Ni uzas tempo- kaj angul-solvitan fotoemisian spektroskopion (tr-ARPES) por esplori ultrarapidan ŝargotransdonon en epitaksa heterostrukturo farita el unutavola WS2 kaj grafeno. Ĉi tiu heterostrukturo kombinas la avantaĝojn de rekta-interspaca duonkonduktaĵo kun forta spino-orbita kuplado kaj forta lumo-materia interagado kun tiuj de duonmetalo gastiganta senmasajn portantojn kun ekstreme alta movebleco kaj longaj spinaj vivdaŭroj. Ni trovas, ke post fotoekscito ĉe resonanco al la A-ekscitono en WS2, la fotoekscititaj truoj rapide translokiĝas en la grafena tavolo dum la fotoekscititaj elektronoj restas en la WS2-tavolo. La rezulta ŝargo-separita pasema stato havas vivdaŭron de ~1 ps. Ni atribuas niajn trovojn al diferencoj en disĵeta faza spaco kaŭzitaj de la relativa vicigo de WS2 kaj grafena bendoj, kiel montrite per alt-rezolucia ARPES. En kombinaĵo kun spino-selektema optika ekscito, la esplorita WS2/grafena heterostrukturo povus provizi platformon por efika optika spina injekto en grafenon.
La havebleco de multaj malsamaj dudimensiaj materialoj malfermis la eblecon krei novajn finfine maldikajn heterostrukturojn kun tute novaj funkcioj bazitaj sur adaptita dielektrika rastrumo kaj diversaj proksimec-induktitaj efikoj (1–3). Princippruvaj aparatoj por estontaj aplikoj en la kampo de elektroniko kaj optoelektroniko estis realigitaj (4–6).
Ĉi tie, ni fokusiĝas al epitaksiaj van der Waals-heterostrukturoj konsistantaj el unutavola WS2, duonkonduktaĵo kun rekta interspaco kaj forta spino-orbita kuplado kaj konsiderinda spina disiĝo de la bendstrukturo pro rompita inversa simetrio (7), kaj unutavola grafeno, duonmetalo kun konusa bendstrukturo kaj ekstreme alta moviĝeblo de portantoj (8), kreskigita sur hidrogen-finita SiC(0001). Unuaj indikoj por ultrarapida ŝargotransigo (9–15) kaj proksimec-induktitaj spino-orbitaj kuplaj efikoj (16–18) igas WS2/grafenon kaj similajn heterostrukturojn promesplenaj kandidatoj por estontaj optoelektronikaj (19) kaj optospintronikaj (20) aplikoj.
Ni celis malkaŝi la malstreĉiĝajn vojojn de fotogeneritaj elektron-truaj paroj en WS2/grafeno per tempo- kaj angul-solvita fotoemisia spektroskopio (tr-ARPES). Por tiu celo, ni ekscitas la heterostrukturon per 2-eV pumpilpulsoj resonancaj al la A-ekscitono en WS2 (21, 12) kaj elĵetas fotoelektronojn per dua tempo-prokrastita sondpulso je 26-eV fotonenergio. Ni determinas kinetikan energion kaj emisian angulon de la fotoelektronoj per duongloba analizilo kiel funkcio de pumpil-sonda prokrasto por akiri aliron al la momentum-, energi- kaj tempo-solvitaj portantodinamikoj. La energia kaj tempa rezolucio estas 240 meV kaj 200 fs, respektive.
Niaj rezultoj provizas rektan pruvon por ultrarapida ŝargotranslokigo inter la epitaksie vicigitaj tavoloj, konfirmante unuajn indikojn bazitajn sur tute optikaj teknikoj en similaj mane kunmetitaj heterostrukturoj kun arbitra azimuta vicigo de la tavoloj (9–15). Krome, ni montras, ke ĉi tiu ŝargotranslokigo estas tre nesimetria. Niaj mezuradoj rivelas antaŭe neobservitan ŝargo-separitan paseman staton kun fotoekscititaj elektronoj kaj truoj situantaj en la WS2 kaj grafena tavolo, respektive, kiu vivas dum ~1 ps. Ni interpretas niajn trovojn laŭ diferencoj en disĵeta faza spaco por elektrona kaj trua transigo kaŭzita de la relativa vicigo de WS2 kaj grafena bendoj kiel montrite per alt-rezolucia ARPES. Kombinite kun spino- kaj val-selektiva optika ekscito (22–25) WS2/grafena heterostrukturoj povus provizi novan platformon por efika ultrarapida optika spina injekto en grafenon.
Figuro 1A montras alt-rezolucian ARPES-mezuradon akiritan per heliuma lampo de la bendstrukturo laŭ la ΓK-direkto de la epitaksa WS2/grafena heterostrukturo. La Diraka konuso estas truo-dopita kun la Diraka punkto situanta ∼0.3 eV super la ekvilibra kemia potencialo. La supro de la spin-disigita WS2-valenta bendo estas ∼1.2 eV sub la ekvilibra kemia potencialo.
(A) Ekvilibra fotofluo mezurita laŭ la ΓK-direkto per nepolarigita heliuma lampo. (B) Fotofluo por negativa pumpilo-sonda prokrasto mezurita per p-polarigitaj ekstremaj ultraviolaj pulsoj je 26-eV fotona energio. Streketitaj grizaj kaj ruĝaj linioj markas la pozicion de la liniaj profiloj uzitaj por eltiri la pasemajn pintajn poziciojn en Fig. 2. (C) Pumpilo-induktitaj ŝanĝoj de la fotofluo 200 fs post fotoekscito je pumpila fotona energio de 2 eV kun pumpila fluenco de 2 mJ/cm2. Gajno kaj perdo de fotoelektronoj estas montritaj ruĝe kaj blue, respektive. La skatoloj indikas la integriĝan areon por la pumpilo-sondaj spuroj montritaj en Fig. 3.
Figuro 1B montras tr-ARPES-ekzamenon de la bendstrukturo proksime al la WS2 kaj grafeno-K-punktoj mezuritaj per 100-fs ekstremaj ultraviolaj pulsoj je 26-eV fotona energio kun negativa pumpilo-sonda prokrasto antaŭ la alveno de la pumpilo-pulso. Ĉi tie, la spina disigo ne estas solvita pro specimena degenero kaj la ĉeesto de la 2-eV pumpilo-pulso, kiu kaŭzas spacŝargan plilarĝigon de la spektraj trajtoj. Figuro 1C montras la pumpilo-induktitajn ŝanĝojn de la fotofluo rilate al Figuro 1B je pumpilo-sonda prokrasto de 200 fs, kie la pumpilo-sonda signalo atingas sian maksimumon. Ruĝaj kaj bluaj koloroj indikas respektive gajnon kaj perdon de fotoelektronoj.
Por analizi ĉi tiun riĉan dinamikon pli detale, ni unue determinas la pasemajn pintajn poziciojn de la WS2-valenta bendo kaj la grafena π-bendo laŭ la streketitaj linioj en Fig. 1B, kiel detale klarigite en la Aldonaj Materialoj. Ni trovas, ke la WS2-valenta bendo ŝoviĝas supren je 90 meV (Fig. 2A) kaj la grafena π-bendo ŝoviĝas malsupren je 50 meV (Fig. 2B). La eksponenta vivdaŭro de ĉi tiuj ŝoviĝoj estas 1,2 ± 0,1 ps por la valenta bendo de WS2 kaj 1,7 ± 0,3 ps por la grafena π-bendo. Ĉi tiuj pintaj ŝoviĝoj provizas unuan pruvon pri pasema ŝargado de la du tavoloj, kie plia pozitiva (negativa) ŝargo pliigas (malpliigas) la ligenergion de la elektronikaj statoj. Notu, ke la suprenŝovo de la WS2-valenta bendo respondecas pri la elstara pumpilo-sondila signalo en la areo markita per la nigra skatolo en Fig. 1C.
Ŝanĝo en la pinta pozicio de la WS2-valenta bendo (A) kaj la grafena π-bendo (B) kiel funkcio de la pumpilo-sondila prokrasto kune kun eksponentaj kongruoj (dikaj linioj). La vivdaŭro de la WS2-ŝovo en (A) estas 1,2 ± 0,1 ps. La vivdaŭro de la grafena ŝoviĝo en (B) estas 1,7 ± 0,3 ps.
Poste, ni integras la pumpilo-sondilan signalon super la areoj indikitaj per la koloraj skatoloj en Fig. 1C kaj desegnas la rezultantajn kalkulojn kiel funkcion de la pumpilo-sondila prokrasto en Fig. 3. Kurbo 1 en Fig. 3 montras la dinamikon de la fotoekscititaj portantoj proksime al la fundo de la kondukta bendo de la WS2-tavolo kun vivdaŭro de 1.1 ± 0.1 ps akirita per eksponenta alĝustigo al la datumoj (vidu la Aldonajn Materialojn).
Pumpilo-sondaj spuroj kiel funkcio de prokrasto akirita per integrado de la fotofluo super la areo indikita per la kadroj en Fig. 1C. La dikaj linioj estas eksponentaj kongruigoj al la datumoj. Kurbo (1) Pasema portanta populacio en la kondukta bendo de WS2. Kurbo (2) Pumpilo-sonda signalo de la π-bendo de grafeno super la ekvilibra kemia potencialo. Kurbo (3) Pumpilo-sonda signalo de la π-bendo de grafeno sub la ekvilibra kemia potencialo. Kurbo (4) Neta pumpilo-sonda signalo en la valenta bendo de WS2. La vivdaŭroj estas trovitaj esti 1,2 ± 0,1 ps en (1), 180 ± 20 fs (gajno) kaj ~2 ps (perdo) en (2), kaj 1,8 ± 0,2 ps en (3).
En kurboj 2 kaj 3 de Fig. 3, ni montras la pump-sonda signalon de la grafena π-bendo. Ni trovas, ke la gajno de elektronoj super la ekvilibra kemia potencialo (kurbo 2 en Fig. 3) havas multe pli mallongan vivdaŭron (180 ± 20 fs) kompare kun la perdo de elektronoj sub la ekvilibra kemia potencialo (1,8 ± 0,2 ps en kurbo 3 Fig. 3). Plue, la komenca gajno de la fotofluo en kurbo 2 de Fig. 3 transformiĝas en perdon je t = 400 fs kun vivdaŭro de ~2 ps. La malsimetrio inter gajno kaj perdo forestas en la pump-sonda signalo de nekovrita unutavola grafeno (vidu fig. S5 en la Aldonaj Materialoj), indikante, ke la malsimetrio estas sekvo de intertavola kuplado en la WS2/grafena heterostrukturo. La observado de mallongdaŭra gajno kaj longdaŭra perdo super kaj sub la ekvilibra kemia potencialo, respektive, indikas, ke elektronoj estas efike forigitaj de la grafena tavolo post fotoekscito de la heterostrukturo. Rezulte, la grafena tavolo fariĝas pozitive ŝargita, kio kongruas kun la pliiĝo de liga energio de la π-bendo trovita en Fig. 2B. La malsuprenŝovo de la π-bendo forigas la alt-energian voston de la ekvilibra Fermi-Dirac-distribuo de super la ekvilibra kemia potencialo, kio parte klarigas la ŝanĝon de signo de la pumpilo-sondila signalo en kurbo 2 de Fig. 3. Ni montros sube, ke ĉi tiu efiko estas plue plifortigita per la pasema perdo de elektronoj en la π-bendo.
Ĉi tiun scenaron subtenas la neta pumpilo-sonda signalo de la valenta bendo de WS2 en kurbo 4 de Fig. 3. Ĉi tiuj datumoj estis akiritaj per integrado de la kalkuloj super la areo donita de la nigra skatolo en Fig. 1B, kiu kaptas la elektronojn fotoelsenditajn de la valenta bendo ĉe ĉiuj pumpilo-sondaj prokrastoj. Ene de la eksperimentaj erarstangoj, ni trovas neniun indikon pri la ĉeesto de truoj en la valenta bendo de WS2 por iu ajn pumpilo-sonda prokrasto. Ĉi tio indikas, ke post fotoekscito, ĉi tiuj truoj estas rapide replenigitaj je temposkalo mallonga kompare kun nia tempa distingivo.
Por provizi finan pruvon por nia hipotezo pri ultrarapida ŝarga apartigo en la WS2/grafena heterostrukturo, ni determinas la nombron da truoj transdonitaj al la grafena tavolo kiel detale priskribite en la Aldonaj Materialoj. Mallonge, la pasema elektronika distribuo de la π-bendo estis agordita per Fermi-Dirac-distribuo. La nombro da truoj estis poste kalkulita el la rezultantaj valoroj por la pasema kemia potencialo kaj elektronika temperaturo. La rezulto estas montrita en Fig. 4. Ni trovas, ke tuta nombro de ~5 × 1012 truoj/cm2 estas transdonitaj de WS2 al grafeno kun eksponenta vivdaŭro de 1,5 ± 0,2 ps.
Ŝanĝo de la nombro da truoj en la π-bendo kiel funkcio de pumpilo-sondila prokrasto kune kun eksponenta kongruo, rezultante en vivdaŭro de 1,5 ± 0,2 ps.
El la trovoj en Fig. 2 ĝis 4, aperas la sekva mikroskopa bildo por la ultrarapida ŝargotransdono en la WS2/grafena heterostrukturo (Fig. 5). Fotoekscito de la WS2/grafena heterostrukturo je 2 eV domine loĝas la A-ekscitonon en WS2 (Fig. 5A). Pliaj elektronikaj ekscitoj trans la Dirac-punkto en grafeno same kiel inter WS2 kaj grafenaj bendoj estas energie eblaj sed konsiderinde malpli efikaj. La fotoekscititaj truoj en la valenta bendo de WS2 estas replenigitaj per elektronoj originantaj de la grafena π-bendo je temposkalo mallonga kompare kun nia tempa distingivo (Fig. 5A). La fotoekscititaj elektronoj en la kondukta bendo de WS2 havas vivdaŭron de ~1 ps (Fig. 5B). Tamen, necesas ~2 ps por replenigi la truojn en la grafena π-bendo (Fig. 5B). Ĉi tio indikas, ke krom rekta elektrona translokigo inter la WS2-kondukta bendo kaj la grafena π-bendo, necesas konsideri pliajn malstreĉiĝajn vojojn — eble per difektaj statoj (26) — por kompreni la plenan dinamikon.
(A) Fotoekscito ĉe resonanco al la WS2 A-ekscitono je 2 eV injektas elektronojn en la kondukbendon de WS2. La respondaj truoj en la valenta bendo de WS2 estas tuj replenigitaj per elektronoj el la grafena π-bendo. (B) La fotoekscititaj portantoj en la kondukbendo de WS2 havas vivdaŭron de ~1 ps. La truoj en la grafena π-bendo vivas dum ~2 ps, indikante la gravecon de pliaj disĵetaj kanaloj indikitaj per streketitaj sagoj. Nigraj streketitaj linioj en (A) kaj (B) indikas bendŝoviĝojn kaj ŝanĝojn en kemia potencialo. (C) En la pasema stato, la WS2-tavolo estas negative ŝargita dum la grafena tavolo estas pozitive ŝargita. Por spin-selektiva ekscito kun cirkle polarigita lumo, la fotoekscititaj elektronoj en WS2 kaj la respondaj truoj en grafeno supozeble montras kontraŭan spinan polusiĝon.
En la pasema stato, la fotoekscititaj elektronoj troviĝas en la kondukta bendo de WS2, dum la fotoekscititaj truoj troviĝas en la π-bendo de grafeno (Fig. 5C). Tio signifas, ke la WS2-tavolo estas negative ŝargita kaj la grafena tavolo estas pozitive ŝargita. Tio klarigas la pasemajn pintajn ŝovojn (Fig. 2), la malsimetrion de la grafena pumpilo-sondila signalo (kurboj 2 kaj 3 de Fig. 3), la foreston de truoj en la valenta bendo de WS2 (kurbo 4 Fig. 3), same kiel la aldonajn truojn en la grafena π-bendo (Fig. 4). La vivdaŭro de ĉi tiu ŝarg-separita stato estas ~1 ps (kurbo 1 Fig. 3).
Similaj ŝarg-separitaj pasemaj statoj estis observitaj en rilataj heterostrukturoj de van der Waals faritaj el du rekta-interspacaj duonkonduktaĵoj kun tipo II-benda vicigo kaj ŝanceligita benda interspaco (27–32). Post fotoekscito, oni trovis, ke la elektronoj kaj truoj rapide moviĝas al la fundo de la kondukta bendo kaj al la supro de la valenta bendo, respektive, kiuj situas en malsamaj tavoloj de la heterostrukturo (27–32).
En la kazo de nia WS2/grafena heterostrukturo, la energie plej favora loko por kaj elektronoj kaj truoj estas ĉe la Fermi-nivelo en la metala grafena tavolo. Tial, oni atendus, ke kaj elektronoj kaj truoj rapide translokiĝu al la grafena π-bendo. Tamen, niaj mezuradoj klare montras, ke truotranslokigo (<200 fs) estas multe pli efika ol elektrontranslokigo (∼1 ps). Ni atribuas tion al la relativa energia vicigo de la WS2 kaj la grafenaj bendoj, kiel montrite en Fig. 1A, kiu ofertas pli grandan nombron da disponeblaj finaj statoj por truotranslokigo kompare kun elektrontranslokigo, kiel ĵus anticipite de (14, 15). En la nuna kazo, supozante WS2-bendbreĉon de ∼2 eV, la grafena Dirac-punkto kaj ekvilibra kemia potencialo situas ∼0.5 kaj ∼0.2 eV super la mezo de la WS2-bendbreĉo, respektive, rompante elektron-truan simetrion. Ni trovas, ke la nombro de disponeblaj finaj statoj por truotranslokigo estas ~6-oble pli granda ol por elektrontranslokigo (vidu la Aldonajn Materialojn), tial oni atendas, ke truotranslokigo estos pli rapida ol elektrontranslokigo.
Kompleta mikroskopa bildo de la observita ultrarapida nesimetria ŝarĝotranslokigo tamen ankaŭ devus konsideri la interkovron inter la orbitaloj, kiuj konsistigas la A-ekscitonan ondfunkcion en WS2 kaj la grafena π-bendo, respektive, malsamajn elektron-elektronajn kaj elektron-fononajn disĵetajn kanalojn inkluzive de la limoj truditaj de movokvanto, energio, spino kaj pseŭdospina konservado, la influon de plasmaj osciladoj (33), same kiel la rolon de ebla delokiga ekscito de koheraj fononaj osciladoj, kiuj eble mediacius la ŝarĝotranslokigon (34, 35). Ankaŭ, oni povus konjekti, ĉu la observita ŝarĝotranslokiga stato konsistas el ŝarĝotranslokigaj ekscitonoj aŭ liberaj elektron-truaj paroj (vidu la Aldonajn Materialojn). Pluaj teoriaj esploroj, kiuj iras preter la amplekso de la nuna artikolo, estas necesaj por klarigi ĉi tiujn aferojn.
Resumante, ni uzis tr-ARPES por studi ultrarapidan intertavolan ŝargotransdonon en epitaksia WS2/grafena heterostrukturo. Ni trovis, ke kiam ekscititaj ĉe resonanco al la A-ekscitono de WS2 je 2 eV, la fotoekscititaj truoj rapide translokiĝas en la grafena tavolo, dum la fotoekscititaj elektronoj restas en la WS2-tavolo. Ni atribuis tion al la fakto, ke la nombro da disponeblaj finaj statoj por truotransdono estas pli granda ol por elektrona transdono. La vivdaŭro de la ŝargo-separita pasema stato estis trovita esti ~1 ps. Kombine kun spin-selektiva optika ekscito uzante cirkle polarigitan lumon (22-25), la observita ultrarapida ŝargotransdono eble estas akompanata de spina transdono. En ĉi tiu kazo, la esplorita WS2/grafena heterostrukturo eble estos uzata por efika optika spina injekto en grafenon, rezultante en novaj optospintronaj aparatoj.
La grafenaj specimenoj estis kreskigitaj sur komercaj duonkonduktaj 6H-SiC(0001) obletoj de SiCrystal GmbH. La N-dopitaj obletoj estis suraksaj kun mistranĉo sub 0.5°. La SiC-substrato estis hidrogen-gratita por forigi gratvundojn kaj akiri regulajn platajn terasojn. La pura kaj atome plata Si-finita surfaco estis poste grafitigita per kalcinado de la specimeno en Ar-atmosfero je 1300°C dum 8 minutoj (36). Tiel, ni akiris unuopan karbonan tavolon, kie ĉiu tria karbonatomo formis kovalentan ligon al la SiC-substrato (37). Ĉi tiu tavolo estis poste transformita en tute sp2-hibridigitan kvazaŭ liberstarantan truo-dopitan grafenon per hidrogena interkaliĝo (38). Ĉi tiuj specimenoj estas nomataj grafeno/H-SiC(0001). La tuta procezo estis efektivigita en komerca Black Magic kreskokamero de Aixtron. La WS2-kreskigo estis efektivigita en norma varmmura reaktoro per malaltprema kemia vapora deponado (39, 40) uzante WO3 kaj S-pulvorojn kun masa proporcio de 1:100 kiel antaŭulojn. La WO3 kaj S-pulvoroj estis konservitaj je 900 kaj 200 °C, respektive. La WO3-pulvoro estis metita proksime al la substrato. Argono estis uzata kiel portanta gaso kun fluo de 8 sccm. La premo en la reaktoro estis konservita je 0.5 mbar. La specimenoj estis karakterizitaj per sekundara elektrona mikroskopio, atomforta mikroskopio, Raman kaj fotolumineska spektroskopio, same kiel malaltenergia elektrona difrakto. Ĉi tiuj mezuradoj rivelis du malsamajn WS2-unu-kristalajn domajnojn, kie aŭ la ΓK- aŭ la ΓK'-direkto estas akordigita kun la ΓK-direkto de la grafena tavolo. La longoj de la domajnaj flankoj variis inter 300 kaj 700 nm, kaj la totala WS2-kovro estis proksimuma je ~40%, taŭga por la ARPES-analizo.
La statikaj ARPES-eksperimentoj estis faritaj per duongloba analizilo (SPECS PHOIBOS 150) uzante ŝarg-kuplitan aparato-detektilan sistemon por dudimensia detekto de elektrona energio kaj movokvanto. Nepolarigita, monokromata He Iα-radiado (21.2 eV) de alt-fluksa He-malŝarĝa fonto (VG Scienta VUV5000) estis uzita por ĉiuj fotoemisiaj eksperimentoj. La energio kaj angula distingivo en niaj eksperimentoj estis pli bonaj ol 30 meV kaj 0.3° (korespondante al 0.01 Å−1), respektive. Ĉiuj eksperimentoj estis faritaj je ĉambra temperaturo. ARPES estas ekstreme surfac-sentema tekniko. Por elĵeti fotoelektronojn el kaj la WS2 kaj la grafena tavolo, specimenoj kun nekompleta WS2-kovro de ~40% estis uzitaj.
La aranĝo de tr-ARPES baziĝis sur 1-kHz Titanio:Safiro-amplifilo (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ da elira potenco estis uzataj por generado de altaj harmonikoj en argono. La rezulta ekstrema ultraviola lumo trapasis kradan monokromatoron, produktante 100-fs-sondigajn pulsojn je 26-eV fotona energio. 8 mJ da elira potenco de la amplifilo estis senditaj en optikan parametrikan amplifilon (HE-TOPAS de Light Conversion). La signalfasko je 1-eV fotona energio estis frekvencduobligita en beta-baria borata kristalo por akiri la 2-eV pumpilpulsojn. La tr-ARPES-mezuradoj estis faritaj per duongloba analizilo (SPECS PHOIBOS 100). La totala energia kaj tempa distingivo estis 240 meV kaj 200 fs, respektive.
Aldona materialo por ĉi tiu artikolo haveblas ĉe http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ĉi tiu estas libere alirebla artikolo distribuita laŭ la kondiĉoj de la permesilo Krea Komunaĵo Atribuite-Nekomerce, kiu permesas uzon, distribuon kaj reproduktadon en iu ajn medio, kondiĉe ke la rezulta uzo ne estas por komerca avantaĝo kaj kondiĉe ke la originala verko estas konvene citita.
RIMARKO: Ni petas vian retpoŝtadreson nur por ke la persono, al kiu vi rekomendas la paĝon, sciu, ke vi volis, ke ili vidu ĝin, kaj ke ĝi ne estas rubpoŝto. Ni ne kaptas iun ajn retpoŝtadreson.
Ĉi tiu demando celas testi ĉu vi estas homa vizitanto kaj malhelpi aŭtomatajn spam-sendaĵojn.
De Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ni malkaŝas ultrarapidan ŝargan apartigon en WS2/grafena heterostrukturo, eble ebligante optikan spininjekton en grafenon.
De Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ni malkaŝas ultrarapidan ŝargan apartigon en WS2/grafena heterostrukturo, eble ebligante optikan spininjekton en grafenon.
© 2020 Amerika Asocio por la Akcelo de Scienco. Ĉiuj rajtoj rezervitaj. AAAS estas partnero de HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef kaj COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Afiŝtempo: 25-a de majo 2020