផ្លាស់ប្តូរពី superconducting ទៅជាមិនមែន superconducting ដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ ការពឹងផ្អែកសីតុណ្ហភាពរបស់ Voc និង Isc ដែលវាស់វែងនៅអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរថេរក៏បង្ហាញផងដែរនូវការបញ្ច្រាសប៉ូលដាច់ដោយឡែកនៅសីតុណ្ហភាពសំខាន់ខាងលើដែលគំរូក្លាយជាធន់ទ្រាំ។ ដោយការកំណត់ទីតាំងចំណុចឡាស៊ែរទៅផ្នែកផ្សេងគ្នានៃគំរូ យើងបង្ហាញថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីនៅទូទាំងចំណុចប្រទាក់ ដែលផ្តល់កម្លាំងបំបែកសម្រាប់គូរន្ធអេឡិចត្រុងដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នេះដឹកនាំពី YBCO ទៅអេឡិចត្រូតដែកនៅពេលដែល YBCO កំពុង superconducting ហើយប្តូរទៅទិសដៅផ្ទុយនៅពេលដែលគំរូក្លាយជាមិនមែន superconducting ។ ប្រភពដើមនៃសក្តានុពលអាចត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ដោយធម្មជាតិជាមួយនឹងឥទ្ធិពលជិតគ្នានៅចំណុចប្រសព្វលោហៈ-ឧបករណ៍បញ្ជូនចរន្តអគ្គិសនី នៅពេលដែល YBCO កំពុងបញ្ជូនចរន្តអគ្គិសនី ហើយត្រូវបានប៉ាន់ប្រមាណថាមាន ~10−8 mV នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ 502 mW/cm2។ ការប៉ះនៃសម្ភារៈប្រភេទ p YBCO នៅស្ថានភាពធម្មតាជាមួយនឹងសម្ភារៈប្រភេទ n Ag-paste បង្កើតជាចំណុចប្រសព្វ quasi-pn ដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបថ photovoltaic នៃសេរ៉ាមិច YBCO នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។ ការសង្កេតខាងលើបានបង្ហាញពីឥទ្ធិពល PV នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBCO ដែលកំពុងបញ្ជូនចរន្តអគ្គិសនីនៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់ និងបើកផ្លូវទៅកាន់កម្មវិធីថ្មីៗនៅក្នុងឧបករណ៍អុបតូអេឡិចត្រូនិច ដូចជាឧបករណ៍ចាប់ពន្លឺអកម្មលឿន និងឧបករណ៍ចាប់ហ្វូតុងតែមួយ។
ការពិសោធន៍ឥទ្ធិពល photovoltaic ត្រូវបានអនុវត្តលើគំរូសេរ៉ាមិច YBCO ដែលមានកម្រាស់ 0.52 មីលីម៉ែត្រ និងរាងចតុកោណកែង 8.64 × 2.26 មីលីម៉ែត្រ ហើយបំភ្លឺដោយឡាស៊ែរពណ៌ខៀវរលកបន្ត (λ = 450 nm) ជាមួយនឹងទំហំចំណុចឡាស៊ែរ 1.25 មីលីម៉ែត្រក្នុងកាំ។ ការប្រើប្រាស់គំរូភាគច្រើនជាជាងគំរូខ្សែភាពយន្តស្តើងអនុញ្ញាតឱ្យយើងសិក្សាពីលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic នៃឧបករណ៍ superconductor ដោយមិនចាំបាច់ដោះស្រាយជាមួយនឹងឥទ្ធិពលស្មុគស្មាញនៃស្រទាប់ខាងក្រោម 6,7។ លើសពីនេះ សម្ភារៈភាគច្រើនអាចអំណោយផលសម្រាប់នីតិវិធីរៀបចំសាមញ្ញរបស់វា និងតម្លៃទាប។ ខ្សែស្ពាន់នាំមុខត្រូវបានភ្ជាប់នៅលើគំរូ YBCO ជាមួយនឹងកាវបិទប្រាក់បង្កើតជាអេឡិចត្រូតរាងជារង្វង់ចំនួនបួនដែលមានអង្កត់ផ្ចិតប្រហែល 1 មីលីម៉ែត្រ។ ចម្ងាយរវាងអេឡិចត្រូតវ៉ុលទាំងពីរគឺប្រហែល 5 មីលីម៉ែត្រ។ លក្ខណៈ IV នៃគំរូត្រូវបានវាស់ដោយប្រើម៉ាញេទិកគំរូរំញ័រ (VersaLab, Quantum Design) ជាមួយនឹងបង្អួចគ្រីស្តាល់ quartz ។ វិធីសាស្ត្រខ្សែបួនស្តង់ដារត្រូវបានប្រើដើម្បីទទួលបានខ្សែកោង IV ។ ទីតាំងទាក់ទងនៃអេឡិចត្រូត និងចំណុចឡាស៊ែរត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 1i។
របៀបដកស្រង់អត្ថបទនេះ៖ Yang, F. et al. ប្រភពដើមនៃឥទ្ធិពល photovoltaic នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBa2Cu3O6.96 ដែលមានចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់។ Sci. Rep. 5, 11504; doi: 10.1038/srep11504 (2015)។
Chang, CL, Kleinhammes, A., Moulton, WG & Testardi, LR វ៉ុលដែលបង្កឡើងដោយឡាស៊ែរដែលហាមឃាត់ដោយស៊ីមេទ្រីក្នុង YBa2Cu3O7។ Phys. Rev. B 41, 11564–11567 (1990)។
Kwok, HS, Zheng, JP & Dong, SY ប្រភពដើមនៃសញ្ញា photovoltaic មិនប្រក្រតីនៅក្នុង Y-Ba-Cu-O។ Phys. Rev. B 43, 6270–6272 (1991)។
Wang, LP, Lin, JL, Feng, QR & Wang, GW ការវាស់វែងវ៉ុលដែលបង្កឡើងដោយឡាស៊ែរនៃសារធាតុ Bi-Sr-Ca-Cu-O ដែលដឹកនាំដោយចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់។ Phys. Rev. B 46, 5773–5776 (1992)។
Tate, KL, et al. វ៉ុលបណ្ដោះអាសន្នដែលបង្កឡើងដោយឡាស៊ែរនៅក្នុងខ្សែភាពយន្តសីតុណ្ហភាពបន្ទប់នៃ YBa2Cu3O7-x។ J. Appl. Phys. 67, 4375–4376 (1990)។
Kwok, HS & Zheng, JP ប្រតិកម្ម photovoltaic មិនប្រក្រតីក្នុង YBa2Cu3O7។ Phys. Rev. B 46, 3692–3695 (1992)។
Muraoka, Y., Muramatsu, T., Yamaura, J. & Hiroi, Z. ការចាក់សារធាតុផ្ទុករន្ធដែលបង្កើតដោយពន្លឺទៅ YBa2Cu3O7−x នៅក្នុងរចនាសម្ព័ន្ធអុកស៊ីដ។ Appl. Phys. Lett. 85, 2950–2952 (2004).
Asakura, D. et al. ការសិក្សាអំពីការបញ្ចេញពន្លឺនៃខ្សែភាពយន្តស្តើង YBa2Cu3Oy ក្រោមពន្លឺបំភ្លឺ។ Phys. Rev. Lett. 93, 247006 (2004).
Yang, F. et al. ឥទ្ធិពលពន្លឺព្រះអាទិត្យនៃ YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb heterojunction ដែលត្រូវបានដុតក្នុងសម្ពាធផ្នែកអុកស៊ីសែនខុសៗគ្នា។ Mater. Lett. 130, 51–53 (2014)។
Aminov, BA et al. រចនាសម្ព័ន្ធគម្លាតពីរក្នុងគ្រីស្តាល់ទោល Yb(Y)Ba2Cu3O7-x។ J. Supercond. 7, 361–365 (1994)។
Kabanov, VV, Demsar, J., Podobnik, B. & Mihailovic, D. ឌីណាមិកបន្ធូរភាគល្អិតក្នុងឧបករណ៍ចម្លងចរន្តអគ្គិសនីដែលមានរចនាសម្ព័ន្ធគម្លាតផ្សេងៗគ្នា៖ ទ្រឹស្តី និងការពិសោធន៍លើ YBa2Cu3O7-δ។ Phys. Rev. B 59, 1497–1506 (1999)។
Sun, JR, Xiong, CM, Zhang, YZ & Shen, BG លក្ខណៈសម្បត្តិកែតម្រូវនៃអេតេរ៉ូជាំងសិន YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb។ Appl. Phys. Lett. 87, 222501 (2005)។
Kamarás, K., Porter, CD, Doss, MG, Herr, SL & Tanner, DB ការស្រូបយកអ៊ិចស៊ីតូនិច និង អ៊ីពែរកុងឌុចទីវីតេ ក្នុង YBa2Cu3O7-δ។ Phys. Rev. Lett. 59, 919–922 (1987)។
Yu, G., Heeger, AJ & Stucky, G. ចរន្តអគ្គិសនីបណ្ដោះអាសន្នដែលបង្កឡើងដោយពន្លឺនៅក្នុងគ្រីស្តាល់តែមួយនៃ YBa2Cu3O6.3៖ ស្វែងរកស្ថានភាពលោហធាតុដែលបង្កឡើងដោយពន្លឺ និងសម្រាប់ចរន្តអគ្គិសនីលើសដែលបង្កឡើងដោយពន្លឺ។ Solid State Commun. 72, 345–349 (1989).
McMillan, WL គំរូរូងក្រោមដីនៃឥទ្ធិពលជិតនៃការដឹកនាំលើស។ Phys. Rev. 175, 537–542 (1968)។
Guéron, S. et al. ឥទ្ធិពលជិតនៃការដឹកនាំលើសត្រូវបានស៊ើបអង្កេតលើមាត្រដ្ឋានប្រវែងមេសូស្កុប។ Phys. Rev. Lett. 77, 3025–3028 (1996)។
Annunziata, G. & Manske, D. ឥទ្ធិពលជិតស្និទ្ធជាមួយនឹងឧបករណ៍ចម្លងចរន្តមិនមែនជាសេនត្រូស៊ីមេទ្រី។ Phys. Rev. B 86, 17514 (2012)។
Qu, FM et al. ឥទ្ធិពលជិតនៃការដឹកនាំលើសដ៏ខ្លាំងនៅក្នុងរចនាសម្ព័ន្ធកូនកាត់ Pb-Bi2Te3។ Sci. Rep. 2, 339 (2012)។
Chapin, DM, Fuller, CS & Pearson, GL ហ្វូតូសែលចំណុចប្រសព្វ pn ស៊ីលីកុនថ្មីមួយសម្រាប់បំលែងវិទ្យុសកម្មព្រះអាទិត្យទៅជាថាមពលអគ្គិសនី។ J. App. Phys. 25, 676–677 (1954)។
Tomimoto, K. ផលប៉ះពាល់នៃភាពមិនបរិសុទ្ធលើប្រវែងនៃភាពស៊ីសង្វាក់គ្នានៃចរន្តអគ្គិសនីលើសនៅក្នុងគ្រីស្តាល់ទោល YBa2Cu3O6.9 ដែលមានសារធាតុ Zn ឬ Ni បន្ថែម។ Phys. Rev. B 60, 114–117 (1999)។
អាន់ដូ វ៉ាយ និង សេហ្គាវ៉ា ខេ. ភាពធន់នឹងម៉ាញេទិកនៃគ្រីស្តាល់តែមួយ YBa2Cu3Oy ដែលមិនបានភ្ជាប់គ្នានៅក្នុងជួរដ៏ធំទូលាយនៃការដូប៖ ការពឹងផ្អែកនៃការដូបរន្ធមិនធម្មតានៃប្រវែងភាពស៊ីសង្វាក់គ្នា។ សរីរវិទ្យា។ កែសម្រួលដោយ Lett. 88, 167005 (2002).
Obertelli, SD & Cooper, JR ប្រព័ន្ធវិទ្យានៅក្នុងថាមពលកម្ដៅនៃអុកស៊ីដ T ខ្ពស់ ។ Phys. Rev. B 46, 14928–14931, (1992)។
Sugai, S. et al. ការផ្លាស់ប្តូរសន្ទុះអាស្រ័យលើដង់ស៊ីតេផ្ទុកនៃកំពូល coherent និងរបៀប phonon LO នៅក្នុង superconductors ប្រភេទ p-high-Tc។ Phys. Rev. B 68, 184504 (2003)។
Nojima, T. et al. ការកាត់បន្ថយរន្ធ និងការប្រមូលផ្តុំអេឡិចត្រុងនៅក្នុងខ្សែភាពយន្តស្តើង YBa2Cu3Oy ដោយប្រើបច្ចេកទេសអេឡិចត្រូគីមី៖ ភស្តុតាងសម្រាប់ស្ថានភាពលោហធាតុប្រភេទ n។ Phys. Rev. B 84, 020502 (2011)។
Tung, RT រូបវិទ្យា និងគីមីវិទ្យានៃកម្ពស់របាំង Schottky។ Appl. Phys. Lett. 1, 011304 (2014)។
Sai-Halasz, GA, Chi, CC, Denenstein, A. & Langenberg, DN ផលប៉ះពាល់នៃការបាក់គូខាងក្រៅថាមវន្តនៅក្នុងខ្សែភាពយន្ត superconducting។ Phys. Rev. Lett. 33, 215–219 (1974)។
Nieva, G. et al. ការបង្កើនប្រសិទ្ធភាពនៃ superconductivity ដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ Appl. Phys. Lett. 60, 2159–2161 (1992).
Kudinov, VI et al. ចរន្តពន្លឺជាប់លាប់នៅក្នុងខ្សែភាពយន្ត YBa2Cu3O6+x ជាវិធីសាស្ត្រនៃការបញ្ចូលពន្លឺឆ្ពោះទៅរកដំណាក់កាលលោហធាតុ និងដំណាក់កាលចរន្តអគ្គិសនីលើស។ Phys. Rev. B 14, 9017–9028 (1993)។
Mankowsky, R. et al. ឌីណាមិកឡាទីសមិនមែនលីនេអ៊ែរជាមូលដ្ឋានសម្រាប់ភាពដឹកនាំដ៏ប្រសើរឡើងក្នុង YBa2Cu3O6.5។ ធម្មជាតិ 516, 71–74 (2014)។
Fausti, D. et al. អ៊ីពែរកុងឌុចស្យែរដែលបង្កឡើងដោយពន្លឺនៅក្នុង cuprate ដែលមានលំដាប់ឆ្នូត។ វិទ្យាសាស្ត្រ 331, 189–191 (2011)។
El-Adawi, MK & Al-Nuaim, IA ការពឹងផ្អែកមុខងារសីតុណ្ហភាពរបស់ VOC សម្រាប់កោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យទាក់ទងនឹងប្រសិទ្ធភាពរបស់វា វិធីសាស្រ្តថ្មី។ Desalination 209, 91–96 (2007)។
វើណុន អេសអឹម និង អាន់ឌើរសុន រដ្ឋវ៉ាស៊ីនតោន ផលប៉ះពាល់សីតុណ្ហភាពនៅក្នុងកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យស៊ីលីកុន Schottky-barrier។ Appl. Phys. Lett. 26, 707 (1975)។
Katz, EA, Faiman, D. & Tuladhar, SM ការពឹងផ្អែកសីតុណ្ហភាពសម្រាប់ប៉ារ៉ាម៉ែត្រឧបករណ៍ photovoltaic នៃកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យ polymer-fullerene ក្រោមលក្ខខណ្ឌប្រតិបត្តិការ។ J. Appl. Phys. 90, 5343–5350 (2002)។
ការងារនេះត្រូវបានគាំទ្រដោយមូលនិធិវិទ្យាសាស្ត្រធម្មជាតិជាតិនៃប្រទេសចិន (លេខជំនួយ 60571063) គម្រោងស្រាវជ្រាវជាមូលដ្ឋាននៃខេត្តហឺណាន ប្រទេសចិន (លេខជំនួយ 122300410231)។
FY បានសរសេរអត្ថបទនៃឯកសារ ហើយ MYH បានរៀបចំសំណាកសេរ៉ាមិច YBCO។ FY និង MYH បានធ្វើការពិសោធន៍ និងវិភាគលទ្ធផល។ FGC បានដឹកនាំគម្រោង និងការបកស្រាយបែបវិទ្យាសាស្ត្រនៃទិន្នន័យ។ អ្នកនិពន្ធទាំងអស់បានពិនិត្យសាត្រាស្លឹករឹតឡើងវិញ។
ស្នាដៃនេះត្រូវបានផ្តល់អាជ្ញាប័ណ្ណក្រោមអាជ្ញាប័ណ្ណ Creative Commons Attribution 4.0 International License។ រូបភាព ឬសម្ភារៈភាគីទីបីផ្សេងទៀតនៅក្នុងអត្ថបទនេះត្រូវបានរួមបញ្ចូលនៅក្នុងអាជ្ញាប័ណ្ណ Creative Commons របស់អត្ថបទ លុះត្រាតែមានការបញ្ជាក់ផ្សេងពីនេះនៅក្នុងបន្ទាត់ឥណទាន។ ប្រសិនបើសម្ភារៈមិនត្រូវបានរួមបញ្ចូលនៅក្រោមអាជ្ញាប័ណ្ណ Creative Commons ទេ អ្នកប្រើប្រាស់នឹងត្រូវទទួលបានការអនុញ្ញាតពីអ្នកកាន់អាជ្ញាប័ណ្ណដើម្បីផលិតសម្ភារៈឡើងវិញ។ ដើម្បីមើលច្បាប់ចម្លងនៃអាជ្ញាប័ណ្ណនេះ សូមចូលទៅកាន់ http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
យ៉ាង, អេហ្វ, ហាន, អិម. និង ឆាង, អេហ្វ. ប្រភពដើមនៃឥទ្ធិពល photovoltaic នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBa2Cu3O6.96 ដែលមានចរន្តអគ្គិសនីខ្ពស់។ Sci Rep 5, 11504 (2015)។ https://doi.org/10.1038/srep11504
តាមរយៈការដាក់ស្នើមតិយោបល់ អ្នកយល់ព្រមគោរពតាមលក្ខខណ្ឌ និងគោលការណ៍ណែនាំសហគមន៍របស់យើង។ ប្រសិនបើអ្នករកឃើញអ្វីដែលរំលោភបំពាន ឬមិនគោរពតាមលក្ខខណ្ឌ ឬគោលការណ៍ណែនាំរបស់យើង សូមរាយការណ៍វាថាមិនសមរម្យ។
ពេលវេលាបង្ហោះ៖ ថ្ងៃទី ២២ ខែមេសា ឆ្នាំ ២០២០