Kami menggunakan spektroskopi fotoemisi beresolusi waktu dan sudut (tr-ARPES) untuk menyelidiki transfer muatan sangat cepat dalam heterostruktur epitaksial yang terbuat dari WS2 monolayer dan graphene. Heterostruktur ini menggabungkan manfaat semikonduktor celah langsung dengan kopling spin-orbit yang kuat dan interaksi cahaya-materi yang kuat dengan manfaat dari semimetal yang menampung pembawa tak bermassa dengan mobilitas yang sangat tinggi dan waktu hidup spin yang panjang. Kami menemukan bahwa, setelah fotoeksitasi pada resonansi ke A-eksiton di WS2, lubang fotoeksitasi dengan cepat ditransfer ke lapisan graphene sementara elektron fotoeksitasi tetap berada di lapisan WS2. Keadaan transien terpisah muatan yang dihasilkan ditemukan memiliki waktu hidup ∼1 ps. Kami mengaitkan temuan kami dengan perbedaan dalam ruang fase hamburan yang disebabkan oleh penyelarasan relatif pita WS2 dan graphene seperti yang diungkapkan oleh ARPES resolusi tinggi. Dalam kombinasi dengan eksitasi optik selektif spin, heterostruktur WS2/graphene yang diselidiki mungkin menyediakan platform untuk injeksi spin optik yang efisien ke dalam graphene.
Ketersediaan berbagai material dua dimensi yang berbeda telah membuka kemungkinan untuk menciptakan heterostruktur tipis yang baru dengan fungsionalitas yang sama sekali baru berdasarkan penyaringan dielektrik yang disesuaikan dan berbagai efek yang disebabkan oleh kedekatan (1–3). Perangkat pembuktian prinsip untuk aplikasi masa depan di bidang elektronik dan optoelektronik telah terwujud (4–6).
Di sini, kami fokus pada heterostruktur van der Waals epitaksial yang terdiri dari monolayer WS2, semikonduktor celah langsung dengan kopling spin-orbit yang kuat dan pemisahan spin yang cukup besar pada struktur pita karena simetri inversi yang rusak (7), dan grafen monolayer, semimetal dengan struktur pita kerucut dan mobilitas pembawa yang sangat tinggi (8), tumbuh pada SiC(0001) yang diakhiri hidrogen. Indikasi pertama untuk transfer muatan sangat cepat (9–15) dan efek kopling spin-orbit yang diinduksi oleh kedekatan (16–18) menjadikan WS2/grafen dan heterostruktur serupa sebagai kandidat yang menjanjikan untuk aplikasi optoelektronik (19) dan optospintronik (20) di masa mendatang.
Kami bermaksud mengungkap jalur relaksasi pasangan elektron-lubang fotogenerasi di WS2/grafen dengan spektroskopi fotoemisi beresolusi waktu dan sudut (tr-ARPES). Untuk tujuan tersebut, kami mengeksitasi heterostruktur dengan pulsa pompa 2-eV yang beresonansi dengan eksiton A di WS2 (21, 12) dan mengeluarkan fotoelektron dengan pulsa probe tertunda waktu kedua pada energi foton 26-eV. Kami menentukan energi kinetik dan sudut emisi fotoelektron dengan penganalisis hemisferis sebagai fungsi penundaan pompa-probe untuk mendapatkan akses ke dinamika pembawa yang beresolusi momentum, energi, dan waktu. Resolusi energi dan waktu masing-masing adalah 240 meV dan 200 fs.
Hasil kami memberikan bukti langsung untuk transfer muatan sangat cepat antara lapisan yang sejajar secara epitaksial, mengonfirmasi indikasi pertama berdasarkan teknik optik lengkap dalam heterostruktur yang dirakit secara manual serupa dengan penyelarasan azimut lapisan yang sewenang-wenang (9–15). Selain itu, kami menunjukkan bahwa transfer muatan ini sangat asimetris. Pengukuran kami mengungkapkan keadaan transien terpisah muatan yang sebelumnya tidak teramati dengan elektron dan lubang yang tereksitasi foto yang terletak di lapisan WS2 dan grafena, masing-masing, yang berlangsung selama ∼1 ps. Kami menginterpretasikan temuan kami dalam hal perbedaan dalam ruang fase hamburan untuk transfer elektron dan lubang yang disebabkan oleh penyelarasan relatif pita WS2 dan grafena seperti yang diungkapkan oleh ARPES resolusi tinggi. Dikombinasikan dengan eksitasi optik selektif spin dan lembah (22–25) heterostruktur WS2/grafena dapat memberikan platform baru untuk injeksi spin optik sangat cepat yang efisien ke dalam grafena.
Gambar 1A menunjukkan pengukuran ARPES beresolusi tinggi yang diperoleh dengan lampu helium dari struktur pita sepanjang arah ΓK dari heterostruktur epitaksial WS2/grafena. Kerucut Dirac ditemukan terdoping lubang dengan titik Dirac terletak ∼0,3 eV di atas potensial kimia kesetimbangan. Puncak pita valensi WS2 yang terbelah spin ditemukan ∼1,2 eV di bawah potensial kimia kesetimbangan.
(A) Arus foto ekuilibrium diukur sepanjang arah ΓK dengan lampu helium tak terpolarisasi. (B) Arus foto untuk penundaan pompa-probe negatif diukur dengan pulsa ultraviolet ekstrem terpolarisasi-p pada energi foton 26 eV. Garis abu-abu dan merah putus-putus menandai posisi profil garis yang digunakan untuk mengekstrak posisi puncak transien pada Gambar 2. (C) Perubahan arus foto yang diinduksi pompa 200 fs setelah fotoeksitasi pada energi foton pompa 2 eV dengan fluensa pompa 2 mJ/cm2. Perolehan dan kehilangan fotoelektron ditunjukkan dalam warna merah dan biru. Kotak menunjukkan area integrasi untuk jejak pompa-probe yang ditampilkan pada Gambar 3.
Gambar 1B menunjukkan snapshot tr-ARPES dari struktur pita yang dekat dengan WS2 dan titik-K graphene yang diukur dengan pulsa ultraviolet ekstrem 100-fs pada energi foton 26-eV pada penundaan pompa-probe negatif sebelum datangnya pulsa pompa. Di sini, pemisahan spin tidak teratasi karena degradasi sampel dan keberadaan pulsa pompa 2-eV yang menyebabkan pelebaran muatan ruang pada fitur spektral. Gambar 1C menunjukkan perubahan arus foto yang diinduksi pompa sehubungan dengan Gambar 1B pada penundaan pompa-probe 200 fs di mana sinyal pompa-probe mencapai maksimumnya. Warna merah dan biru masing-masing menunjukkan perolehan dan kehilangan fotoelektron.
Untuk menganalisis dinamika yang kaya ini secara lebih rinci, pertama-tama kami menentukan posisi puncak transien pita valensi WS2 dan pita π graphene di sepanjang garis putus-putus pada Gambar 1B seperti yang dijelaskan secara rinci dalam Materi Tambahan. Kami menemukan bahwa pita valensi WS2 bergeser ke atas sebesar 90 meV (Gambar 2A) dan pita π graphene bergeser ke bawah sebesar 50 meV (Gambar 2B). Waktu hidup eksponensial dari pergeseran ini ditemukan sebesar 1,2 ± 0,1 ps untuk pita valensi WS2 dan 1,7 ± 0,3 ps untuk pita π graphene. Pergeseran puncak ini memberikan bukti pertama dari pengisian sementara dari dua lapisan, di mana muatan positif (negatif) tambahan meningkatkan (menurunkan) energi pengikatan keadaan elektronik. Perhatikan bahwa peningkatan pita valensi WS2 bertanggung jawab atas sinyal pompa-probe yang menonjol di area yang ditandai oleh kotak hitam pada Gambar 1C.
Perubahan posisi puncak pita valensi WS2 (A) dan pita π graphene (B) sebagai fungsi penundaan pemompaan-probe bersama dengan kecocokan eksponensial (garis tebal). Waktu hidup pergeseran WS2 pada (A) adalah 1,2 ± 0,1 ps. Waktu hidup pergeseran graphene pada (B) adalah 1,7 ± 0,3 ps.
Berikutnya, kami mengintegrasikan sinyal pompa-probe di atas area yang ditunjukkan oleh kotak berwarna pada Gambar 1C dan memetakan hitungan yang dihasilkan sebagai fungsi penundaan pompa-probe pada Gambar 3. Kurva 1 pada Gambar 3 menunjukkan dinamika pembawa fotoeksitasi di dekat bagian bawah pita konduksi lapisan WS2 dengan waktu hidup 1,1 ± 0,1 ps yang diperoleh dari kecocokan eksponensial terhadap data (lihat Materi Tambahan).
Jejak pompa-probe sebagai fungsi penundaan diperoleh dengan mengintegrasikan arus foto di atas area yang ditunjukkan oleh kotak-kotak pada Gambar 1C. Garis-garis tebal adalah kecocokan eksponensial terhadap data. Kurva (1) Populasi pembawa transien dalam pita konduksi WS2. Kurva (2) Sinyal pompa-probe pita-π grafen di atas potensial kimia kesetimbangan. Kurva (3) Sinyal pompa-probe pita-π grafen di bawah potensial kimia kesetimbangan. Kurva (4) Sinyal pompa-probe bersih dalam pita valensi WS2. Waktu hidup ditemukan sebesar 1,2 ± 0,1 ps dalam (1), 180 ± 20 fs (perolehan) dan ∼2 ps (kerugian) dalam (2), dan 1,8 ± 0,2 ps dalam (3).
Pada kurva 2 dan 3 pada Gambar 3, kami menunjukkan sinyal pompa-probe dari pita π graphene. Kami menemukan bahwa perolehan elektron di atas potensial kimia kesetimbangan (kurva 2 pada Gambar 3) memiliki waktu hidup yang jauh lebih pendek (180 ± 20 fs) dibandingkan dengan hilangnya elektron di bawah potensial kimia kesetimbangan (1,8 ± 0,2 ps pada kurva 3 Gambar 3). Lebih jauh, perolehan awal arus foto pada kurva 2 Gambar 3 ditemukan berubah menjadi kerugian pada t = 400 fs dengan waktu hidup ∼2 ps. Asimetri antara perolehan dan kerugian ditemukan tidak ada dalam sinyal pompa-probe graphene satu lapis yang tidak tertutup (lihat gambar S5 dalam Materi Tambahan), yang menunjukkan bahwa asimetri tersebut merupakan konsekuensi dari kopling antar lapis dalam heterostruktur WS2/graphene. Pengamatan perolehan jangka pendek dan kehilangan jangka panjang di atas dan di bawah potensial kimia kesetimbangan, masing-masing, menunjukkan bahwa elektron secara efisien dikeluarkan dari lapisan graphene setelah fotoeksitasi heterostruktur. Akibatnya, lapisan graphene menjadi bermuatan positif, yang konsisten dengan peningkatan energi pengikatan pita π yang ditemukan pada Gambar 2B. Pergeseran ke bawah pita π menghilangkan ekor berenergi tinggi dari distribusi Fermi-Dirac kesetimbangan dari atas potensial kimia kesetimbangan, yang sebagian menjelaskan perubahan tanda sinyal pompa-probe pada kurva 2 Gambar 3. Kami akan menunjukkan di bawah ini bahwa efek ini selanjutnya ditingkatkan oleh kehilangan elektron sementara pada pita π.
Skenario ini didukung oleh sinyal pompa-probe bersih dari pita valensi WS2 pada kurva 4 pada Gambar 3. Data ini diperoleh dengan mengintegrasikan hitungan di area yang diberikan oleh kotak hitam pada Gambar 1B yang menangkap elektron yang dipancarkan dari pita valensi pada semua penundaan pompa-probe. Dalam batang kesalahan eksperimental, kami tidak menemukan indikasi adanya lubang di pita valensi WS2 untuk setiap penundaan pompa-probe. Ini menunjukkan bahwa, setelah fotoeksitasi, lubang-lubang ini dengan cepat terisi ulang pada skala waktu yang lebih pendek dibandingkan dengan resolusi temporal kami.
Untuk memberikan bukti akhir bagi hipotesis kami tentang pemisahan muatan sangat cepat dalam heterostruktur WS2/grafen, kami menentukan jumlah lubang yang ditransfer ke lapisan grafen sebagaimana dijelaskan secara rinci dalam Materi Tambahan. Singkatnya, distribusi elektronik transien pita π disesuaikan dengan distribusi Fermi-Dirac. Jumlah lubang kemudian dihitung dari nilai yang dihasilkan untuk potensial kimia transien dan suhu elektronik. Hasilnya ditunjukkan pada Gambar 4. Kami menemukan bahwa jumlah total ∼5 × 1012 lubang/cm2 ditransfer dari WS2 ke grafen dengan waktu hidup eksponensial 1,5 ± 0,2 ps.
Perubahan jumlah lubang di pita π sebagai fungsi penundaan pompa-probe bersama dengan kecocokan eksponensial menghasilkan masa pakai 1,5 ± 0,2 ps.
Dari temuan pada Gambar 2 hingga 4, gambaran mikroskopis berikut untuk transfer muatan sangat cepat dalam heterostruktur WS2/grafena muncul (Gambar 5). Fotoeksitasi heterostruktur WS2/grafena pada 2 eV secara dominan mengisi eksiton A di WS2 (Gambar 5A). Eksitasi elektronik tambahan melintasi titik Dirac dalam grafena serta antara pita WS2 dan grafena secara energetik dimungkinkan tetapi jauh kurang efisien. Lubang fotoeksitasi dalam pita valensi WS2 diisi ulang oleh elektron yang berasal dari pita π grafena pada skala waktu yang pendek dibandingkan dengan resolusi temporal kami (Gambar 5A). Elektron fotoeksitasi dalam pita konduksi WS2 memiliki waktu hidup ∼1 ps (Gambar 5B). Namun, dibutuhkan ∼2 ps untuk mengisi ulang lubang dalam pita π grafena (Gambar 5B). Hal ini menunjukkan bahwa, selain transfer elektron langsung antara pita konduksi WS2 dan pita π graphene, jalur relaksasi tambahan—mungkin melalui keadaan cacat (26)—perlu dipertimbangkan untuk memahami dinamika penuh.
(A) Fotoeksitasi pada resonansi terhadap eksiton A WS2 pada 2 eV menyuntikkan elektron ke pita konduksi WS2. Lubang yang sesuai pada pita valensi WS2 langsung diisi ulang oleh elektron dari pita π graphene. (B) Pembawa fotoeksitasi pada pita konduksi WS2 memiliki waktu hidup ∼1 ps. Lubang pada pita π graphene hidup selama ∼2 ps, yang menunjukkan pentingnya saluran hamburan tambahan yang ditunjukkan oleh panah putus-putus. Garis putus-putus hitam pada (A) dan (B) menunjukkan pergeseran pita dan perubahan potensial kimia. (C) Dalam keadaan transien, lapisan WS2 bermuatan negatif sedangkan lapisan graphene bermuatan positif. Untuk eksitasi selektif spin dengan cahaya terpolarisasi melingkar, elektron fotoeksitasi di WS2 dan lubang yang sesuai di graphene diharapkan menunjukkan polarisasi spin yang berlawanan.
Dalam keadaan transien, elektron yang tereksitasi foto berada di pita konduksi WS2 sementara lubang yang tereksitasi foto berada di pita π grafen (Gbr. 5C). Ini berarti bahwa lapisan WS2 bermuatan negatif dan lapisan grafen bermuatan positif. Hal ini menjelaskan pergeseran puncak transien (Gbr. 2), asimetri sinyal pompa-probe grafen (kurva 2 dan 3 pada Gbr. 3), tidak adanya lubang di pita valensi WS2 (kurva 4 pada Gbr. 3), serta lubang tambahan di pita π grafen (Gbr. 4). Waktu hidup keadaan terpisah muatan ini adalah ∼1 ps (kurva 1 pada Gbr. 3).
Keadaan transien yang dipisahkan oleh muatan serupa telah diamati dalam heterostruktur van der Waals terkait yang terbuat dari dua semikonduktor celah langsung dengan penyelarasan pita tipe II dan celah pita yang terhuyung-huyung (27–32). Setelah fotoeksitasi, elektron dan lubang ditemukan bergerak cepat ke bagian bawah pita konduksi dan ke bagian atas pita valensi, masing-masing, yang terletak di lapisan heterostruktur yang berbeda (27–32).
Dalam kasus heterostruktur WS2/grafen kami, lokasi yang paling menguntungkan secara energetik untuk elektron dan lubang adalah pada level Fermi di lapisan grafen metalik. Oleh karena itu, orang akan berharap bahwa elektron dan lubang dengan cepat ditransfer ke pita π grafen. Namun, pengukuran kami dengan jelas menunjukkan bahwa transfer lubang (<200 fs) jauh lebih efisien daripada transfer elektron (∼1 ps). Kami mengaitkan hal ini dengan penyelarasan energetik relatif dari pita WS2 dan grafen seperti yang terungkap dalam Gambar 1A yang menawarkan lebih banyak keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang dibandingkan dengan transfer elektron seperti yang baru-baru ini diantisipasi oleh (14, 15). Dalam kasus saat ini, dengan asumsi celah pita WS2 ∼2 eV, titik Dirac grafen dan potensial kimia kesetimbangan masing-masing terletak ∼0,5 dan ∼0,2 eV di atas tengah celah pita WS2, yang memutus simetri elektron-lubang. Kami menemukan bahwa jumlah keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang adalah ∼6 kali lebih besar daripada transfer elektron (lihat Materi Tambahan), itulah sebabnya transfer lubang diharapkan lebih cepat daripada transfer elektron.
Gambaran mikroskopis lengkap dari transfer muatan asimetris ultracepat yang diamati, bagaimanapun, juga harus mempertimbangkan tumpang tindih antara orbital yang membentuk fungsi gelombang A-eksiton di WS2 dan pita π graphene, masing-masing, saluran hamburan elektron-elektron dan elektron-fonon yang berbeda termasuk kendala yang diberlakukan oleh momentum, energi, spin, dan konservasi pseudospin, pengaruh osilasi plasma (33), serta peran eksitasi displasif yang mungkin dari osilasi fonon koheren yang mungkin memediasi transfer muatan (34, 35). Selain itu, orang mungkin berspekulasi apakah keadaan transfer muatan yang diamati terdiri dari eksiton transfer muatan atau pasangan elektron-lubang bebas (lihat Materi Tambahan). Investigasi teoritis lebih lanjut yang melampaui cakupan makalah ini diperlukan untuk mengklarifikasi masalah ini.
Singkatnya, kami telah menggunakan tr-ARPES untuk mempelajari transfer muatan antarlapisan sangat cepat dalam heterostruktur epitaksial WS2/grafen. Kami menemukan bahwa, ketika tereksitasi pada resonansi terhadap A-eksiton WS2 pada 2 eV, lubang yang tereksitasi foto dengan cepat ditransfer ke lapisan grafen sementara elektron yang tereksitasi foto tetap berada di lapisan WS2. Kami mengaitkan hal ini dengan fakta bahwa jumlah keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang lebih besar daripada untuk transfer elektron. Waktu hidup keadaan transien yang dipisahkan muatan ditemukan sekitar 1 ps. Dalam kombinasi dengan eksitasi optik selektif spin menggunakan cahaya terpolarisasi melingkar (22–25), transfer muatan sangat cepat yang diamati mungkin disertai dengan transfer spin. Dalam kasus ini, heterostruktur WS2/grafen yang diselidiki dapat digunakan untuk injeksi spin optik yang efisien ke dalam grafen yang menghasilkan perangkat optospintronik baru.
Sampel graphene ditumbuhkan pada wafer semikonduktor komersial 6H-SiC(0001) dari SiCrystal GmbH. Wafer N-doped berada pada sumbu dengan miscut di bawah 0,5°. Substrat SiC dietsa hidrogen untuk menghilangkan goresan dan memperoleh teras datar yang teratur. Permukaan berujung Si yang bersih dan datar secara atomik kemudian digrafitisasi dengan memanaskan sampel dalam atmosfer Ar pada 1300°C selama 8 menit (36). Dengan cara ini, kami memperoleh lapisan karbon tunggal di mana setiap atom karbon ketiga membentuk ikatan kovalen dengan substrat SiC (37). Lapisan ini kemudian diubah menjadi graphene doped hole quasi berdiri bebas yang sepenuhnya terhibridisasi sp2 melalui interkalasi hidrogen (38). Sampel-sampel ini disebut sebagai graphene/H-SiC(0001). Seluruh proses dilakukan dalam ruang pertumbuhan Black Magic komersial dari Aixtron. Pertumbuhan WS2 dilakukan dalam reaktor dinding panas standar dengan pengendapan uap kimia bertekanan rendah (39, 40) menggunakan bubuk WO3 dan S dengan rasio massa 1:100 sebagai prekursor. Bubuk WO3 dan S masing-masing disimpan pada suhu 900 dan 200°C. Bubuk WO3 ditempatkan dekat dengan substrat. Argon digunakan sebagai gas pembawa dengan aliran 8 sccm. Tekanan dalam reaktor dijaga pada 0,5 mbar. Sampel dikarakterisasi dengan mikroskop elektron sekunder, mikroskop gaya atom, Raman, dan spektroskopi fotoluminesensi, serta difraksi elektron energi rendah. Pengukuran ini mengungkap dua domain kristal tunggal WS2 yang berbeda di mana arah ΓK atau ΓK' sejajar dengan arah ΓK lapisan grafena. Panjang sisi domain bervariasi antara 300 dan 700 nm, dan total cakupan WS2 diperkirakan sekitar ∼40%, cocok untuk analisis ARPES.
Percobaan ARPES statis dilakukan dengan penganalisa hemisferis (SPECS PHOIBOS 150) menggunakan sistem detektor-perangkat bermuatan-kopel untuk deteksi dua dimensi energi dan momentum elektron. Radiasi He Iα monokromatik tak terpolarisasi (21,2 eV) dari sumber pelepasan He fluks tinggi (VG Scienta VUV5000) digunakan untuk semua percobaan fotoemisi. Energi dan resolusi sudut dalam percobaan kami masing-masing lebih baik dari 30 meV dan 0,3° (setara dengan 0,01 Å−1). Semua percobaan dilakukan pada suhu ruangan. ARPES adalah teknik yang sangat sensitif terhadap permukaan. Untuk mengeluarkan fotoelektron dari WS2 dan lapisan grafena, digunakan sampel dengan cakupan WS2 yang tidak lengkap sekitar 40%.
Pengaturan tr-ARPES didasarkan pada penguat Titanium:Sapphire 1-kHz (Coherent Legend Elite Duo). Daya keluaran 2 mJ digunakan untuk pembangkitan harmonik tinggi dalam argon. Cahaya ultraviolet ekstrem yang dihasilkan melewati monokromator kisi yang menghasilkan pulsa probe 100-fs pada energi foton 26-eV. Daya keluaran penguat 8 mJ dikirim ke penguat parametrik optik (HE-TOPAS dari Light Conversion). Berkas sinyal pada energi foton 1-eV digandakan frekuensinya dalam kristal beta barium borat untuk memperoleh pulsa pompa 2-eV. Pengukuran tr-ARPES dilakukan dengan penganalisis hemisferis (SPECS PHOIBOS 100). Energi keseluruhan dan resolusi temporal masing-masing adalah 240 meV dan 200 fs.
Materi tambahan untuk artikel ini tersedia di http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ini adalah artikel akses terbuka yang didistribusikan berdasarkan ketentuan lisensi Creative Commons Attribution-NonCommercial, yang mengizinkan penggunaan, distribusi, dan reproduksi dalam media apa pun, selama penggunaan yang dihasilkan bukan untuk keuntungan komersial dan asalkan karya asli dikutip dengan benar.
CATATAN: Kami hanya meminta alamat email Anda agar orang yang Anda rekomendasikan halaman tersebut tahu bahwa Anda ingin mereka melihatnya, dan bahwa itu bukan email sampah. Kami tidak menangkap alamat email apa pun.
Pertanyaan ini untuk menguji apakah Anda pengunjung manusia dan untuk mencegah pengiriman spam otomatis.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mengungkap pemisahan muatan sangat cepat dalam heterostruktur WS2/grafena yang mungkin memungkinkan injeksi spin optik ke dalam grafena.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mengungkap pemisahan muatan sangat cepat dalam heterostruktur WS2/grafena yang mungkin memungkinkan injeksi spin optik ke dalam grafena.
© 2020 Asosiasi Amerika untuk Kemajuan Ilmu Pengetahuan. Semua hak dilindungi undang-undang. AAAS adalah mitra dari HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef dan COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Waktu posting: 25-Mei-2020