We gebruiken tijd- en hoekopgeloste foto-emissiespectroscopie (tr-ARPES) om ultrasnelle ladingsoverdracht te onderzoeken in een epitaxiale heterostructuur bestaande uit een WS2-monolaag en grafeen. Deze heterostructuur combineert de voordelen van een halfgeleider met een directe bandkloof, sterke spin-orbitkoppeling en sterke licht-materie-interactie met die van een halfmetaal dat massaloze ladingsdragers herbergt met een extreem hoge mobiliteit en lange spinlevensduur. We ontdekken dat, na foto-excitatie bij resonantie met het A-exciton in WS2, de foto-geëxciteerde gaten snel naar de grafeenlaag worden overgedragen, terwijl de foto-geëxciteerde elektronen in de WS2-laag achterblijven. De resulterende ladingsgescheiden transiënte toestand blijkt een levensduur te hebben van ~1 ps. We schrijven onze bevindingen toe aan verschillen in de verstrooiingsfaseruimte, veroorzaakt door de relatieve uitlijning van de WS2- en grafeenbanden, zoals onthuld door ARPES met hoge resolutie. In combinatie met spinselectieve optische excitatie zou de onderzochte WS2/grafeen-heterostructuur een platform kunnen bieden voor efficiënte optische spininjectie in grafeen.
De beschikbaarheid van veel verschillende tweedimensionale materialen heeft de mogelijkheid geopend om nieuwe, extreem dunne heterostructuren te creëren met volledig nieuwe functionaliteiten, gebaseerd op op maat gemaakte diëlektrische afscherming en diverse nabijheidsgeïnduceerde effecten (1–3). Proof-of-principle-apparaten voor toekomstige toepassingen op het gebied van elektronica en opto-elektronica zijn gerealiseerd (4–6).
Hier richten we ons op epitaxiale van der Waals-heterostructuren bestaande uit een WS2-monolaag, een halfgeleider met directe bandkloof, sterke spin-orbitkoppeling en een aanzienlijke spinsplitsing van de bandstructuur als gevolg van gebroken inversiesymmetrie (7), en een grafeenmonolaag, een halfmetaal met een conische bandstructuur en extreem hoge ladingsdragerbewegelijkheid (8), gegroeid op waterstof-getermineerd SiC(0001). Eerste aanwijzingen voor ultrasnelle ladingsoverdracht (9–15) en nabijheidsgeïnduceerde spin-orbitkoppelingseffecten (16–18) maken WS2/grafeen en soortgelijke heterostructuren veelbelovende kandidaten voor toekomstige opto-elektronische (19) en optospintronische (20) toepassingen.
We wilden de relaxatiepaden van fotogegenereerde elektron-gatparen in WS2/grafeen onthullen met behulp van tijd- en hoekafhankelijke foto-emissiespectroscopie (tr-ARPES). Daartoe exciteren we de heterostructuur met pomppulsen van 2 eV die resoneren met het A-exciton in WS2 (21, 12) en stoten we foto-elektronen uit met een tweede, vertraagde probe-puls met een fotonenergie van 26 eV. We bepalen de kinetische energie en de emissiehoek van de foto-elektronen met een hemisferische analysator als functie van de pomp-probe-vertraging om toegang te krijgen tot de impuls-, energie- en tijdafhankelijke dragerdynamiek. De energie- en tijdsresolutie bedraagt respectievelijk 240 meV en 200 fs.
Onze resultaten leveren direct bewijs voor ultrasnelle ladingsoverdracht tussen de epitaxiaal uitgelijnde lagen, waarmee de eerste aanwijzingen op basis van volledig optische technieken in vergelijkbare handmatig geassembleerde heterostructuren met willekeurige azimutale uitlijning van de lagen worden bevestigd (9–15). Daarnaast tonen we aan dat deze ladingsoverdracht zeer asymmetrisch is. Onze metingen onthullen een voorheen niet waargenomen ladingsgescheiden transiënte toestand met foto-aangeslagen elektronen en gaten in respectievelijk de WS2- en grafeenlaag, die ongeveer 1 ps lang bestaat. We interpreteren onze bevindingen in termen van verschillen in verstrooiingsfaseruimte voor elektronen- en gatenoverdracht, veroorzaakt door de relatieve uitlijning van de WS2- en grafeenbanden, zoals onthuld door ARPES met hoge resolutie. Gecombineerd met spin- en valleiselectieve optische excitatie (22–25) zouden WS2/grafeen-heterostructuren een nieuw platform kunnen bieden voor efficiënte ultrasnelle optische spininjectie in grafeen.
Figuur 1A toont een ARPES-meting met hoge resolutie, verkregen met een heliumlamp, van de bandstructuur langs de ΓK-richting van de epitaxiale WS2/grafeen-heterostructuur. De Dirac-kegel blijkt gatengedoteerd te zijn, waarbij het Dirac-punt zich op ongeveer 0,3 eV boven de evenwichtschemische potentiaal bevindt. De top van de spin-gesplitste WS2-valentieband bevindt zich op ongeveer 1,2 eV onder de evenwichtschemische potentiaal.
(A) Evenwichtsfotostroom gemeten langs de ΓK-richting met een ongepolariseerde heliumlamp. (B) Fotostroom voor negatieve pomp-probe-vertraging gemeten met p-gepolariseerde extreem-ultraviolette pulsen met een fotonenergie van 26 eV. De gestippelde grijze en rode lijnen markeren de positie van de lijnprofielen die gebruikt zijn om de posities van de transiënte pieken in figuur 2 te bepalen. (C) Pompgeïnduceerde veranderingen van de fotostroom 200 fs na foto-excitatie met een pompfotonenergie van 2 eV en een pompfluorescentie van 2 mJ/cm². Toename en afname van foto-elektronen worden respectievelijk in rood en blauw weergegeven. De kaders geven het integratiegebied aan voor de pomp-probe-sporen die in figuur 3 worden getoond.
Figuur 1B toont een tr-ARPES-momentopname van de bandstructuur nabij de WS2- en grafeen-K-punten, gemeten met 100 fs extreem ultraviolette pulsen bij een fotonenergie van 26 eV met een negatieve pomp-probe-vertraging vóór de aankomst van de pomppuls. Hier is de spinsplitsing niet zichtbaar vanwege degradatie van het monster en de aanwezigheid van de 2 eV-pomppuls, die ruimteladingverbreding van de spectrale kenmerken veroorzaakt. Figuur 1C toont de door de pomp geïnduceerde veranderingen in de fotostroom ten opzichte van figuur 1B bij een pomp-probe-vertraging van 200 fs, waarbij het pomp-probe-signaal zijn maximum bereikt. Rode en blauwe kleuren geven respectievelijk winst en verlies van foto-elektronen aan.
Om deze rijke dynamiek gedetailleerder te analyseren, bepalen we eerst de tijdelijke piekposities van de valentieband van WS2 en de π-band van grafeen langs de stippellijnen in Fig. 1B, zoals gedetailleerd uitgelegd in de aanvullende materialen. We constateren dat de valentieband van WS2 met 90 meV omhoog verschuift (Fig. 2A) en de π-band van grafeen met 50 meV omlaag verschuift (Fig. 2B). De exponentiële levensduur van deze verschuivingen bedraagt 1,2 ± 0,1 ps voor de valentieband van WS2 en 1,7 ± 0,3 ps voor de π-band van grafeen. Deze piekverschuivingen leveren het eerste bewijs voor een tijdelijke lading van de twee lagen, waarbij extra positieve (negatieve) lading de bindingsenergie van de elektronische toestanden verhoogt (verlaagt). Merk op dat de verschuiving naar hogere energieën van de valentieband van WS2 verantwoordelijk is voor het prominente pomp-probe-signaal in het gebied dat is gemarkeerd met het zwarte kader in figuur 1C.
Verandering in de piekpositie van de valentieband van WS2 (A) en de π-band van grafeen (B) als functie van de pomp-probe-vertraging, samen met exponentiële aanpassingen (dikke lijnen). De levensduur van de WS2-verschuiving in (A) is 1,2 ± 0,1 ps. De levensduur van de grafeen-verschuiving in (B) is 1,7 ± 0,3 ps.
Vervolgens integreren we het pomp-probe-signaal over de gebieden die zijn aangegeven met de gekleurde vakjes in Fig. 1C en plotten we de resulterende tellingen als functie van de pomp-probe-vertraging in Fig. 3. Curve 1 in Fig. 3 toont de dynamiek van de foto-aangeslagen ladingsdragers dicht bij de onderkant van de geleidingsband van de WS2-laag met een levensduur van 1,1 ± 0,1 ps, verkregen uit een exponentiële aanpassing aan de gegevens (zie de aanvullende materialen).
Pomp-probe-metingen als functie van de vertraging, verkregen door integratie van de fotostroom over het gebied aangegeven door de vakjes in Fig. 1C. De dikke lijnen zijn exponentiële aanpassingen aan de data. Curve (1) Tijdelijke ladingsdragerpopulatie in de geleidingsband van WS2. Curve (2) Pomp-probe-signaal van de π-band van grafeen boven de evenwichtschemische potentiaal. Curve (3) Pomp-probe-signaal van de π-band van grafeen onder de evenwichtschemische potentiaal. Curve (4) Netto pomp-probe-signaal in de valentieband van WS2. De levensduur bedraagt 1,2 ± 0,1 ps in (1), 180 ± 20 fs (versterking) en ∼2 ps (verlies) in (2), en 1,8 ± 0,2 ps in (3).
In curven 2 en 3 van Fig. 3 tonen we het pomp-probe-signaal van de π-band van grafeen. We constateren dat de elektronenwinst boven de evenwichtschemische potentiaal (curve 2 in Fig. 3) een veel kortere levensduur heeft (180 ± 20 fs) vergeleken met het elektronenverlies onder de evenwichtschemische potentiaal (1,8 ± 0,2 ps in curve 3 Fig. 3). Bovendien blijkt de initiële winst van de fotostroom in curve 2 van Fig. 3 om te gaan in verlies bij t = 400 fs met een levensduur van ∼2 ps. De asymmetrie tussen winst en verlies blijkt afwezig te zijn in het pomp-probe-signaal van onbedekt enkellaags grafeen (zie fig. S5 in de aanvullende materialen), wat erop wijst dat de asymmetrie een gevolg is van interlaagkoppeling in de WS2/grafeen-heterostructuur. De waarneming van een kortstondige winst en een langdurig verlies boven en onder de evenwichtschemische potentiaal, respectievelijk, wijst erop dat elektronen efficiënt uit de grafeenlaag worden verwijderd bij foto-excitatie van de heterostructuur. Als gevolg hiervan wordt de grafeenlaag positief geladen, wat consistent is met de toename in bindingsenergie van de π-band die in figuur 2B is gevonden. De verschuiving van de π-band naar lagere energieën verwijdert de hoogenergetische staart van de evenwichts-Fermi-Dirac-verdeling boven de evenwichtschemische potentiaal, wat deels de tekenwisseling van het pomp-probe-signaal in curve 2 van figuur 3 verklaart. We zullen hieronder aantonen dat dit effect verder wordt versterkt door het tijdelijke verlies van elektronen in de π-band.
Dit scenario wordt ondersteund door het netto pomp-probe-signaal van de valentieband van WS2 in curve 4 van figuur 3. Deze gegevens werden verkregen door de tellingen te integreren over het gebied dat wordt aangegeven door het zwarte kader in figuur 1B, dat de elektronen omvat die door foto-emissie uit de valentieband worden uitgezonden bij alle pomp-probe-vertragingen. Binnen de experimentele foutmarges vinden we geen aanwijzingen voor de aanwezigheid van gaten in de valentieband van WS2 bij welke pomp-probe-vertraging dan ook. Dit duidt erop dat deze gaten na foto-excitatie snel worden aangevuld op een tijdschaal die kort is vergeleken met onze temporele resolutie.
Om definitief bewijs te leveren voor onze hypothese van ultrasnelle ladingsscheiding in de WS2/grafeen-heterostructuur, bepalen we het aantal gaten dat naar de grafeenlaag wordt overgedragen, zoals gedetailleerd beschreven in de aanvullende materialen. Kort gezegd werd de tijdelijke elektronische verdeling van de π-band aangepast met een Fermi-Dirac-verdeling. Het aantal gaten werd vervolgens berekend aan de hand van de resulterende waarden voor de tijdelijke chemische potentiaal en elektronische temperatuur. Het resultaat is weergegeven in figuur 4. We vinden dat in totaal ongeveer 5 × 10¹² gaten/cm² van WS2 naar grafeen worden overgedragen met een exponentiële levensduur van 1,5 ± 0,2 ps.
Verandering van het aantal gaten in de π-band als functie van de pomp-probe-vertraging, samen met een exponentiële aanpassing die een levensduur van 1,5 ± 0,2 ps oplevert.
Uit de bevindingen in figuren 2 tot en met 4 komt het volgende microscopische beeld naar voren voor de ultrasnelle ladingsoverdracht in de WS2/grafeen-heterostructuur (figuur 5). Foto-excitatie van de WS2/grafeen-heterostructuur bij 2 eV zorgt voornamelijk voor de bezetting van het A-exciton in WS2 (figuur 5A). Aanvullende elektronische excitaties over het Dirac-punt in grafeen, evenals tussen de WS2- en grafeenbanden, zijn energetisch mogelijk, maar aanzienlijk minder efficiënt. De foto-geëxciteerde gaten in de valentieband van WS2 worden opgevuld door elektronen afkomstig uit de π-band van grafeen op een tijdschaal die kort is vergeleken met onze temporele resolutie (figuur 5A). De foto-geëxciteerde elektronen in de geleidingsband van WS2 hebben een levensduur van ~1 ps (figuur 5B). Het duurt echter ~2 ps om de gaten in de π-band van grafeen op te vullen (figuur 5B). Dit geeft aan dat, naast directe elektronenoverdracht tussen de WS2-geleidingsband en de π-band van grafeen, aanvullende relaxatiepaden – mogelijk via defecttoestanden (26) – in overweging moeten worden genomen om de volledige dynamiek te begrijpen.
(A) Foto-excitatie bij resonantie met het WS2 A-exciton bij 2 eV injecteert elektronen in de geleidingsband van WS2. De corresponderende gaten in de valentieband van WS2 worden onmiddellijk aangevuld door elektronen uit de π-band van grafeen. (B) De foto-geëxciteerde ladingsdragers in de geleidingsband van WS2 hebben een levensduur van ∼1 ps. De gaten in de π-band van grafeen leven ∼2 ps, wat het belang aangeeft van extra verstrooiingskanalen, aangegeven met stippellijnen. Zwarte stippellijnen in (A) en (B) geven bandverschuivingen en veranderingen in chemische potentiaal aan. (C) In de transiënte toestand is de WS2-laag negatief geladen, terwijl de grafeenlaag positief geladen is. Bij spinselectieve excitatie met circulair gepolariseerd licht wordt verwacht dat de foto-geëxciteerde elektronen in WS2 en de corresponderende gaten in grafeen een tegengestelde spinpolarisatie vertonen.
In de transiënte toestand bevinden de foto-aangeslagen elektronen zich in de geleidingsband van WS2, terwijl de foto-aangeslagen gaten zich in de π-band van grafeen bevinden (Fig. 5C). Dit betekent dat de WS2-laag negatief geladen is en de grafeenlaag positief geladen. Dit verklaart de verschuivingen van de transiënte pieken (Fig. 2), de asymmetrie van het grafeen-pump-probe-signaal (curven 2 en 3 van Fig. 3), de afwezigheid van gaten in de valentieband van WS2 (curve 4 Fig. 3), evenals de extra gaten in de π-band van grafeen (Fig. 4). De levensduur van deze ladingsgescheiden toestand is ∼1 ps (curve 1 Fig. 3).
Soortgelijke ladingsgescheiden transiënte toestanden zijn waargenomen in verwante van der Waals-heterostructuren gemaakt van twee halfgeleiders met directe bandgap, type II banduitlijning en versprongen bandgap (27–32). Na foto-excitatie bleken de elektronen en gaten zich snel te verplaatsen naar respectievelijk de onderkant van de geleidingsband en de bovenkant van de valentieband, die zich in verschillende lagen van de heterostructuur bevinden (27–32).
In het geval van onze WS2/grafeen-heterostructuur bevindt de energetisch meest gunstige locatie voor zowel elektronen als gaten zich op het Fermi-niveau in de metallische grafeenlaag. Daarom zou men verwachten dat zowel elektronen als gaten snel naar de π-band van grafeen worden overgedragen. Onze metingen laten echter duidelijk zien dat de overdracht van gaten (<200 fs) veel efficiënter is dan de overdracht van elektronen (∼1 ps). We schrijven dit toe aan de relatieve energetische uitlijning van de WS2- en grafeenbanden, zoals weergegeven in Fig. 1A, die een groter aantal beschikbare eindtoestanden biedt voor de overdracht van gaten in vergelijking met de overdracht van elektronen, zoals recentelijk voorspeld door (14, 15). In het huidige geval, uitgaande van een WS2-bandkloof van ∼2 eV, bevinden het Dirac-punt en de evenwichtschemische potentiaal van grafeen zich respectievelijk ∼0,5 en ∼0,2 eV boven het midden van de WS2-bandkloof, waardoor de elektron-gat-symmetrie wordt verbroken. We hebben vastgesteld dat het aantal beschikbare eindtoestanden voor gatenoverdracht ongeveer zes keer groter is dan voor elektronenoverdracht (zie de aanvullende materialen), waardoor gatenoverdracht naar verwachting sneller zal verlopen dan elektronenoverdracht.
Een volledig microscopisch beeld van de waargenomen ultrasnelle asymmetrische ladingsoverdracht moet echter ook rekening houden met de overlap tussen de orbitalen die de A-exciton-golffunctie in WS2 en de π-band van grafeen vormen, respectievelijk, verschillende elektron-elektron- en elektron-fonon-verstrooiingskanalen, inclusief de beperkingen opgelegd door behoud van impuls, energie, spin en pseudospin, de invloed van plasma-oscillaties (33), evenals de rol van een mogelijke verplaatsende excitatie van coherente fonon-oscillaties die de ladingsoverdracht zouden kunnen mediëren (34, 35). Men zou zich ook kunnen afvragen of de waargenomen ladingsoverdrachtstoestand bestaat uit ladingsoverdrachtsexcitonen of vrije elektron-gatparen (zie de aanvullende materialen). Verder theoretisch onderzoek dat buiten het bestek van dit artikel valt, is nodig om deze kwesties op te helderen.
Samenvattend hebben we tr-ARPES gebruikt om ultrasnelle interlaagse ladingsoverdracht in een epitaxiale WS2/grafeen-heterostructuur te bestuderen. We ontdekten dat, wanneer geëxciteerd op resonantie met het A-exciton van WS2 bij 2 eV, de foto-geëxciteerde gaten snel naar de grafeenlaag worden overgedragen, terwijl de foto-geëxciteerde elektronen in de WS2-laag achterblijven. We schreven dit toe aan het feit dat het aantal beschikbare eindtoestanden voor gatoverdracht groter is dan voor elektronenoverdracht. De levensduur van de ladingsgescheiden transiënte toestand bleek ongeveer 1 ps te zijn. In combinatie met spinselectieve optische excitatie met behulp van circulair gepolariseerd licht (22-25) zou de waargenomen ultrasnelle ladingsoverdracht gepaard kunnen gaan met spinoverdracht. In dat geval zou de onderzochte WS2/grafeen-heterostructuur gebruikt kunnen worden voor efficiënte optische spininjectie in grafeen, wat zou leiden tot nieuwe optospintronische apparaten.
De grafeenmonsters werden gekweekt op commerciële halfgeleidende 6H-SiC(0001)-wafers van SiCrystal GmbH. De N-gedoteerde wafers waren on-axis met een miscut van minder dan 0,5°. Het SiC-substraat werd geëtst met waterstof om krassen te verwijderen en regelmatige vlakke terrassen te verkrijgen. Het schone en atomair vlakke Si-afgesloten oppervlak werd vervolgens gegrafiteerd door het monster gedurende 8 minuten in een Ar-atmosfeer bij 1300 °C te gloeien (36). Op deze manier verkregen we een enkele koolstoflaag waarbij elk derde koolstofatoom een covalente binding vormde met het SiC-substraat (37). Deze laag werd vervolgens omgezet in volledig sp2-gehybridiseerd quasi-vrijstaand, met gaten gedoteerd grafeen via waterstofintercalatie (38). Deze monsters worden aangeduid als grafeen/H-SiC(0001). Het hele proces werd uitgevoerd in een commerciële Black Magic-groeikamer van Aixtron. De WS2-groei werd uitgevoerd in een standaard hot-wall reactor door middel van lagedruk chemische dampafzetting (39, 40) met WO3- en S-poeders met een massaverhouding van 1:100 als precursoren. De WO3- en S-poeders werden respectievelijk op 900 en 200 °C gehouden. Het WO3-poeder werd dicht bij het substraat geplaatst. Argon werd gebruikt als draaggas met een debiet van 8 sccm. De druk in de reactor werd op 0,5 mbar gehouden. De monsters werden gekarakteriseerd met secundaire elektronenmicroscopie, atoomkrachtmicroscopie, Raman- en fotoluminescentiespectroscopie, evenals laagenergetische elektronendiffractie. Deze metingen onthulden twee verschillende WS2-eenkristallijne domeinen waarin ofwel de ΓK- of de ΓK'-richting is uitgelijnd met de ΓK-richting van de grafeenlaag. De zijlengtes van de domeinen varieerden tussen 300 en 700 nm, en de totale WS2-bedekking werd geschat op ongeveer 40%, wat geschikt was voor de ARPES-analyse.
De statische ARPES-experimenten werden uitgevoerd met een hemisferische analysator (SPECS PHOIBOS 150) met een CCD-detectorsysteem voor tweedimensionale detectie van elektronenenergie en -impuls. Voor alle foto-emissie-experimenten werd ongepolariseerde, monochromatische He Iα-straling (21,2 eV) van een hoogflux He-ontladingsbron (VG Scienta VUV5000) gebruikt. De energie- en hoekresolutie in onze experimenten waren beter dan respectievelijk 30 meV en 0,3° (overeenkomend met 0,01 Å⁻¹). Alle experimenten werden uitgevoerd bij kamertemperatuur. ARPES is een extreem oppervlaktegevoelige techniek. Om foto-elektronen uit zowel de WS₂- als de grafeenlaag te stoten, werden monsters gebruikt met een onvolledige WS₂-bedekking van ~40%.
De tr-ARPES-opstelling was gebaseerd op een 1-kHz titanium:saffierversterker (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ uitgangsvermogen werd gebruikt voor het genereren van hoge harmonischen in argon. Het resulterende extreem ultraviolette licht passeerde een rooster-monochromator, die 100 fs probe-pulsen produceerde met een fotonenergie van 26 eV. 8 mJ uitgangsvermogen van de versterker werd naar een optische parametrische versterker (HE-TOPAS van Light Conversion) gestuurd. De signaalbundel met een fotonenergie van 1 eV werd frequentieverdubbeld in een bèta-bariumboraatkristal om de 2 eV pomppulsen te verkrijgen. De tr-ARPES-metingen werden uitgevoerd met een hemisferische analysator (SPECS PHOIBOS 100). De totale energie- en tijdsresolutie bedroeg respectievelijk 240 meV en 200 fs.
Aanvullend materiaal voor dit artikel is beschikbaar op http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Dit is een open-access artikel dat is gepubliceerd onder de Creative Commons Attribution-NonCommercial-licentie. Deze licentie staat gebruik, verspreiding en reproductie in elk medium toe, zolang het resulterende gebruik niet voor commercieel voordeel is en het originele werk correct wordt geciteerd.
LET OP: We vragen alleen om uw e-mailadres zodat de persoon aan wie u de pagina aanbeveelt weet dat u wilde dat hij of zij deze zou zien, en dat het geen spam is. We slaan geen e-mailadressen op.
Deze vraag dient om te controleren of u een menselijke bezoeker bent en om geautomatiseerde spaminzendingen te voorkomen.
Door Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
We onthullen ultrasnelle ladingsscheiding in een WS2/grafeen-heterostructuur, wat mogelijk optische spininjectie in grafeen mogelijk maakt.
Door Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
We onthullen ultrasnelle ladingsscheiding in een WS2/grafeen-heterostructuur, wat mogelijk optische spininjectie in grafeen mogelijk maakt.
© 2020 Amerikaanse Vereniging voor de Bevordering van de Wetenschap. Alle rechten voorbehouden. AAAS is een partner van HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef en COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Geplaatst op: 25 mei 2020