Idő- és szögfelbontásos fotoemissziós spektroszkópiát (tr-ARPES) használunk az ultragyors töltésátvitel vizsgálatára egyrétegű WS2-ből és grafénből álló epitaxiális heterostruktúrában. Ez a heterostruktúra ötvözi a direkt résű félvezető előnyeit az erős spin-pálya csatolással és az erős fény-anyag kölcsönhatással, valamint a rendkívül nagy mobilitású és hosszú spin-élettartamú tömeg nélküli töltéshordozókat tartalmazó félfém előnyeit. Azt tapasztaltuk, hogy a WS2-ben az A-exciton rezonanciáján történő fotogerjesztés után a fotogerjesztett lyukak gyorsan átkerülnek a grafénrétegbe, míg a fotogerjesztett elektronok a WS2 rétegben maradnak. A kapott töltésszeparált tranziens állapot élettartama ~1 ps. Eredményeinket a WS2 és a grafénsávok relatív igazodása által okozott szórási fázistérbeli különbségeknek tulajdonítjuk, amint azt a nagy felbontású ARPES kimutatta. A spin-szelektív optikai gerjesztéssel kombinálva a vizsgált WS2/grafén heterostruktúra platformot biztosíthat a hatékony optikai spin-injektáláshoz grafénbe.
A sokféle kétdimenziós anyag elérhetősége megnyitotta a lehetőséget új, végső soron vékony heterostruktúrák létrehozására, amelyek teljesen új funkciókkal rendelkeznek, a testreszabott dielektromos árnyékolás és a különböző közelség által kiváltott hatások alapján (1–3). Elkészültek az elektronika és az optoelektronika területén a jövőbeni alkalmazásokhoz szükséges elvi bizonyítási eszközök (4–6).
Jelen tanulmányban epitaxiális van der Waals-heterostruktúrákra összpontosítunk, amelyek egyrétegű WS2-ből, egy erős spin-pálya csatolással és a sávszerkezet jelentős spinfelhasadásával a sérült inverziós szimmetria (7) miatt, valamint egyrétegű grafénből, egy kúpos sávszerkezetű és rendkívül nagy töltéshordozó-mobilitással rendelkező félfémből (8) állnak, hidrogénnel terminált SiC(0001) hordozón. Az ultragyors töltésátvitel (9–15) és a közelség által indukált spin-pálya csatolási hatások (16–18) első jelei a WS2/grafént és hasonló heterostruktúrákat ígéretes jelöltté teszik a jövőbeli optoelektronikai (19) és optospintronikai (20) alkalmazások számára.
Célunk a WS2/grafénben fotogenerált elektron-lyuk párok relaxációs útvonalainak feltárása volt idő- és szögfelbontásos fotoemissziós spektroszkópiával (tr-ARPES). Ehhez a heterostruktúrát 2 eV-os, a WS2 (21, 12) A-excitonjára rezonáns pumpimpulzusokkal gerjesztjük, majd egy második, 26 eV fotonenergiájú, időben késleltetett próbaimpulzussal kidobjuk a fotoelektronokat. A fotoelektronok kinetikus energiáját és emissziós szögét egy félgömb alakú analizátorral határozzuk meg a pump-szonda késleltetés függvényében, hogy hozzáférjünk az impulzus-, energia- és időfelbontásos töltéshordozó-dinamikához. Az energia- és időfelbontás rendre 240 meV, illetve 200 fs.
Eredményeink közvetlen bizonyítékot szolgáltatnak az epitaxiálisan illesztett rétegek közötti ultragyors töltésátvitelre, megerősítve az első, teljesen optikai technikákon alapuló jelzéseket hasonló, manuálisan összeállított heterostruktúrákban, a rétegek tetszőleges azimutális illesztésével (9–15). Ezenkívül bemutatjuk, hogy ez a töltésátvitel erősen aszimmetrikus. Méréseink egy korábban nem megfigyelt töltésszeparált tranziens állapotot mutatnak ki, amelyben a WS2 és a grafén rétegben fotogerjesztett elektronok és lyukak találhatók, és körülbelül 1 ps-ig élnek. Eredményeinket a WS2 és a grafénsávok relatív illesztése által okozott elektron- és lyukátviteli szórási fázistérbeli különbségek szempontjából értelmezzük, amint azt a nagy felbontású ARPES kimutatta. A spin- és völgyszelektív optikai gerjesztéssel kombinálva (22–25) a WS2/grafén heterostruktúrák új platformot biztosíthatnak a hatékony ultragyors optikai spininjektáláshoz grafénbe.
Az 1A. ábra egy nagy felbontású ARPES mérést mutat, amelyet héliumlámpával végeztek az epitaxiális WS2/grafén heterostruktúra ΓK iránya mentén elhelyezkedő sávszerkezetről. A Dirac-kúp lyukadalékoltnak bizonyult, a Dirac-pont ~0,3 eV-val az egyensúlyi kémiai potenciál felett található. A spinfelhasadásos WS2 vegyértéksáv teteje ~1,2 eV-val az egyensúlyi kémiai potenciál alatt található.
(A) Egyensúlyi fotoáram, ΓK irányban mérve polarizálatlan héliumlámpával. (B) Negatív pump-szonda késleltetéshez tartozó fotoáram, p-polarizált extrém ultraibolya impulzusokkal mérve 26 eV fotonenergián. A szaggatott szürke és piros vonalak a 2. ábrán látható tranziens csúcspozíciók kinyerésére használt vonalprofilok helyzetét jelölik. (C) A fotoáram pumpálás által indukált változásai 200 fs-szal a 2 eV pump-fotonenergián és 2 mJ/cm2 pumpfluencián végzett fotogerjesztés után. A fotoelektronok erősítését és veszteségét piros, illetve kék színnel jelöltük. A dobozok a 3. ábrán látható pump-szonda görbék integrálási területét jelzik.
Az 1B. ábra a WS2 és a grafén K-pontjaihoz közeli sávszerkezet tr-ARPES pillanatfelvételét mutatja, amelyet 100 fs extrém ultraibolya impulzusokkal mértek 26 eV fotonenergiával, negatív pump-szonda késleltetéssel, a pumpimpulzus megérkezése előtt. Itt a spinfelosztás nem oldódik meg a minta degradációja és a 2 eV-os pumpimpulzus jelenléte miatt, amely a spektrális jellemzők tértöltés-kiszélesedését okozza. Az 1C. ábra a fotoáram pumpálás által kiváltott változásait mutatja az 1B. ábrához képest 200 fs pump-szonda késleltetés mellett, ahol a pump-szonda jel eléri a maximumát. A piros és a kék szín a fotoelektronok erősítését, illetve veszteségét jelzi.
Ennek a gazdag dinamikának a részletesebb elemzéséhez először meghatározzuk a WS2 vegyértéksáv és a grafén π-sáv tranziens csúcspozícióit az 1B. ábrán látható szaggatott vonalak mentén, a kiegészítő anyagokban részletesen kifejtett módon. Azt tapasztaltuk, hogy a WS2 vegyértéksáv 90 meV-tal felfelé tolódik el (2A. ábra), a grafén π-sáv pedig 50 meV-tal lefelé tolódik el (2B. ábra). Ezen eltolódások exponenciális élettartama a WS2 vegyértéksávja esetében 1,2 ± 0,1 ps, a grafén π-sávja esetében pedig 1,7 ± 0,3 ps. Ezek a csúcseltolódások az első bizonyítékát szolgáltatják a két réteg tranziens töltődésének, ahol a további pozitív (negatív) töltés növeli (csökkenti) az elektronikus állapotok kötési energiáját. Megjegyezzük, hogy a WS2 vegyértéksáv felfelé tolódása felelős a kiemelkedő pump-probe jelért az 1C. ábrán fekete dobozzal jelölt területen.
A WS2 vegyértéksáv (A) és a grafén π-sáv (B) csúcspozíciójának változása a pump-szonda késleltetés függvényében, exponenciális illesztésekkel együtt (vastag vonalak). A WS2 eltolódás élettartama az (A) ábrán 1,2 ± 0,1 ps. A grafén eltolódás élettartama a (B) ábrán 1,7 ± 0,3 ps.
Ezután integráljuk a pump-probe jelet az 1C. ábrán színes dobozokkal jelölt területeken, és a kapott számlálásokat a pump-probe késleltetés függvényében ábrázoljuk a 3. ábrán. A 3. ábra 1. görbéje a WS2 réteg vezetési sávjának aljához közeli fotogerjesztett töltéshordozók dinamikáját mutatja, 1,1 ± 0,1 ps élettartammal, amelyet az adatokhoz való exponenciális illesztésből kaptunk (lásd a kiegészítő anyagokat).
A pumpáló-szondás görbék a késleltetés függvényében, amelyeket a fotoáram integrálásával kapunk az 1C. ábrán a dobozokkal jelölt területen. A vastag vonalak exponenciális illeszkedést mutatnak az adatokhoz. (1) görbe: Tranziens töltéshordozó-populáció a WS2 vezetési sávjában. (2) görbe: A grafén π-sávjának pumpáló-szondás jele az egyensúlyi kémiai potenciál felett. (3) görbe: A grafén π-sávjának pumpáló-szondás jele az egyensúlyi kémiai potenciál alatt. (4) görbe: Nettó pumpáló-szondás jel a WS2 vegyértéksávjában. Az élettartamok (1)-ben 1,2 ± 0,1 ps-nak, (2)-ben 180 ± 20 fs (erősítés) és ~2 ps (veszteség), (3)-ban pedig 1,8 ± 0,2 ps-nak adódtak.
A 3. ábra 2. és 3. görbéjén a grafén π-sávjának pump-probe jelét mutatjuk. Azt tapasztaltuk, hogy az egyensúlyi kémiai potenciál feletti elektronerősítés (2. görbe a 3. ábrán) sokkal rövidebb élettartammal rendelkezik (180 ± 20 fs), mint az egyensúlyi kémiai potenciál alatti elektronveszteség (1,8 ± 0,2 ps a 3. görbében a 3. ábrán). Továbbá a 3. ábra 2. görbéjén látható fotoáram kezdeti erősítése t = 400 fs-nál veszteséggé alakul, ~2 ps élettartammal. Az erősítés és veszteség közötti aszimmetria hiányzik a fedetlen egyrétegű grafén pump-probe jelében (lásd az S5. ábrát a kiegészítő anyagokban), ami arra utal, hogy az aszimmetria a WS2/grafén heterostruktúrában a rétegek közötti csatolás következménye. Az egyensúlyi kémiai potenciál feletti rövid élettartamú erősítés és az alatti hosszú élettartamú veszteség megfigyelése azt jelzi, hogy az elektronok hatékonyan eltávolíthatók a grafénrétegből a heterostruktúra fotogerjesztésekor. Ennek eredményeként a grafénréteg pozitív töltésűvé válik, ami összhangban van a π-sáv kötési energiájának 2B. ábrán látható növekedésével. A π-sáv lefelé tolódása eltávolítja az egyensúlyi Fermi-Dirac eloszlás nagy energiájú farkát az egyensúlyi kémiai potenciál felett, ami részben magyarázza a pump-szonda jel előjelének változását a 3. ábra 2. görbéjén. Az alábbiakban bemutatjuk, hogy ezt a hatást tovább fokozza az elektronok átmeneti vesztesége a π-sávban.
Ezt a forgatókönyvet támasztja alá a WS2 vegyértéksávjának nettó pump-probe jele, amely a 3. ábra 4. görbéjén látható. Ezeket az adatokat úgy kaptuk, hogy integráltuk a számlálásokat az 1B. ábrán látható fekete doboz által megadott területen, amely az összes pump-probe késleltetésnél a vegyértéksávból fotoemittált elektronokat rögzíti. A kísérleti hibasávokon belül nem találtunk jelet lyukak jelenlétére a WS2 vegyértéksávjában semmilyen pump-probe késleltetés esetén. Ez azt jelzi, hogy a fotogerjesztés után ezek a lyukak gyorsan újratöltődnek, az időbeli felbontásunkhoz képest rövidebb időskálán.
A WS2/grafén heterostruktúrában lejátszódó ultragyors töltésszeparáció hipotézisünk végleges bizonyításához meghatároztuk a grafénrétegre átvitt lyukak számát, a kiegészítő anyagokban részletesen leírtak szerint. Röviden, a π-sáv tranziens elektroneloszlását Fermi-Dirac eloszlással illesztettük. A lyukak számát ezután a tranziens kémiai potenciál és az elektronhőmérséklet kapott értékeiből számítottuk ki. Az eredmény a 4. ábrán látható. Azt tapasztaltuk, hogy összesen ~5 × 1012 lyuk/cm2 kerül át a WS2-ről a grafénre, 1,5 ± 0,2 ps exponenciális élettartammal.
A π-sávban lévő lyukak számának változása a pumpáló-szonda késleltetés függvényében, exponenciális illesztéssel együtt, ami 1,5 ± 0,2 ps élettartamot eredményez.
A 2-4. ábrákon látható eredményekből a WS2/grafén heterostruktúra ultragyors töltésátvitelének következő mikroszkópos képe rajzolódik ki (5. ábra). A WS2/grafén heterostruktúra 2 eV-os fotogerjesztése dominánsan benépesíti a WS2 A-excitonját (5A. ábra). A grafén Dirac-pontján keresztül, valamint a WS2 és a grafén sávok között további elektronikus gerjesztések energetikailag lehetségesek, de lényegesen kevésbé hatékonyak. A WS2 vegyértéksávjában lévő fotogerjesztett lyukakat a grafén π-sávjából származó elektronok töltik fel az időbeli felbontásunkhoz képest rövidebb időskálán (5A. ábra). A WS2 vezetési sávjában lévő fotogerjesztett elektronok élettartama ~1 ps (5B. ábra). A grafén π-sávjában lévő lyukak feltöltéséhez azonban ~2 ps szükséges (5B. ábra). Ez azt jelzi, hogy a WS2 vezetési sáv és a grafén π-sáv közötti közvetlen elektronátvitel mellett további relaxációs útvonalakat – esetleg hibaállapotokon (26) keresztül – is figyelembe kell venni a teljes dinamika megértéséhez.
(A) A WS2 A-exciton rezonanciáján 2 eV-on fotogerjesztés elektronokat injektál a WS2 vezetési sávjába. A WS2 valenciasávjában lévő megfelelő lyukakat azonnal feltöltik a grafén π-sávjából származó elektronok. (B) A WS2 vezetési sávjában a fotogerjesztett töltéshordozók élettartama ~1 ps. A grafén π-sávjában lévő lyukak élettartama ~2 ps, ami a szaggatott nyilakkal jelölt további szórási csatornák fontosságát jelzi. Az (A) és (B) ábrákon látható fekete szaggatott vonalak a sáveltolódásokat és a kémiai potenciál változásait jelzik. (C) Tranziens állapotban a WS2 réteg negatív töltésű, míg a grafénréteg pozitív töltésű. Cirkulárisan polarizált fénnyel történő spin-szelektív gerjesztés esetén a WS2-ben lévő fotogerjesztett elektronok és a grafénben lévő megfelelő lyukak várhatóan ellentétes spin-polarizációt mutatnak.
Tranziens állapotban a fotogerjesztett elektronok a WS2 vezetési sávjában helyezkednek el, míg a fotogerjesztett lyukak a grafén π-sávjában helyezkednek el (5C. ábra). Ez azt jelenti, hogy a WS2 réteg negatív, a grafén réteg pedig pozitív töltésű. Ez magyarázza az átmeneti csúcseltolódásokat (2. ábra), a grafén pumpáló-szondázó jelének aszimmetriáját (3. ábra 2. és 3. görbéje), a lyukak hiányát a WS2 vegyértéksávjában (3. ábra 4. görbe), valamint a grafén π-sávjában található további lyukakat (4. ábra). Ennek a töltésszeparált állapotnak az élettartama ~1 ps (3. ábra 1. görbe).
Hasonló töltésszeparált tranziens állapotokat figyeltek meg két, II. típusú sávelrendezésű és eltolt tiltott sávú direkt résű félvezetőből álló kapcsolódó van der Waals-heterostruktúrákban (27–32). Fotogerjesztés után az elektronok és a lyukak gyorsan a vezetési sáv aljára, illetve a vegyértéksáv tetejére mozogtak, amelyek a heterostruktúra különböző rétegeiben helyezkednek el (27–32).
A WS2/grafén heterostruktúránk esetében az elektronok és a lyukak energetikailag legkedvezőbb helye a fémes grafénréteg Fermi-szintjén található. Ezért azt várnánk, hogy mind az elektronok, mind a lyukak gyorsan átkerülnek a grafén π-sávjába. Méréseink azonban egyértelműen azt mutatják, hogy a lyukátvitel (<200 fs) sokkal hatékonyabb, mint az elektronátvitel (∼1 ps). Ezt a WS2 és a grafénsávok relatív energetikai igazodásának tulajdonítjuk, amint az az 1A. ábrán látható, amely nagyobb számú elérhető végállapotot kínál a lyukátvitelhez az elektronátvitelhez képest, ahogyan azt a (14, 15) nemrégiben előre jelezte. Jelen esetben, feltételezve egy ~2 eV-os WS2 tiltott sávot, a grafén Dirac-pontja és egyensúlyi kémiai potenciálja ~0,5, illetve ~0,2 eV-val a WS2 tiltott sáv közepe felett helyezkedik el, megtörve az elektron-lyuk szimmetriát. Azt tapasztaltuk, hogy a lyukátvitelhez rendelkezésre álló végső állapotok száma ~6-szor nagyobb, mint az elektronátvitelhez (lásd a kiegészítő anyagokat), ezért a lyukátvitel várhatóan gyorsabb, mint az elektronátvitel.
A megfigyelt ultragyors aszimmetrikus töltésátvitel teljes mikroszkópos képének azonban figyelembe kell vennie a WS2-ben az A-exciton hullámfüggvényt alkotó pályák, illetve a grafén π-sávjának átfedését, a különböző elektron-elektron és elektron-fonon szórási csatornákat, beleértve a lendület, az energia, a spin és a pszeudo-spin megmaradás által előírt korlátokat, a plazmaoszcillációk hatását (33), valamint a koherens fononoszcillációk esetleges elmozdulásos gerjesztésének szerepét, amely közvetítheti a töltésátvitelt (34, 35). Azt is fel lehet tenni, hogy a megfigyelt töltésátviteli állapot töltésátviteli excitonokból vagy szabad elektron-lyuk párokból áll-e (lásd a kiegészítő anyagokat). Ezen kérdések tisztázásához további, a jelen cikk keretein túlmutató elméleti vizsgálatokra van szükség.
Összefoglalva, tr-ARPES módszerrel vizsgáltuk az ultragyors rétegek közötti töltésátvitelt egy epitaxiális WS2/grafén heterostruktúrában. Azt tapasztaltuk, hogy amikor a WS2 A-excitonjával rezonancián gerjesztjük őket 2 eV-on, a fotogerjesztett lyukak gyorsan átkerülnek a grafénrétegbe, míg a fotogerjesztett elektronok a WS2 rétegben maradnak. Ezt annak tulajdonítottuk, hogy a lyukátvitelhez rendelkezésre álló végállapotok száma nagyobb, mint az elektronátvitelhez. A töltésszeparált tranziens állapot élettartama ~1 ps-nak bizonyult. A cirkulárisan polarizált fényt alkalmazó spin-szelektív optikai gerjesztéssel kombinálva (22–25) a megfigyelt ultragyors töltésátvitel spinátvitellel járhat. Ebben az esetben a vizsgált WS2/grafén heterostruktúra hatékony optikai spininjekcióra használható grafénbe, ami új optospintronikai eszközöket eredményezhet.
A grafénmintákat a SiCrystal GmbH kereskedelmi forgalomban kapható félvezető 6H-SiC(0001) ostyáin növesztettük. A nitrogénnel adalékolt ostyák tengelyirányban helyezkedtek el, 0,5° alatti vágási hibával. A SiC szubsztrátot hidrogénmaratással eltávolítottuk a karcolások eltávolítása és a szabályos sík teraszok létrehozása érdekében. A tiszta és atomosan sík, Si-terminális felületet ezután grafitizáltuk a minta 1300°C-on, 8 percig tartó argonatmoszférában történő hőkezelésével (36). Így egyetlen szénréteget kaptunk, ahol minden harmadik szénatom kovalens kötést képezett a SiC szubsztráttal (37). Ezt a réteget ezután hidrogén-interkalációval teljesen sp2-hibridizált, kvázi szabadon álló, lyukadalékolt grafénné alakítottuk (38). Ezeket a mintákat grafén/H-SiC(0001)-nek nevezzük. A teljes folyamatot az Aixtron kereskedelmi forgalomban kapható Black Magic növesztőkamrájában végeztük. A WS2 növekedését standard melegfalú reaktorban végeztük alacsony nyomású kémiai gőzfázisú leválasztással (39, 40), WO3 és S porok felhasználásával, 1:100 tömegarányban prekurzorként. A WO3 és S porokat 900, illetve 200 °C-on tartottuk. A WO3 port a szubsztrátum közelében helyeztük el. Argont használtunk vivőgázként 8 sccm áramlással. A reaktorban a nyomást 0,5 mbar értéken tartottuk. A mintákat másodlagos elektronmikroszkópiával, atomerő-mikroszkópiával, Raman- és fotolumineszcencia spektroszkópiával, valamint alacsony energiájú elektrondiffrakcióval jellemeztük. Ezek a mérések két különböző WS2 egykristályos domént tártak fel, ahol vagy a ΓK-, vagy a ΓK'-irány a grafénréteg ΓK-irányával egy vonalban van. A doménoldalak hossza 300 és 700 nm között változott, a teljes WS2 lefedettség pedig megközelítőleg 40%-nak bizonyult, ami alkalmas az ARPES analízishez.
A statikus ARPES kísérleteket egy félgömb alakú analizátorral (SPECS PHOIBOS 150) végeztük, egy töltéscsatolt eszköz-detektor rendszert használva az elektronenergia és impulzus kétdimenziós detektálására. Minden fotoemissziós kísérlethez nagy fluxusú He kisülési forrásból (VG Scienta VUV5000) származó polarizálatlan, monokromatikus He Iα sugárzást (21,2 eV) használtunk. Kísérleteinkben az energia- és szögfelbontás jobb volt, mint 30 meV, illetve 0,3° (ami 0,01 Å−1-nek felel meg). Minden kísérletet szobahőmérsékleten végeztünk. Az ARPES egy rendkívül felületérzékeny technika. A fotoelektronok WS2-ből és a grafénrétegből történő kilökéséhez ~40%-os hiányos WS2-lefedettségű mintákat használtunk.
A tr-ARPES berendezés egy 1 kHz-es titán:zafír erősítőn (Coherent Legend Elite Duo) alapult. 2 mJ kimenőteljesítményt használtak a magas felharmonikusok előállítására argonban. Az így kapott extrém ultraibolya fény egy rácsos monokromátoron haladt át, amely 100 fs időtartamú, 26 eV fotonenergiájú próbaimpulzusokat hozott létre. 8 mJ erősítő kimenőteljesítményt küldtek egy optikai parametrikus erősítőbe (HE-TOPAS a Light Conversion-tól). Az 1 eV fotonenergiájú jelnyalábot frekvenciakettőzték egy béta-bárium-borát kristályban, hogy 2 eV-os pumpimpulzusokat kapjanak. A tr-ARPES méréseket egy félgömb alakú analizátorral (SPECS PHOIBOS 100) végezték. Az összenergia és az időbeli felbontás 240 meV, illetve 200 fs volt.
A cikkhez tartozó kiegészítő anyagok a http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1 címen érhetők el.
Ez egy nyílt hozzáférésű cikk, amely a Creative Commons Nevezd meg! – Ne add el! licenc feltételei szerint kerül terjesztésre, amely lehetővé teszi a felhasználást, terjesztést és sokszorosítást bármilyen médiumban, amennyiben a felhasználás nem kereskedelmi célú, és feltéve, hogy az eredeti mű megfelelően hivatkozik rá.
MEGJEGYZÉS: Csak azért kérjük az e-mail címét, hogy az oldalt ajánló személy tudja, hogy látni szeretné, és hogy nem kéretlen levélről van szó. Nem rögzítünk semmilyen e-mail címet.
Ez a kérdés annak tesztelésére szolgál, hogy Ön emberi látogató-e, és hogy megakadályozza az automatikus spam beküldéseket.
Szerző: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ultragyors töltésszeparációt mutatunk be egy WS2/grafén heterostruktúrában, amely lehetővé teszi az optikai spin-injektálást grafénbe.
Szerző: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ultragyors töltésszeparációt mutatunk be egy WS2/grafén heterostruktúrában, amely lehetővé teszi az optikai spin-injektálást grafénbe.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Minden jog fenntartva. Az AAAS a HINARI, az AGORA, az OARE, a CHORUS, a CLOCKSS, a CrossRef és a COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 partnere.
Közzététel ideje: 2020. május 25.