Denbora eta angelu bereizmeneko fotoigorpen espektroskopia (tr-ARPES) erabili dugu WS2 monokapaz eta grafenoz egindako heterostruktura epitaxial batean karga-transferentzia ultra-azkarra ikertzeko. Heterostruktura honek erdieroale zuzeneko tarte baten abantailak, spin-orbita akoplamendu sendoarekin eta argi-materia interakzio sendoarekin, mugikortasun oso handiko eta spin-bizitza luzeko masa gabeko eramaileak dituen erdimetal baten onurak konbinatzen ditu. Ikusi dugu WS2-ko A-excitonarekiko erresonantzian fotokitzikatu ondoren, zulo fotokitzikatuak azkar transferitzen direla grafeno geruzara, elektroi fotokitzikatuak WS2 geruzan geratzen diren bitartean. Sortzen den karga-bereiztutako egoera iragankorrak ~1 ps-ko bizitza duela. Gure aurkikuntzak WS2 eta grafeno banden lerrokatze erlatiboak eragindako sakabanaketa-fase-espazioan dauden desberdintasunei egozten dizkiegu, bereizmen handiko ARPESek agerian utzi bezala. Spin-selektiboko kitzikapen optikoarekin konbinatuta, ikertutako WS2/grafeno heterostrukturak plataforma bat eman dezake grafenoan spin optiko injekzio eraginkorrerako.
Bi dimentsioko material askoren eskuragarritasunak aukera ireki du heteroegitura mehe berriak sortzeko, funtzionalitate guztiz berriak dituztenak, neurrira egindako baheketa dielektrikoan eta hurbiltasun-efektuetan oinarrituta (1–3). Elektronika eta optoelektronika arloan etorkizuneko aplikazioetarako printzipio-froga gailuak gauzatu dira (4–6).
Hemen, WS2 monokapazko heterozigorraz osatuta dagoen van der Waals epitaxialean zentratzen gara, spin-orbita akoplamendu sendoa eta banda-egituraren spin-banaketa handia inbertsio-simetria hautsiaren ondorioz (7), eta grafeno monokapaz osatuta dagoena, banda-egitura konikoa eta eramaile-mugikortasun oso handia (8), hidrogenoz amaitutako SiC(0001) gainean hazitakoa. Karga-transferentzia ultra-azkarraren (9–15) eta hurbiltasunak eragindako spin-orbita akoplamendu-efektuen (16–18) lehen zantzuek WS2/grafenoa eta antzeko heteroegitura etorkizuneko aplikazio optoelektronikoetarako (19) eta optospintronikoetarako (20) hautagai itxaropentsuak bihurtzen dituzte.
WS2/grafenoan fotosortutako elektroi-zulo bikoteen erlaxazio-bideak denboran eta angeluan ebatzitako fotoigorpen espektroskopia (tr-ARPES) erabiliz agerian uztea helburu izan genuen. Horretarako, heteroegitura WS2-ko A-excitonarekiko erresonantzia duten 2 eV-ko ponpaketa-pultsuekin kitzikatzen dugu (21, 12) eta fotoelektroiak kanporatzen ditugu 26 eV-ko fotoi-energiako bigarren denbora-atzerapeneko zunda-pultsu batekin. Fotoelektroien energia zinetikoa eta igorpen-angelua analizatzaile hemisferiko batekin zehazten ditugu ponpaketa-zunda atzerapenaren funtzio gisa, momentuaren, energiaren eta denboran ebatzitako eramaile-dinamiketara sartzeko. Energiaren eta denboraren bereizmena 240 meV eta 200 fs da, hurrenez hurren.
Gure emaitzek karga-transferentzia ultra-azkarraren ebidentzia zuzena eskaintzen dute epitaxialki lerrokatutako geruzen artean, eskuz muntatutako heteroegituretan teknika optikoetan oinarritutako lehen zantzuak berretsiz, geruzen lerrokatze azimutal arbitrarioarekin (9–15). Gainera, erakusten dugu karga-transferentzia hau oso asimetrikoa dela. Gure neurketek lehenago behatu gabeko karga-bereiztutako egoera iragankor bat agerian uzten dute, WS2 eta grafeno geruzan kokatutako elektroi fotokitzikatuak eta zuloak dituena, hurrenez hurren, ∼1 ps-z irauten duena. Gure aurkikuntzak WS2 eta grafeno banden lerrokatze erlatiboak eragindako elektroi eta zulo transferentziarako sakabanaketa-fase-espazioaren desberdintasunen arabera interpretatzen ditugu, ARPES bereizmen handikoak agerian utzi bezala. Spin- eta haran-selektiboko kitzikapen optikoarekin (22–25) konbinatuta, WS2/grafeno heteroegiturek plataforma berri bat eman dezakete grafenoan spin optiko injekzio ultra-azkarra eraginkorrerako.
1A irudiak ARPES neurketa bat erakusten du, helio-lanpara batekin lortua, WS2/grafeno heteroegituraren ΓK norabidean zehar banda-egiturarena. Dirac konoa zuloz dopatuta dagoela ikusi da, Dirac puntua oreka-potentzial kimikoaren gainetik ∼0,3 eV-ra kokatuta dagoelarik. WS2 balentzia-bandaren spin-zatiketaren goialdea oreka-potentzial kimikoaren azpitik ∼1,2 eV-ra dagoela ikusi da.
(A) Oreka fotokorrontea ΓK norabidean neurtua, helio-lanpara ez-polarizatu batekin. (B) Ponpa-zunda atzerapen negatiborako fotokorrontea, 26 eV-ko fotoi-energian p-polarizatutako muturreko ultramore pultsuekin neurtua. Gris eta gorri lerro etenek 2. irudiko gailur-posizio iragankorrak ateratzeko erabilitako lerro-profilen posizioa markatzen dute. (C) Ponpak eragindako fotokorrontearen aldaketak 200 fs-tan, 2 eV-ko ponpa-fotoi-energian eta 2 mJ/cm2-ko ponpa-fluxuan fotokitzikapenaren ondoren. Fotoelektroien irabazia eta galera gorriz eta urdinez erakusten dira, hurrenez hurren. Kutxek 3. irudian bistaratutako ponpa-zunda trazen integrazio-eremua adierazten dute.
1B irudiak WS2 eta grafenoaren K puntuetatik gertu dagoen banda-egituraren tr-ARPES argazki bat erakusten du, 100 fs-ko muturreko ultramore pultsuekin neurtua, 26 eV-ko fotoi-energian eta ponpaketa-sonda atzerapen negatiboan, ponpaketa-pultsua iritsi baino lehen. Hemen, spinaren banaketa ez da konpontzen laginaren degradazioagatik eta 2 eV-ko ponpaketa-pultsuaren presentziagatik, zeinak ezaugarri espektralen espazio-karga zabaltzea eragiten baitu. 1C irudiak fotokorrontearen ponpa-induzitutako aldaketak erakusten ditu 1B irudiarekin alderatuta, 200 fs-ko ponpaketa-sonda atzerapen batean, non ponpaketa-sonda seinaleak bere maximoa lortzen duen. Kolore gorriak eta urdinak fotoelektroien irabazia eta galera adierazten dituzte, hurrenez hurren.
Dinamika aberats hau xehetasun gehiagorekin aztertzeko, lehenik WS2 balentzia-bandaren eta grafenoaren π-bandaren gailur-posizio iragankorrak zehazten ditugu 1B irudiko lerro etenetan zehar, Material Osagarrietan zehatz-mehatz azaltzen den bezala. Ikusi dugu WS2 balentzia-banda 90 meV gora mugitzen dela (2A irudia) eta grafenoaren π-banda 50 meV behera mugitzen dela (2B irudia). Desplazamendu hauen bizitza esponentziala 1,2 ± 0,1 ps dela ikusi da WS2-ren balentzia-bandarentzat eta 1,7 ± 0,3 ps grafenoaren π-bandarentzat. Gailur-desplazamendu hauek bi geruzen kargatze iragankor baten lehen ebidentzia ematen dute, non karga positibo (negatibo) gehigarriak egoera elektronikoen lotura-energia handitzen (gutxitzen) duen. Kontuan izan WS2 balentzia-bandaren goranzko desplazamendua dela 1C irudiko kutxa beltzak markatutako eremuan ponpaketa-sonda seinale nabarmenaren erantzule.
WS2 balentzia bandaren (A) eta grafenoaren π-bandaren (B) gailurraren posizioaren aldaketa ponpa-sonda atzerapenaren funtzio gisa, doikuntza esponentzialekin batera (lerro lodiak). (A)-n WS2 desplazamenduaren iraupena 1,2 ± 0,1 ps da. (B)-n grafenoaren desplazamenduaren iraupena 1,7 ± 0,3 ps da.
Ondoren, ponpa-zundaren seinalea 1C irudiko koloretako kutxek adierazitako eremuetan integratzen dugu eta 3. irudian ponpa-zundaren atzerapenaren funtzio gisa lortzen diren zenbaketak irudikatzen ditugu. 3. irudiko 1. kurbak WS2 geruzaren eroapen-bandaren behealdetik gertu dauden fotokitzikatutako eramaileen dinamika erakusten du, datuetara egindako doikuntza esponentzial batetik lortutako 1,1 ± 0,1 ps-ko bizitza-iraupenarekin (ikus Material Osagarriak).
Ponpa-zundaren trazak atzerapenaren funtzio gisa, 1C irudiko laukiek adierazitako eremuan fotokorrontea integratuz lortuak. Lerro lodiak datuetara egokitze esponentzialak dira. (1) kurba WS2-ren eroapen-bandan dagoen eramaile-populazio iragankorra. (2) kurba grafenoaren π-bandaren ponpa-zundaren seinalea oreka-potentzial kimikoaren gainetik. (3) kurba grafenoaren π-bandaren ponpa-zundaren seinalea oreka-potentzial kimikoaren azpitik. (4) kurba WS2-ren balentzia-bandan dagoen ponpa-zundaren seinale garbia. Bizi-iraupenak 1,2 ± 0,1 ps direla aurkitu da (1)ean, 180 ± 20 fs (irabazia) eta ~2 ps (galera) (2)ean, eta 1,8 ± 0,2 ps (3)ean.
3. irudiko 2. eta 3. kurbetan, grafenoaren π-bandaren ponpa-zunda seinalea erakusten dugu. Oreka potentzial kimikoaren gainetik elektroien irabaziak (3. irudiko 2. kurba) bizitza-iraupen askoz laburragoa duela ikusten dugu (180 ± 20 fs) oreka potentzial kimikoaren azpitik elektroien galerarekin alderatuta (1,8 ± 0,2 ps 3. kurban, 3. irudian). Gainera, 3. irudiko 2. kurban fotokorrontearen hasierako irabazia t = 400 fs-tan galera bihurtzen dela ikusten da, ~2 ps-ko bizitza-iraupenarekin. Irabaziaren eta galeraren arteko asimetria ez dago estali gabeko geruza bakarreko grafenoaren ponpa-zunda seinalean (ikus S5 irudia Material Osagarrietan), eta horrek adierazten du asimetria WS2/grafeno heteroegituran geruza arteko akoplamenduaren ondorioa dela. Oreka-potentzial kimikoaren gainetik eta azpitik iraupen laburreko irabazi eta iraupen luzeko galera baten behaketak, hurrenez hurren, adierazten du elektroiak eraginkortasunez kentzen direla grafeno geruzatik heteroegituraren fotokitzikapenaren ondoren. Ondorioz, grafeno geruza positiboki kargatzen da, eta hori bat dator 2B irudian aurkitutako π-bandaren lotura-energiaren igoerarekin. π-bandaren beheranzko desplazamenduak oreka-Fermi-Dirac banaketaren energia handiko isatsa kentzen du oreka-potentzial kimikoaren gainetik, eta horrek azaltzen du neurri batean 3. irudiko 2. kurban ponpa-sunda seinalearen zeinu-aldaketa. Jarraian erakutsiko dugu efektu hau are gehiago areagotzen dela π-bandan elektroien galera iragankorrak.
Egoera hau 3. irudiko 4. kurban agertzen den WS2 balentzia bandaren ponpaketa-sonda seinale garbiak babesten du. Datu hauek 1B irudiko kutxa beltzak emandako eremuan zenbaketak integratuz lortu ziren, ponpaketa-sonda atzerapen guztietan balentzia bandatik fotoigortutako elektroiak jasotzen dituena. Esperimentu-erroreen barretan, ez dugu WS2-ren balentzia bandan zuloak daudenik adierazten duen zantzurik aurkitzen ponpaketa-sonda atzerapenik egon dadin. Horrek adierazten du, fotokitzikapenaren ondoren, zulo hauek azkar betetzen direla gure denbora-bereizmenarekin alderatuta denbora-eskala laburrean.
WS2/grafeno heterostrukturan karga-bereizketa ultra-azkarraren hipotesiaren azken froga emateko, grafeno geruzara transferitutako zulo kopurua zehaztu dugu, Material Osagarrietan zehatz-mehatz deskribatzen den bezala. Laburbilduz, π-bandaren banaketa elektroniko iragankorra Fermi-Dirac banaketa batekin egokitu da. Ondoren, zulo kopurua kalkulatu da potentzial kimiko iragankorraren eta tenperatura elektronikoaren balio lortuetatik. Emaitza 4. irudian ageri da. Ikusi dugunez, guztira ∼5 × 1012 zulo/cm2 transferitzen dira WS2-tik grafenora, 1,5 ± 0,2 ps-ko bizitza esponentzialarekin.
π-bandan zulo kopuruaren aldaketa ponpa-sunda atzerapenaren funtzio gisa, doikuntza esponentzialarekin batera, 1,5 ± 0,2 ps-ko bizitza ematen duena.
2tik 4ra bitarteko irudietako aurkikuntzetatik, WS2/grafeno heterostrukturaren karga-transferentzia ultra-azkarraren irudi mikroskopiko hau sortzen da (5. irudia). WS2/grafeno heterostrukturaren 2 eV-tan fotokitzikapenak nagusiki betetzen du WS2-ko A-excitoia (5A irudia). Grafenoan Dirac puntuan zeharreko kitzikapen elektroniko gehigarriak, baita WS2 eta grafeno banden artean ere, energetikoki posible dira, baina askoz eraginkorragoak dira. WS2-ren balentzia bandako zulo fotokitzikatuak grafenoaren π-bandatik datozen elektroiek betetzen dituzte berriro, gure denbora-bereizmenarekin alderatuta denbora-eskala laburrean (5A irudia). WS2-ren eroapen-bandako elektroi fotokitzikatuek ∼1 ps-ko bizitza dute (5B irudia). Hala ere, ∼2 ps behar dira grafenoaren π-bandako zuloak berriro betetzeko (5B irudia). Horrek adierazten du WS2 eroapen-bandaren eta grafenoaren π-bandaren arteko elektroi-transferentzia zuzenaz gain, beste erlaxazio-bide batzuk ere kontuan hartu behar direla —baliteke akats-egoeren bidez (26)— dinamika osoa ulertzeko.
(A) WS2 A-excitoiarekiko erresonantzian 2 eV-tan gertatzen den fotokitzikapenak elektroiak injektatzen ditu WS2-ren eroapen-bandan. WS2-ren balentzia-bandako zulo dagokienak berehala betetzen dira grafenoaren π-bandako elektroiekin. (B) WS2-ren eroapen-bandako fotokitzikatutako eramaileek ~1 ps-ko bizitza dute. Grafenoaren π-bandako zuloek ~2 ps-ko bizitza dute, gezi etenekin adierazitako sakabanaketa-kanal gehigarrien garrantzia adieraziz. (A) eta (B) puntuetako lerro beltz etenek banda-aldaketak eta potentzial kimikoaren aldaketak adierazten dituzte. (C) Egoera iragankorrean, WS2 geruza negatiboki kargatuta dago, grafenoa positiboki kargatuta dagoen bitartean. Argi zirkularki polarizatuarekin spin-selektiboko kitzikapenerako, WS2-ko fotokitzikatutako elektroiek eta grafenoaren dagokien zuloek spin-polarizazio kontrakoa erakustea espero da.
Egoera iragankorrean, fotokitzikatutako elektroiak WS2-ren eroapen-bandan daude, eta zulo fotokitzikatutakoak, berriz, grafenoaren π-bandan (5C irudia). Horrek esan nahi du WS2 geruza negatiboki kargatuta dagoela eta grafenoa positiboki. Horrek azaltzen ditu gailur-aldaketa iragankorrak (2. irudia), grafeno-ponpa-zunda seinalearen asimetria (3. irudiko 2. eta 3. kurbak), WS2-ren balentzia-bandan zulorik ez egotea (4. kurba, 3. irudia), baita grafenoaren π-bandan dauden zulo gehigarriak ere (4. irudia). Karga-bereiztutako egoera honen bizitza-denbora ~1 ps da (1. kurba, 3. irudia).
Antzeko karga-bereizketako egoera iragankorrak ikusi dira II motako banda-lerrokatzea eta banda-tarte mailakatua duten bi erdieroale zuzeneko hutsunez osatutako van der Waals heteroegituretan (27–32). Fotokitzikapenaren ondoren, elektroiak eta zuloak azkar mugitzen zirela ikusi zen eroapen-bandaren behealdera eta balentzia-bandaren goialdera, hurrenez hurren, heteroegituraren geruza desberdinetan kokatuta daudenak (27–32).
Gure WS2/grafeno heteroegituraren kasuan, elektroi zein zuloentzat energetikoki kokapenik egokiena Fermi mailan dago, grafeno metaliko geruzan. Beraz, espero liteke bai elektroiak bai zuloak azkar transferitzea grafenoaren π-bandara. Hala ere, gure neurketek argi erakusten dute zuloen transferentzia (<200 fs) askoz eraginkorragoa dela elektroi transferentzia baino (∼1 ps). Hori WS2 eta grafeno banden arteko lerrokatze energetiko erlatiboari egozten diogu, 1A irudian ageri den bezala, zeinak zuloen transferentziarako azken egoera kopuru handiagoa eskaintzen baitu elektroi transferentziarekin alderatuta, (14, 15) aurreikusi bezala. Kasu honetan, ∼2 eV-ko WS2 banda-tartea suposatuz, grafenoaren Dirac puntua eta oreka-potentzial kimikoa WS2 banda-tartearen erdialdetik ∼0,5 eta ∼0,2 eV-ra daude, hurrenez hurren, elektroi-zulo simetria hautsiz. Zulo-transferentziarako eskuragarri dauden azken egoeren kopurua elektroi-transferentziarena baino ~6 aldiz handiagoa dela ikusi dugu (ikus Material Osagarriak), eta horregatik espero da zulo-transferentzia elektroi-transferentzia baino azkarragoa izatea.
Hala ere, behatutako karga-transferentzia asimetriko ultra-azkarraren irudi mikroskopiko oso batek kontuan hartu beharko lituzke WS2-n A-exciton uhin-funtzioa osatzen duten orbitalen eta grafenoaren π-bandaren arteko gainjartzea, hurrenez hurren, elektroi-elektroi eta elektroi-fonoi sakabanaketa-kanal desberdinak, momentuaren, energiaren, spinaren eta pseudospinaren kontserbazioak ezarritako mugak barne, plasma oszilazioen eragina (33), baita karga-transferentzia bitarteka dezakeen fonoi oszilazio koherenteen kitzikapen desplazagarri posible baten eginkizuna ere (34, 35). Era berean, espekulatu liteke behatutako karga-transferentzia egoera karga-transferentzia excitonez edo elektroi-zulo bikote askeez osatuta dagoen (ikus Material Osagarriak). Artikulu honen esparrutik haratago doazen ikerketa teoriko gehiago behar dira gai hauek argitzeko.
Laburbilduz, tr-ARPES erabili dugu WS2/grafeno heteroegitura epitaxial batean geruza arteko karga-transferentzia ultra-azkarra aztertzeko. Ikusi dugu WS2-ren A-excitoiarekiko erresonantzian kitzikatzen direnean 2 eV-tan, zulo fotokitzikatuak azkar transferitzen direla grafeno geruzara, eta elektroi fotokitzikatuak WS2 geruzan geratzen direla. Hori egotzi diogu zulo-transferentziarako eskuragarri dauden azken egoeren kopurua elektroi-transferentziarakoa baino handiagoa delako. Karga bereizitako egoera iragankorraren iraupena ~1 ps dela ikusi da. Argi polarizatu zirkularra erabiliz spin-selektiboko kitzikapen optikoarekin konbinatuta (22-25), behatutako karga-transferentzia ultra-azkarra spin-transferentziarekin batera etor daiteke. Kasu honetan, ikertutako WS2/grafeno heteroegitura erabil daiteke grafenoan spin optikoko injekzio eraginkorrerako, eta horrek gailu optospintroniko berriak sortzen ditu.
Grafeno laginak SiCrystal GmbH-ren 6H-SiC(0001) oblea erdieroale komertzialetan hazi ziren. N-dopatutako obleak ardatzean zeuden, 0,5°-tik beherako ebakidura oker batekin. SiC substratua hidrogenoz grabatu zen marradurak kentzeko eta terraza lau erregularrak lortzeko. Si-muturreko gainazal garbi eta atomikoki laua grafitizatzeko, lagina Ar atmosferan 1300 °C-tan 8 minutuz berotu zen (36). Horrela, karbono geruza bakarra lortu genuen, non hirugarren karbono atomo bakoitzak lotura kobalentea osatzen zuen SiC substratuarekin (37). Geruza hau sp2-hibridatutako grafeno ia aske eta zulo-dopatu bihurtu zen hidrogeno interkalazioaren bidez (38). Lagin hauei grafenoa/H-SiC(0001) deitzen zaie. Prozesu osoa Aixtron-en Black Magic hazkuntza-ganbera komertzial batean egin zen. WS2 hazkuntza erreaktore bero estandar batean egin zen, presio baxuko lurrun-deposizio kimikoaren bidez (39, 40), WO3 eta S hautsak erabiliz aitzindari gisa, 1:100eko masa-erlazioan. WO3 eta S hautsak 900 eta 200 °C-tan mantendu ziren, hurrenez hurren. WO3 hautsa substratutik gertu jarri zen. Argona erabili zen garraiatzaile-gas gisa, 8 sccm-ko fluxuarekin. Erreaktoreko presioa 0,5 mbar-tan mantendu zen. Laginak bigarren mailako mikroskopia elektronikoarekin, indar atomikoko mikroskopiarekin, Raman eta fotolumineszentzia espektroskopiarekin karakterizatu ziren, baita energia baxuko elektroi-difrakzioarekin ere. Neurketa hauek bi WS2 kristal bakarreko domeinu desberdin agerian utzi zituzten, non ΓK edo ΓK' norabidea grafeno geruzaren ΓK norabidearekin lerrokatuta dagoen. Domeinuen aldeen luzerak 300 eta 700 nm artean aldatu ziren, eta WS2 estaldura osoa % 40 ingurukoa izan zen, ARPES analisietarako egokia.
ARPES esperimentu estatikoak analizatzaile hemisferiko batekin (SPECS PHOIBOS 150) egin ziren, elektroi-energia eta momentua bi dimentsiotan detektatzeko karga-akoplatutako gailu-detektagailu sistema bat erabiliz. He deskarga-iturri fluxu handiko baten (VG Scienta VUV5000) He Iα erradiazio monokromatiko ez-polarizatua (21,2 eV) erabili zen fotoemisio-esperimentu guztietarako. Gure esperimentuetako energia eta angelu-bereizmena 30 meV eta 0,3° (0,01 Å−1-ri dagozkionak) baino hobeak izan ziren, hurrenez hurren. Esperimentu guztiak giro-tenperaturan egin ziren. ARPES gainazalarekiko oso sentikorra den teknika bat da. WS2 eta grafeno geruzatik fotoelektroiak kanporatzeko, % 40 inguruko WS2 estaldura osatugabea zuten laginak erabili ziren.
tr-ARPES konfigurazioa 1 kHz-ko titanio:zafiro anplifikadore batean oinarritu zen (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ-ko irteera-potentzia erabili zen argonean harmoniko altuak sortzeko. Sortutako muturreko argi ultramoreak sare-monokromadore batetik igaro zen, 26 eV-ko fotoi-energiako 100 fs-ko zunda-pultsuak sortuz. 8 mJ-ko anplifikadorearen irteera-potentzia anplifikadore parametriko optiko batera bidali zen (HE-TOPAS, Light Conversion-etik). 1 eV-ko fotoi-energiako seinale-izpia maiztasun-bikoiztu zen beta bario borato kristal batean, 2 eV-ko ponpaketa-pultsuak lortzeko. tr-ARPES neurketak analizatzaile hemisferiko batekin egin ziren (SPECS PHOIBOS 100). Energia- eta denbora-bereizmen orokorra 240 meV eta 200 fs izan zen, hurrenez hurren.
Artikulu honen material osagarria hemen dago eskuragarri: http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Artikulu hau Creative Commons Aitortu-EzKomertziala lizentziaren baldintzen arabera banatzen da, eta horrek edozein euskarritan erabiltzea, banatzea eta erreproduzitzea baimentzen du, baldin eta ondoriozko erabilera ez bada abantaila komertzialik lortzeko eta jatorrizko lana behar bezala aipatzen bada.
OHARRA: Zure helbide elektronikoa eskatzen dizugu soilik orrialdea gomendatzen diozun pertsonak jakin dezan ikusi nahi zenuela, eta ez dela zabor-posta. Ez dugu helbide elektronikorik jasotzen.
Galdera hau gizaki bat zaren ala ez egiaztatzeko eta spam bidalketa automatikoak saihesteko da.
Egileak: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
WS2/grafeno heteroegitura batean karga-bereizketa ultra-azkarra agerian uzten dugu, eta horrek grafenoan spin optikoa injektatzea ahalbidetu dezake.
Egileak: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
WS2/grafeno heteroegitura batean karga-bereizketa ultra-azkarra agerian uzten dugu, eta horrek grafenoan spin optikoa injektatzea ahalbidetu dezake.
© 2020 Zientziaren Aurrerapenerako Amerikako Elkartea. Eskubide guztiak erreserbatuta. AAAS HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef eta COUNTER-en bazkidea da.Science Advances ISSN 2375-2548.
Argitaratze data: 2020ko maiatzaren 25a