மீக்கடத்தும் YBa₂Cu₃O₆.₉₆ பீங்கான்களில் ஒளிமின்னழுத்த விளைவின் தோற்றம்

nature.com தளத்திற்கு வருகை தந்ததற்கு நன்றி. நீங்கள் CSS-க்கு குறைந்த ஆதரவைக் கொண்ட உலாவிப் பதிப்பைப் பயன்படுத்துகிறீர்கள். சிறந்த அனுபவத்தைப் பெற, மிகவும் மேம்படுத்தப்பட்ட உலாவியைப் பயன்படுத்துமாறு (அல்லது இன்டர்நெட் எக்ஸ்ப்ளோரரில் இணக்கப் பயன்முறையை அணைக்குமாறு) பரிந்துரைக்கிறோம். இதற்கிடையில், தொடர்ச்சியான ஆதரவை உறுதி செய்வதற்காக, நாங்கள் இந்தத் தளத்தை ஸ்டைல்கள் மற்றும் ஜாவாஸ்கிரிப்ட் இல்லாமல் காண்பிக்கிறோம்.

YBa2Cu3O6.96 (YBCO) பீங்கானில் 50 முதல் 300 K வரையிலான வெப்பநிலையில் நீல-லேசர் ஒளியூட்டத்தால் தூண்டப்பட்ட ஒரு குறிப்பிடத்தக்க ஒளிமின்னழுத்த விளைவை நாங்கள் கண்டறிந்துள்ளோம். இது YBCO-வின் மீக்கடத்துத்திறன் மற்றும் YBCO-உலோக மின்முனை இடைமுகத்துடன் நேரடியாகத் தொடர்புடையது. YBCO மீக்கடத்து நிலையில் இருந்து மின்தடை நிலைக்கு மாறும் போது, ​​திறந்த சுற்று மின்னழுத்தம் Voc மற்றும் குறுக்குச் சுற்று மின்னோட்டம் Isc ஆகியவற்றில் துருவமுனைப்பு மாற்றம் ஏற்படுகிறது. மீக்கடத்தி-சாதாரண உலோக இடைமுகத்தில் ஒரு மின்னழுத்த ஆற்றல் இருப்பதை நாங்கள் காட்டுகிறோம், இது ஒளி-தூண்டப்பட்ட எலக்ட்ரான்-துளை ஜோடிகளுக்குப் பிரிப்பு விசையை வழங்குகிறது. YBCO மீக்கடத்து நிலையில் இருக்கும்போது இந்த இடைமுக ஆற்றல் YBCO-விலிருந்து உலோக மின்முனையை நோக்கிச் செல்கிறது, மேலும் YBCO மீக்கடத்துத்திறன் அற்றதாக மாறும்போது எதிர் திசைக்கு மாறுகிறது. YBCO மீக்கடத்து நிலையில் இருக்கும்போது உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுகத்தில் ஏற்படும் அருகாமை விளைவுடன் இந்த ஆற்றலின் தோற்றத்தை எளிதில் தொடர்புபடுத்தலாம், மேலும் 502 mW/cm2 லேசர் தீவிரத்துடன் 50 K வெப்பநிலையில் இதன் மதிப்பு ~10–8 mV என மதிப்பிடப்பட்டுள்ளது. இயல்பு நிலையில் உள்ள p-வகை பொருளான YBCO, n-வகை பொருளான Ag-பசையுடன் இணையும்போது, ​​ஒரு குவாசி-pn சந்தி உருவாகிறது. இந்தச் சந்தியே, உயர் வெப்பநிலைகளில் YBCO பீங்கான்களின் ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புக்குக் காரணமாக அமைகிறது. எங்களின் இந்தக் கண்டுபிடிப்புகள், ஃபோட்டான்-மின்னணு சாதனங்களின் புதிய பயன்பாடுகளுக்கு வழிவகுப்பதோடு, மீக்கடத்தி-உலோக இடைமுகத்தில் ஏற்படும் அண்மை விளைவு குறித்தும் மேலும் தெளிவுபடுத்தக்கூடும்.

உயர் வெப்பநிலை மீக்கடத்திகளில் ஒளி-தூண்டப்பட்ட மின்னழுத்தம் 1990-களின் முற்பகுதியில் அறிவிக்கப்பட்டு, அதன் பின்னர் விரிவாக ஆராயப்பட்டு வருகிறது, ஆயினும் அதன் தன்மையும் பொறிமுறையும் இன்னும் தீர்க்கப்படாமல் உள்ளன¹,²,³,⁴,⁵. குறிப்பாக, YBa₂Cu₃O₇-δ (YBCO) மென்படலங்கள்⁶,⁷,⁸, அதன் சரிசெய்யக்கூடிய ஆற்றல் இடைவெளி⁹,¹⁰,¹¹,¹²,¹³ காரணமாக ஒளிமின்னழுத்த (PV) மின்கல வடிவில் தீவிரமாக ஆய்வு செய்யப்படுகின்றன. இருப்பினும், அடி மூலக்கூறின் உயர் மின்தடை எப்போதும் சாதனத்தின் குறைந்த மாற்றத் திறனுக்கு வழிவகுக்கிறது மற்றும் YBCO-வின் முதன்மை PV பண்புகளை மறைக்கிறது⁸. இங்கு, YBa₂Cu₃O₆.⁹⁶ (YBCO) பீங்கானில் 50 முதல் 300 K (Tc ~ 90 K) வரையிலான வெப்பநிலையில் நீல-லேசர் (λ = 450 nm) ஒளியூட்டத்தால் தூண்டப்பட்ட குறிப்பிடத்தக்க ஒளிமின்னழுத்த விளைவை நாங்கள் அறிவிக்கிறோம். இந்த PV விளைவு, YBCO-வின் மீக்கடத்துத்திறன் மற்றும் YBCO-உலோக மின்முனை இடைமுகத்தின் தன்மையுடன் நேரடியாக தொடர்புடையது என்பதை நாங்கள் காட்டுகிறோம். YBCO மீக்கடத்தும் நிலையில் இருந்து மின்தடை நிலைக்கு மாறும் போது, ​​திறந்த சுற்று மின்னழுத்தம் Voc மற்றும் குறுக்குச் சுற்று மின்னோட்டம் Isc ஆகியவற்றில் துருவமுனைப்பு மாற்றம் ஏற்படுகிறது. மீக்கடத்தி-சாதாரண உலோக இடைமுகத்தில் ஒரு மின்னழுத்தம் இருப்பதாக முன்மொழியப்படுகிறது, இது ஒளி-தூண்டப்பட்ட எலக்ட்ரான்-துளை ஜோடிகளுக்குப் பிரிப்பு விசையை வழங்குகிறது. YBCO மீக்கடத்தும் நிலையில் இருக்கும்போது இந்த இடைமுக மின்னழுத்தம் YBCO-விலிருந்து உலோக மின்முனையை நோக்கிச் செல்கிறது, மேலும் மாதிரி மீக்கடத்தா நிலைக்கு மாறும்போது எதிர் திசைக்கு மாறுகிறது. YBCO மீக்கடத்தும் நிலையில் இருக்கும்போது, ​​உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுகத்தில் ஏற்படும் அருகாமை விளைவு¹⁴,¹⁵,¹⁶,¹⁷ உடன் இந்த மின்னழுத்தத்தின் தோற்றம் இயல்பாகத் தொடர்புடையதாக இருக்கலாம், மேலும் 50 K வெப்பநிலையில் 502 mW/cm² லேசர் தீவிரத்துடன் இதன் மதிப்பு ~10⁻⁸ mV என மதிப்பிடப்பட்டுள்ளது. சாதாரண நிலையில் உள்ள p-வகை பொருளான YBCO, n-வகை பொருளான Ag-பசையுடன் இணையும்போது, ​​பெரும்பாலும் ஒரு பகுதி-pn சந்திப்பை உருவாக்குகிறது, இதுவே உயர் வெப்பநிலைகளில் YBCO பீங்கான்களின் ஒளிமின்னழுத்த (PV) பண்புக்குக் காரணமாகும். உயர் வெப்பநிலை மீக்கடத்தும் YBCO பீங்கான்களில் PV விளைவின் தோற்றம் குறித்து எங்கள் அவதானிப்புகள் மேலும் தெளிவுபடுத்துவதோடு, வேகமான செயலற்ற ஒளி கண்டறிவான் போன்ற ஒளியியல் மின்னணு சாதனங்களில் அதன் பயன்பாட்டிற்கும் வழி வகுக்கின்றன.

படம் 1a–c, 50 K வெப்பநிலையில் YBCO பீங்கான் மாதிரியின் IV பண்புகளைக் காட்டுகிறது. ஒளி பாய்ச்சப்படாத நிலையில், ஒரு மீக்கடத்திப் பொருளிடமிருந்து எதிர்பார்க்கப்படுவது போலவே, மின்னோட்டம் மாறும்போது மாதிரியின் குறுக்கேயுள்ள மின்னழுத்தம் பூஜ்ஜியமாகவே உள்ளது. லேசர் கற்றை எதிர்மின்வாயை நோக்கி செலுத்தப்படும்போது தெளிவான ஒளிமின்னழுத்த விளைவு தோன்றுகிறது (படம் 1a): I-அச்சுக்கு இணையாக உள்ள IV வளைவுகள், லேசரின் செறிவு அதிகரிக்கும்போது கீழ்நோக்கி நகர்கின்றன. எந்த மின்னோட்டமும் இல்லாதபோதும் ஒரு எதிர்மறை ஒளி-தூண்டப்பட்ட மின்னழுத்தம் இருப்பது தெளிவாகிறது (இது பெரும்பாலும் திறந்த சுற்று மின்னழுத்தம் Voc என்று அழைக்கப்படுகிறது). IV வளைவின் பூஜ்ஜியச் சரிவு, லேசர் ஒளி பாய்ச்சப்பட்ட நிலையிலும் மாதிரி மீக்கடத்தியாகவே உள்ளது என்பதைக் குறிக்கிறது.

(a–c) மற்றும் 300 K (e–g). வெற்றிடத்தில் மின்னோட்டத்தை −10 mA முதல் +10 mA வரை மாற்றுவதன் மூலம் V(I) மதிப்புகள் பெறப்பட்டன. தெளிவு கருதி, சோதனைத் தரவுகளின் ஒரு பகுதி மட்டுமே வழங்கப்பட்டுள்ளது. a, எதிர்மின்வாயில் (i) லேசர் புள்ளி நிலைநிறுத்தப்பட்டு அளவிடப்பட்ட YBCO-வின் மின்னோட்ட-மின்னழுத்தப் பண்புகள். அனைத்து IV வளைவுகளும் கிடைமட்ட நேர்கோடுகளாக உள்ளன, இது லேசர் கதிர்வீச்சின் போதும் மாதிரி மீக்கடத்தியாகவே உள்ளது என்பதைக் குறிக்கிறது. லேசரின் செறிவு அதிகரிக்கும்போது வளைவு கீழ்நோக்கி நகர்கிறது, இது மின்னோட்டம் பூஜ்ஜியமாக இருக்கும்போதும் கூட இரண்டு மின்னழுத்தக் கடத்திகளுக்கு இடையில் ஒரு எதிர்மறை மின்னழுத்தம் (Voc) இருப்பதைக் குறிக்கிறது. 50 K (b) அல்லது 300 K (f) வெப்பநிலையில் மாதிரியின் மையத்தை நோக்கி லேசர் செலுத்தப்படும்போது IV வளைவுகள் மாறாமல் இருக்கின்றன. நேர்மின்வாய் ஒளியூட்டப்படும்போது கிடைமட்டக் கோடு மேல்நோக்கி நகர்கிறது (c). 50 K வெப்பநிலையில் உள்ள உலோகம்-மீக்கடத்தி சந்திப்பின் ஒரு திட்ட மாதிரி d-இல் காட்டப்பட்டுள்ளது. 300 K வெப்பநிலையில், எதிர்மின்வாய் மற்றும் நேர்மின்வாயை நோக்கி லேசர் கற்றை செலுத்தப்பட்டு அளவிடப்பட்ட இயல்பு நிலை YBCO-வின் மின்னோட்ட-மின்னழுத்தப் பண்புகள் முறையே e மற்றும் g-இல் கொடுக்கப்பட்டுள்ளன. 50 K வெப்பநிலையில் கிடைத்த முடிவுகளுக்கு மாறாக, நேர்கோடுகளின் பூஜ்ஜியமற்ற சாய்வு, YBCO இயல்பு நிலையில் இருப்பதைக் குறிக்கிறது; Voc-இன் மதிப்புகள் ஒளிச்செறிவுக்கு ஏற்ப எதிர் திசையில் மாறுபடுகின்றன, இது ஒரு வேறுபட்ட மின்னூட்டப் பிரிப்புப் பொறிமுறையைக் காட்டுகிறது. 300 K வெப்பநிலையில் சாத்தியமான ஒரு இடைமுக அமைப்பு hj-இல் சித்தரிக்கப்பட்டுள்ளது. இணைப்புகளுடன் கூடிய மாதிரியின் உண்மையான படம்.

மீக்கடத்தும் நிலையில் உள்ள ஆக்சிஜன் செறிந்த YBCO, அதன் மிகச்சிறிய ஆற்றல் இடைவெளி (Eg)9,10 காரணமாக சூரிய ஒளியின் முழு நிறமாலையையும் உறிஞ்சி, அதன் மூலம் எலக்ட்ரான்-துளை ஜோடிகளை (e–h) உருவாக்குகிறது. ஃபோட்டான்களை உறிஞ்சுவதன் மூலம் ஒரு திறந்த சுற்று மின்னழுத்தத்தை (Voc) உருவாக்க, மறுசேர்க்கை ஏற்படுவதற்கு முன்பு ஒளி-உருவாக்கப்பட்ட eh ஜோடிகளை இடரீதியாகப் பிரிப்பது அவசியம்18. படம் 1i-இல் சுட்டிக்காட்டப்பட்டுள்ளபடி, எதிர்மின்வாய் மற்றும் நேர்மின்வாயைப் பொறுத்தவரையில் காணப்படும் எதிர்மறை Voc, உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுகத்தில் ஒரு மின்னழுத்தம் இருப்பதைக் குறிக்கிறது. இந்த மின்னழுத்தம் எலக்ட்ரான்களை நேர்மின்வாயை நோக்கியும், துளைகளை எதிர்மின்வாயை நோக்கியும் நகர்த்துகிறது. இது உண்மையாக இருந்தால், மீக்கடத்தியிலிருந்து நேர்மின்வாயில் உள்ள உலோக மின்முனையை நோக்கியும் ஒரு மின்னழுத்தம் இருக்க வேண்டும். இதன் விளைவாக, நேர்மின்வாயின் அருகிலுள்ள மாதிரிப் பகுதி ஒளியூட்டப்பட்டால் ஒரு நேர்மறை Voc பெறப்படும். மேலும், லேசர் புள்ளி மின்முனைகளிலிருந்து வெகு தொலைவில் உள்ள பகுதிகளை நோக்கிச் சுட்டப்படும்போது, ​​ஒளி-தூண்டப்பட்ட மின்னழுத்தங்கள் எதுவும் இருக்கக்கூடாது. படம் 1b,c-இல் இருந்து காணக்கூடியவாறு இது நிச்சயமாக உண்மையாகும்!

ஒளிப் புள்ளி எதிர்மின்முனையிலிருந்து மாதிரியின் மையத்திற்கு (இடைமுகங்களிலிருந்து சுமார் 1.25 மிமீ தொலைவில்) நகரும்போது, ​​கிடைக்கக்கூடிய அதிகபட்ச மதிப்புக்கு லேசர் செறிவை அதிகரித்தாலும், IV வளைவுகளில் எந்த மாறுபாடும் அல்லது Voc-ம் காணப்படவில்லை (படம் 1b). இயல்பாகவே, இந்த முடிவானது ஒளி-தூண்டப்பட்ட கேரியர்களின் வரையறுக்கப்பட்ட ஆயுட்காலம் மற்றும் மாதிரியில் பிரிப்பு விசை இல்லாததன் காரணமாக இருக்கலாம். மாதிரி ஒளியூட்டப்படும் போதெல்லாம் எலக்ட்ரான்-துளை ஜோடிகள் உருவாக்கப்படலாம், ஆனால் லேசர் புள்ளி எந்தவொரு மின்முனையிலிருந்தும் வெகு தொலைவில் உள்ள பகுதிகளில் விழுந்தால், பெரும்பாலான e–h ஜோடிகள் அழிக்கப்பட்டுவிடும், மேலும் ஒளிமின்னழுத்த விளைவு எதுவும் காணப்படாது. லேசர் புள்ளியை நேர்மின்முனை மின்முனைகளுக்கு நகர்த்தும்போது, ​​I-அச்சுக்கு இணையாக உள்ள IV வளைவுகள் அதிகரிக்கும் லேசர் செறிவுடன் மேல்நோக்கி நகர்கின்றன (படம் 1c). நேர்மின்முனையில் உள்ள உலோகம்-மீக்கடத்தி சந்திப்பிலும் இதேபோன்ற உள்ளமைக்கப்பட்ட மின்புலம் உள்ளது. இருப்பினும், இந்த முறை உலோக மின்முனை சோதனை அமைப்பின் நேர்மின்முனையுடன் இணைக்கப்பட்டுள்ளது. லேசரால் உருவாக்கப்பட்ட துளைகள் நேர்மின்முனைக்குத் தள்ளப்படுகின்றன, இதனால் ஒரு நேர்மறையான Voc காணப்படுகிறது. இங்கு முன்வைக்கப்பட்டுள்ள முடிவுகள், மீக்கடத்தியிலிருந்து உலோக மின்முனையை நோக்கிச் சுட்டிக்காட்டும் ஒரு இடைமுக மின்னழுத்தம் உண்மையில் உள்ளது என்பதற்கு வலுவான சான்றுகளை அளிக்கின்றன.

300 K வெப்பநிலையில் YBa2Cu3O6.96 பீங்கான்களில் ஏற்படும் ஒளிமின்னழுத்த விளைவு படம் 1e–g-இல் காட்டப்பட்டுள்ளது. ஒளி பாய்ச்சப்படாத நிலையில், மாதிரியின் IV வளைகோடு, தொடக்கப் புள்ளியைக் கடக்கும் ஒரு நேர்கோடாக உள்ளது. எதிர்மின்முனைக் கம்பிகளில் படும் லேசரின் செறிவு அதிகரிக்கும்போது, ​​இந்த நேர்கோடு அசல் கோட்டிற்கு இணையாக மேல்நோக்கி நகர்கிறது (படம் 1e). ஒரு ஒளிமின்னழுத்த சாதனத்திற்கு ஆர்வமுள்ள இரண்டு வரம்பு நிலைகள் உள்ளன. V = 0 ஆக இருக்கும்போது குறுக்குச் சுற்று நிலை ஏற்படுகிறது. இந்த நிலையில் உள்ள மின்னோட்டம் குறுக்குச் சுற்று மின்னோட்டம் (Isc) என அழைக்கப்படுகிறது. இரண்டாவது வரம்பு நிலை திறந்த சுற்று நிலை (Voc) ஆகும், இது R→∞ ஆக இருக்கும்போது அல்லது மின்னோட்டம் பூஜ்ஜியமாக இருக்கும்போது ஏற்படுகிறது. 50 K வெப்பநிலையில் பெறப்பட்ட முடிவுக்கு மாறாக, Voc நேர்மறையாக இருப்பதையும், ஒளிச்செறிவு அதிகரிக்கும்போது அது அதிகரிப்பதையும் படம் 1e தெளிவாகக் காட்டுகிறது; அதே சமயம், சாதாரண சூரிய மின்கலங்களின் ஒரு பொதுவான பண்பாக, எதிர்மறையான Isc ஆனது ஒளி பாய்ச்சப்படும்போது அதன் அளவில் அதிகரிப்பது காணப்படுகிறது.

இதேபோல், லேசர் கற்றை மின்முனைகளிலிருந்து வெகு தொலைவில் உள்ள பகுதிகளை நோக்கிச் செலுத்தப்படும்போது, ​​V(I) வளைவரை லேசரின் செறிவைச் சார்ந்து இருப்பதில்லை, மேலும் ஒளிமின்னழுத்த விளைவு எதுவும் தோன்றவில்லை (படம் 1f). 50 K-இல் செய்யப்பட்ட அளவீட்டைப் போலவே, ஆனோடு மின்முனை மீது கதிர்வீச்சு செலுத்தப்படும்போது IV வளைவரைகள் எதிர் திசையில் நகர்கின்றன (படம் 1g). மாதிரியின் வெவ்வேறு நிலைகளில் லேசர் கதிர்வீச்சு செலுத்தப்பட்ட நிலையில், 300 K வெப்பநிலையில் இந்த YBCO-Ag பசை அமைப்புக்காகப் பெறப்பட்ட இந்த முடிவுகள் அனைத்தும், 50 K-இல் காணப்பட்டதற்கு எதிரான ஒரு இடைமுக மின்னழுத்தத்துடன் ஒத்துப்போகின்றன.

மீக்கடத்தும் YBCO-வில் அதன் நிலைமாற்ற வெப்பநிலை Tc-க்குக் கீழே பெரும்பாலான எலக்ட்ரான்கள் கூப்பர் ஜோடிகளாகச் சுருங்குகின்றன. அதேசமயம், உலோக மின்முனையில், அனைத்து எலக்ட்ரான்களும் ஒற்றை வடிவத்தில் இருக்கின்றன. உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுகத்திற்கு அருகில், ஒற்றை எலக்ட்ரான்கள் மற்றும் கூப்பர் ஜோடிகள் ஆகிய இரண்டிற்கும் ஒரு பெரிய அடர்த்தி சாய்வு உள்ளது. உலோகப் பொருளில் உள்ள பெரும்பான்மை-கடத்தி ஒற்றை எலக்ட்ரான்கள் மீக்கடத்திப் பகுதிக்குள் பரவும், அதேசமயம் YBCO பகுதியில் உள்ள பெரும்பான்மை-கடத்தி கூப்பர் ஜோடிகள் உலோகப் பகுதிக்குள் பரவும். ஒற்றை எலக்ட்ரான்களை விட அதிக மின்னூட்டங்களையும் அதிக இயங்குதிறனையும் கொண்ட கூப்பர் ஜோடிகள் YBCO-விலிருந்து உலோகப் பகுதிக்குள் பரவும்போது, ​​நேர்மின்னூட்டம் பெற்ற அணுக்கள் பின்தங்கிவிடுகின்றன, இதன் விளைவாக விண் மின்னூட்டப் பகுதியில் ஒரு மின்புலம் உருவாகிறது. இந்த மின்புலத்தின் திசை, படம் 1d என்ற திட்ட வரைபடத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. விண் மின்னூட்டப் பகுதிக்கு அருகில் படும் ஃபோட்டான் ஒளியூட்டமானது, பிரிக்கப்பட்டு வெளியேற்றப்படும் ஜோடிகளை உருவாக்க முடியும், இது எதிர்-சாய்வு திசையில் ஒரு ஒளிமின்னோட்டத்தை உருவாக்குகிறது. எலக்ட்ரான்கள் உள்ளமைக்கப்பட்ட மின்புலத்திலிருந்து வெளியேறியவுடன், அவை ஜோடிகளாகச் சுருங்கி, மின்தடையின்றி மற்ற மின்முனைக்குச் செல்கின்றன. இந்த நிலையில், Voc ஆனது முன்-அமைக்கப்பட்ட முனைவுக்கு எதிரானது மற்றும் லேசர் கற்றையானது எதிர்மின்முனையைச் சுற்றியுள்ள பகுதியை நோக்கிச் சுட்டும்போது ஒரு எதிர்மறை மதிப்பைக் காட்டுகிறது. Voc இன் மதிப்பிலிருந்து, இடைமுகத்தின் குறுக்கே உள்ள மின்னழுத்தத்தை மதிப்பிடலாம்: இரண்டு மின்னழுத்தக் கடத்திகளுக்கு இடையேயான தூரம் d என்பது ~5 × 10−3 மீ ஆகும், உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுகத்தின் தடிமன், di, YBCO மீக்கடத்தியின் ஒத்திசைவு நீளத்தின் (~1 nm)¹⁹,²⁰ அதே வரிசை அளவில் இருக்க வேண்டும், Voc = 0.03 mV என்ற மதிப்பை எடுத்துக்கொண்டால், சமன்பாட்டைப் பயன்படுத்தி, 50 K வெப்பநிலையில் 502 mW/cm² லேசர் செறிவுடன் உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுகத்தில் உள்ள மின்னழுத்தம் Vms ஆனது ~10⁻¹¹ V என மதிப்பிடப்படுகிறது.

ஒளி-தூண்டப்பட்ட மின்னழுத்தத்தை ஒளி வெப்ப விளைவால் விளக்க முடியாது என்பதை இங்கு வலியுறுத்த விரும்புகிறோம். மீக்கடத்தி YBCO-வின் சீபெக் குணகம் Ss = 021 என்பது சோதனை மூலம் நிறுவப்பட்டுள்ளது. தாமிர முன்னணி கம்பிகளுக்கான சீபெக் குணகம் SCu = 0.34–1.15 μV/K3 என்ற வரம்பில் உள்ளது. 50 K-ல் கிடைக்கும் அதிகபட்ச லேசர் தீவிரத்துடன், லேசர் புள்ளியில் உள்ள தாமிரக் கம்பியின் வெப்பநிலையை 0.06 K என்ற சிறிய அளவிற்கு உயர்த்த முடியும். இது 6.9 × 10−8 V என்ற வெப்பமின்னழுத்தத்தை உருவாக்கக்கூடும், இது படம் 1 (a)-வில் பெறப்பட்ட Voc-ஐ விட மூன்று வரிசைப் பெருமங்கள் சிறியது. சோதனை முடிவுகளை விளக்க வெப்பமின்னழுத்த விளைவு மிகவும் சிறியது என்பது தெளிவாகிறது. உண்மையில், லேசர் கதிர்வீச்சினால் ஏற்படும் வெப்பநிலை மாறுபாடு ஒரு நிமிடத்திற்கும் குறைவான நேரத்தில் மறைந்துவிடும், எனவே வெப்ப விளைவின் பங்களிப்பை பாதுகாப்பாகப் புறக்கணிக்கலாம்.

அறை வெப்பநிலையில் YBCO-வின் இந்த ஒளிமின்னழுத்த விளைவு, இங்கு ஒரு வேறுபட்ட மின்னூட்டப் பிரிப்பு இயங்குமுறை ஈடுபட்டுள்ளது என்பதை வெளிப்படுத்துகிறது. சாதாரண நிலையில் உள்ள மீக்கடத்தும் YBCO, துளைகளை மின்னூட்டக் கடத்திகளாகக் கொண்ட ஒரு p-வகை பொருளாகும்²²,²³, அதேசமயம் உலோக Ag-பசையானது ஒரு n-வகை பொருளின் பண்புகளைக் கொண்டுள்ளது. pn சந்திப்புகளைப் போலவே, வெள்ளிப் பசையில் உள்ள எலக்ட்ரான்களின் பரவலும், YBCO பீங்கானில் உள்ள துளைகளின் பரவலும், இடைமுகத்தில் YBCO பீங்கானை நோக்கிய ஒரு உள் மின்புலத்தை உருவாக்கும் (படம் 1h). இந்த உள்புலமே பிரிப்பு விசையை வழங்கி, அறை வெப்பநிலையில் YBCO-Ag பசை அமைப்புக்கு நேர்மறை Voc மற்றும் எதிர்மறை Isc-க்கு வழிவகுக்கிறது, இது படம் 1e-இல் காட்டப்பட்டுள்ளது. மாற்றாக, Ag-YBCO ஒரு p-வகை ஸ்காட்கி சந்திப்பை உருவாக்கக்கூடும், இதுவும் மேலே வழங்கப்பட்ட மாதிரியில் உள்ள அதே முனைவுத்தன்மையுடன் ஒரு இடைமுக மின்னழுத்தத்திற்கு வழிவகுக்கிறது²⁴.

YBCO-வின் மீக்கடத்தும் நிலைமாற்றத்தின் போது ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகளின் விரிவான பரிணாம வளர்ச்சி செயல்முறையை ஆராய்வதற்காக, எதிர்மின்முனையில் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட லேசர் செறிவுகளைப் பாய்ச்சி, 80 K வெப்பநிலையில் மாதிரியின் IV வளைவுகள் அளவிடப்பட்டன (படம் 2). லேசர் கதிர்வீச்சு இல்லாமல், மின்னோட்டத்தைப் பொருட்படுத்தாமல் மாதிரியின் குறுக்கே உள்ள மின்னழுத்தம் பூஜ்ஜியமாகவே உள்ளது, இது 80 K வெப்பநிலையில் மாதிரியின் மீக்கடத்தும் நிலையைக் குறிக்கிறது (படம் 2a). 50 K வெப்பநிலையில் பெறப்பட்ட தரவைப் போலவே, I-அச்சுக்கு இணையாக உள்ள IV வளைவுகள், ஒரு குறிப்பிட்ட மதிப்பு Pc-ஐ அடையும் வரை, அதிகரிக்கும் லேசர் செறிவுடன் கீழ்நோக்கி நகர்கின்றன. இந்த குறிப்பிட்ட லேசர் செறிவுக்கு (Pc) மேலே, மீக்கடத்தியானது மீக்கடத்தும் நிலையிலிருந்து மின்தடை நிலைக்கு ஒரு நிலைமாற்றத்திற்கு உள்ளாகிறது; மீக்கடத்தியில் மின்தடை தோன்றுவதால், மின்னோட்டத்துடன் மின்னழுத்தம் அதிகரிக்கத் தொடங்குகிறது. இதன் விளைவாக, IV வளைவானது I-அச்சு மற்றும் V-அச்சுடன் வெட்டத் தொடங்குகிறது, இது முதலில் ஒரு எதிர்மறை Voc மற்றும் ஒரு நேர்மறை Isc-க்கு வழிவகுக்கிறது. இப்போது மாதிரியானது ஒரு சிறப்பு நிலையில் இருப்பதாகத் தெரிகிறது, இதில் Voc மற்றும் Isc-யின் துருவமுனைப்பு ஒளிச்செறிவுக்கு மிகவும் உணர்திறன் கொண்டது; ஒளிச்செறிவில் மிகச் சிறிய அதிகரிப்பு ஏற்படும்போது, ​​Isc நேர்மறை மதிப்பிலிருந்து எதிர்மறை மதிப்பிற்கும், Voc எதிர்மறை மதிப்பிலிருந்து நேர்மறை மதிப்பிற்கும் மாறி, தொடக்கப் புள்ளியைக் கடக்கிறது (ஒளி பாய்ச்சலுக்கு ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகளின், குறிப்பாக Isc மதிப்பின், அதிக உணர்திறனைப் படம் 2b-இல் இன்னும் தெளிவாகக் காணலாம்). கிடைக்கக்கூடிய மிக உயர்ந்த லேசர் செறிவில், IV வளைகோடுகள் ஒன்றுக்கொன்று இணையாக இருக்க முனைகின்றன, இது YBCO மாதிரியின் இயல்பான நிலையைக் குறிக்கிறது.

லேசர் புள்ளி மையம் எதிர்மின்முனை மின்முனைகளைச் சுற்றி நிலைநிறுத்தப்பட்டுள்ளது (படம் 1i-ஐப் பார்க்கவும்). a, வெவ்வேறு லேசர் செறிவுகளால் கதிர்வீச்சு செய்யப்பட்ட YBCO-வின் IV வளைவுகள். b (மேல்), திறந்த சுற்று மின்னழுத்தம் Voc மற்றும் குறுக்குச் சுற்று மின்னோட்டம் Isc ஆகியவற்றின் லேசர் செறிவுச் சார்பு. மாதிரி மீக்கடத்தும் நிலையில் இருக்கும்போது IV வளைவுகள் I-அச்சுக்கு இணையாக இருப்பதால், குறைந்த ஒளிச் செறிவில் (< 110 mW/cm2) Isc மதிப்புகளைப் பெற முடியாது. b (கீழ்), லேசர் செறிவின் சார்பாக வேறுபாட்டு மின்தடை.

80 K வெப்பநிலையில் Voc மற்றும் Isc ஆகியவற்றின் லேசர் செறிவுச் சார்பு, படம் 2b (மேல்) இல் காட்டப்பட்டுள்ளது. ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகளை ஒளிச்செறிவின் மூன்று பகுதிகளில் விவாதிக்கலாம். முதல் பகுதி 0 மற்றும் Pc க்கு இடையில் உள்ளது, இதில் YBCO மீக்கடத்தியாக உள்ளது, Voc எதிர்மறையாக உள்ளது மற்றும் ஒளிச்செறிவுடன் குறைகிறது (தனிமதிப்பு அதிகரிக்கிறது) மற்றும் Pc இல் ஒரு குறைந்தபட்சத்தை அடைகிறது. இரண்டாவது பகுதி Pc இலிருந்து மற்றொரு மாறுநிலைச் செறிவான P0 வரை உள்ளது, இதில் அதிகரிக்கும் ஒளிச்செறிவுடன் Voc அதிகரிக்கிறது, அதே நேரத்தில் Isc குறைகிறது மற்றும் இரண்டும் P0 இல் பூஜ்ஜியத்தை அடைகின்றன. மூன்றாவது பகுதி P0 க்கு மேலே YBCO இன் இயல்பு நிலையை அடையும் வரை உள்ளது. பகுதி 2 இல் உள்ளதைப் போலவே Voc மற்றும் Isc இரண்டும் ஒளிச்செறிவுடன் மாறுபட்டாலும், மாறுநிலைச் செறிவான P0 க்கு மேலே அவை எதிர் துருவமுனைப்பைக் கொண்டுள்ளன. P0 இன் முக்கியத்துவம் என்னவென்றால், இந்த குறிப்பிட்ட புள்ளியில் ஒளிமின்னழுத்த விளைவு எதுவும் இல்லை மற்றும் மின்னூட்டப் பிரிப்பு பொறிமுறை பண்புரீதியாக மாறுகிறது. YBCO மாதிரி இந்த ஒளிச்செறிவு வரம்பில் மீக்கடத்தாப் பண்பைக் கொண்டுள்ளது, ஆனால் இயல்பு நிலை இன்னும் அடையப்படவில்லை.

தெளிவாக, இந்த அமைப்பின் ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகள் YBCO-வின் மீக்கடத்துத்திறன் மற்றும் அதன் மீக்கடத்து நிலைமாற்றத்துடன் நெருங்கிய தொடர்புடையவை. YBCO-வின் வேறுபாட்டு மின்தடை, dV/dI, லேசர் செறிவின் சார்பாக படம் 2b (கீழே)-இல் காட்டப்பட்டுள்ளது. முன்பு குறிப்பிட்டபடி, கூப்பர் இணை பரவலால் இடைமுகத்தில் உருவாகும் உள்ளார்ந்த மின்னழுத்தம் மீக்கடத்தியிலிருந்து உலோகத்தை நோக்கிச் சுட்டிக்காட்டுகிறது. 50 K-இல் காணப்பட்டதைப் போலவே, லேசர் செறிவு 0-இலிருந்து Pc வரை அதிகரிக்கும்போது ஒளிமின்னழுத்த விளைவும் மேம்படுத்தப்படுகிறது. லேசர் செறிவு Pc-ஐ விட சற்றே அதிகமான மதிப்பை அடையும்போது, ​​IV வளைவு சாயத் தொடங்குகிறது மற்றும் மாதிரியின் மின்தடை தோன்ற ஆரம்பிக்கிறது, ஆனால் இடைமுக மின்னழுத்தத்தின் முனைவுத்தன்மை இன்னும் மாறவில்லை. மீக்கடத்துத்திறன் மீதான ஒளியியல் கிளர்ச்சியின் விளைவு, கண்ணுக்குப் புலப்படும் அல்லது அண்மை அகச்சிவப்புப் பகுதியில் ஆராயப்பட்டுள்ளது. கூப்பர் இணைகளை உடைத்து மீக்கடத்துத்திறனை அழிப்பதே அடிப்படைச் செயல்முறையாக இருந்தாலும்²⁵,²⁶, சில சமயங்களில் மீக்கடத்துத்திறன் நிலைமாற்றம் மேம்படுத்தப்படலாம்²⁷,²⁸,²⁹, மீக்கடத்துத்திறனின் புதிய கட்டங்கள் கூடத் தூண்டப்படலாம்³⁰. Pc-இல் மீக்கடத்துத்திறன் இல்லாததற்கு, ஒளியால் தூண்டப்பட்ட ஜோடி உடைப்பு காரணமாக இருக்கலாம். P0 என்ற புள்ளியில், இடைமுகத்தின் குறுக்கே உள்ள மின்னழுத்தம் பூஜ்ஜியமாகிறது, இது இந்த குறிப்பிட்ட ஒளிச்செறிவின் கீழ் இடைமுகத்தின் இருபுறங்களிலும் உள்ள மின்னூட்ட அடர்த்தி ஒரே அளவை அடைகிறது என்பதைக் குறிக்கிறது. லேசர் செறிவை மேலும் அதிகரிப்பது, அதிக கூப்பர் ஜோடிகள் அழிக்கப்படுவதற்கு வழிவகுக்கிறது, மேலும் YBCO படிப்படியாக மீண்டும் ஒரு p-வகை பொருளாக மாற்றப்படுகிறது. எலக்ட்ரான் மற்றும் கூப்பர் ஜோடி பரவலுக்குப் பதிலாக, இடைமுகத்தின் பண்பு இப்போது எலக்ட்ரான் மற்றும் துளை பரவலால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது, இது இடைமுகத்தில் உள்ள மின்புலத்தின் துருவமுனைப்பு மாற்றத்திற்கு வழிவகுக்கிறது, அதன் விளைவாக ஒரு நேர்மறையான Voc-ஐ ஏற்படுத்துகிறது (படம் 1d,h-ஐ ஒப்பிடுக). மிக அதிக லேசர் செறிவில், YBCO-வின் வேறுபாட்டு மின்தடை சாதாரண நிலைக்கு ஒத்த ஒரு மதிப்பில் நிறைவுறுகிறது, மேலும் Voc மற்றும் Isc இரண்டும் லேசர் செறிவுடன் நேரியல் ரீதியாக மாறுபடுகின்றன (படம் 2b). இந்த அவதானிப்பு, சாதாரண நிலையில் உள்ள YBCO-வின் மீது லேசர் கதிர்வீச்சு அதன் மின்தடைத்திறனையும் மீக்கடத்தி-உலோக இடைமுகத்தின் பண்பையும் இனி மாற்றாது, ஆனால் எலக்ட்ரான்-துளை ஜோடிகளின் செறிவை மட்டுமே அதிகரிக்கும் என்பதை வெளிப்படுத்துகிறது.

ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகளின் மீது வெப்பநிலையின் விளைவை ஆராய்வதற்காக, உலோக-மீக்கடத்தி அமைப்பானது 502 mW/cm² செறிவு கொண்ட நீல லேசரால் எதிர்மின்வாயில் கதிர்வீச்சுக்கு உட்படுத்தப்பட்டது. 50 மற்றும் 300 K-க்கு இடைப்பட்ட தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட வெப்பநிலைகளில் பெறப்பட்ட IV வளைவுகள் படம் 3a-வில் கொடுக்கப்பட்டுள்ளன. திறந்த சுற்று மின்னழுத்தம் Voc, குறுக்குச் சுற்று மின்னோட்டம் Isc மற்றும் வேறுபாட்டு மின்தடை ஆகியவற்றை இந்த IV வளைவுகளிலிருந்து பெறலாம், அவை படம் 3b-யில் காட்டப்பட்டுள்ளன. ஒளி பாய்ச்சப்படாத நிலையில், வெவ்வேறு வெப்பநிலைகளில் அளவிடப்பட்ட அனைத்து IV வளைவுகளும் எதிர்பார்த்தபடி தொடக்கப் புள்ளியைக் கடந்து செல்கின்றன (படம் 3a-வின் உட்படம்). ஒப்பீட்டளவில் வலிமையான லேசர் கற்றையால் (502 mW/cm²) இந்த அமைப்பு ஒளியூட்டப்படும்போது, ​​வெப்பநிலை அதிகரிப்புடன் IV பண்புகள் பெருமளவில் மாறுகின்றன. குறைந்த வெப்பநிலைகளில், IV வளைவுகள் I-அச்சுக்கு இணையாகவும், Voc-ன் எதிர்மறை மதிப்புகளுடனும் நேர்கோடுகளாக உள்ளன. இந்த வளைவு வெப்பநிலை அதிகரிப்புடன் மேல்நோக்கி நகர்ந்து, Tcp என்ற மாறுநிலை வெப்பநிலையில் படிப்படியாக பூஜ்ஜியமற்ற சாய்வு கொண்ட ஒரு கோடாக மாறுகிறது (படம் 3a (மேல்)). அனைத்து IV சிறப்பியல்பு வளைவுகளும் மூன்றாவது கால்பகுதியில் உள்ள ஒரு புள்ளியைச் சுற்றி சுழல்வதாகத் தெரிகிறது. Voc ஒரு எதிர்மறை மதிப்பிலிருந்து நேர்மறை மதிப்பிற்கு அதிகரிக்கிறது, அதே நேரத்தில் Isc ஒரு நேர்மறை மதிப்பிலிருந்து எதிர்மறை மதிப்பிற்குக் குறைகிறது. YBCO-வின் அசல் மீக்கடத்தும் நிலைமாற்ற வெப்பநிலை Tc-க்கு மேலே, IV வளைவு வெப்பநிலையுடன் மிகவும் வித்தியாசமாக மாறுகிறது (படம் 3a-வின் கீழ்ப்பகுதி). முதலாவதாக, IV வளைவுகளின் சுழற்சி மையம் முதல் கால்பகுதிக்கு நகர்கிறது. இரண்டாவதாக, வெப்பநிலை அதிகரிக்கும்போது Voc தொடர்ந்து குறைந்து, Isc அதிகரிக்கிறது (படம் 3b-யின் மேற்பகுதி). மூன்றாவதாக, IV வளைவுகளின் சாய்வு வெப்பநிலையுடன் நேரியலாக அதிகரித்து, YBCO-விற்கு நேர்மறை வெப்பநிலை மின்தடைக் குணகத்தை விளைவிக்கிறது (படம் 3b-யின் கீழ்ப்பகுதி).

502 mW/cm² லேசர் ஒளியூட்டத்தின் கீழ் YBCO-Ag பசை அமைப்பின் ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகளின் வெப்பநிலைச் சார்பு.

லேசர் புள்ளி மையம் எதிர்மின்முனை மின்முனைகளைச் சுற்றி நிலைநிறுத்தப்பட்டுள்ளது (படம் 1i-ஐப் பார்க்கவும்). a, முறையே 5 K மற்றும் 20 K வெப்பநிலை அதிகரிப்புடன், 50 முதல் 90 K (மேல்) மற்றும் 100 முதல் 300 K (கீழ்) வரை பெறப்பட்ட IV வளைவுகள். உள்ளிணைப்பு a, இருளில் பல வெப்பநிலைகளில் உள்ள IV பண்புகளைக் காட்டுகிறது. அனைத்து வளைவுகளும் தொடக்கப் புள்ளியைக் கடக்கின்றன. b, வெப்பநிலையின் சார்பாக, திறந்த சுற்று மின்னழுத்தம் Voc மற்றும் குறுக்குச் சுற்று மின்னோட்டம் Isc (மேல்) மற்றும் YBCO-வின் வேறுபாட்டு மின்தடை, dV/dI (கீழ்). பூஜ்ஜிய மின்தடை மீக்கடத்து நிலைமாற்ற வெப்பநிலை Tcp கொடுக்கப்படவில்லை, ஏனெனில் அது Tc0-க்கு மிக அருகில் உள்ளது.

படம் 3b-இலிருந்து மூன்று மாறுநிலை வெப்பநிலைகளை அடையாளம் காணலாம்: Tcp, இதற்கு மேல் YBCO மீக்கடத்தாப் பண்பை இழக்கிறது; Tc0, இதில் Voc மற்றும் Isc ஆகிய இரண்டும் பூஜ்ஜியமாகின்றன; மற்றும் Tc, இது லேசர் கதிர்வீச்சு இல்லாத YBCO-வின் அசல் தொடக்க மீக்கடத்தல் நிலைமாற்ற வெப்பநிலை ஆகும். Tcp ~ 55 K-க்குக் கீழே, லேசர் கதிர்வீச்சுக்குட்பட்ட YBCO, ஒப்பீட்டளவில் அதிக கூப்பர் இணைகளின் செறிவுடன் மீக்கடத்தல் நிலையில் உள்ளது. லேசர் கதிர்வீச்சின் விளைவானது, ஒளிமின்னழுத்த மின்னழுத்தம் மற்றும் மின்னோட்டத்தை உருவாக்குவதோடு மட்டுமல்லாமல், கூப்பர் இணைகளின் செறிவைக் குறைப்பதன் மூலம் பூஜ்ஜிய மின்தடை மீக்கடத்தல் நிலைமாற்ற வெப்பநிலையை 89 K-இலிருந்து ~55 K-ஆகக் (படம் 3b-இன் கீழ்ப்பகுதி) குறைப்பதாகும். வெப்பநிலை அதிகரிப்பதும் கூப்பர் இணைகளை உடைத்து, இடைமுகத்தில் குறைந்த மின்னழுத்தத்திற்கு வழிவகுக்கிறது. இதன் விளைவாக, அதே தீவிரத்தில் லேசர் ஒளியூட்டம் பயன்படுத்தப்பட்டாலும், Voc-இன் தனிமதிப்பு சிறியதாகிவிடும். வெப்பநிலை மேலும் அதிகரிக்கும்போது இடைமுக மின்னழுத்தம் மேலும் மேலும் சிறியதாகி, Tc0-இல் பூஜ்ஜியத்தை அடைகிறது. ஒளி-தூண்டப்பட்ட எலக்ட்ரான்-துளை ஜோடிகளைப் பிரிக்க எந்த உள் புலமும் இல்லாததால், இந்த சிறப்புப் புள்ளியில் ஒளிமின்னழுத்த விளைவு ஏற்படுவதில்லை. இந்த மாறுநிலை வெப்பநிலைக்கு மேலே மின்னழுத்தத்தின் முனைவுத் தலைகீழ் மாற்றம் நிகழ்கிறது, ஏனெனில் வெள்ளிப் பசையில் உள்ள கட்டற்ற மின்னூட்ட அடர்த்தி, YBCO-வில் உள்ளதை விட அதிகமாக உள்ளது, இது படிப்படியாக மீண்டும் ஒரு p-வகை பொருளாக மாற்றப்படுகிறது. இங்கு நாம் வலியுறுத்த விரும்புவது என்னவென்றால், நிலைமாற்றத்திற்கான காரணத்தைப் பொருட்படுத்தாமல், பூஜ்ஜிய மின்தடை மீக்கடத்தி நிலைமாற்றத்திற்குப் பிறகு உடனடியாக Voc மற்றும் Isc-யின் முனைவுத் தலைகீழ் மாற்றம் நிகழ்கிறது. இந்த அவதானிப்பு, உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுக மின்னழுத்தத்துடன் தொடர்புடைய மீக்கடத்துத்திறனுக்கும் ஒளிமின்னழுத்த விளைவுகளுக்கும் இடையிலான தொடர்பை முதன்முறையாகத் தெளிவாக வெளிப்படுத்துகிறது. மீக்கடத்தி-சாதாரண உலோக இடைமுகத்தில் உள்ள இந்த மின்னழுத்தத்தின் தன்மை கடந்த பல தசாப்தங்களாக ஒரு ஆராய்ச்சி மையமாக இருந்து வருகிறது, ஆனால் இன்னும் பல கேள்விகளுக்குப் பதிலளிக்கப்பட வேண்டியுள்ளது. ஒளிமின்னழுத்த விளைவை அளவிடுவது, இந்த முக்கியமான மின்னழுத்தத்தின் விவரங்களை (அதன் வலிமை மற்றும் முனைவுத்தன்மை போன்றவை) ஆராய்வதற்கான ஒரு பயனுள்ள முறையாக நிரூபிக்கப்படலாம், அதன் மூலம் உயர் வெப்பநிலை மீக்கடத்தி அண்மை விளைவின் மீது வெளிச்சம் பாய்ச்சும்.

Tc0-விலிருந்து Tc-க்கு வெப்பநிலையை மேலும் அதிகரிப்பது, கூப்பர் ஜோடிகளின் செறிவைக் குறைத்து, இடைமுக மின்னழுத்தத்தை மேம்படுத்துகிறது, அதன் விளைவாக Voc-ஐ அதிகரிக்கிறது. Tc-ல் கூப்பர் ஜோடி செறிவு பூஜ்ஜியமாகிறது மற்றும் இடைமுகத்தில் உள்ளமைந்த மின்னழுத்தம் அதிகபட்சத்தை அடைகிறது, இதன் விளைவாக அதிகபட்ச Voc மற்றும் குறைந்தபட்ச Isc ஏற்படுகிறது. இந்த வெப்பநிலை வரம்பில் Voc மற்றும் Isc (முழு மதிப்பு) ஆகியவற்றின் விரைவான அதிகரிப்பு, மீக்கடத்தும் நிலைமாற்றத்துடன் ஒத்துப்போகிறது, இது 502 mW/cm2 செறிவுள்ள லேசர் கதிர்வீச்சால் ΔT ~ 3 K-லிருந்து ~34 K வரை விரிவுபடுத்தப்படுகிறது (படம் 3b). Tc-க்கு மேலான இயல்பான நிலைகளில், திறந்த சுற்று மின்னழுத்தம் Voc வெப்பநிலையுடன் குறைகிறது (படம் 3b-ன் மேல் பகுதி), இது pn சந்திப்புகளை அடிப்படையாகக் கொண்ட சாதாரண சூரிய மின்கலங்களின் Voc-ன் நேரியல் நடத்தையைப் போன்றது31,32,33. லேசர் தீவிரத்தைப் பெரிதும் சார்ந்திருக்கும் Voc-இன் வெப்பநிலை மாற்ற விகிதம் (−dVoc/dT), சாதாரண சூரிய மின்கலங்களை விட மிகவும் குறைவாக இருந்தாலும், YBCO-Ag சந்திப்பிற்கான Voc-இன் வெப்பநிலை குணகம், சூரிய மின்கலங்களின் அதே வரிசை அளவைக் கொண்டுள்ளது. ஒரு சாதாரண சூரிய மின்கல சாதனத்தில் உள்ள pn சந்திப்பின் கசிவு மின்னோட்டம், வெப்பநிலை அதிகரிக்கும்போது அதிகரிக்கிறது, இது வெப்பநிலை அதிகரிக்கும்போது Voc குறைவதற்கு வழிவகுக்கிறது. இந்த Ag-மீக்கடத்தி அமைப்பில் காணப்பட்ட நேரியல் IV வளைவுகள், முதலாவதாக மிகச் சிறிய இடைமுக மின்னழுத்தம் மற்றும் இரண்டாவதாக இரண்டு பல்லினச் சந்திப்புகளின் நேருக்கு நேர் இணைப்பு ஆகியவற்றின் காரணமாக, கசிவு மின்னோட்டத்தைக் கண்டறிவதைக் கடினமாக்குகின்றன. இருப்பினும், கசிவு மின்னோட்டத்தின் அதே வெப்பநிலைச் சார்புத்தன்மையே நமது சோதனையில் காணப்பட்ட Voc நடத்தைக்குக் காரணமாக இருக்கலாம் என்று மிகவும் சாத்தியமாகத் தெரிகிறது. வரையறையின்படி, Isc என்பது Voc-ஐ ஈடுசெய்து மொத்த மின்னழுத்தத்தை பூஜ்ஜியமாக்கும் ஒரு எதிர்மறை மின்னழுத்தத்தை உருவாக்கத் தேவையான மின்னோட்டமாகும். வெப்பநிலை அதிகரிக்கும்போது, ​​Voc சிறியதாகிறது, அதனால் எதிர்மறை மின்னழுத்தத்தை உருவாக்கக் குறைந்த மின்னோட்டமே தேவைப்படுகிறது. மேலும், Tc-க்கு மேல் (படம் 3b-இன் கீழ்ப்பகுதி), YBCO-வின் மின்தடையானது வெப்பநிலையுடன் நேரியல் முறையில் அதிகரிக்கிறது, இது உயர் வெப்பநிலைகளில் Isc-இன் சிறிய தனிமதிப்பிற்கும் பங்களிக்கிறது.

படம் 2,3-இல் கொடுக்கப்பட்டுள்ள முடிவுகள், எதிர்மின்முனைகளைச் சுற்றியுள்ள பகுதியில் லேசர் கதிர்வீச்சு செய்வதன் மூலம் பெறப்பட்டவை என்பதைக் கவனிக்கவும். லேசர் புள்ளி நேர்மின்முனையில் நிலைநிறுத்தப்பட்டு அளவீடுகள் மீண்டும் செய்யப்பட்டன; இந்த நேர்வில் Voc மற்றும் Isc-இன் துருவமுனைப்பு தலைகீழாக மாறியதைத் தவிர, ஒத்த IV பண்புகளும் ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகளும் காணப்பட்டன. இந்தத் தரவுகள் அனைத்தும், மீக்கடத்தி-உலோக இடைமுகத்துடன் நெருங்கிய தொடர்புடைய ஒளிமின்னழுத்த விளைவுக்கான ஒரு பொறிமுறைக்கு வழிவகுக்கின்றன.

சுருக்கமாக, லேசர் கதிர்வீச்சுக்கு உட்படுத்தப்பட்ட மீக்கடத்தும் YBCO-Ag பசை அமைப்பின் IV பண்புகள், வெப்பநிலை மற்றும் லேசர் செறிவின் சார்புகளாக அளவிடப்பட்டுள்ளன. 50 முதல் 300 K வரையிலான வெப்பநிலை வரம்பில் குறிப்பிடத்தக்க ஒளிமின்னழுத்த விளைவு காணப்பட்டுள்ளது. ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகள் YBCO பீங்கான்களின் மீக்கடத்துத்திறனுடன் வலுவாகத் தொடர்பு கொண்டிருப்பது கண்டறியப்பட்டுள்ளது. ஒளி-தூண்டப்பட்ட மீக்கடத்துத்திறனிலிருந்து மீக்கடத்தா நிலைக்கு மாறும் நிலைமாற்றத்திற்குப் பிறகு உடனடியாக Voc மற்றும் Isc-இன் முனைவுத்தன்மை மாற்றம் ஏற்படுகிறது. நிலையான லேசர் செறிவில் அளவிடப்பட்ட Voc மற்றும் Isc-இன் வெப்பநிலைச் சார்பு, ஒரு குறிப்பிட்ட வெப்பநிலைக்கு மேல் ஒரு தனித்துவமான முனைவுத்தன்மை மாற்றத்தைக் காட்டுகிறது, அந்த வெப்பநிலைக்கு மேல் மாதிரி மின்தடையுடையதாக மாறுகிறது. மாதிரியின் வெவ்வேறு பகுதிகளில் லேசர் புள்ளியை வைப்பதன் மூலம், இடைமுகத்தில் ஒரு மின்னழுத்தம் இருப்பதை நாங்கள் காட்டுகிறோம், இது ஒளி-தூண்டப்பட்ட எலக்ட்ரான்-துளை ஜோடிகளுக்குப் பிரிப்பு விசையை வழங்குகிறது. YBCO மீக்கடத்துத்திறனுடன் இருக்கும்போது இந்த இடைமுக மின்னழுத்தம் YBCO-விலிருந்து உலோக மின்முனையை நோக்கிச் செல்கிறது மற்றும் மாதிரி மீக்கடத்தா நிலைக்கு மாறும்போது எதிர் திசைக்கு மாறுகிறது. YBCO மீக்கடத்தியாக இருக்கும்போது, ​​உலோகம்-மீக்கடத்தி இடைமுகத்தில் ஏற்படும் அருகாமை விளைவுடன் இந்த மின்னழுத்தத்தின் தோற்றம் இயல்பாகவே தொடர்புடையதாக இருக்கலாம். மேலும், 50 K வெப்பநிலையில் 502 mW/cm² லேசர் செறிவில் இது தோராயமாக ~10⁻⁸ mV என மதிப்பிடப்பட்டுள்ளது. சாதாரண நிலையில் உள்ள p-வகை பொருளான YBCO, n-வகை பொருளான Ag-பசையுடன் தொடர்பு கொள்ளும்போது, ​​ஒரு பகுதி-pn சந்தி உருவாகிறது. இதுவே உயர் வெப்பநிலைகளில் YBCO பீங்கான்களின் ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புக்குக் காரணமாகும். மேற்கண்ட அவதானிப்புகள், உயர் வெப்பநிலை மீக்கடத்தும் YBCO பீங்கான்களில் உள்ள ஒளிமின்னழுத்த விளைவின் மீது வெளிச்சம் பாய்ச்சுவதோடு, வேகமான செயலற்ற ஒளி உணரி மற்றும் ஒற்றை ஃபோட்டான் உணரி போன்ற ஒளிமின்னணு சாதனங்களில் புதிய பயன்பாடுகளுக்கு வழிவகுக்கின்றன.

0.52 மிமீ தடிமன் மற்றும் 8.64 × 2.26 மிமீ² செவ்வக வடிவிலான YBCO பீங்கான் மாதிரியின் மீது ஒளிமின்னழுத்த விளைவு சோதனைகள் செய்யப்பட்டன. இந்த மாதிரி, 1.25 மிமீ ஆரம் கொண்ட லேசர் புள்ளி அளவுடன் கூடிய தொடர் அலை நீல-லேசரால் (λ = 450 nm) ஒளியூட்டப்பட்டது. மெல்லிய படல மாதிரியைப் பயன்படுத்துவதற்குப் பதிலாக மொத்தப் பொருளைப் பயன்படுத்துவது, அடி மூலக்கூறின் சிக்கலான தாக்கத்தைக் கையாள வேண்டிய அவசியமின்றி மீக்கடத்தியின் ஒளிமின்னழுத்தப் பண்புகளை ஆய்வு செய்ய நமக்கு உதவுகிறது⁶,⁷. மேலும், மொத்தப் பொருளானது அதன் எளிமையான தயாரிப்பு முறை மற்றும் ஒப்பீட்டளவில் குறைந்த விலை காரணமாக உகந்ததாக இருக்கக்கூடும். YBCO மாதிரியின் மீது, சுமார் 1 மிமீ விட்டம் கொண்ட நான்கு வட்ட மின்முனைகளை உருவாக்கும் வகையில், வெள்ளிப் பசை கொண்டு செப்பு முன்னணி கம்பிகள் ஒட்டப்பட்டுள்ளன. இரண்டு மின்னழுத்த மின்முனைகளுக்கு இடையிலான தூரம் சுமார் 5 மிமீ ஆகும். மாதிரியின் IV பண்புகள், குவார்ட்ஸ் படிக சாளரத்துடன் கூடிய அதிர்வு மாதிரி காந்தமானியைப் (வெர்சாலாப், குவாண்டம் டிசைன்) பயன்படுத்தி அளவிடப்பட்டன. IV வளைவுகளைப் பெற, நிலையான நான்கு-கம்பி முறை பயன்படுத்தப்பட்டது. மின்முனைகள் மற்றும் லேசர் புள்ளியின் சார்பு நிலைகள் படம் 1i-இல் காட்டப்பட்டுள்ளன.

இந்தக் கட்டுரையை மேற்கோள் காட்டுவது எப்படி: யாங், எஃப். மற்றும் பலர். மீக்கடத்தும் YBa2Cu3O6.96 பீங்கான்களில் ஒளிமின்னழுத்த விளைவின் தோற்றம். அறிவியல் அறிக்கைகள் 5, 11504; doi: 10.1038/srep11504 (2015).

சாங், சி.எல்., க்ளெய்ன்ஹாம்ஸ், ஏ., மௌல்டன், டபிள்யூ.ஜி. & டெஸ்டார்டி, எல்.ஆர். YBa2Cu3O7 இல் சமச்சீர்-தடைசெய்யப்பட்ட லேசர்-தூண்டப்பட்ட மின்னழுத்தங்கள். பிசிக்ஸ் ரிவியூ பி 41, 11564–11567 (1990).

க்வோக், எச்.எஸ், ஜெங், ஜே.பி & டோங், எஸ்.ஒய். Y-Ba-Cu-O-வில் உள்ள முரண்பாடான ஒளிமின்னழுத்த சமிக்ஞையின் தோற்றம். இயற்பியல் ஆய்வு B 43, 6270–6272 (1991).

வாங், எல்.பி., லின், ஜே.எல்., ஃபெங், கியூ.ஆர். & வாங், ஜி.டபிள்யூ. மீக்கடத்தும் Bi-Sr-Ca-Cu-O-வின் லேசர்-தூண்டப்பட்ட மின்னழுத்தங்களின் அளவீடு. Phys. Rev. B 46, 5773–5776 (1992).

டேட், கே.எல்., மற்றும் பலர். YBa2Cu3O7-x இன் அறை வெப்பநிலைப் படலங்களில் நிலையற்ற லேசர்-தூண்டப்பட்ட மின்னழுத்தங்கள். ஜே. அப்ளைட் ஃபிசிக்ஸ். 67, 4375–4376 (1990).

க்வோக், எச்.எஸ் & ஜெங், ஜே.பி YBa2Cu3O7 இல் அசாதாரணமான ஒளிமின்னழுத்த பதில்வினை. இயற்பியல் ஆய்வு B 46, 3692–3695 (1992).

முராவோகா, ஒய்., முரமாட்சு, டி., யமௌரா, ஜே. & ஹிரோய், இசட். ஒரு ஆக்சைடு பல்லினக் கட்டமைப்பில் YBa2Cu3O7−x-க்கு ஒளி உருவாக்கப்பட்ட துளை கடத்தி உட்செலுத்துதல். அப்ளைடு பிசிக்ஸ் லெட்டர்ஸ் 85, 2950–2952 (2004).

அசகுரா, டி. மற்றும் பலர். ஒளி வெளிச்சத்தின் கீழ் YBa2Cu3Oy மென்படலங்களின் ஒளி உமிழ்வு ஆய்வு. இயற்பியல் மறுஆய்வு கடிதங்கள். 93, 247006 (2004).

யாங், எஃப். மற்றும் பலர். வெவ்வேறு ஆக்சிஜன் பகுதி அழுத்தத்தில் பதப்படுத்தப்பட்ட YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb ஹெட்ரோஜங்ஷனின் ஒளிமின்னழுத்த விளைவு. மெட்டீரியல்ஸ் லெட்டர்ஸ் 130, 51–53 (2014).

அமினோவ், பி.ஏ. மற்றும் பலர். Yb(Y)Ba2Cu3O7-x ஒற்றைப் படிகங்களில் இரு-இடைவெளி அமைப்பு. ஜே. சூப்பர்காண்ட். 7, 361–365 (1994).

கபனோவ், வி.வி., டெம்சார், ஜே., போடோப்னிக், பி. & மிஹைலோவிக், டி. வெவ்வேறு இடைவெளி அமைப்புகளைக் கொண்ட மீக்கடத்திகளில் குவாசிபார்ட்டிக்கிள் தளர்வு இயக்கவியல்: YBa2Cu3O7-δ மீதான கோட்பாடும் சோதனைகளும். Phys. Rev. B 59, 1497–1506 (1999).

சன், ஜே.ஆர்., சியோங், சி.எம்., ஜாங், ஒய்.இசட். & ஷென், பி.ஜி. YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb ஹெட்ரோஜங்ஷனின் சீராக்கும் பண்புகள். அப்ளைடு பிசிக்ஸ் லெட்டர்ஸ் 87, 222501 (2005).

கமராஸ், கே., போர்ட்டர், சி.டி., டாஸ், எம்.ஜி., ஹெர், எஸ்.எல். & டானர், டி.பி. YBa2Cu3O7-δ-இல் எக்சைட்டானிக் உறிஞ்சுதல் மற்றும் மீக்கடத்துத்திறன். பிசிக்ஸ் ரிவியூ லெட்டர்ஸ் 59, 919–922 (1987).

யு, ஜி., ஹீகர், ஏ.ஜே. & ஸ்டக்கி, ஜி. YBa2Cu3O6.3 இன் குறைக்கடத்தி ஒற்றைப் படிகங்களில் நிலையற்ற ஒளித்தூண்டப்பட்ட கடத்துத்திறன்: ஒளித்தூண்டப்பட்ட உலோக நிலை மற்றும் ஒளித்தூண்டப்பட்ட மீக்கடத்துத்திறனுக்கான தேடல். சாலிட் ஸ்டேட் கம்யூன். 72, 345–349 (1989).

மெக்மில்லன், டபிள்யூ.எல். மீக்கடத்தும் அண்மை விளைவின் சுரங்கப்பாதை மாதிரி. இயற்பியல் ஆய்வு. 175, 537–542 (1968).

கெரோன், எஸ். மற்றும் பலர். மீசோஸ்கோபிக் நீள அளவில் ஆராயப்பட்ட மீக்கடத்தும் அண்மை விளைவு. இயற்பியல் மறுஆய்வு கடிதங்கள் 77, 3025–3028 (1996).

அனுன்சியாட்டா, ஜி. & மான்ஸ்கே, டி. மையச்சமச்சீரற்ற மீக்கடத்திகளுடனான அண்மை விளைவு. இயற்பியல் ஆய்வு B 86, 17514 (2012).

கு, எஃப்.எம். மற்றும் பலர். Pb-Bi2Te3 கலப்பின கட்டமைப்புகளில் வலுவான மீக்கடத்தும் அருகாமை விளைவு. அறிவியல் அறிக்கைகள் 2, 339 (2012).

சாபின், டி.எம்., ஃபுல்லர், சி.எஸ். & பியர்சன், ஜி.எல். சூரியக் கதிர்வீச்சை மின் சக்தியாக மாற்றும் ஒரு புதிய சிலிக்கான் பிஎன் சந்தி ஒளிமின்கலம். ஜே. அப். ஃபிஸ். 25, 676–677 (1954).

டோமிமோட்டோ, கே. துத்தநாகம் அல்லது நிக்கல் கலக்கப்பட்ட YBa2Cu3O6.9 ஒற்றைப் படிகங்களில் மீக்கடத்தும் ஒத்திசைவு நீளத்தின் மீதான மாசுகளின் விளைவுகள். இயற்பியல் ஆய்வு B 60, 114–117 (1999).

ஆண்டோ, ஒய். & செகாவா, கே. பரந்த அளவிலான டோப்பிங்கில் இரட்டைப் படிகமற்ற YBa2Cu3Oy ஒற்றைப் படிகங்களின் காந்த எதிர்ப்பு: ஒத்திசைவு நீளத்தின் முரண்பாடான துளை-டோப்பிங் சார்பு. Phys. Rev. Lett. 88, 167005 (2002).

ஓபர்டெல்லி, எஸ்.டி. & கூப்பர், ஜே.ஆர். உயர்-T, ஆக்சைடுகளின் வெப்பமின் சக்தியில் முறையியல். இயற்பியல் ஆய்வு B 46, 14928–14931, (1992).

சுகாய், எஸ். மற்றும் பலர். p-வகை உயர்-Tc மீக்கடத்திகளில் ஒத்திசைவு உச்சம் மற்றும் LO ஃபோனான் பயன்முறையின் கேரியர்-அடர்த்தி சார்ந்த உந்த மாற்றம். இயற்பியல் ஆய்வு B 68, 184504 (2003).

நோஜிமா, டி. மற்றும் பலர். ஒரு மின்வேதியியல் நுட்பத்தைப் பயன்படுத்தி YBa2Cu3Oy மென்படலங்களில் துளை ஒடுக்கம் மற்றும் எலக்ட்ரான் திரட்சி: ஒரு n-வகை உலோக நிலைக்கான சான்று. இயற்பியல் ஆய்வு B 84, 020502 (2011).

துங், ஆர்.டி. ஸ்காட்கி தடை உயரத்தின் இயற்பியல் மற்றும் வேதியியல். அப்ளைடு பிசிக்ஸ் லெட்டர்ஸ் 1, 011304 (2014).

சாய்-ஹலாஸ், ஜி.ஏ., சி, சி.சி., டெனென்ஸ்டீன், ஏ. & லாங்கன்பெர்க், டி.என். மீக்கடத்தும் படலங்களில் மாறும் வெளிப்புற இணை உடைப்பின் விளைவுகள். பிசிக்ஸ் ரிவியூ லெட்டர்ஸ் 33, 215–219 (1974).

நீவா, ஜி. மற்றும் பலர். ஒளி தூண்டப்பட்ட மீக்கடத்துத்திறன் மேம்பாடு. அப்ளைடு பிசிக்ஸ் லெட்டர்ஸ் 60, 2159–2161 (1992).

குடினோவ், VI மற்றும் பலர். உலோக மற்றும் மீக்கடத்தும் நிலைகளை நோக்கிய ஒளிக்கலப்பு முறையாக YBa2Cu3O6+x படலங்களில் நீடித்த ஒளிக்கடத்துத்திறன். இயற்பியல் ஆய்வு B 14, 9017–9028 (1993).

மான்கோவ்ஸ்கி, ஆர். மற்றும் பலர். YBa2Cu3O6.5 இல் மேம்படுத்தப்பட்ட மீக்கடத்துத்திறனுக்கான அடிப்படையாக நேரியல் அல்லாத லேட்டிஸ் இயக்கவியல். நேச்சர் 516, 71–74 (2014).

ஃபௌஸ்டி, டி. மற்றும் பலர். ஒரு பட்டை-வரிசை குப்ரேட்டில் ஒளி-தூண்டப்பட்ட மீக்கடத்துத்திறன். சயின்ஸ் 331, 189–191 (2011).

எல்-அடாவி, எம்.கே & அல்-நுவைம், ஐ.ஏ. ஒரு சூரிய மின்கலத்தின் செயல்திறன் தொடர்பாக அதன் ஆவியாகும் கரிம சேர்மங்களின் (VOC) வெப்பநிலை சார்புநிலை: ஒரு புதிய அணுகுமுறை. கடல்நீர் நீக்கம் 209, 91–96 (2007).

வெர்னான், எஸ்.எம். & ஆண்டர்சன், டபிள்யூ.ஏ. ஸ்காட்கி-தடை சிலிக்கான் சூரிய மின்கலங்களில் வெப்பநிலை விளைவுகள். அப்ளைடு பிசிக்ஸ் லெட்டர்ஸ் 26, 707 (1975).

காட்ஸ், ஈ.ஏ., ஃபைமன், டி. & துலாதர், எஸ்.எம். இயக்க நிலைமைகளின் கீழ் பாலிமர்-ஃபுல்லரின் சூரிய மின்கலங்களின் ஒளிமின்னழுத்த சாதன அளவுருக்களுக்கான வெப்பநிலை சார்பு. ஜே. அப்ளைட் ஃபிசிக்ஸ். 90, 5343–5350 (2002).

இந்த ஆய்வுப் பணிக்கு சீனாவின் தேசிய இயற்கை அறிவியல் அறக்கட்டளை (மானிய எண் 60571063) மற்றும் சீனாவின் ஹெனான் மாகாணத்தின் அடிப்படை ஆராய்ச்சித் திட்டங்கள் (மானிய எண் 122300410231) ஆதரவளித்துள்ளன.

FY ஆய்வுக் கட்டுரையின் உரையை எழுதினார், MYH YBCO பீங்கான் மாதிரியைத் தயாரித்தார். FY மற்றும் MYH பரிசோதனையை மேற்கொண்டு முடிவுகளைப் பகுப்பாய்வு செய்தனர். FGC இந்தத் திட்டத்திற்கும் தரவுகளின் அறிவியல் விளக்கத்திற்கும் தலைமை தாங்கினார். அனைத்து ஆசிரியர்களும் ஆய்வுக் கட்டுரையை மதிப்பாய்வு செய்தனர்.

இந்த ஆக்கம் கிரியேட்டிவ் காமன்ஸ் அட்ரிபியூஷன் 4.0 சர்வதேச உரிமத்தின் கீழ் உரிமம் பெற்றுள்ளது. கடன் வரியில் வேறுவிதமாகக் குறிப்பிடப்பட்டிருந்தாலன்றி, இந்தக் கட்டுரையில் உள்ள படங்கள் அல்லது பிற மூன்றாம் தரப்புப் பொருட்கள் கட்டுரையின் கிரியேட்டிவ் காமன்ஸ் உரிமத்தின் கீழ் சேர்க்கப்பட்டுள்ளன; ஒருவேளை அந்தப் பொருள் கிரியேட்டிவ் காமன்ஸ் உரிமத்தின் கீழ் சேர்க்கப்படவில்லை என்றால், அதனை மீண்டும் பயன்படுத்த பயனர்கள் உரிமதாரரிடமிருந்து அனுமதி பெற வேண்டும். இந்த உரிமத்தின் நகலைக் காண, http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/ என்ற முகவரிக்குச் செல்லவும்.

யாங், எஃப்., ஹான், எம். & சாங், எஃப். மீக்கடத்தும் YBa2Cu3O6.96 பீங்கான்களில் ஒளிமின்னழுத்த விளைவின் தோற்றம். அறிவியல் அறிக்கைகள் 5, 11504 (2015). https://doi.org/10.1038/srep11504

கருத்தைச் சமர்ப்பிப்பதன் மூலம், எங்கள் விதிமுறைகள் மற்றும் சமூக வழிகாட்டுதல்களைக் கடைப்பிடிக்க ஒப்புக்கொள்கிறீர்கள். தவறானதாகவோ அல்லது எங்கள் விதிமுறைகள் மற்றும் வழிகாட்டுதல்களுக்கு இணங்காததாகவோ நீங்கள் எதையாவது கண்டால், தயவுசெய்து அதை பொருத்தமற்றது எனப் புகாரளிக்கவும்.