Naudojame laiko ir kampo skiriamosios gebos fotoemisijos spektroskopiją (tr-ARPES), siekdami ištirti itin greitą krūvio perdavimą epitaksinėje heterostruktūroje, sudarytoje iš monosluoksnio WS2 ir grafeno. Ši heterostruktūra sujungia tiesioginio tarpo puslaidininkio su stipria sukinių-orbitų sąveika ir stipria šviesos ir materijos sąveika privalumus su pusmetalio, kuriame yra bemasiai krūvininkai, pasižymintys itin dideliu judrumu ir ilgu sukinių gyvavimo laiku, privalumais. Nustatėme, kad po fotosužadinimo rezonanse su A-eksitonu WS2, fotosužadintos skylės greitai pereina į grafeno sluoksnį, o fotosužadinti elektronai lieka WS2 sluoksnyje. Gautos krūvio atskirtos pereinamosios būsenos gyvavimo laikas yra ~1 ps. Savo išvadas siejame su sklaidos fazinės erdvės skirtumais, kuriuos sukelia santykinis WS2 ir grafeno juostų išsidėstymas, kaip parodyta didelės skiriamosios gebos ARPES. Kartu su sukiniams selektyviu optiniu sužadinimu, tirta WS2/grafeno heterostruktūra gali suteikti platformą efektyviam optiniam sukinių įpurškimui į grafeną.
Dėl daugybės skirtingų dvimačių medžiagų prieinamumo atsirado galimybė sukurti naujas, itin plonas heterostruktūras su visiškai naujomis funkcijomis, pagrįstas pritaikytu dielektriniu ekranavimu ir įvairiais artumo sukeltais efektais (1–3). Buvo sukurti principo įrodymo įtaisai, skirti būsimiems taikymams elektronikos ir optoelektronikos srityje (4–6).
Čia daugiausia dėmesio skiriame epitaksinėms van der Valso heterostruktūroms, susidedančioms iš monosluoksnio WS2 – tiesioginio tarpo puslaidininkio, pasižyminčio stipria sukinių-orbitų sąsaja ir dideliu juostos struktūros sukinių suskaidymu dėl pažeistos inversijos simetrijos (7), – ir monosluoksnio grafeno – pusmetalio su kūgine juostos struktūra ir itin dideliu krūvininkų judrumu (8), užauginto ant vandeniliu užbaigto SiC(0001). Pirmieji itin spartaus krūvio perdavimo (9–15) ir artumo sukeltų sukinių-orbitų sąsajos efektų (16–18) požymiai leidžia WS2/grafeną ir panašias heterostruktūras laikyti perspektyviomis kandidatėmis būsimiems optoelektronikos (19) ir optospintronikos (20) taikymams.
Mūsų tikslas buvo atskleisti fotogeneruotų elektronų ir skylių porų relaksacijos kelius WS2/grafene, naudojant laiko ir kampo skiriamąją fotoemulsijos spektroskopiją (tr-ARPES). Šiuo tikslu sužadiname heterostruktūrą 2 eV kaupinimo impulsais, rezonansiniais su A-eksitonu WS2 (21, 12), ir išstumiame fotoelektronus antruoju uždelstu zondo impulsu, kurio fotono energija yra 26 eV. Pusrutulio formos analizatoriumi nustatome fotoelektronų kinetinę energiją ir emisijos kampą kaip kaupinimo-zondo uždelsimo funkciją, kad gautume prieigą prie judesio, energijos ir laiko skiriamosios krūvininkų dinamikos. Energijos ir laiko skiriamoji geba yra atitinkamai 240 meV ir 200 fs.
Mūsų rezultatai pateikia tiesioginius įrodymus apie itin greitą krūvio perdavimą tarp epitaksiškai išlygintų sluoksnių, patvirtindami pirmuosius požymius, pagrįstus visiškai optiniais metodais panašiose rankiniu būdu surinktose heterostruktūrose su savavališku azimutiniu sluoksnių išlyginimu (9–15). Be to, parodome, kad šis krūvio perdavimas yra labai asimetriškas. Mūsų matavimai atskleidžia anksčiau nepastebėtą krūvio atskyrimo trumpalaikę būseną su fotosužadintais elektronais ir skylėmis, esančiomis atitinkamai WS2 ir grafeno sluoksnyje, kuri gyvuoja maždaug 1 ps. Savo išvadas interpretuojame pagal elektronų ir skylių perdavimo sklaidos fazinės erdvės skirtumus, kuriuos sukelia santykinis WS2 ir grafeno juostų išlyginimas, nustatytas didelės skiriamosios gebos ARPES. Kartu su sukinių ir slėnių selektyviu optiniu sužadinimu (22–25) WS2/grafeno heterostruktūros gali sukurti naują platformą efektyviam itin greitam optiniam sukinių įpurškimui į grafeną.
1A paveiksle parodytas didelės skiriamosios gebos ARPES matavimas, gautas naudojant helio lempą, kurioje epitaksinės WS2/grafeno heterostruktūros juostos struktūra yra išilgai ΓK krypties. Nustatyta, kad Dirac kūgis yra skylėmis legiruotas, o Dirac taškas yra maždaug 0,3 eV virš pusiausvyros cheminio potencialo. Sukimosi metu padalytos WS2 valentinės juostos viršus yra maždaug 1,2 eV žemiau pusiausvyros cheminio potencialo.
(A) Pusiausvyros fotosrovė, išmatuota ΓK kryptimi nepoliarizuota helio lempa. (B) Fotosrovė, esant neigiamam kaupinimo-zondo uždelsimui, išmatuota p poliarizuotais ekstremaliais ultravioletiniais impulsais esant 26 eV fotonų energijai. Punktyrinės pilkos ir raudonos linijos žymi linijų profilių, naudotų trumpalaikių smailių pozicijoms išskirti 2 pav., padėtį. (C) Kaupimo sukelti fotosrovės pokyčiai po 200 fs po fotosužadinimo, kai kaupinimo fotonų energija yra 2 eV, o kaupinimo srautas – 2 mJ/cm2. Fotoelektronų stiprinimas ir praradimas pavaizduoti atitinkamai raudonai ir mėlynai. Langeliai rodo kaupinimo-zondo kreivių integravimo sritį, parodytą 3 pav.
1B paveiksle parodyta tr-ARPES juostos struktūros, esančios šalia WS2 ir grafeno K taškų, momentinė nuotrauka, išmatuota naudojant 100 fs ekstremalius ultravioletinius impulsus, esant 26 eV fotonų energijai ir neigiamam kaupinimo-zondo uždelsimui prieš kaupinimo impulso atėjimą. Čia sukinio suskilimas neišsprendžiamas dėl mėginio degradacijos ir 2 eV kaupinimo impulso, kuris sukelia spektrinių ypatybių erdvinio krūvio išplėtimą, buvimo. 1C paveiksle parodyti kaupinimo sukelti fotosrovės pokyčiai, palyginti su 1B paveikslu, esant 200 fs kaupinimo-zondo uždelsimui, kai kaupinimo-zondo signalas pasiekia maksimumą. Raudona ir mėlyna spalvos atitinkamai žymi fotoelektronų stiprėjimą ir praradimą.
Norėdami išsamiau išanalizuoti šią didelę dinamiką, pirmiausia nustatome WS2 valentinės juostos ir grafeno π juostos trumpalaikių smailių pozicijas išilgai punktyrinių linijų 1B pav., kaip išsamiai paaiškinta papildomose medžiagose. Nustatėme, kad WS2 valentinė juosta pasislenka aukštyn 90 meV (2A pav.), o grafeno π juosta pasislenka žemyn 50 meV (2B pav.). Šių poslinkių eksponentinė gyvavimo trukmė WS2 valentinės juostos atveju yra 1,2 ± 0,1 ps, o grafeno π juostos atveju – 1,7 ± 0,3 ps. Šie smailių poslinkiai pateikia pirmąjį trumpalaikio dviejų sluoksnių įkrovimo įrodymą, kai papildomas teigiamas (neigiamas) krūvis padidina (sumažina) elektroninių būsenų ryšio energiją. Atkreipkite dėmesį, kad WS2 valentinės juostos poslinkis aukštyn yra atsakingas už ryškų kaupinimo-zondavimo signalą srityje, pažymėtoje juodu langeliu 1C pav.
WS2 valentinės juostos (A) ir grafeno π juostos (B) piko padėties pokytis kaip pumpavimo-zondavimo uždelsimo funkcija kartu su eksponentinėmis aproksimacijomis (storos linijos). WS2 poslinkio gyvavimo trukmė (A) yra 1,2 ± 0,1 ps. Grafeno poslinkio gyvavimo trukmė (B) yra 1,7 ± 0,3 ps.
Toliau integruojame siurblio-zondo signalą per sritis, nurodytas spalvotais langeliais 1C pav., ir gautus skaičius nubraižome kaip siurblio-zondo uždelsimo funkciją 3 pav. 1 kreivė 3 pav. rodo fotosužadintų krūvininkų dinamiką arti WS2 sluoksnio laidumo juostos apačios, kurios gyvavimo trukmė yra 1,1 ± 0,1 ps, gautą eksponentiškai pritaikius duomenis (žr. papildomą medžiagą).
Žadinimo-zondo kreivės kaip vėlavimo funkcija, gautos integruojant fotosrovę per plotą, nurodytą langeliais 1C pav. Storosios linijos yra eksponentinės duomenų aproksimacijos. Kreivė (1) Pereinamųjų krūvininkų populiacija WS2 laidumo juostoje. Kreivė (2) Žadinimo-zondo signalas grafeno π juostoje virš pusiausvyros cheminio potencialo. Kreivė (3) Žadinimo-zondo signalas grafeno π juostoje žemiau pusiausvyros cheminio potencialo. Kreivė (4) Grynasis žadinimo-zondo signalas WS2 valentingoje juostoje. Gyvavimo trukmės (1) atveju yra 1,2 ± 0,1 ps, (2) atveju – 180 ± 20 fs (stiprinimas) ir ~2 ps (nuostoliai), o (3) atveju – 1,8 ± 0,2 ps.
3 pav. 2 ir 3 kreivėse parodytas grafeno π juostos kaupinimo-zondavimo signalas. Nustatėme, kad elektronų stiprinimas virš pusiausvyros cheminio potencialo (2 kreivė 3 pav.) trunka daug trumpiau (180 ± 20 fs), palyginti su elektronų praradimu žemiau pusiausvyros cheminio potencialo (1,8 ± 0,2 ps 3 kreivėje 3 pav.). Be to, nustatyta, kad pradinis fotosrovės stiprinimas 3 pav. 2 kreivėje virsta nuostoliu ties t = 400 fs, o gyvavimo trukmė yra ~2 ps. Nustatyta, kad nepadengto monosluoksnio grafeno kaupinimo-zondavimo signale nėra asimetrijos tarp stiprinimo ir praradimo (žr. S5 pav. papildomose medžiagose), o tai rodo, kad asimetrija yra tarpsluoksninio sąveikos WS2/grafeno heterostruktūroje pasekmė. Trumpalaikio stiprinimo ir ilgalaikio praradimo stebėjimas atitinkamai virš ir žemiau pusiausvyros cheminio potencialo rodo, kad elektronai efektyviai pašalinami iš grafeno sluoksnio fotosužadinimo metu. Dėl to grafeno sluoksnis įkraunamas teigiamai, o tai atitinka π juostos jungimosi energijos padidėjimą, parodytą 2B paveiksle. Π juostos poslinkis žemyn pašalina pusiausvyros Fermi-Dirac skirstinio didelės energijos uodegą nuo pusiausvyros cheminio potencialo, o tai iš dalies paaiškina kaupinimo-zondo signalo ženklo pasikeitimą 3 paveikslo 2 kreivėje. Toliau parodysime, kad šį efektą dar labiau sustiprina trumpalaikis elektronų praradimas π juostoje.
Šį scenarijų patvirtina grynasis WS2 valentinės juostos kaupinimo-zondavimo signalas, parodytas 3 pav. 4 kreivėje. Šie duomenys buvo gauti integruojant skaičiavimus plote, kurį rodo juodoji dėžė 1B pav., kuri fiksuoja iš valentinės juostos fotoemituojamus elektronus visais kaupinimo-zondavimo uždelsimais. Eksperimentinių paklaidų juostose nerandame jokių požymių, kad WS2 valentingoje juostoje būtų skylių, esant bet kokiam kaupinimo-zondavimo uždelsimui. Tai rodo, kad po fotosužadinimo šios skylės greitai užsipildo per trumpą laiko skalę, palyginti su mūsų laiko skiriamąja geba.
Siekdami pateikti galutinį mūsų hipotezės apie itin greitą krūvio atskyrimą WS2/grafeno heterostruktūroje įrodymą, nustatėme į grafeno sluoksnį perneštų skylių skaičių, kaip išsamiai aprašyta papildomose medžiagose. Trumpai tariant, π juostos trumpalaikis elektroninis pasiskirstymas buvo pritaikytas Fermi-Dirac skirstiniui. Skylių skaičius buvo apskaičiuotas pagal gautas trumpalaikio cheminio potencialo ir elektroninės temperatūros vertes. Rezultatas parodytas 4 paveiksle. Nustatėme, kad iš WS2 į grafeną perkeliama iš viso ~5 × 1012 skylių/cm2, o eksponentinis gyvavimo laikas yra 1,5 ± 0,2 ps.
Skylių skaičiaus π juostoje pokytis kaip siurblio ir zondo uždelsimo funkcija kartu su eksponentine atitiktimi, gaunant 1,5 ± 0,2 ps gyvavimo trukmę.
Remiantis 2–4 pav. pateiktais duomenimis, iškyla toks mikroskopinis itin greito krūvio perdavimo WS2/grafeno heterostruktūroje vaizdas (5 pav.). WS2/grafeno heterostruktūros fotosužadinimas esant 2 eV dominuojančiai užpildo A-eksitoną WS2 (5A pav.). Papildomi elektroniniai sužadinimai per Dirac tašką grafene, taip pat tarp WS2 ir grafeno juostų yra energetiškai įmanomi, bet gerokai mažiau efektyvūs. Fotosužadintos skylės WS2 valentingoje juostoje užpildomos elektronais, atsirandančiais iš grafeno π juostos, per trumpą laiko skalę, palyginti su mūsų laiko skiriamąja geba (5A pav.). Fotosužadintų elektronų WS2 laidumo juostoje gyvavimo trukmė yra ~1 ps (5B pav.). Tačiau skylėms grafeno π juostoje užpildyti reikia ~2 ps (5B pav.). Tai rodo, kad, be tiesioginio elektronų perdavimo tarp WS2 laidumo juostos ir grafeno π juostos, norint suprasti visą dinamiką, reikia atsižvelgti į papildomus relaksacijos kelius – galbūt per defektų būsenas (26).
(A) Fotosužadinimas rezonanse su WS2 A-eksitonu, esant 2 eV įtampai, įpurškia elektronus į WS2 laidumo juostą. Atitinkamos skylės WS2 valentingoje juostoje akimirksniu užpildomos elektronais iš grafeno π juostos. (B) Fotosužadintų krūvininkų WS2 laidumo juostoje gyvavimo trukmė yra ~1 ps. Skylės grafeno π juostoje gyvuoja ~2 ps, o tai rodo papildomų sklaidos kanalų, pažymėtų punktyrinėmis rodyklėmis, svarbą. Juodos punktyrinės linijos (A) ir (B) rodo juostų poslinkius ir cheminio potencialo pokyčius. (C) Pereinamojoje būsenoje WS2 sluoksnis yra neigiamai įkrautas, o grafeno sluoksnis - teigiamai. Sukimosi selektyvaus sužadinimo cirkuliaria šviesa atveju tikimasi, kad fotosužadinti elektronai WS2 ir atitinkamos skylės grafene parodys priešingą sukinių poliarizaciją.
Pereinamojoje būsenoje fotosužadinti elektronai yra WS2 laidumo juostoje, o fotosužadintos skylės – grafeno π juostoje (5C pav.). Tai reiškia, kad WS2 sluoksnis yra įkrautas neigiamai, o grafeno sluoksnis – teigiamai. Tai paaiškina trumpalaikius smailių poslinkius (2 pav.), grafeno kaupinimo-zondavimo signalo asimetriją (3 pav. 2 ir 3 kreivės), skylių nebuvimą WS2 valentingoje juostoje (4 kreivė 3 pav.), taip pat papildomas skyles grafeno π juostoje (4 pav.). Šios krūvio atskyrimo būsenos gyvavimo trukmė yra ~1 ps (1 kreivė 3 pav.).
Panašios krūviu atskirtos trumpalaikės būsenos buvo pastebėtos susijusiose van der Valso heterostruktūrose, sudarytose iš dviejų tiesioginio tarpo puslaidininkių su II tipo juostų išsidėstymu ir laiptuotu draustiniu tarpu (27–32). Po fotosužadinimo nustatyta, kad elektronai ir skylės greitai juda atitinkamai į laidumo juostos apačią ir į valentinės juostos viršų, kurie yra skirtinguose heterostruktūros sluoksniuose (27–32).
Mūsų WS2/grafeno heterostruktūros atveju energetiškai palankiausia vieta tiek elektronams, tiek skylėms yra Fermio lygmenyje metaliniame grafeno sluoksnyje. Todėl būtų galima tikėtis, kad ir elektronai, ir skylės greitai pereina į grafeno π juostą. Tačiau mūsų matavimai aiškiai rodo, kad skylių perdavimas (<200 fs) yra daug efektyvesnis nei elektronų perdavimas (∼1 ps). Tai priskiriame santykiniam WS2 ir grafeno juostų energetiniam išsidėstymui, kaip parodyta 1A paveiksle, kuris siūlo didesnį skaičių galimų galutinių būsenų skylių perdavimui, palyginti su elektronų perdavimu, kaip neseniai buvo numatyta (14, 15). Šiuo atveju, darant prielaidą, kad WS2 draudžiamasis tarpas yra ~2 eV, grafeno Dirac taškas ir pusiausvyros cheminis potencialas yra atitinkamai ~0,5 ir ~0,2 eV virš WS2 draudžiamasio tarpo vidurio, pažeisdami elektronų ir skylių simetriją. Mes nustatėme, kad galimų galutinių būsenų skaičius skylių perdavimui yra ∼ 6 kartus didesnis nei elektronų perdavimui (žr. papildomą medžiagą), todėl tikimasi, kad skylių perdavimas bus greitesnis nei elektronų perdavimas.
Vis dėlto, norint gauti išsamų mikroskopinį stebimo itin greito asimetrinio krūvio perdavimo vaizdą, reikėtų atsižvelgti ir į orbitalių, sudarančių A-eksitono bangos funkciją WS2 ir grafeno π juostą, persidengimą, skirtingus elektronų-elektronų ir elektronų-fononų sklaidos kanalus, įskaitant impulso, energijos, sukinio ir pseudosukinio išsaugojimo dėsnio keliamus apribojimus, plazmos oscilacijų įtaką (33), taip pat į galimo koherentinių fononų oscilacijų, kurios gali tarpininkauti krūvio perdavimui, poslinkio sužadinimo vaidmenį (34, 35). Taip pat galima spėlioti, ar stebimą krūvio pernašos būseną sudaro krūvio pernašos eksitonai, ar laisvos elektronų ir skylių poros (žr. papildomą medžiagą). Norint išsiaiškinti šiuos klausimus, reikalingi tolesni teoriniai tyrimai, kurie peržengtų šio straipsnio ribas.
Apibendrinant, mes panaudojome tr-ARPES metodą itin greitam tarpsluoksniniam krūvio perdavimui epitaksinėje WS2/grafeno heterostruktūroje tirti. Nustatėme, kad sužadintos esant rezonansui su WS2 A-eksitonu esant 2 eV, fotosužadintos skylės greitai pereina į grafeno sluoksnį, o fotosužadinti elektronai lieka WS2 sluoksnyje. Tai susiejome su tuo, kad skylių perdavimui galimų galutinių būsenų skaičius yra didesnis nei elektronų perdavimui. Nustatyta, kad krūvio atskyrimo pereinamosios būsenos gyvavimo trukmė yra ~1 ps. Kartu su sukinių selektyviu optiniu sužadinimu, naudojant apskritimiškai poliarizuotą šviesą (22–25), stebimas itin greitas krūvio perdavimas gali būti lydimas sukinių perdavimo. Šiuo atveju tirta WS2/grafeno heterostruktūra gali būti naudojama efektyviai optinei sukinių injekcijai į grafeną, todėl galima sukurti naujus optospintroninius įrenginius.
Grafeno mėginiai buvo auginami ant komercinių puslaidininkinių 6H-SiC(0001) plokštelių iš „SiCrystal GmbH“. N legiruotos plokštelės buvo išdėstytos vienoje ašyje, o pjūvio kampas buvo mažesnis nei 0,5°. SiC substratas buvo ėsdinamas vandeniliu, siekiant pašalinti įbrėžimus ir gauti taisyklingas plokščias terasas. Švarus ir atomiškai plokščias Si galais padengtas paviršius buvo grafitizuotas, atkaitinant mėginį Ar atmosferoje 1300 °C temperatūroje 8 minutes (36). Tokiu būdu gavome vieną anglies sluoksnį, kuriame kas trečias anglies atomas sudarė kovalentinį ryšį su SiC substratu (37). Šis sluoksnis vėliau vandenilio interkaliacijos būdu buvo paverstas visiškai sp2 hibridizuotu, beveik laisvai stovinčiu skylėmis legiruotu grafenu (38). Šie mėginiai vadinami grafenu/H-SiC(0001). Visas procesas buvo atliktas komercinėje „Aixtron“ „Black Magic“ auginimo kameroje. WS2 auginimas buvo atliktas standartiniame karštos sienelės reaktoriuje, taikant žemo slėgio cheminį garų nusodinimą (39, 40), naudojant WO3 ir S miltelius, kurių masės santykis buvo 1:100, kaip pirmtakus. WO3 ir S milteliai buvo laikomi atitinkamai 900 ir 200 °C temperatūroje. WO3 milteliai buvo dedami arti substrato. Argonas buvo naudojamas kaip nešiklio dujos, kurių srautas buvo 8 sccm. Slėgis reaktoriuje buvo palaikomas 0,5 mbar. Mėginiai buvo apibūdinti antrine elektronine mikroskopija, atominės jėgos mikroskopija, Ramano ir fotoliuminescencijos spektroskopija, taip pat mažos energijos elektronų difrakcija. Šie matavimai atskleidė du skirtingus WS2 monokristalinius domenus, kuriuose ΓK- arba ΓK' kryptis sutampa su grafeno sluoksnio ΓK kryptimi. Domenų šonų ilgis svyravo nuo 300 iki 700 nm, o bendras WS2 padengimas buvo apytiksliai lygus ~40 %, tinka ARPES analizei.
Statiniai ARPES eksperimentai buvo atlikti pusrutulio formos analizatoriumi („SPECS PHOIBOS 150“), naudojant krūvio susieto įrenginio ir detektoriaus sistemą dvimatčiam elektronų energijos ir impulso aptikimui. Visiems fotoemulsijos eksperimentams buvo naudojama nepoliarizuota, monochromatinė He Iα spinduliuotė (21,2 eV) iš didelio srauto He išlydžio šaltinio („VG Scienta VUV5000“). Mūsų eksperimentų energija ir kampinė skiriamoji geba buvo geresnės nei atitinkamai 30 meV ir 0,3° (atitinka 0,01 Å−1). Visi eksperimentai buvo atlikti kambario temperatūroje. ARPES yra itin jautri paviršiui technika. Fotoelektronams išstumti iš WS2 ir grafeno sluoksnio buvo naudojami mėginiai, kurių WS2 padengimas buvo nepilnas – apie 40 %.
Tr-ARPES sistema buvo pagrįsta 1 kHz titano:safyro stiprintuvu („Coherent Legend Elite Duo“). 2 mJ išėjimo galia buvo panaudota aukštoms harmonikoms generuoti argono aplinkoje. Gauta ekstremali ultravioletinė šviesa praėjo pro gardelės monochromatorių, sukurdama 100 fs zondavimo impulsus, kurių fotonų energija buvo 26 eV. 8 mJ stiprintuvo išėjimo galia buvo nusiųsta į optinį parametrinį stiprintuvą („HE-TOPAS“ iš „Light Conversion“). 1 eV fotonų energijos signalo pluoštas buvo dažnio padvigubintas beta bario borato kristale, kad būtų gauti 2 eV kaupinimo impulsai. Tr-ARPES matavimai buvo atlikti naudojant pusrutulio formos analizatorių („SPECS PHOIBOS 100“). Bendra energijos ir laiko skiriamoji geba buvo atitinkamai 240 meV ir 200 fs.
Papildomos šio straipsnio medžiagos galite rasti adresu http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Tai yra atviros prieigos straipsnis, platinamas pagal „Creative Commons Attribution-NonCommercial“ licenciją, kuri leidžia naudoti, platinti ir atgaminti bet kokioje terpėje, jei gaunamas naudojimas nėra skirtas komercinei naudai ir jei originalus kūrinys yra tinkamai cituojamas.
PASTABA: Jūsų el. pašto adreso prašome tik tam, kad asmuo, kuriam rekomenduojate puslapį, žinotų, jog norite, kad jis jį matytų, ir kad tai nėra nepageidaujamas paštas. Mes nefiksuojame jokių el. pašto adresų.
Šis klausimas skirtas patikrinti, ar esate tikras lankytojas, ir užkirsti kelią automatiniams šlamšto siuntimams.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Atskleidžiame itin greitą krūvio atskyrimą WS2/grafeno heterostruktūroje, galbūt įgalinantį optinį sukinio įpurškimą į grafeną.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Atskleidžiame itin greitą krūvio atskyrimą WS2/grafeno heterostruktūroje, galbūt įgalinantį optinį sukinio įpurškimą į grafeną.
© 2020 Amerikos mokslo pažangos asociacija. Visos teisės saugomos. AAAS yra HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef ir COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 partneris.
Įrašo laikas: 2020 m. gegužės 25 d.