Kami menggunakan spektroskopi fotoemisi resolusi masa dan sudut (tr-ARPES) untuk menyiasat pemindahan cas ultra pantas dalam heterostruktur epitaksial yang diperbuat daripada lapisan tunggal WS2 dan grafena. Heterostruktur ini menggabungkan manfaat semikonduktor jurang langsung dengan gandingan spin-orbit yang kuat dan interaksi jirim cahaya yang kuat dengan semikonduktor yang menempatkan pembawa tanpa jisim dengan mobiliti yang sangat tinggi dan jangka hayat spin yang panjang. Kami mendapati bahawa, selepas fotopengujaan pada resonans kepada A-exciton dalam WS2, lubang fotopengujaan berpindah dengan pantas ke dalam lapisan grafena manakala elektron fotopengujaan kekal dalam lapisan WS2. Keadaan sementara yang dipisahkan cas yang terhasil didapati mempunyai jangka hayat ~1 ps. Kami mengaitkan penemuan kami dengan perbezaan dalam ruang fasa penyerakan yang disebabkan oleh penjajaran relatif jalur WS2 dan grafena seperti yang ditunjukkan oleh ARPES resolusi tinggi. Digabungkan dengan pengujaan optik spin-selektif, heterostruktur WS2/grafena yang dikaji mungkin menyediakan platform untuk suntikan spin optik yang cekap ke dalam grafena.
Ketersediaan pelbagai bahan dua dimensi yang berbeza telah membuka kemungkinan untuk mencipta heterostruktur nipis yang baharu dengan fungsi baharu sepenuhnya berdasarkan saringan dielektrik yang disesuaikan dan pelbagai kesan yang disebabkan oleh jarak (1–3). Peranti bukti prinsip untuk aplikasi masa hadapan dalam bidang elektronik dan optoelektronik telah direalisasikan (4–6).
Di sini, kami menumpukan pada heterostruktur epitaksi van der Waals yang terdiri daripada lapisan tunggal WS2, semikonduktor jurang langsung dengan gandingan spin-orbit yang kuat dan pemisahan spin yang besar pada struktur jalur disebabkan oleh simetri songsangan yang pecah (7), dan lapisan tunggal grafena, semimetal dengan struktur jalur kon dan mobiliti pembawa yang sangat tinggi (8), yang ditumbuhkan pada SiC(0001) yang ditamatkan hidrogen. Petunjuk pertama untuk pemindahan cas ultrapantas (9–15) dan kesan gandingan spin-orbit yang disebabkan oleh jarak dekat (16–18) menjadikan WS2/grafena dan heterostruktur yang serupa calon yang menjanjikan untuk aplikasi optoelektronik (19) dan optospintronik (20) masa hadapan.
Kami berhasrat untuk mendedahkan laluan pengenduran pasangan elektron-lubang fotojana dalam WS2/grafena dengan spektroskopi fotopemancaran masa dan sudut yang diselesaikan (tr-ARPES). Untuk tujuan itu, kami mengujakan heterostruktur dengan denyutan pam 2-eV yang bersandar pada eksiton-A dalam WS2 (21, 12) dan mengeluarkan fotoelektron dengan denyutan prob tertangguh masa kedua pada tenaga foton 26-eV. Kami menentukan tenaga kinetik dan sudut pancaran fotoelektron dengan penganalisis hemisfera sebagai fungsi kelewatan pam-probe untuk mendapatkan akses kepada dinamik pembawa momentum, tenaga dan penyelesaian masa. Resolusi tenaga dan masa masing-masing ialah 240 meV dan 200 fs.
Keputusan kami memberikan bukti langsung untuk pemindahan cas ultra pantas antara lapisan yang diselaraskan secara epitaksi, mengesahkan petunjuk pertama berdasarkan teknik semua-optik dalam heterostruktur yang dipasang secara manual yang serupa dengan penjajaran azimut sewenang-wenangnya bagi lapisan (9–15). Di samping itu, kami menunjukkan bahawa pemindahan cas ini sangat tidak simetri. Pengukuran kami mendedahkan keadaan sementara yang dipisahkan cas yang tidak diperhatikan sebelum ini dengan elektron dan lubang fotoeksitasi yang terletak di lapisan WS2 dan graphene, masing-masing, yang hidup selama ~1 ps. Kami mentafsir penemuan kami dari segi perbezaan dalam ruang fasa penyebaran untuk pemindahan elektron dan lubang yang disebabkan oleh penjajaran relatif jalur WS2 dan graphene seperti yang didedahkan oleh ARPES resolusi tinggi. Digabungkan dengan pengujaan optik spin dan lembah selektif (22–25) heterostruktur WS2/graphene mungkin menyediakan platform baharu untuk suntikan spin optik ultra pantas yang cekap ke dalam graphene.
Rajah 1A menunjukkan pengukuran ARPES resolusi tinggi yang diperoleh dengan lampu helium bagi struktur jalur di sepanjang arah ΓK bagi heterostruktur epitaksial WS2/grafena. Kon Dirac didapati didop lubang dengan titik Dirac terletak ~0.3 eV di atas potensi kimia keseimbangan. Bahagian atas jalur valens WS2 pecahan spin didapati ~1.2 eV di bawah potensi kimia keseimbangan.
(A) Fotoarus keseimbangan diukur sepanjang arah ΓK dengan lampu helium tak terkutub. (B) Fotoarus untuk kelewatan pam-probe negatif diukur dengan denyut ultraungu ekstrem terkutub-p pada tenaga foton 26-eV. Garisan kelabu dan merah putus-putus menandakan kedudukan profil garisan yang digunakan untuk mengekstrak kedudukan puncak sementara dalam Rajah 2. (C) Perubahan fotoarus 200 fs yang disebabkan oleh pam selepas fotopengujaan pada tenaga foton pam 2 eV dengan fluks pam 2 mJ/cm2. Keuntungan dan kehilangan fotoelektron masing-masing ditunjukkan dalam warna merah dan biru. Kotak menunjukkan kawasan integrasi untuk jejak pam-probe yang dipaparkan dalam Rajah 3.
Rajah 1B menunjukkan gambaran tr-ARPES bagi struktur jalur berhampiran titik-K WS2 dan grafena yang diukur dengan denyutan ultraungu ekstrem 100-fs pada tenaga foton 26-eV pada kelewatan pam-kuar negatif sebelum ketibaan denyutan pam. Di sini, pemisahan spin tidak diselesaikan kerana degradasi sampel dan kehadiran denyutan pam 2-eV yang menyebabkan pelebaran cas ruang bagi ciri-ciri spektrum. Rajah 1C menunjukkan perubahan fotoarus yang disebabkan oleh pam berbanding Rajah 1B pada kelewatan pam-kuar 200 fs di mana isyarat pam-kuar mencapai maksimumnya. Warna merah dan biru masing-masing menunjukkan penambahan dan kehilangan fotoelektron.
Untuk menganalisis dinamik yang kaya ini dengan lebih terperinci, pertama sekali kita tentukan kedudukan puncak sementara bagi jalur valens WS2 dan jalur π grafena di sepanjang garis putus-putus dalam Rajah 1B seperti yang dijelaskan secara terperinci dalam Bahan Tambahan. Kami mendapati bahawa jalur valens WS2 beralih ke atas sebanyak 90 meV (Rajah 2A) dan jalur π grafena beralih ke bawah sebanyak 50 meV (Rajah 2B). Jangka hayat eksponen bagi anjakan ini didapati 1.2 ± 0.1 ps untuk jalur valens WS2 dan 1.7 ± 0.3 ps untuk jalur π grafena. Anjakan puncak ini memberikan bukti pertama pengecasan sementara bagi dua lapisan, di mana cas positif (negatif) tambahan meningkatkan (mengurangkan) tenaga pengikatan keadaan elektronik. Perhatikan bahawa anjakan ke atas jalur valens WS2 bertanggungjawab untuk isyarat pam-probe yang menonjol di kawasan yang ditanda oleh kotak hitam dalam Rajah 1C.
Perubahan kedudukan puncak jalur valens WS2 (A) dan jalur π grafena (B) sebagai fungsi kelewatan pam-probe bersama-sama dengan padanan eksponen (garis tebal). Jangka hayat anjakan WS2 dalam (A) ialah 1.2 ± 0.1 ps. Jangka hayat anjakan grafena dalam (B) ialah 1.7 ± 0.3 ps.
Seterusnya, kita mengintegrasikan isyarat pam-kuar di atas kawasan yang ditunjukkan oleh kotak berwarna dalam Rajah 1C dan memplot kiraan yang terhasil sebagai fungsi kelewatan pam-kuar dalam Rajah 3. Lengkung 1 dalam Rajah 3 menunjukkan dinamik pembawa fotoeksitasi berhampiran bahagian bawah jalur konduksi lapisan WS2 dengan jangka hayat 1.1 ± 0.1 ps yang diperoleh daripada padanan eksponen kepada data (lihat Bahan Tambahan).
Jejak pam-kuar sebagai fungsi kelewatan yang diperoleh dengan mengintegrasikan arus foto di atas kawasan yang ditunjukkan oleh kotak dalam Rajah 1C. Garis tebal adalah padanan eksponen kepada data. Lengkung (1) Populasi pembawa sementara dalam jalur pengaliran WS2. Lengkung (2) Isyarat pam-kuar bagi jalur π grafena di atas potensi kimia keseimbangan. Lengkung (3) Isyarat pam-kuar bagi jalur π grafena di bawah potensi kimia keseimbangan. Lengkung (4) Isyarat pam-kuar bersih dalam jalur valens WS2. Jangka hayat didapati 1.2 ± 0.1 ps dalam (1), 180 ± 20 fs (gain) dan ~2 ps (loss) dalam (2), dan 1.8 ± 0.2 ps dalam (3).
Dalam lengkung 2 dan 3 Rajah 3, kami menunjukkan isyarat pam-probe bagi jalur π grafena. Kami mendapati bahawa gandaan elektron di atas potensi kimia keseimbangan (lengkung 2 dalam Rajah 3) mempunyai jangka hayat yang jauh lebih pendek (180 ± 20 fs) berbanding kehilangan elektron di bawah potensi kimia keseimbangan (1.8 ± 0.2 ps dalam lengkung 3 Rajah 3). Tambahan pula, gandaan awal fotoarus dalam lengkung 2 Rajah 3 didapati bertukar menjadi kehilangan pada t = 400 fs dengan jangka hayat ~2 ps. Asimetri antara gandaan dan kehilangan didapati tiada dalam isyarat pam-probe bagi grafena monolayer yang tidak tertutup (lihat rajah S5 dalam Bahan Tambahan), menunjukkan bahawa asimetri adalah akibat daripada gandingan antara lapisan dalam heterostruktur WS2/grafena. Pemerhatian terhadap gandaan jangka pendek dan kehilangan jangka panjang di atas dan di bawah potensi kimia keseimbangan, masing-masing, menunjukkan bahawa elektron dikeluarkan dengan cekap daripada lapisan grafena semasa fotopengujaan heterostruktur. Hasilnya, lapisan grafena menjadi bercas positif, yang konsisten dengan peningkatan tenaga pengikatan jalur π yang terdapat dalam Rajah 2B. Anjakan menurun jalur π menghilangkan ekor tenaga tinggi taburan Fermi-Dirac keseimbangan dari atas potensi kimia keseimbangan, yang sebahagiannya menjelaskan perubahan tanda isyarat pam-probe dalam lengkung 2 Rajah 3. Kami akan menunjukkan di bawah bahawa kesan ini dipertingkatkan lagi oleh kehilangan elektron sementara dalam jalur π.
Senario ini disokong oleh isyarat bersih pam-kuar bagi jalur valens WS2 dalam lengkung 4 Rajah 3. Data ini diperoleh dengan mengintegrasikan kiraan ke atas kawasan yang diberikan oleh kotak hitam dalam Rajah 1B yang menangkap elektron yang dipancarkan secara foto dari jalur valens pada semua kelewatan pam-kuar. Dalam bar ralat eksperimen, kami tidak menemui petunjuk untuk kehadiran lubang dalam jalur valens WS2 untuk sebarang kelewatan pam-kuar. Ini menunjukkan bahawa, selepas pengujaan foto, lubang-lubang ini diisi semula dengan cepat pada skala masa yang singkat berbanding resolusi temporal kami.
Untuk memberikan bukti terakhir bagi hipotesis kami tentang pemisahan cas ultra pantas dalam heterostruktur WS2/grafena, kami menentukan bilangan lubang yang dipindahkan ke lapisan grafena seperti yang diterangkan secara terperinci dalam Bahan Tambahan. Pendek kata, taburan elektronik sementara bagi jalur π dilengkapi dengan taburan Fermi-Dirac. Bilangan lubang kemudiannya dikira daripada nilai yang terhasil untuk potensi kimia sementara dan suhu elektronik. Hasilnya ditunjukkan dalam Rajah 4. Kami mendapati bahawa sejumlah ~5 × 1012 lubang/cm2 dipindahkan dari WS2 ke grafena dengan jangka hayat eksponen 1.5 ± 0.2 ps.
Perubahan bilangan lubang dalam jalur π sebagai fungsi kelewatan pam-kuar bersama-sama dengan padanan eksponen yang menghasilkan jangka hayat 1.5 ± 0.2 ps.
Daripada penemuan dalam Rajah 2 hingga 4, gambaran mikroskopik berikut untuk pemindahan cas ultra pantas dalam heterostruktur WS2/grafena muncul (Rajah 5). Fotopengujaan heterostruktur WS2/grafena pada 2 eV secara dominan mengisi A-eksitan dalam WS2 (Rajah 5A). Pengujaan elektronik tambahan merentasi titik Dirac dalam grafena serta antara jalur WS2 dan grafena adalah mungkin secara bertenaga tetapi jauh kurang cekap. Lubang fotopengujaan dalam jalur valens WS2 diisi semula oleh elektron yang berasal dari jalur π grafena pada skala masa yang singkat berbanding resolusi temporal kita (Rajah 5A). Elektron fotopengujaan dalam jalur konduksi WS2 mempunyai jangka hayat ~1 ps (Rajah 5B). Walau bagaimanapun, ia mengambil masa ~2 ps untuk mengisi semula lubang dalam jalur π grafena (Rajah 5B). Ini menunjukkan bahawa, selain daripada pemindahan elektron langsung antara jalur konduksi WS2 dan jalur π grafena, laluan pengenduran tambahan—mungkin melalui keadaan kecacatan (26)—perlu dipertimbangkan untuk memahami dinamik penuh.
(A) Fotopengujaan pada resonans kepada A-pengujaan WS2 pada 2 eV menyuntik elektron ke dalam jalur konduksi WS2. Lubang yang sepadan dalam jalur valens WS2 diisi semula serta-merta oleh elektron daripada jalur π grafena. (B) Pembawa fotopengujaan dalam jalur konduksi WS2 mempunyai jangka hayat ~1 ps. Lubang dalam jalur π grafena hidup selama ~2 ps, menunjukkan kepentingan saluran penyerakan tambahan yang ditunjukkan oleh anak panah putus-putus. Garis putus-putus hitam dalam (A) dan (B) menunjukkan anjakan jalur dan perubahan dalam potensi kimia. (C) Dalam keadaan sementara, lapisan WS2 bercas negatif manakala lapisan grafena bercas positif. Untuk pengujaan spin-selektif dengan cahaya terkutub bulat, elektron fotopengujaan dalam WS2 dan lubang yang sepadan dalam grafena dijangka menunjukkan pengkutuban spin yang bertentangan.
Dalam keadaan sementara, elektron fotoeksitasi berada dalam jalur konduksi WS2 manakala lubang fotoeksitasi terletak dalam jalur π grafena (Rajah 5C). Ini bermakna lapisan WS2 bercas negatif dan lapisan grafena bercas positif. Ini mengambil kira anjakan puncak sementara (Rajah 2), asimetri isyarat pam-probe grafena (lengkung 2 dan 3 pada Rajah 3), ketiadaan lubang pada jalur valens WS2 (lengkung 4 Rajah 3), serta lubang tambahan pada jalur π grafena (Rajah 4). Jangka hayat keadaan terpisah cas ini ialah ~1 ps (lengkung 1 Rajah 3).
Keadaan sementara yang dipisahkan cas yang serupa telah diperhatikan dalam heterostruktur van der Waals berkaitan yang diperbuat daripada dua semikonduktor jurang terus dengan penjajaran jalur jenis II dan jurang jalur berperingkat (27–32). Selepas fotopengujaan, elektron dan lubang didapati bergerak pantas ke bahagian bawah jalur konduksi dan ke bahagian atas jalur valens, masing-masing, yang terletak di lapisan heterostruktur yang berbeza (27–32).
Dalam kes heterostruktur WS2/grafena kami, lokasi yang paling sesuai secara energetik untuk kedua-dua elektron dan lubang adalah pada aras Fermi dalam lapisan grafena logam. Oleh itu, seseorang menjangkakan bahawa kedua-dua elektron dan lubang berpindah dengan pantas ke jalur π grafena. Walau bagaimanapun, pengukuran kami dengan jelas menunjukkan bahawa pemindahan lubang (<200 fs) jauh lebih cekap daripada pemindahan elektron (∼1 ps). Kami mengaitkan ini dengan penjajaran energetik relatif jalur WS2 dan grafena seperti yang ditunjukkan dalam Rajah 1A yang menawarkan bilangan keadaan akhir yang tersedia untuk pemindahan lubang berbanding pemindahan elektron seperti yang dijangkakan baru-baru ini oleh (14, 15). Dalam kes ini, dengan mengandaikan jurang jalur WS2 ~2 eV, titik Dirac grafena dan potensi kimia keseimbangan terletak masing-masing ~0.5 dan ~0.2 eV di atas tengah jurang jalur WS2, memecahkan simetri elektron-lubang. Kami mendapati bahawa bilangan keadaan akhir yang tersedia untuk pemindahan lubang adalah ~6 kali lebih besar daripada pemindahan elektron (lihat Bahan Tambahan), itulah sebabnya pemindahan lubang dijangka lebih cepat daripada pemindahan elektron.
Gambaran mikroskopik lengkap tentang pemindahan cas asimetri ultra pantas yang diperhatikan, bagaimanapun, juga harus mempertimbangkan pertindihan antara orbital yang membentuk fungsi gelombang A-exciton dalam WS2 dan jalur π graphene, masing-masing, saluran penyebaran elektron-elektron dan elektron-fonon yang berbeza termasuk kekangan yang dikenakan oleh momentum, tenaga, spin, dan pemuliharaan pseudospin, pengaruh ayunan plasma (33), serta peranan kemungkinan pengujaan displasif ayunan fonon koheren yang mungkin menjadi perantara pemindahan cas (34, 35). Selain itu, seseorang mungkin membuat spekulasi sama ada keadaan pemindahan cas yang diperhatikan terdiri daripada exciton pemindahan cas atau pasangan elektron-lubang bebas (lihat Bahan Tambahan). Penyiasatan teori selanjutnya yang melangkaui skop kertas ini diperlukan untuk menjelaskan isu-isu ini.
Secara ringkasnya, kami telah menggunakan tr-ARPES untuk mengkaji pemindahan cas antara lapisan ultra pantas dalam heterostruktur epitaksial WS2/grafena. Kami mendapati bahawa, apabila teruja pada resonans kepada A-exciton WS2 pada 2 eV, lubang fotoexcited berpindah dengan pantas ke dalam lapisan grafena manakala elektron fotoexcited kekal dalam lapisan WS2. Kami mengaitkan ini dengan fakta bahawa bilangan keadaan akhir yang tersedia untuk pemindahan lubang adalah lebih besar daripada pemindahan elektron. Jangka hayat keadaan sementara yang dipisahkan cas didapati ~1 ps. Dalam kombinasi dengan pengujaan optik spin-selektif menggunakan cahaya terkutub bulat (22–25), pemindahan cas ultra pantas yang diperhatikan mungkin disertai dengan pemindahan spin. Dalam kes ini, heterostruktur WS2/grafena yang dikaji mungkin digunakan untuk suntikan spin optik yang cekap ke dalam grafena yang menghasilkan peranti optospintronik baharu.
Sampel grafena ditanam pada wafer semikonduktor komersial 6H-SiC(0001) daripada SiCrystal GmbH. Wafer yang didop-N berada pada paksi dengan potongan salah di bawah 0.5°. Substrat SiC telah diukir hidrogen untuk menghilangkan calar dan mendapatkan teres rata yang sekata. Permukaan yang ditamatkan Si yang bersih dan rata secara atom kemudiannya digrafitkan dengan menyepuhliang sampel dalam atmosfera Ar pada suhu 1300°C selama 8 minit (36). Dengan cara ini, kami memperoleh lapisan karbon tunggal di mana setiap atom karbon ketiga membentuk ikatan kovalen pada substrat SiC (37). Lapisan ini kemudiannya diubah menjadi grafena yang didop lubang berdiri bebas separa sp2 sepenuhnya melalui interkalasi hidrogen (38). Sampel ini dirujuk sebagai grafena/H-SiC(0001). Keseluruhan proses dijalankan dalam ruang pertumbuhan Sihir Hitam komersial daripada Aixtron. Pertumbuhan WS2 telah dijalankan dalam reaktor dinding panas standard melalui pemendapan wap kimia bertekanan rendah (39, 40) menggunakan serbuk WO3 dan S dengan nisbah jisim 1:100 sebagai prekursor. Serbuk WO3 dan S masing-masing dikekalkan pada suhu 900 dan 200°C. Serbuk WO3 diletakkan berhampiran dengan substrat. Argon digunakan sebagai gas pembawa dengan aliran 8 sccm. Tekanan dalam reaktor dikekalkan pada 0.5 mbar. Sampel dicirikan dengan mikroskopi elektron sekunder, mikroskopi daya atom, Raman, dan spektroskopi fotoluminesen, serta pembelauan elektron bertenaga rendah. Pengukuran ini mendedahkan dua domain kristal tunggal WS2 yang berbeza di mana sama ada arah ΓK- atau ΓK'-sejajar dengan arah ΓK-lapisan grafena. Panjang sisi domain berbeza-beza antara 300 dan 700 nm, dan jumlah liputan WS2 dianggarkan kepada ~40%, sesuai untuk analisis ARPES.
Eksperimen ARPES statik telah dijalankan dengan penganalisis hemisfera (SPECS PHOIBOS 150) menggunakan sistem peranti-pengesan gandingan cas untuk pengesanan dua dimensi tenaga dan momentum elektron. Sinaran He Iα monokromatik tak terkutub (21.2 eV) bagi sumber nyahcas He fluks tinggi (VG Scienta VUV5000) telah digunakan untuk semua eksperimen pemancaran foto. Tenaga dan resolusi sudut dalam eksperimen kami masing-masing adalah lebih baik daripada 30 meV dan 0.3° (bersamaan dengan 0.01 Å−1). Semua eksperimen dijalankan pada suhu bilik. ARPES ialah teknik yang sangat sensitif terhadap permukaan. Untuk mengeluarkan fotoelektron daripada kedua-dua lapisan WS2 dan grafena, sampel dengan liputan WS2 yang tidak lengkap iaitu ~40% telah digunakan.
Persediaan tr-ARPES adalah berdasarkan penguat Titanium:Sapphire 1-kHz (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ kuasa output digunakan untuk penjanaan harmonik tinggi dalam argon. Cahaya ultraungu ekstrem yang terhasil melalui monokromator parut yang menghasilkan denyutan prob 100-fs pada tenaga foton 26-eV. 8mJ kuasa output penguat dihantar ke penguat parametrik optik (HE-TOPAS daripada Penukaran Cahaya). Pancaran isyarat pada tenaga foton 1-eV digandakan frekuensinya dalam kristal beta barium borat untuk mendapatkan denyutan pam 2-eV. Pengukuran tr-ARPES dilakukan dengan penganalisis hemisfera (SPECS PHOIBOS 100). Tenaga keseluruhan dan resolusi temporal masing-masing ialah 240 meV dan 200 fs.
Bahan tambahan untuk artikel ini boleh didapati di http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ini merupakan artikel akses terbuka yang diedarkan di bawah terma lesen Creative Commons Attribution-NonCommercial, yang membenarkan penggunaan, pengedaran dan penghasilan semula dalam sebarang medium, selagi penggunaan yang terhasil bukan untuk kelebihan komersial dan dengan syarat karya asal dipetik dengan betul.
NOTA: Kami hanya meminta alamat e-mel anda supaya orang yang anda cadangkan halaman tersebut tahu bahawa anda mahu mereka melihatnya, dan ia bukan e-mel sampah. Kami tidak merekodkan sebarang alamat e-mel.
Soalan ini adalah untuk menguji sama ada anda seorang pelawat manusia atau tidak dan untuk mencegah penyerahan spam automatik.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mendedahkan pemisahan cas ultra pantas dalam heterostruktur WS2/grafena yang mungkin membolehkan suntikan spin optik ke dalam grafena.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mendedahkan pemisahan cas ultra pantas dalam heterostruktur WS2/grafena yang mungkin membolehkan suntikan spin optik ke dalam grafena.
© 2020 Persatuan Amerika untuk Kemajuan Sains. Semua hak terpelihara. AAAS ialah rakan kongsi HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef dan COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Masa siaran: 25 Mei 2020