Kami menggunakan spektroskopi fotoemisi resolusi waktu dan sudut (tr-ARPES) untuk menyelidiki transfer muatan ultra cepat dalam heterostruktur epitaksial yang terbuat dari monolayer WS2 dan graphene. Heterostruktur ini menggabungkan manfaat semikonduktor celah langsung dengan kopling spin-orbit yang kuat dan interaksi cahaya-materi yang kuat dengan semimetal yang menampung pembawa muatan tak bermassa dengan mobilitas sangat tinggi dan masa hidup spin yang panjang. Kami menemukan bahwa, setelah fotoeksitasi pada resonansi dengan eksiton A di WS2, lubang yang terfotoeksitasi dengan cepat berpindah ke lapisan graphene sementara elektron yang terfotoeksitasi tetap berada di lapisan WS2. Keadaan transien pemisahan muatan yang dihasilkan ditemukan memiliki masa hidup sekitar 1 ps. Kami mengaitkan temuan kami dengan perbedaan ruang fase hamburan yang disebabkan oleh keselarasan relatif pita WS2 dan graphene seperti yang diungkapkan oleh ARPES resolusi tinggi. Dikombinasikan dengan eksitasi optik selektif spin, heterostruktur WS2/graphene yang diteliti dapat menyediakan platform untuk injeksi spin optik yang efisien ke dalam graphene.
Ketersediaan berbagai macam material dua dimensi telah membuka kemungkinan untuk menciptakan heterostruktur tipis baru dengan fungsionalitas yang sepenuhnya baru berdasarkan penyaringan dielektrik yang disesuaikan dan berbagai efek yang diinduksi kedekatan (1–3). Perangkat pembuktian prinsip untuk aplikasi masa depan di bidang elektronik dan optoelektronik telah direalisasikan (4–6).
Di sini, kami fokus pada heterostruktur van der Waals epitaksial yang terdiri dari monolayer WS2, semikonduktor celah langsung dengan kopling spin-orbit yang kuat dan pemisahan spin yang cukup besar dari struktur pita karena simetri inversi yang rusak (7), dan monolayer graphene, semilogam dengan struktur pita kerucut dan mobilitas pembawa yang sangat tinggi (8), yang ditumbuhkan pada SiC(0001) yang diakhiri hidrogen. Indikasi pertama untuk transfer muatan ultra cepat (9–15) dan efek kopling spin-orbit yang diinduksi kedekatan (16–18) menjadikan WS2/graphene dan heterostruktur serupa sebagai kandidat yang menjanjikan untuk aplikasi optoelektronik (19) dan optospintronik (20) di masa depan.
Kami bertujuan untuk mengungkap jalur relaksasi pasangan elektron-lubang fotogenerasi dalam WS2/grafena dengan spektroskopi fotoemisi resolusi waktu dan sudut (tr-ARPES). Untuk tujuan itu, kami mengeksitasi heterostruktur dengan pulsa pompa 2-eV yang beresonansi dengan eksiton A dalam WS2 (21, 12) dan mengeluarkan fotoelektron dengan pulsa probe kedua yang tertunda waktu pada energi foton 26-eV. Kami menentukan energi kinetik dan sudut emisi fotoelektron dengan penganalisis hemisfer sebagai fungsi penundaan pompa-probe untuk mendapatkan akses ke dinamika pembawa yang terpecah berdasarkan momentum, energi, dan waktu. Resolusi energi dan waktu masing-masing adalah 240 meV dan 200 fs.
Hasil kami memberikan bukti langsung untuk transfer muatan ultra cepat antara lapisan yang sejajar secara epitaksial, mengkonfirmasi indikasi pertama berdasarkan teknik optik sepenuhnya pada heterostruktur rakitan manual serupa dengan penyelarasan azimut lapisan yang sembarang (9–15). Selain itu, kami menunjukkan bahwa transfer muatan ini sangat asimetris. Pengukuran kami mengungkapkan keadaan transien pemisahan muatan yang sebelumnya tidak teramati dengan elektron dan lubang tereksitasi foto yang terletak di lapisan WS2 dan graphene, masing-masing, yang berlangsung selama ∼1 ps. Kami menafsirkan temuan kami dalam hal perbedaan ruang fase hamburan untuk transfer elektron dan lubang yang disebabkan oleh penyelarasan relatif pita WS2 dan graphene seperti yang diungkapkan oleh ARPES resolusi tinggi. Dikombinasikan dengan eksitasi optik selektif spin dan valley (22–25), heterostruktur WS2/graphene dapat menyediakan platform baru untuk injeksi spin optik ultra cepat yang efisien ke dalam graphene.
Gambar 1A menunjukkan pengukuran ARPES resolusi tinggi yang diperoleh dengan lampu helium dari struktur pita sepanjang arah ΓK dari heterostruktur epitaksial WS2/grafena. Kerucut Dirac ditemukan mengalami doping lubang dengan titik Dirac terletak sekitar 0,3 eV di atas potensial kimia kesetimbangan. Puncak pita valensi WS2 yang terbelah spin ditemukan berada sekitar 1,2 eV di bawah potensial kimia kesetimbangan.
(A) Arus foto kesetimbangan yang diukur sepanjang arah ΓK dengan lampu helium tak terpolarisasi. (B) Arus foto untuk penundaan pompa-probe negatif yang diukur dengan pulsa ultraviolet ekstrem terpolarisasi-p pada energi foton 26 eV. Garis putus-putus abu-abu dan merah menandai posisi profil garis yang digunakan untuk mengekstrak posisi puncak transien pada Gambar 2. (C) Perubahan arus foto yang diinduksi pompa 200 fs setelah fotoeksitasi pada energi foton pompa 2 eV dengan fluks pompa 2 mJ/cm2. Perolehan dan kehilangan fotoelektron ditunjukkan masing-masing dengan warna merah dan biru. Kotak menunjukkan area integrasi untuk jejak pompa-probe yang ditampilkan pada Gambar 3.
Gambar 1B menunjukkan cuplikan tr-ARPES dari struktur pita di dekat titik K WS2 dan graphene yang diukur dengan pulsa ultraviolet ekstrem 100 fs pada energi foton 26 eV pada penundaan pompa-probe negatif sebelum kedatangan pulsa pompa. Di sini, pemisahan spin tidak terpecahkan karena degradasi sampel dan keberadaan pulsa pompa 2 eV yang menyebabkan pelebaran muatan ruang pada fitur spektral. Gambar 1C menunjukkan perubahan arus foto yang diinduksi pompa dibandingkan dengan Gambar 1B pada penundaan pompa-probe 200 fs di mana sinyal pompa-probe mencapai maksimumnya. Warna merah dan biru masing-masing menunjukkan perolehan dan kehilangan fotoelektron.
Untuk menganalisis dinamika yang kaya ini secara lebih detail, pertama-tama kita menentukan posisi puncak transien pita valensi WS2 dan pita π graphene di sepanjang garis putus-putus pada Gambar 1B seperti yang dijelaskan secara detail dalam Materi Tambahan. Kami menemukan bahwa pita valensi WS2 bergeser ke atas sebesar 90 meV (Gambar 2A) dan pita π graphene bergeser ke bawah sebesar 50 meV (Gambar 2B). Waktu hidup eksponensial dari pergeseran ini ditemukan sebesar 1,2 ± 0,1 ps untuk pita valensi WS2 dan 1,7 ± 0,3 ps untuk pita π graphene. Pergeseran puncak ini memberikan bukti pertama adanya pengisian transien pada kedua lapisan, di mana muatan positif (negatif) tambahan meningkatkan (menurunkan) energi ikat keadaan elektronik. Perhatikan bahwa pergeseran ke atas pita valensi WS2 bertanggung jawab atas sinyal pump-probe yang menonjol di area yang ditandai dengan kotak hitam pada Gambar 1C.
Perubahan posisi puncak pita valensi WS2 (A) dan pita π graphene (B) sebagai fungsi penundaan pump-probe bersama dengan kecocokan eksponensial (garis tebal). Waktu paruh pergeseran WS2 pada (A) adalah 1,2 ± 0,1 ps. Waktu paruh pergeseran graphene pada (B) adalah 1,7 ± 0,3 ps.
Selanjutnya, kami mengintegrasikan sinyal pump-probe di atas area yang ditunjukkan oleh kotak berwarna pada Gambar 1C dan memplot jumlah yang dihasilkan sebagai fungsi penundaan pump-probe pada Gambar 3. Kurva 1 pada Gambar 3 menunjukkan dinamika pembawa yang tereksitasi oleh foton di dekat bagian bawah pita konduksi lapisan WS2 dengan waktu hidup 1,1 ± 0,1 ps yang diperoleh dari kecocokan eksponensial pada data (lihat Materi Tambahan).
Jejak pump-probe sebagai fungsi penundaan yang diperoleh dengan mengintegrasikan arus foto di atas area yang ditunjukkan oleh kotak pada Gambar 1C. Garis tebal adalah kecocokan eksponensial terhadap data. Kurva (1) Populasi pembawa transien di pita konduksi WS2. Kurva (2) Sinyal pump-probe pita π graphene di atas potensial kimia kesetimbangan. Kurva (3) Sinyal pump-probe pita π graphene di bawah potensial kimia kesetimbangan. Kurva (4) Sinyal pump-probe bersih di pita valensi WS2. Waktu paruh ditemukan sebesar 1,2 ± 0,1 ps pada (1), 180 ± 20 fs (gain) dan ∼2 ps (loss) pada (2), dan 1,8 ± 0,2 ps pada (3).
Pada kurva 2 dan 3 pada Gambar 3, kami menunjukkan sinyal pump-probe dari pita-π graphene. Kami menemukan bahwa perolehan elektron di atas potensial kimia kesetimbangan (kurva 2 pada Gambar 3) memiliki waktu hidup yang jauh lebih pendek (180 ± 20 fs) dibandingkan dengan kehilangan elektron di bawah potensial kimia kesetimbangan (1,8 ± 0,2 ps pada kurva 3 Gambar 3). Lebih lanjut, perolehan awal arus foto pada kurva 2 Gambar 3 ditemukan berubah menjadi kehilangan pada t = 400 fs dengan waktu hidup sekitar 2 ps. Asimetri antara perolehan dan kehilangan ditemukan tidak ada pada sinyal pump-probe dari lapisan tunggal graphene yang tidak tertutup (lihat gambar S5 dalam Materi Tambahan), menunjukkan bahwa asimetri tersebut merupakan konsekuensi dari kopling antar lapisan dalam heterostruktur WS2/graphene. Pengamatan terhadap perolehan berumur pendek dan kehilangan berumur panjang di atas dan di bawah potensial kimia kesetimbangan, masing-masing, menunjukkan bahwa elektron secara efisien dikeluarkan dari lapisan grafena setelah foteksitasi heterostruktur. Akibatnya, lapisan grafena menjadi bermuatan positif, yang konsisten dengan peningkatan energi ikat pita π yang ditemukan pada Gambar 2B. Pergeseran ke bawah pita π menghilangkan ekor energi tinggi dari distribusi Fermi-Dirac kesetimbangan dari atas potensial kimia kesetimbangan, yang sebagian menjelaskan perubahan tanda sinyal pump-probe pada kurva 2 Gambar 3. Akan kami tunjukkan di bawah ini bahwa efek ini semakin diperkuat oleh kehilangan elektron sementara di pita π.
Skenario ini didukung oleh sinyal pump-probe bersih dari pita valensi WS2 pada kurva 4 Gambar 3. Data ini diperoleh dengan mengintegrasikan jumlah hitungan di atas area yang diberikan oleh kotak hitam pada Gambar 1B yang menangkap elektron yang dipancarkan dari pita valensi pada semua penundaan pump-probe. Dalam batas kesalahan eksperimental, kami tidak menemukan indikasi adanya lubang di pita valensi WS2 untuk penundaan pump-probe apa pun. Ini menunjukkan bahwa, setelah fotoeksitasi, lubang-lubang ini dengan cepat diisi kembali dalam skala waktu yang singkat dibandingkan dengan resolusi temporal kami.
Untuk memberikan bukti akhir bagi hipotesis kami tentang pemisahan muatan ultra cepat dalam heterostruktur WS2/grafena, kami menentukan jumlah lubang yang ditransfer ke lapisan grafena seperti yang dijelaskan secara rinci dalam Materi Tambahan. Singkatnya, distribusi elektronik transien pita-π dicocokkan dengan distribusi Fermi-Dirac. Jumlah lubang kemudian dihitung dari nilai-nilai yang dihasilkan untuk potensial kimia transien dan suhu elektronik. Hasilnya ditunjukkan pada Gambar 4. Kami menemukan bahwa total sekitar ∼5 × 10¹² lubang/cm² ditransfer dari WS2 ke grafena dengan waktu hidup eksponensial 1,5 ± 0,2 ps.
Perubahan jumlah lubang pada pita π sebagai fungsi penundaan pompa-probe bersama dengan kecocokan eksponensial menghasilkan waktu hidup sebesar 1,5 ± 0,2 ps.
Dari temuan pada Gambar 2 hingga 4, gambaran mikroskopis berikut untuk transfer muatan ultra cepat dalam heterostruktur WS2/grafena muncul (Gambar 5). Fotoeksitasi heterostruktur WS2/grafena pada 2 eV secara dominan mengisi eksiton A di WS2 (Gambar 5A). Eksitasi elektronik tambahan melintasi titik Dirac di grafena serta antara pita WS2 dan grafena secara energetik dimungkinkan tetapi jauh kurang efisien. Lubang yang terfotoeksitasi di pita valensi WS2 diisi kembali oleh elektron yang berasal dari pita π grafena dalam skala waktu yang singkat dibandingkan dengan resolusi temporal kita (Gambar 5A). Elektron yang terfotoeksitasi di pita konduksi WS2 memiliki waktu hidup ∼1 ps (Gambar 5B). Namun, dibutuhkan ∼2 ps untuk mengisi kembali lubang di pita π grafena (Gambar 5B). Hal ini menunjukkan bahwa, selain transfer elektron langsung antara pita konduksi WS2 dan pita π graphene, jalur relaksasi tambahan—mungkin melalui keadaan cacat (26)—perlu dipertimbangkan untuk memahami dinamika penuh.
(A) Fotoeksitasi pada resonansi dengan eksiton A WS2 pada 2 eV menginjeksikan elektron ke dalam pita konduksi WS2. Lubang yang sesuai di pita valensi WS2 langsung diisi kembali oleh elektron dari pita π graphene. (B) Pembawa yang terfotoeksitasi di pita konduksi WS2 memiliki waktu hidup sekitar 1 ps. Lubang di pita π graphene hidup selama sekitar 2 ps, menunjukkan pentingnya saluran hamburan tambahan yang ditunjukkan oleh panah putus-putus. Garis putus-putus hitam pada (A) dan (B) menunjukkan pergeseran pita dan perubahan potensial kimia. (C) Dalam keadaan transien, lapisan WS2 bermuatan negatif sedangkan lapisan graphene bermuatan positif. Untuk eksitasi selektif spin dengan cahaya terpolarisasi melingkar, elektron yang terfotoeksitasi di WS2 dan lubang yang sesuai di graphene diharapkan menunjukkan polarisasi spin yang berlawanan.
Dalam keadaan transien, elektron yang tereksitasi oleh foton berada di pita konduksi WS2 sementara lubang yang tereksitasi oleh foton terletak di pita π graphene (Gambar 5C). Ini berarti bahwa lapisan WS2 bermuatan negatif dan lapisan graphene bermuatan positif. Hal ini menjelaskan pergeseran puncak transien (Gambar 2), asimetri sinyal pump-probe graphene (kurva 2 dan 3 pada Gambar 3), tidak adanya lubang di pita valensi WS2 (kurva 4 Gambar 3), serta lubang tambahan di pita π graphene (Gambar 4). Masa hidup keadaan pemisahan muatan ini adalah ∼1 ps (kurva 1 Gambar 3).
Keadaan transien pemisahan muatan serupa telah diamati pada heterostruktur van der Waals terkait yang terbuat dari dua semikonduktor celah langsung dengan keselarasan pita tipe II dan celah pita bertingkat (27–32). Setelah foteksitasi, elektron dan lubang ditemukan bergerak cepat ke bagian bawah pita konduksi dan ke bagian atas pita valensi, masing-masing, yang terletak di lapisan berbeda dari heterostruktur (27–32).
Dalam kasus heterostruktur WS2/grafena kami, lokasi yang paling menguntungkan secara energetik untuk elektron dan lubang berada pada tingkat Fermi di lapisan grafena logam. Oleh karena itu, orang akan mengharapkan bahwa elektron dan lubang dengan cepat berpindah ke pita π grafena. Namun, pengukuran kami dengan jelas menunjukkan bahwa transfer lubang (<200 fs) jauh lebih efisien daripada transfer elektron (∼1 ps). Kami mengaitkan hal ini dengan keselarasan energi relatif pita WS2 dan grafena seperti yang ditunjukkan pada Gambar 1A yang menawarkan jumlah keadaan akhir yang lebih besar untuk transfer lubang dibandingkan dengan transfer elektron seperti yang baru-baru ini diantisipasi oleh (14, 15). Dalam kasus ini, dengan asumsi celah pita WS2 ∼2 eV, titik Dirac grafena dan potensial kimia kesetimbangan masing-masing terletak ∼0,5 dan ∼0,2 eV di atas tengah celah pita WS2, yang memecah simetri elektron-lubang. Kami menemukan bahwa jumlah keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang (hole transfer) sekitar 6 kali lebih besar daripada untuk transfer elektron (lihat Materi Tambahan), itulah sebabnya transfer lubang diperkirakan lebih cepat daripada transfer elektron.
Gambaran mikroskopis lengkap dari transfer muatan asimetris ultra cepat yang diamati, bagaimanapun, juga harus mempertimbangkan tumpang tindih antara orbital yang membentuk fungsi gelombang eksiton A di WS2 dan pita π graphene, masing-masing, saluran hamburan elektron-elektron dan elektron-fonon yang berbeda termasuk kendala yang dikenakan oleh konservasi momentum, energi, spin, dan pseudospin, pengaruh osilasi plasma (33), serta peran kemungkinan eksitasi perpindahan osilasi fonon koheren yang mungkin memediasi transfer muatan (34, 35). Selain itu, orang dapat berspekulasi apakah keadaan transfer muatan yang diamati terdiri dari eksiton transfer muatan atau pasangan elektron-lubang bebas (lihat Materi Tambahan). Investigasi teoritis lebih lanjut yang melampaui cakupan makalah ini diperlukan untuk mengklarifikasi masalah ini.
Singkatnya, kami telah menggunakan tr-ARPES untuk mempelajari transfer muatan antar lapisan ultra cepat dalam heterostruktur epitaksial WS2/grafena. Kami menemukan bahwa, ketika dieksitasi pada resonansi dengan eksiton A dari WS2 pada 2 eV, lubang yang tereksitasi secara foton dengan cepat berpindah ke lapisan grafena sementara elektron yang tereksitasi secara foton tetap berada di lapisan WS2. Kami mengaitkan hal ini dengan fakta bahwa jumlah keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang lebih besar daripada untuk transfer elektron. Masa hidup keadaan transien pemisahan muatan ditemukan sekitar 1 ps. Dikombinasikan dengan eksitasi optik selektif spin menggunakan cahaya terpolarisasi melingkar (22–25), transfer muatan ultra cepat yang diamati mungkin disertai dengan transfer spin. Dalam hal ini, heterostruktur WS2/grafena yang diteliti dapat digunakan untuk injeksi spin optik yang efisien ke dalam grafena yang menghasilkan perangkat optospintronik baru.
Sampel grafena ditumbuhkan pada wafer semikonduktor komersial 6H-SiC(0001) dari SiCrystal GmbH. Wafer yang didoping N berada pada sumbu dengan kemiringan di bawah 0,5°. Substrat SiC di-etsa hidrogen untuk menghilangkan goresan dan mendapatkan teras datar yang teratur. Permukaan Si yang bersih dan rata secara atomik kemudian digrafitisasi dengan cara anil sampel dalam atmosfer Ar pada suhu 1300°C selama 8 menit (36). Dengan cara ini, kami memperoleh lapisan karbon tunggal di mana setiap atom karbon ketiga membentuk ikatan kovalen dengan substrat SiC (37). Lapisan ini kemudian diubah menjadi grafena yang didoping lubang quasi-bebas yang terhibridisasi sp2 sepenuhnya melalui interkalasi hidrogen (38). Sampel ini disebut sebagai grafena/H-SiC(0001). Seluruh proses dilakukan dalam ruang pertumbuhan Black Magic komersial dari Aixtron. Pertumbuhan WS2 dilakukan dalam reaktor dinding panas standar dengan deposisi uap kimia tekanan rendah (39, 40) menggunakan bubuk WO3 dan S dengan rasio massa 1:100 sebagai prekursor. Bubuk WO3 dan S masing-masing dijaga pada suhu 900 dan 200°C. Bubuk WO3 ditempatkan dekat dengan substrat. Argon digunakan sebagai gas pembawa dengan laju aliran 8 sccm. Tekanan dalam reaktor dijaga pada 0,5 mbar. Sampel dikarakterisasi dengan mikroskopi elektron sekunder, mikroskopi gaya atom, spektroskopi Raman, dan fotoluminesensi, serta difraksi elektron energi rendah. Pengukuran ini mengungkapkan dua domain kristal tunggal WS2 yang berbeda di mana arah ΓK atau ΓK' sejajar dengan arah ΓK dari lapisan grafena. Panjang sisi domain bervariasi antara 300 dan 700 nm, dan total cakupan WS2 diperkirakan sekitar ∼40%, yang sesuai untuk analisis ARPES.
Eksperimen ARPES statis dilakukan dengan penganalisis hemisferik (SPECS PHOIBOS 150) menggunakan sistem detektor perangkat kopling muatan untuk deteksi dua dimensi energi dan momentum elektron. Radiasi He Iα monokromatik tak terpolarisasi (21,2 eV) dari sumber lucutan He fluks tinggi (VG Scienta VUV5000) digunakan untuk semua eksperimen fotoemisi. Resolusi energi dan sudut dalam eksperimen kami lebih baik dari 30 meV dan 0,3° (setara dengan 0,01 Å−1), masing-masing. Semua eksperimen dilakukan pada suhu kamar. ARPES adalah teknik yang sangat sensitif terhadap permukaan. Untuk mengeluarkan fotoelektron dari lapisan WS2 dan graphene, sampel dengan cakupan WS2 yang tidak lengkap sekitar 40% digunakan.
Susunan tr-ARPES didasarkan pada penguat Titanium:Sapphire 1-kHz (Coherent Legend Elite Duo). Daya keluaran 2 mJ digunakan untuk pembangkitan harmonik tinggi dalam argon. Cahaya ultraviolet ekstrem yang dihasilkan melewati monokromator kisi yang menghasilkan pulsa probe 100-fs pada energi foton 26-eV. Daya keluaran penguat sebesar 8 mJ dikirim ke penguat parametrik optik (HE-TOPAS dari Light Conversion). Berkas sinyal pada energi foton 1-eV digandakan frekuensinya dalam kristal beta barium borat untuk mendapatkan pulsa pompa 2-eV. Pengukuran tr-ARPES dilakukan dengan penganalisis hemisferik (SPECS PHOIBOS 100). Resolusi energi dan temporal keseluruhan masing-masing adalah 240 meV dan 200 fs.
Materi tambahan untuk artikel ini tersedia di http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Artikel ini merupakan artikel akses terbuka yang didistribusikan di bawah ketentuan lisensi Creative Commons Attribution-NonCommercial, yang mengizinkan penggunaan, distribusi, dan reproduksi dalam media apa pun, selama penggunaan yang dihasilkan bukan untuk keuntungan komersial dan karya asli dikutip dengan benar.
CATATAN: Kami hanya meminta alamat email Anda agar orang yang Anda rekomendasikan halaman ini tahu bahwa Anda ingin mereka melihatnya, dan bahwa itu bukan email sampah. Kami tidak merekam alamat email apa pun.
Pertanyaan ini bertujuan untuk menguji apakah Anda adalah pengunjung manusia atau bukan, dan untuk mencegah pengiriman spam otomatis.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mengungkap pemisahan muatan ultra cepat dalam heterostruktur WS2/grafena yang berpotensi memungkinkan injeksi spin optik ke dalam grafena.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mengungkap pemisahan muatan ultra cepat dalam heterostruktur WS2/grafena yang berpotensi memungkinkan injeksi spin optik ke dalam grafena.
© 2020 Asosiasi Amerika untuk Kemajuan Ilmu Pengetahuan. Semua hak dilindungi undang-undang. AAAS adalah mitra dari HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef dan COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Waktu posting: 25 Mei 2020