Við notum tíma- og horn-leystar ljósgeislunarlitrófsgreiningu (tr-ARPES) til að rannsaka ofurhraða hleðsluflutning í epitaxial heteróbyggingu úr einlagi WS2 og grafíni. Þessi heteróbygging sameinar kosti beins bils hálfleiðara með sterkri snúningsbrautartengingu og sterkri ljós-efnis víxlverkun við kosti hálfmálms sem hýsir massalausa burðarefni með afar mikla hreyfanleika og langan snúningslíftíma. Við komumst að því að eftir ljósörvun við ómun við A-örvunina í WS2, flytjast ljósörvuðu holurnar hratt inn í grafínlagið á meðan ljósörvuðu rafeindirnar eru eftir í WS2 laginu. Hleðsluaðskilið tímabundið ástand sem myndast reynist hafa líftíma upp á ~1 ps. Við rekja niðurstöður okkar til mismunar á dreifingarfasarúmi sem orsakast af hlutfallslegri röðun WS2 og grafínbönda eins og sýnt er með hágæða ARPES. Í samsetningu við snúnings-sértæka ljósörvun gæti rannsökuð WS2/grafín heteróbygging veitt vettvang fyrir skilvirka ljósspunainnspýtingu í grafín.
Framboð margra mismunandi tvívíðra efna hefur opnað möguleikann á að búa til nýjar, endanlega þunnar, tvíþættar byggingar með alveg nýrri virkni sem byggir á sérsniðinni rafskautsskimun og ýmsum nálægðaráhrifum (1–3). Tæki sem sanna meginreglur fyrir framtíðarnotkun á sviði rafeindatækni og ljósfræðilegra rafeindabúnaðar hafa verið framleidd (4–6).
Hér einbeitum við okkur að epitaxial van der Waals heteróbyggingum sem samanstanda af einlagi WS2, hálfleiðara með beinni bilun með sterkri snúningsbrautartengingu og töluverðri snúningsskiptingu bandbyggingarinnar vegna rofnar umsnúningssamhverfu (7), og einlags grafeni, hálfmálmi með keilulaga bandbyggingu og afar mikilli hreyfanleika burðarefna (8), ræktaður á vetnisendaðri SiC(0001). Fyrstu vísbendingar um ofurhraða hleðsluflutning (9–15) og nálægðarframkallaðar snúningsbrautartengingaráhrif (16–18) gera WS2/grafen og svipaðar heteróbyggingar að efnilegum frambjóðendum fyrir framtíðar ljósfræðilega (19) og ljósfræðilega snúningsbrautar (20) notkun.
Við lögðum okkur fram um að afhjúpa slökunarleiðir ljósmyndaðra rafeinda-hola para í WS2/grafeni með tíma- og horn-uppleystri ljósgeislunarspektroskopíu (tr-ARPES). Í því skyni örvuðum við fjölbygginguna með 2-eV dælupúlsum sem enduróma A-örvunina í WS2 (21, 12) og þeytum ljósrafeindum út með öðrum tímaseinkaðum könnunarpúlsi við 26-eV ljóseindaorku. Við ákvörðum hreyfiorku og geislunarhorn ljósrafeindanna með hálfkúlulaga greiningartæki sem fall af dælu-könnunar seinkun til að fá aðgang að skriðþunga-, orku- og tímauppleystri burðarhreyfifræði. Orku- og tímaupplausnin er 240 meV og 200 fs, talið í sömu röð.
Niðurstöður okkar veita beinar vísbendingar um ofurhraða hleðsluflutning milli laganna sem eru jafnaðir epitaxially, og staðfesta fyrstu vísbendingar byggðar á al-ljósfræðilegum aðferðum í svipuðum handvirkt samsettum ósambyggðum byggingum með handahófskenndri sjónlínujöfnun laganna (9–15). Að auki sýnum við fram á að þessi hleðsluflutningur er mjög ósamhverfur. Mælingar okkar sýna áður ómælt hleðsluaðskilið tímabundið ástand með ljósörvuðum rafeindum og götum staðsettum í WS2 og grafínlaginu, talið í sömu röð, sem lifir í ~1 ps. Við túlkum niðurstöður okkar út frá mismun á dreifingarfasarými fyrir rafeinda- og gataflutning sem orsakast af hlutfallslegri röðun WS2 og grafínbanda eins og kemur fram í hágæða ARPES. Í bland við spuna- og dalsértæka ljósörvun (22–25) gætu WS2/grafín ósambyggðar byggingur veitt nýjan vettvang fyrir skilvirka ofurhraða ljósfræðilega spunainnspýtingu í grafín.
Mynd 1A sýnir ARPES mælingu í hárri upplausn, tekin með helíumlampa, á bandbyggingu meðfram ΓK-átt epitaxial WS2/grafen heteróbyggingarinnar. Dirac keilan reynist vera holudópuð með Dirac punktinn staðsettan ~0,3 eV fyrir ofan jafnvægis efnafræðilega spennu. Efsta hluti spunaklofna WS2 gildisbandsins reynist vera ~1,2 eV fyrir neðan jafnvægis efnafræðilega spennu.
(A) Jafnvægisljósstraumur mældur meðfram ΓK-átt með óskautaðri helíumlampa. (B) Ljósstraumur fyrir neikvæða dælu-könnunar seinkun mæld með p-skautuðum öfgafullum útfjólubláum púlsum við 26 eV ljóseindaorku. Strikaðar gráar og rauðar línur marka staðsetningu línusniða sem notaðir voru til að draga út tímabundnar tindstöður á mynd 2. (C) Dæluframkallaðar breytingar á ljósstraumnum 200 fs eftir ljósörvun við dæluljóseindaorku upp á 2 eV með dæluflæði upp á 2 mJ/cm2. Aukning og tap ljósrafeinda eru sýnd með rauðu og bláu, talið í sömu röð. Kassarnir gefa til kynna samþættingarsvæðið fyrir dælu-könnunar ferlana sem sýndir eru á mynd 3.
Mynd 1B sýnir tr-ARPES skyndimynd af bandbyggingu nálægt WS2 og grafín K-punktum, mældar með 100-fs öfgakenndum útfjólubláum púlsum við 26-eV ljóseindaorku við neikvæða dælukönnunarseinkun fyrir komu dælukönnunarinnar. Hér er spunaskiptingin ekki leyst vegna niðurbrots sýnisins og nærveru 2-eV dælukönnunar sem veldur breikkun rúmhleðslu á litrófseiginleikunum. Mynd 1C sýnir dæluframkallaðar breytingar á ljósstraumnum miðað við mynd 1B við dælukönnunarseinkun upp á 200 fs þar sem dælukönnunarmerkið nær hámarki. Rauðir og bláir litir gefa til kynna aukningu og tap ljósrafeinda, talið í sömu röð.
Til að greina þessa ríku dýnamík nánar ákvörðum við fyrst tímabundnar tindastöður gildisbandsins WS2 og π-bandsins grafíns eftir strikalínunum á mynd 1B eins og útskýrt er ítarlega í viðbótarefninu. Við komumst að því að gildisbandið WS2 færist upp um 90 meV (mynd 2A) og π-bandið grafíns færist niður um 50 meV (mynd 2B). Veldisvísislíftími þessara breytinga reynist vera 1,2 ± 0,1 ps fyrir gildisbandið í WS2 og 1,7 ± 0,3 ps fyrir π-bandið í grafíni. Þessar tindabreytingar veita fyrstu vísbendingar um tímabundna hleðslu laganna tveggja, þar sem viðbótar jákvæð (neikvæð) hleðsla eykur (minnkar) bindingarorku rafeindaástandanna. Athugið að uppfærsla gildisbandsins WS2 er ábyrg fyrir áberandi dælumælismerki á svæðinu sem merkt er með svarta kassanum á mynd 1C.
Breyting á tindstöðu WS2 gildisbandsins (A) og grafíns π-bandsins (B) sem fall af dælu-könnunar seinkun ásamt veldisvísis aðlögun (þykkar línur). Líftími WS2 færslunnar í (A) er 1,2 ± 0,1 ps. Líftími grafínfærslunnar í (B) er 1,7 ± 0,3 ps.
Næst samþættum við dælu-könnunarmerkið yfir svæðin sem lituðu kassarnir gefa til kynna á mynd 1C og teiknum upp niðurstöðurnar sem fall af dælu-könnunar seinkun á mynd 3. Ferill 1 á mynd 3 sýnir gangvirkni ljósörvuðu flutningsboðanna nálægt neðsta hluta leiðnibandsins í WS2 laginu með líftíma upp á 1,1 ± 0,1 ps sem fæst með veldisvísisaðlögun að gögnunum (sjá viðbótarefni).
Dælu-könnunarmerki sem fall af seinkun sem fæst með því að samþætta ljósstrauminn yfir svæðið sem kassarnir á mynd 1C gefa til kynna. Þykku línurnar eru veldisvísisaðlögun að gögnunum. Ferill (1) Skammvinn burðarbylgjuþyrping í leiðnibandi WS2. Ferill (2) Dælu-könnunarmerki π-bands grafens fyrir ofan jafnvægis efnafræðilega spennu. Ferill (3) Dælu-könnunarmerki π-bands grafens fyrir neðan jafnvægis efnafræðilega spennu. Ferill (4) Nettó dælu-könnunarmerki í gildisbandi WS2. Líftími er 1,2 ± 0,1 ps í (1), 180 ± 20 fs (hagnaður) og ~2 ps (tap) í (2), og 1,8 ± 0,2 ps í (3).
Í ferlum 2 og 3 á mynd 3 sýnum við dælu-könnunarmerki grafens π-bandsins. Við komumst að því að aukning rafeinda yfir jafnvægis efnafræðilegri spennu (ferill 2 á mynd 3) hefur mun styttri líftíma (180 ± 20 fs) samanborið við tap rafeinda undir jafnvægis efnafræðilegri spennu (1,8 ± 0,2 ps í ferli 3 á mynd 3). Ennfremur reynist upphafleg aukning ljósstraumsins í ferli 2 á mynd 3 breytast í tap við t = 400 fs með líftíma upp á ~2 ps. Ósamhverfan milli aukningar og taps reynist vera fjarverandi í dælu-könnunarmerki óhulds einlags grafens (sjá mynd S5 í viðbótarefni), sem bendir til þess að ósamhverfan sé afleiðing af millilagatengingu í WS2/grafen fjölbyggingunni. Athugun á skammvinnum ávinningi og langvinnum tapi fyrir ofan og neðan jafnvægis efnafræðilega spennu, talið í sömu röð, bendir til þess að rafeindir séu skilvirkt fjarlægðar úr grafínlaginu við ljósörvun á ólíkbyggingunni. Fyrir vikið verður grafínlagið jákvætt hlaðið, sem er í samræmi við aukningu á bindingarorku π-bandsins sem sést á mynd 2B. Niðurfærsla π-bandsins fjarlægir orkuríka hala jafnvægis Fermi-Dirac dreifingarinnar fyrir ofan jafnvægis efnafræðilega spennu, sem skýrir að hluta til breytinguna á formerki dælu-könnunarmerkisins í ferli 2 á mynd 3. Við munum sýna hér að neðan að þessi áhrif eru enn frekar aukin vegna tímabundins taps rafeinda í π-bandinu.
Þessi atburðarás er studd af nettó dælu-könnunarmerki gildisbandsins WS2 í ferli 4 á mynd 3. Þessi gögn voru fengin með því að samþætta talninguna yfir svæðið sem gefið er af svarta kassanum á mynd 1B sem fangar rafeindirnar sem ljósgeisla frá gildisbandinu við allar dælu-könnunar töf. Innan tilraunavillustikanna finnum við engar vísbendingar um að göt séu til staðar í gildisbandinu í WS2 fyrir neina dælu-könnunar töf. Þetta bendir til þess að eftir ljósörvun fyllist þessi göt hratt á ný á stuttum tíma miðað við tímaupplausn okkar.
Til að veita lokasönnun fyrir tilgátu okkar um ofurhraða hleðsluaðskilnað í WS2/grafen-heterobyggingunni, ákvörðum við fjölda hola sem flutt eru í grafenlagið eins og lýst er ítarlega í viðbótarefninu. Í stuttu máli var tímabundin rafeindadreifing π-bandsins aðlöguð með Fermi-Dirac dreifingu. Fjöldi hola var síðan reiknaður út frá niðurstöðugildunum fyrir tímabundna efnafræðilega spennu og rafeindahita. Niðurstaðan er sýnd á mynd 4. Við komumst að því að heildarfjöldi ~5 × 1012 hola/cm2 flyst frá WS2 í grafen með veldisvísislíftíma upp á 1,5 ± 0,2 ps.
Breyting á fjölda hola í π-bandinu sem fall af seinkun dælu-rannsakanda ásamt veldisvísisaðlögun sem gefur líftíma upp á 1,5 ± 0,2 ps.
Af niðurstöðunum á myndum 2 til 4 kemur eftirfarandi smásjármynd af ofurhraða hleðsluflutningi í WS2/grafen-heteróbyggingunni (mynd 5). Ljósörvun WS2/grafen-heteróbyggingarinnar við 2 eV fyllir ríkjandi A-örvunina í WS2 (mynd 5A). Viðbótar rafeindaörvun yfir Dirac-punktinn í grafeni, sem og milli WS2 og grafen-banda, er orkufræðilega möguleg en mun minna skilvirk. Ljósörvuðu götin í gildisbandi WS2 eru fyllt aftur af rafeindum sem eiga uppruna sinn í π-bandi grafens á stuttum tímakvarða miðað við tímaupplausn okkar (mynd 5A). Ljósörvuðu rafeindirnar í leiðnibandi WS2 hafa líftíma upp á ~1 ps (mynd 5B). Hins vegar tekur það ~2 ps að fylla aftur götin í π-bandi grafens (mynd 5B). Þetta bendir til þess að, auk beins rafeindaflutnings milli WS2 leiðnibandsins og π-bandsins í grafíni, þurfi að taka tillit til fleiri slökunarleiða — hugsanlega í gegnum gallaástand (26) — til að skilja alla gangverkið.
(A) Ljósörvun við ómun við WS2 A-örvun við 2 eV sprautar rafeindum inn í leiðniband WS2. Samsvarandi göt í gildisbandi WS2 fyllast samstundis af rafeindum frá π-bandi grafíns. (B) Ljósörvuðu flutningsaðilarnir í leiðnibandi WS2 hafa líftíma upp á ~1 ps. Götin í π-bandi grafíns lifa í ~2 ps, sem gefur til kynna mikilvægi viðbótar dreifingarrása sem eru merktar með strikamerktum örvum. Svörtu strikamerkin í (A) og (B) gefa til kynna bandbreytingar og breytingar á efnafræðilegri spennu. (C) Í skammvinnu ástandi er WS2 lagið neikvætt hlaðið en grafínlagið er jákvætt hlaðið. Fyrir spuna-sértæka örvun með hringlaga skautuðu ljósi er búist við að ljósörvuðu rafeindirnar í WS2 og samsvarandi göt í grafíni sýni gagnstæða spuna-skautun.
Í skammvinnu ástandi eru ljósörvuðu rafeindirnar staðsettar í leiðnibandi WS2 en ljósörvuðu holurnar eru staðsettar í π-bandi grafíns (Mynd 5C). Þetta þýðir að WS2 lagið er neikvætt hlaðið og grafínlagið er jákvætt hlaðið. Þetta skýrir skammvinnar tindfærslur (Mynd 2), ósamhverfu grafíndælu-könnunarmerkisins (ferlar 2 og 3 á Mynd 3), fjarveru gata í gildisbandi WS2 (ferla 4 Mynd 3), sem og viðbótarholur í π-bandi grafínsins (Mynd 4). Líftími þessa hleðsluaðskilda ástands er ~1 ps (ferla 1 Mynd 3).
Líkar hleðsluaðskildar tímabundnar breytingar hafa sést í skyldum van der Waals-samstæðum sem eru gerðar úr tveimur hálfleiðurum með beinu bili, með röðun banda af gerð II og stigskiptu bandbili (27–32). Eftir ljósörvun kom í ljós að rafeindirnar og holurnar færðust hratt neðst í leiðnibandið og efst í gildisbandið, sem eru staðsett í mismunandi lögum samstæðunnar (27–32).
Í tilviki WS2/grafen-fjölbyggingarinnar okkar er orkulega hagstæðasta staðsetningin fyrir bæði rafeindir og holur á Fermi-stigi í málmlaga grafensins. Því mætti búast við að bæði rafeindir og holur flytjist hratt yfir í π-bandið í grafeninu. Hins vegar sýna mælingar okkar greinilega að holuflutningur (<200 fs) er mun skilvirkari en rafeindaflutningur (∼1 ps). Við rekja þetta til hlutfallslegrar orkusamræmingar WS2 og grafen-bandanna eins og sést á mynd 1A, sem býður upp á fleiri tiltæk lokaástand fyrir holuflutning samanborið við rafeindaflutning eins og nýlega var gert ráð fyrir í (14, 15). Í þessu tilviki, miðað við ~2 eV WS2 bandbil, eru Dirac-punktur grafens og jafnvægisefnafræðilegur möguleiki staðsettir ~0,5 og ~0,2 eV fyrir ofan miðju WS2 bandbilsins, talið í sömu röð, sem brýtur rafeinda-holu samhverfu. Við komumst að því að fjöldi tiltækra lokaástanda fyrir holuflutning er ~6 sinnum meiri en fyrir rafeindaflutning (sjá viðbótarefni), og þess vegna er búist við að holuflutningur sé hraðari en rafeindaflutningur.
Heildarmynd af hraðri, ósamhverfri hleðsluflutningi sem sést hefur í smásjá ætti þó einnig að taka tillit til skörunar milli svigrúmanna sem mynda A-örvunarbylgjufallið í WS2 og π-bandi grafíns, talið í sömu röð, mismunandi dreifingarrásir rafeinda-rafeinda og rafeinda-fonóna, þar á meðal takmarkanir sem skriðþungi, orka, spuna og varðveisla gervispuna setur, áhrif plasmasveiflna (33), sem og hlutverks mögulegrar tilfærsluörvunar á samhangandi fonónasveiflum sem gætu miðlað hleðsluflutningnum (34, 35). Einnig má velta fyrir sér hvort hleðsluflutningsástandið sem sést hefur samanstendur af hleðsluflutningsörvum eða frjálsum rafeinda-holupörum (sjá viðbótarefni). Frekari fræðilegar rannsóknir sem fara út fyrir gildissvið þessarar greinar eru nauðsynlegar til að skýra þessi mál.
Í stuttu máli höfum við notað tr-ARPES til að rannsaka ofurhraða millilaga hleðsluflutning í epitaxial WS2/grafen heteróbyggingu. Við komumst að því að þegar ljósörvuðu holurnar eru örvaðar við ómun við A-örvun WS2 við 2 eV, flytjast þær hratt yfir í grafenlagið á meðan ljósörvuðu rafeindirnar eru eftir í WS2 laginu. Við rekjaðum þetta til þess að fjöldi tiltækra lokaástanda fyrir holuflutning er meiri en fyrir rafeindaflutning. Líftími hleðsluaðskilins tímabundins ástands reyndist vera ~1 ps. Í samsetningu við spuna-sértæka ljósörvun með því að nota hringlaga skautað ljós (22–25) gæti ofurhraði hleðsluflutningurinn sem sást fylgt spunaflutningi. Í þessu tilviki gæti rannsökuð WS2/grafen heteróbygging verið notuð til skilvirkrar ljósfræðilegrar spunainnspýtingar í grafen sem leiðir til nýrra ljósfræðilegra spuna-tækja.
Grafínsýnin voru ræktuð á hefðbundnum hálfleiðandi 6H-SiC(0001) skífum frá SiCrystal GmbH. N-dópuðu skífurnar voru á ásnum með misskurði undir 0,5°. SiC undirlagið var vetnisetsað til að fjarlægja rispur og fá reglulegar, flatar veröndur. Hreint og atómsflatt Si-enda yfirborð var síðan grafítiserað með því að glóða sýnið í Ar-lofthjúpi við 1300°C í 8 mínútur (36). Þannig fengum við eitt kolefnislag þar sem þriðja hvert kolefnisatóm myndaði samgild tengi við SiC undirlagið (37). Þessu lagi var síðan breytt í fullkomlega sp2-blönduð, hálf-frjálsstætt, gatadópað grafín með vetnisinnskotun (38). Þessi sýni eru kölluð grafín/H-SiC(0001). Allt ferlið var framkvæmt í hefðbundnu Black Magic vaxtarklefa frá Aixtron. WS2 vöxturinn var framkvæmdur í stöðluðum heitveggjahvarfefni með lágþrýstings efnagufuútfellingu (39, 40) með því að nota WO3 og S duft með massahlutfallinu 1:100 sem forvera. WO3 og S duftin voru geymd við 900 og 200°C, talið í sömu röð. WO3 duftið var sett nálægt undirlaginu. Argon var notað sem burðargas með flæði upp á 8 sccm. Þrýstingurinn í hvarfinu var haldið við 0,5 mbar. Sýnin voru einkennd með rafeindasmásjá, atómkraftssmásjá, Raman og ljósljómunarrófsgreiningu, sem og lágorku rafeindadreifingu. Þessar mælingar leiddu í ljós tvö mismunandi WS2 einkristalla svæði þar sem annað hvort ΓK- eða ΓK'-áttin er í takt við ΓK-átt grafínlagsins. Hliðarlengdir svæðisins voru á bilinu 300 til 700 nm og heildarþekja WS2 var áætluð um ~40%, sem hentar fyrir ARPES greiningu.
Kyrrstæðar ARPES tilraunir voru framkvæmdar með hálfkúlulaga greiningartæki (SPECS PHOIBOS 150) með því að nota hleðslutengdan greiningarbúnað (charge-coupled device-detector) til tvívíðrar greiningar á orku og skriðþunga rafeinda. Óskautuð, einlita He Iα geislun (21,2 eV) frá háflæðis He útskriftargjafa (VG Scienta VUV5000) var notuð í allar ljósgeislunartilraunirnar. Orkan og hornupplausnin í tilraunum okkar voru betri en 30 meV og 0,3° (samsvarandi 0,01 Å⁻¹), talið í sömu röð. Allar tilraunir voru framkvæmdar við stofuhita. ARPES er afar yfirborðsnæm tækni. Til að losa ljósrafeindir úr bæði WS2 og grafínlaginu voru notuð sýni með ófullkomna WS2 þekju upp á ~40%.
Uppsetningin á tr-ARPES var byggð á 1 kHz títan:safír magnara (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ af úttaksafli var notað til að mynda mikla yfirtóna í argoni. Mjög öflugt útfjólublátt ljós fór í gegnum rifjaeinlitara og framleiddi 100 fs mælipúlsa við 26 eV ljóseindaorku. 8 mJ af úttaksafli magnarans var sent í ljósfræðilegan breytimagnara (HE-TOPAS frá Light Conversion). Merkigeislinn við 1 eV ljóseindaorku var tíðnitvöfaldaður í beta-baríumbórat kristal til að fá 2 eV dælupúlsa. Tr-ARPES mælingarnar voru framkvæmdar með hálfkúlulaga greiningartæki (SPECS PHOIBOS 100). Heildarorkan og tímaupplausnin voru 240 meV og 200 fs, talið í sömu röð.
Viðbótarefni við þessa grein er að finna á http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Þessi grein er dreift með opnum aðgangi samkvæmt skilmálum Creative Commons Attribution-NonCommercial leyfisins, sem leyfir notkun, dreifingu og afritun í hvaða miðli sem er, svo framarlega sem notkunin er ekki í viðskiptalegum tilgangi og að rétt sé vitnað í upprunalega verkið.
ATHUGIÐ: Við biðjum aðeins um netfangið þitt svo að sá sem þú mælir með síðunni fyrir viti að þú vildir að hann sæi hana og að þetta sé ekki ruslpóstur. Við söfnum ekki neinum netföngum.
Þessi spurning er til að kanna hvort þú sért manneskja eða ekki og til að koma í veg fyrir sjálfvirkar ruslpóstsendingar.
Eftir Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Við afhjúpum ofurhraða hleðsluaðskilnað í WS2/grafen heteróbyggingu sem hugsanlega gerir kleift að sprauta ljósleiðaraspuna inn í grafen.
Eftir Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Við afhjúpum ofurhraða hleðsluaðskilnað í WS2/grafen heteróbyggingu sem hugsanlega gerir kleift að sprauta ljósleiðaraspuna inn í grafen.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Allur réttur áskilinn. AAAS er samstarfsaðili HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef og COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Birtingartími: 25. maí 2020