1. Półprzewodniki trzeciej generacji
Technologia półprzewodnikowa pierwszej generacji została opracowana w oparciu o materiały półprzewodnikowe, takie jak Si i Ge. Stanowi ona podstawę rozwoju tranzystorów i technologii układów scalonych. Materiały półprzewodnikowe pierwszej generacji położyły podwaliny pod przemysł elektroniczny w XX wieku i są podstawowymi materiałami dla technologii układów scalonych.
Materiały półprzewodnikowe drugiej generacji obejmują głównie arsenek galu, fosforek indu, fosforek galu, arsenek indu, arsenek glinu i ich związki trójskładnikowe. Materiały półprzewodnikowe drugiej generacji stanowią podstawę przemysłu optoelektronicznego. Na ich bazie rozwinęły się pokrewne gałęzie przemysłu, takie jak oświetlenie, wyświetlacze, lasery i fotowoltaika. Są one szeroko stosowane we współczesnych technologiach informatycznych i wyświetlaczach optoelektronicznych.
Reprezentatywne materiały dla półprzewodników trzeciej generacji obejmują azotek galu i węglik krzemu. Ze względu na szeroką przerwę energetyczną, wysoką prędkość dryfu nasycenia elektronów, wysoką przewodność cieplną i wysoką wytrzymałość pola przebicia, są one idealnymi materiałami do wytwarzania urządzeń elektronicznych o dużej gęstości mocy, wysokiej częstotliwości i niskich stratach. Wśród nich, urządzenia mocy z węglika krzemu charakteryzują się wysoką gęstością energii, niskim zużyciem energii i małymi rozmiarami, a także mają szerokie perspektywy zastosowania w pojazdach nowych źródeł energii, fotowoltaice, transporcie kolejowym, dużych zbiorach danych i innych dziedzinach. Urządzenia RF z azotku galu charakteryzują się wysoką częstotliwością, dużą mocą, szerokim pasmem, niskim zużyciem energii i małymi rozmiarami, a także mają szerokie perspektywy zastosowania w komunikacji 5G, Internecie Rzeczy, radarach wojskowych i innych dziedzinach. Ponadto, urządzenia mocy na bazie azotku galu są szeroko stosowane w dziedzinie niskiego napięcia. Ponadto oczekuje się, że w ostatnich latach nowe materiały na bazie tlenku galu będą stanowić techniczne uzupełnienie istniejących technologii SiC i GaN oraz że znajdą zastosowanie w dziedzinach niskich częstotliwości i wysokich napięć.
W porównaniu z materiałami półprzewodnikowymi drugiej generacji, materiały półprzewodnikowe trzeciej generacji charakteryzują się szerszą przerwą energetyczną (szerokość przerwy energetycznej Si, typowego materiału półprzewodnikowego pierwszej generacji, wynosi około 1,1 eV, szerokość przerwy energetycznej GaAs, typowego materiału półprzewodnikowego drugiej generacji, wynosi około 1,42 eV, a szerokość przerwy energetycznej GaN, typowego materiału półprzewodnikowego trzeciej generacji, wynosi ponad 2,3 eV), wyższą odpornością na promieniowanie, wyższą odpornością na przebicia w polu elektrycznym i wyższą odpornością temperaturową. Materiały półprzewodnikowe trzeciej generacji o szerszej przerwie energetycznej są szczególnie odpowiednie do produkcji urządzeń elektronicznych odpornych na promieniowanie, o wysokiej częstotliwości, dużej mocy i wysokiej gęstości integracji. Ich zastosowania w urządzeniach wykorzystujących mikrofale, diodach LED, laserach, urządzeniach energetycznych i innych dziedzinach przyciągnęły dużą uwagę i wykazały szerokie perspektywy rozwoju w zakresie komunikacji mobilnej, inteligentnych sieci, transportu kolejowego, pojazdów o nowej energii, elektroniki użytkowej oraz urządzeń wykorzystujących światło ultrafioletowe i niebiesko-zielone [1].
Źródło obrazu: CASA, Zheshang Securities Research Institute
Rysunek 1. Skala czasowa i prognoza dla urządzeń zasilających GaN
II Struktura i charakterystyka materiału GaN
GaN jest półprzewodnikiem o bezpośredniej przerwie energetycznej. Szerokość przerwy energetycznej struktury wurcytu w temperaturze pokojowej wynosi około 3,26 eV. Materiały GaN mają trzy główne struktury krystaliczne: strukturę wurcytu, strukturę sfalerytu i strukturę soli kamiennej. Spośród nich struktura wurcytu jest najstabilniejszą strukturą krystaliczną. Rysunek 2 przedstawia schemat heksagonalnej struktury wurcytu GaN. Struktura wurcytu GaN należy do heksagonalnej struktury gęsto upakowanej. Każda komórka elementarna ma 12 atomów, w tym 6 atomów N i 6 atomów Ga. Każdy atom Ga (N) tworzy wiązanie z 4 najbliższymi atomami N (Ga) i jest ułożony w kolejności ABABAB… wzdłuż kierunku [0001] [2].
Rysunek 2 Struktura wurcytu Schemat komórki krystalicznej GaN
III Powszechnie stosowane podłoża do epitaksji GaN
Wydaje się, że jednorodna epitaksja na podłożach GaN jest najlepszym wyborem dla epitaksji GaN. Jednakże, ze względu na wysoką energię wiązania GaN, gdy temperatura osiąga temperaturę topnienia 2500°C, odpowiadające mu ciśnienie rozkładu wynosi około 4,5 GPa. Gdy ciśnienie rozkładu jest niższe od tego ciśnienia, GaN nie topi się, lecz rozkłada się bezpośrednio. To sprawia, że dojrzałe technologie przygotowania podłoży, takie jak metoda Czochralskiego, nie nadają się do przygotowania monokrystalicznych podłoży GaN, co utrudnia masową produkcję podłoży GaN i zwiększa ich koszt. Dlatego podłoża powszechnie stosowane w epitaksji GaN to głównie Si, SiC, szafir itp. [3].
Wykres 3 GaN i parametry powszechnie stosowanych materiałów podłoża
Epitaksja GaN na szafirze
Szafir charakteryzuje się stabilnymi właściwościami chemicznymi, jest tani i charakteryzuje się wysokim stopniem dojrzałości w przemyśle produkcji na dużą skalę. Dzięki temu stał się jednym z najwcześniejszych i najpowszechniej stosowanych materiałów podłożowych w inżynierii urządzeń półprzewodnikowych. Jako jedno z powszechnie stosowanych podłoży do epitaksji GaN, główne problemy, które należy rozwiązać w przypadku podłoży szafirowych, to:
✔ Ze względu na dużą rozbieżność sieci krystalicznej między szafirem (Al2O3) a GaN (około 15%), gęstość defektów na styku warstwy epitaksjalnej z podłożem jest bardzo wysoka. Aby zminimalizować negatywne skutki, podłoże musi zostać poddane złożonej obróbce wstępnej przed rozpoczęciem procesu epitaksji. Przed epitaksją GaN na podłożach szafirowych, powierzchnia podłoża musi zostać dokładnie oczyszczona w celu usunięcia zanieczyszczeń, pozostałości po polerowaniu itp. oraz w celu wytworzenia stopni i struktur powierzchniowych. Następnie powierzchnia podłoża jest azotowana w celu zmiany właściwości zwilżających warstwy epitaksjalnej. Na koniec, na powierzchnię podłoża należy nałożyć cienką warstwę buforową AlN (zwykle o grubości 10–100 nm) i wygrzać ją w niskiej temperaturze, aby przygotować ją do ostatecznego wzrostu epitaksjalnego. Mimo to gęstość dyslokacji w epitaksjalnych warstwach GaN wytworzonych na podłożach szafirowych jest nadal wyższa niż w warstwach homoepitaksjalnych (około 1010 cm-2, w porównaniu z praktycznie zerową gęstością dyslokacji w homoepitaksjalnych warstwach krzemu lub homoepitaksjalnych warstwach arsenku galu, czyli od 102 do 104 cm-2). Wyższa gęstość defektów zmniejsza ruchliwość nośników, skracając tym samym czas życia nośników mniejszościowych i zmniejszając przewodnictwo cieplne, co w efekcie prowadzi do obniżenia wydajności urządzenia [4];
✔ Współczynnik rozszerzalności cieplnej szafiru jest większy niż GaN, dlatego podczas schładzania warstwy epitaksjalnej od temperatury osadzania do temperatury pokojowej w warstwie epitaksjalnej powstają dwuosiowe naprężenia ściskające. W przypadku grubszych warstw epitaksjalnych naprężenia te mogą powodować pękanie warstwy, a nawet podłoża;
✔ W porównaniu z innymi podłożami, przewodność cieplna podłoży szafirowych jest niższa (około 0,25 W*cm-1*K-1 przy 100℃), a wydajność rozpraszania ciepła jest słaba;
✔ Ze względu na słabą przewodność elektryczną podłoża szafirowe nie nadają się do integracji i stosowania z innymi urządzeniami półprzewodnikowymi.
Mimo że gęstość defektów w warstwach epitaksjalnych GaN wytwarzanych na podłożach szafirowych jest duża, nie wydaje się, aby miało to znaczący wpływ na wydajność optoelektroniczną niebiesko-zielonych diod LED na bazie GaN. Z tego powodu podłoża szafirowe są nadal powszechnie stosowanymi podłożami dla diod LED na bazie GaN.
Wraz z rozwojem coraz większej liczby nowych zastosowań urządzeń GaN, takich jak lasery czy inne urządzenia o wysokiej gęstości mocy, wady wrodzone podłoży szafirowych stają się coraz większym ograniczeniem w ich zastosowaniu. Ponadto, wraz z rozwojem technologii wzrostu podłoży SiC, redukcją kosztów i rozwojem technologii epitaksjalnej GaN na podłożach Si, coraz więcej badań nad wzrostem warstw epitaksjalnych GaN na podłożach szafirowych stopniowo wykazało tendencję do obniżania się temperatury.
Epitaksja GaN na SiC
W porównaniu z szafirem, podłoża SiC (kryształy 4H i 6H) charakteryzują się mniejszym niedopasowaniem sieci krystalicznej z warstwami epitaksjalnymi GaN (3,1%, co odpowiada warstwom epitaksjalnym zorientowanym [0001]), wyższą przewodnością cieplną (około 3,8 W*cm-1*K-1) itd. Ponadto, przewodność elektryczna podłoży SiC umożliwia również tworzenie styków elektrycznych na spodniej stronie podłoża, co pomaga uprościć konstrukcję urządzenia. Istnienie tych zalet przyciągnęło coraz więcej badaczy do badań nad epitaksją GaN na podłożach z węglika krzemu.
Jednak praca bezpośrednio na podłożach SiC w celu uniknięcia tworzenia się warstw epitaksjalnych GaN wiąże się również z szeregiem wad, w tym:
✔ Chropowatość powierzchni podłoży SiC jest znacznie większa niż podłoży szafirowych (chropowatość szafiru 0,1 nm RMS, chropowatość SiC 1 nm RMS). Podłoża SiC charakteryzują się dużą twardością i słabą wydajnością przetwarzania. Ta chropowatość i uszkodzenia powstałe podczas polerowania są również jednym ze źródeł defektów w warstwach epitaksjalnych GaN.
✔ Gęstość dyslokacji śrubowych podłoży SiC jest wysoka (gęstość dyslokacji 103–104 cm-2), dyslokacje śrubowe mogą rozprzestrzeniać się na warstwę epitaksjalną GaN i obniżać wydajność urządzenia;
✔ Układ atomów na powierzchni podłoża indukuje powstawanie błędów ułożenia (BSF) w warstwie epitaksjalnej GaN. W przypadku epitaksjalnego GaN na podłożach SiC, istnieje wiele możliwych porządków ułożenia atomów na podłożu, co skutkuje niespójną początkową kolejnością ułożenia atomów w epitaksjalnej warstwie GaN, co jest podatne na błędy ułożenia. Błędy ułożenia (SF) wprowadzają wbudowane pola elektryczne wzdłuż osi c, co prowadzi do problemów, takich jak wycieki z urządzeń separujących nośniki w płaszczyźnie;
✔ Współczynnik rozszerzalności cieplnej podłoża SiC jest mniejszy niż AlN i GaN, co powoduje akumulację naprężeń termicznych między warstwą epitaksjalną a podłożem podczas procesu chłodzenia. Waltereit i Brand przewidzieli na podstawie wyników swoich badań, że problem ten można złagodzić lub rozwiązać poprzez wzrost warstw epitaksjalnych GaN na cienkich, spójnie odkształconych warstwach zarodkowych AlN;
✔ Problem słabej zwilżalności atomów Ga. Podczas wzrostu warstw epitaksjalnych GaN bezpośrednio na powierzchni SiC, ze względu na słabą zwilżalność między dwoma atomami, GaN jest podatny na wzrost wyspowy 3D na powierzchni podłoża. Wprowadzenie warstwy buforowej jest najczęściej stosowanym rozwiązaniem w celu poprawy jakości materiałów epitaksjalnych w epitaksji GaN. Wprowadzenie warstwy buforowej AlN lub AlxGa1-xN może skutecznie poprawić zwilżalność powierzchni SiC i umożliwić dwuwymiarowy wzrost warstwy epitaksjalnej GaN. Ponadto może ona również regulować naprężenia i zapobiegać rozprzestrzenianiu się defektów podłoża na epitaksję GaN;
✔ Technologia przygotowywania podłoży SiC jest niedopracowana, koszty podłoża są wysokie, a dostawców jest niewielu i podaż jest niewielka.
Badania Torresa i in. pokazują, że trawienie podłoża SiC w wysokiej temperaturze (1600°C) przed epitaksją może wytworzyć bardziej uporządkowaną strukturę schodkową na powierzchni podłoża, a tym samym uzyskać warstwę epitaksjalną AlN o wyższej jakości niż w przypadku bezpośredniego wzrostu na oryginalnej powierzchni podłoża. Badania Xie i jego zespołu pokazują również, że wstępne trawienie podłoża z węglika krzemu może znacząco poprawić morfologię powierzchni i jakość kryształów warstwy epitaksjalnej GaN. Smith i in. odkryli, że dyslokacje nitkowe pochodzące z interfejsów podłoże/warstwa buforowa i warstwa buforowa/warstwa epitaksjalna są związane z płaskością podłoża [5].
Rysunek 4 Morfologia TEM próbek warstwy epitaksjalnej GaN wyhodowanych na podłożu 6H-SiC (0001) w różnych warunkach obróbki powierzchni (a) czyszczenie chemiczne; (b) czyszczenie chemiczne + obróbka plazmą wodorową; (c) czyszczenie chemiczne + obróbka plazmą wodorową + obróbka cieplna wodorem w temperaturze 1300°C przez 30 min
Epitaksja GaN na Si
W porównaniu z węglikiem krzemu, szafirem i innymi podłożami, proces przygotowania podłoża krzemowego jest dojrzały i pozwala na stabilne wytwarzanie dojrzałych, wielkogabarytowych podłoży o wysokiej wydajności kosztowej. Jednocześnie przewodność cieplna i elektryczna są dobre, a proces produkcji układów elektronicznych opartych na krzemie jest dojrzały. Możliwość doskonałej integracji optoelektronicznych urządzeń GaN z układami elektronicznymi opartymi na krzemie w przyszłości sprawia, że rozwój epitaksji GaN na krzemie jest bardzo atrakcyjny.
Jednakże ze względu na dużą różnicę stałych sieci pomiędzy podłożem Si a materiałem GaN, heterogeniczna epitaksja GaN na podłożu Si jest typową epitaksją o dużej niezgodności i musi stawić czoła szeregowi problemów:
✔ Problem z energią powierzchniowego interfejsu. Podczas wzrostu GaN na podłożu Si, powierzchnia podłoża Si jest najpierw azotowana, tworząc amorficzną warstwę azotku krzemu, która nie sprzyja zarodkowaniu i wzrostowi GaN o dużej gęstości. Ponadto powierzchnia Si najpierw styka się z Ga, co powoduje korozję powierzchni podłoża Si. W wysokich temperaturach rozkład powierzchni Si dyfunduje do warstwy epitaksjalnej GaN, tworząc czarne plamy krzemu.
✔ Niedopasowanie stałej sieci pomiędzy GaN i Si jest duże (~17%), co będzie prowadzić do powstawania dyslokacji nitkowych o dużej gęstości i znacząco obniży jakość warstwy epitaksjalnej;
✔ W porównaniu z Si, GaN ma większy współczynnik rozszerzalności cieplnej (współczynnik rozszerzalności cieplnej GaN wynosi około 5,6×10-6K-1, współczynnik rozszerzalności cieplnej Si wynosi około 2,6×10-6K-1), a pęknięcia mogą powstawać w warstwie epitaksjalnej GaN podczas schładzania warstwy epitaksjalnej do temperatury pokojowej;
✔ Si reaguje z NH3 w wysokich temperaturach, tworząc polikrystaliczny SiNx. AlN nie może utworzyć preferencyjnie zorientowanego jądra na polikrystalicznym SiNx, co prowadzi do nieuporządkowanej orientacji następnie wytworzonej warstwy GaN i dużej liczby defektów, co skutkuje słabą jakością kryształu warstwy epitaksjalnej GaN, a nawet trudnościami w utworzeniu monokrystalicznej warstwy epitaksjalnej GaN [6].
Aby rozwiązać problem dużego niedopasowania sieci, badacze próbowali wprowadzić materiały takie jak AlAs, GaAs, AlN, GaN, ZnO i SiC jako warstwy buforowe na podłożach Si. Aby uniknąć tworzenia się polikrystalicznego SiNx i zmniejszyć jego niekorzystny wpływ na jakość kryształów materiałów GaN/AlN/Si (111), zazwyczaj wymagane jest wprowadzenie TMAl na określony czas przed epitaksjalnym wzrostem warstwy buforowej AlN, aby zapobiec reakcji NH3 z odsłoniętą powierzchnią Si i utworzeniu SiNx. Ponadto technologie epitaksjalne, takie jak technologia podłoża wzorzystego, mogą być stosowane w celu poprawy jakości warstwy epitaksjalnej. Rozwój tych technologii pomaga hamować tworzenie się SiNx na granicy epitaksjalnej, promować dwuwymiarowy wzrost warstwy epitaksjalnej GaN i poprawiać jakość wzrostu warstwy epitaksjalnej. Dodatkowo, wprowadzono warstwę buforową AlN, aby skompensować naprężenia rozciągające spowodowane różnicą współczynników rozszerzalności cieplnej i zapobiec pęknięciom w warstwie epitaksjalnej GaN na podłożu krzemowym. Badania Krosta pokazują, że istnieje dodatnia korelacja między grubością warstwy buforowej AlN a redukcją odkształceń. Gdy grubość warstwy buforowej osiągnie 12 nm, na podłożu krzemowym można wyhodować warstwę epitaksjalną o grubości większej niż 6 μm, stosując odpowiedni schemat wzrostu, bez ryzyka pękania warstwy epitaksjalnej.
Długotrwałe wysiłki naukowców pozwoliły na znaczną poprawę jakości warstw epitaksjalnych GaN wytwarzanych na podłożach krzemowych, a urządzenia takie jak tranzystory polowe, detektory ultrafioletowe z barierą Schottky'ego, niebiesko-zielone diody LED i lasery ultrafioletowe poczyniły znaczne postępy.
Podsumowując, ponieważ powszechnie stosowane podłoża epitaksjalne GaN są epitaksjalne, wszystkie napotykają na typowe problemy, takie jak niedopasowanie sieci krystalicznej i duże różnice współczynników rozszerzalności cieplnej w różnym stopniu. Homogeniczne podłoża epitaksjalne GaN są ograniczone przez dojrzałość technologii, a ich produkcja masowa nie jest jeszcze możliwa. Koszt produkcji jest wysoki, rozmiar podłoża jest mały, a jakość podłoża nie jest idealna. Rozwój nowych podłoży epitaksjalnych GaN i poprawa jakości epitaksjalnej nadal stanowią jeden z istotnych czynników ograniczających dalszy rozwój przemysłu epitaksjalnego GaN.
IV. Typowe metody epitaksji GaN
MOCVD (chemiczne osadzanie z fazy gazowej)
Wydaje się, że jednorodna epitaksja na podłożach GaN jest najlepszym wyborem dla epitaksji GaN. Jednakże, ponieważ prekursorami chemicznego osadzania z fazy gazowej są trimetylogal i amoniak, a gazem nośnym wodór, typowa temperatura wzrostu MOCVD wynosi około 1000-1100°C, a tempo wzrostu MOCVD wynosi około kilku mikronów na godzinę. Może on tworzyć strome interfejsy na poziomie atomowym, co jest bardzo przydatne do hodowli heterozłączy, studni kwantowych, supersieci i innych struktur. Jego szybkie tempo wzrostu, dobra jednorodność oraz przydatność do wzrostu na dużych powierzchniach i w wielu elementach są często wykorzystywane w produkcji przemysłowej.
MBE (epitaksja z wiązek molekularnych)
W epitaksji z wiązek molekularnych Ga wykorzystuje źródło pierwiastkowe, a aktywny azot jest uzyskiwany z azotu za pomocą plazmy RF. W porównaniu z metodą MOCVD, temperatura wzrostu MBE jest o około 350–400°C niższa. Niższa temperatura wzrostu pozwala uniknąć pewnych zanieczyszczeń, które mogą być spowodowane przez środowiska o wysokiej temperaturze. System MBE działa w warunkach ultrawysokiej próżni, co pozwala na integrację większej liczby metod detekcji in-situ. Jednocześnie jego tempo wzrostu i wydajność produkcyjna nie są porównywalne z MOCVD i jest częściej wykorzystywany w badaniach naukowych [7].
Rysunek 5 (a) Schemat Eiko-MBE (b) Schemat głównej komory reakcyjnej MBE
Metoda HVPE (epitaksja z fazy gazowej wodorków)
Prekursorami metody epitaksji z fazy gazowej wodorków są GaCl3 i NH3. Detchprohm i in. zastosowali tę metodę do wytworzenia warstwy epitaksjalnej GaN o grubości setek mikronów na powierzchni podłoża szafirowego. W ich eksperymencie warstwa ZnO została wytworzona pomiędzy podłożem szafirowym a warstwą epitaksjalną jako warstwa buforowa, a następnie warstwa epitaksjalna została oderwana od powierzchni podłoża. W porównaniu z metodami MOCVD i MBE, główną cechą metody HVPE jest wysoka szybkość wzrostu, która nadaje się do wytwarzania grubych warstw i materiałów masowych. Jednakże, gdy grubość warstwy epitaksjalnej przekracza 20 μm, warstwa epitaksjalna wytworzona tą metodą jest podatna na pęknięcia.
Akira USUI wprowadziła technologię wzorzystego podłoża opartą na tej metodzie. Najpierw wytworzyli cienką warstwę epitaksjalną GaN o grubości 1-1,5 μm na podłożu szafirowym metodą MOCVD. Warstwa epitaksjalna składała się z warstwy buforowej GaN o grubości 20 nm wytworzonej w warunkach niskiej temperatury oraz warstwy GaN wytworzonej w warunkach wysokiej temperatury. Następnie, w temperaturze 430°C, na powierzchnię warstwy epitaksjalnej naniesiono warstwę SiO2, a na folii SiO2 wykonano paski okienne metodą fotolitografii. Odstęp między paskami wynosił 7 μm, a szerokość maski od 1 μm do 4 μm. Po tym ulepszeniu uzyskali warstwę epitaksjalną GaN na podłożu szafirowym o średnicy 2 cali, która była pozbawiona pęknięć i gładka jak lustro, nawet gdy grubość wzrosła do dziesiątek, a nawet setek mikronów. Gęstość defektów została zmniejszona z 109–1010 cm-2 w przypadku tradycyjnej metody HVPE do około 6×107 cm-2. W eksperymencie zwrócono również uwagę, że gdy szybkość wzrostu przekroczyła 75 μm/h, powierzchnia próbki stawała się szorstka [8].
Rysunek 6. Graficzny schemat podłoża
V. Podsumowanie i perspektywy
Materiały GaN zaczęły pojawiać się w 2014 roku, kiedy niebieska dioda LED otrzymała Nagrodę Nobla w dziedzinie fizyki, a następnie wkroczyły do powszechnego użytku w zastosowaniach szybkiego ładowania w elektronice użytkowej. W rzeczywistości, po cichu pojawiły się również zastosowania we wzmacniaczach mocy i urządzeniach RF używanych w stacjach bazowych 5G, których większość ludzi nie widzi. Oczekuje się, że w ostatnich latach przełom w dziedzinie urządzeń zasilających klasy motoryzacyjnej opartych na GaN otworzy nowe możliwości rozwoju dla rynku zastosowań materiałów GaN.
Ogromny popyt rynkowy z pewnością będzie sprzyjał rozwojowi branż i technologii związanych z GaN. Wraz z dojrzewaniem i udoskonalaniem łańcucha przemysłowego związanego z GaN, problemy, z którymi boryka się obecna technologia epitaksjalna GaN, zostaną ostatecznie rozwiązane lub przezwyciężone. W przyszłości z pewnością powstaną nowe technologie epitaksjalne i lepsze opcje podłoży. Do tego czasu będzie można wybrać najbardziej odpowiednią zewnętrzną technologię badawczą i podłoże do różnych scenariuszy zastosowań, zgodnie z ich charakterystyką, i wytwarzać najbardziej konkurencyjne, dostosowane do indywidualnych potrzeb produkty.
Czas publikacji: 28-06-2024