Tek katmanlı WS2 ve grafenden oluşan epitaksiyel bir heteroyapıda ultra hızlı yük transferini incelemek için zaman ve açı çözünürlüklü fotoemisyon spektroskopisi (tr-ARPES) kullanıyoruz. Bu heteroyapı, güçlü spin-yörünge eşleşmesi ve güçlü ışık-madde etkileşimi ile doğrudan bant aralıklı bir yarı iletkenin avantajlarını, son derece yüksek hareketliliğe ve uzun spin ömrüne sahip kütlesiz taşıyıcıları barındıran bir yarı metalin avantajlarıyla birleştirir. WS2'deki A-eksitonuna rezonansta foto uyarım sonrasında, foto uyarılmış deliklerin hızla grafen katmanına transfer olduğunu, foto uyarılmış elektronların ise WS2 katmanında kaldığını buluyoruz. Ortaya çıkan yük ayrılmış geçici durumun ömrünün ~1 ps olduğu bulunmuştur. Bulgularımızı, yüksek çözünürlüklü ARPES ile ortaya çıkan WS2 ve grafen bantlarının göreceli hizalanmasından kaynaklanan saçılma faz uzayındaki farklılıklara bağlıyoruz. Spin seçici optik uyarım ile birlikte incelenen WS2/grafen heteroyapısı, grafene verimli optik spin enjeksiyonu için bir platform sağlayabilir.
Birçok farklı iki boyutlu malzemenin bulunabilirliği, özel olarak tasarlanmış dielektrik tarama ve çeşitli yakınlık kaynaklı etkiler temelinde tamamen yeni işlevselliklere sahip, nihayetinde ince heteroyapılar oluşturma olasılığını açmıştır (1-3). Elektronik ve optoelektronik alanındaki gelecekteki uygulamalar için prensip kanıtı niteliğindeki cihazlar gerçekleştirilmiştir (4-6).
Burada, güçlü spin-yörünge eşleşmesi ve ters simetrinin bozulmasından kaynaklanan bant yapısının önemli bir spin ayrılmasına sahip doğrudan bant aralıklı bir yarı iletken olan tek katmanlı WS2 ve konik bant yapısına ve son derece yüksek taşıyıcı hareketliliğine sahip bir yarı metal olan tek katmanlı grafenden oluşan, hidrojenle sonlandırılmış SiC(0001) üzerine yetiştirilen epitaksiyel van der Waals heteroyapılarına odaklanıyoruz (7). Ultra hızlı yük transferi (9–15) ve yakınlık kaynaklı spin-yörünge eşleşme etkilerine (16–18) dair ilk göstergeler, WS2/grafen ve benzeri heteroyapıları gelecekteki optoelektronik (19) ve optospintronik (20) uygulamalar için umut vadeden adaylar haline getiriyor.
WS2/grafen'de fotogenerasyonla oluşan elektron-delik çiftlerinin gevşeme yollarını zaman ve açı çözünürlüklü fotoemisyon spektroskopisi (tr-ARPES) ile ortaya çıkarmayı amaçladık. Bu amaçla, heteroyapıyı WS2'deki A-eksitonuna rezonanslı 2 eV'lik pompa darbeleriyle uyardık (21, 12) ve 26 eV foton enerjisinde ikinci bir zaman gecikmeli prob darbesiyle fotoelektronları dışarı attık. Momentum, enerji ve zaman çözünürlüklü taşıyıcı dinamiklerine erişmek için, pompa-prob gecikmesinin bir fonksiyonu olarak fotoelektronların kinetik enerjisini ve emisyon açısını yarım küresel bir analizör ile belirledik. Enerji ve zaman çözünürlüğü sırasıyla 240 meV ve 200 fs'dir.
Sonuçlarımız, epitaksiyel olarak hizalanmış katmanlar arasında ultra hızlı yük transferine dair doğrudan kanıt sağlamakta ve katmanların keyfi azimut hizalamasına sahip benzer manuel olarak birleştirilmiş heteroyapılarda tüm optik tekniklere dayalı ilk göstergeleri doğrulamaktadır (9–15). Ek olarak, bu yük transferinin oldukça asimetrik olduğunu gösteriyoruz. Ölçümlerimiz, sırasıyla WS2 ve grafen katmanında bulunan ve ~1 ps boyunca varlığını sürdüren, foto uyarılmış elektronlar ve deliklerle daha önce gözlemlenmemiş bir yük ayrılmış geçici durumu ortaya koymaktadır. Bulgularımızı, yüksek çözünürlüklü ARPES ile ortaya çıkan WS2 ve grafen bantlarının göreceli hizalanmasından kaynaklanan elektron ve delik transferi için saçılma faz uzayındaki farklılıklar açısından yorumluyoruz. Spin ve vadi seçici optik uyarım (22–25) ile birleştirildiğinde, WS2/grafen heteroyapıları, grafene verimli ultra hızlı optik spin enjeksiyonu için yeni bir platform sağlayabilir.
Şekil 1A, epitaksiyel WS2/grafen heteroyapısının ΓK yönü boyunca bant yapısının helyum lambası ile elde edilen yüksek çözünürlüklü ARPES ölçümünü göstermektedir. Dirac konisinin, Dirac noktasının denge kimyasal potansiyelinin yaklaşık 0,3 eV üzerinde yer aldığı, delik katkılı olduğu bulunmuştur. Spin ayrışmalı WS2 değerlik bandının tepesinin ise denge kimyasal potansiyelinin yaklaşık 1,2 eV altında olduğu tespit edilmiştir.
(A) Polarize edilmemiş bir helyum lambası ile ΓK yönünde ölçülen denge fotoakımı. (B) 26 eV foton enerjisinde p-polarize aşırı ultraviyole darbelerle ölçülen negatif pompa-prob gecikmesi için fotoakım. Kesikli gri ve kırmızı çizgiler, Şekil 2'deki geçici tepe konumlarını çıkarmak için kullanılan çizgi profillerinin konumunu işaretlemektedir. (C) 2 eV pompa foton enerjisi ve 2 mJ/cm2 pompa akısı ile foto uyarımından 200 fs sonra pompa kaynaklı fotoakım değişiklikleri. Fotoelektronların kazancı ve kaybı sırasıyla kırmızı ve mavi renkte gösterilmiştir. Kutular, Şekil 3'te gösterilen pompa-prob izlerinin entegrasyon alanını göstermektedir.
Şekil 1B, pompa darbesinin gelişinden önce negatif pompa-prob gecikmesinde 26 eV foton enerjisinde 100 fs'lik aşırı ultraviyole darbelerle ölçülen WS2 ve grafen K noktalarına yakın bant yapısının tr-ARPES anlık görüntüsünü göstermektedir. Burada, numune bozulması ve spektral özelliklerin uzay yükü genişlemesine neden olan 2 eV'lik pompa darbesinin varlığı nedeniyle spin ayrılması çözümlenmemiştir. Şekil 1C, pompa-prob sinyalinin maksimuma ulaştığı 200 fs'lik pompa-prob gecikmesinde, Şekil 1B'ye göre pompa kaynaklı fotoakım değişikliklerini göstermektedir. Kırmızı ve mavi renkler sırasıyla fotoelektron kazanımını ve kaybını göstermektedir.
Bu zengin dinamikleri daha ayrıntılı olarak analiz etmek için, öncelikle Ek Materyallerde ayrıntılı olarak açıklandığı gibi, Şekil 1B'deki kesikli çizgiler boyunca WS2 değerlik bandının ve grafen π-bandının geçici tepe konumlarını belirliyoruz. WS2 değerlik bandının 90 meV yukarı kaydığını (Şekil 2A) ve grafen π-bandının 50 meV aşağı kaydığını (Şekil 2B) buluyoruz. Bu kaymaların üstel ömrü, WS2 değerlik bandı için 1,2 ± 0,1 ps ve grafen π-bandı için 1,7 ± 0,3 ps olarak bulunmuştur. Bu tepe kaymaları, ek pozitif (negatif) yükün elektronik durumların bağlanma enerjisini artırdığı (azalttığı) iki katmanın geçici olarak yüklenmesinin ilk kanıtını sağlamaktadır. Şekil 1C'deki siyah kutu ile işaretlenmiş alanda belirgin pompa-prob sinyalinin, WS2 değerlik bandının yukarı doğru kaymasından kaynaklandığını unutmayın.
Pompa-prob gecikmesine bağlı olarak WS2 değerlik bandının (A) ve grafen π-bandının (B) tepe konumundaki değişim, üstel uyumlarla birlikte (kalın çizgiler). (A)'daki WS2 kaymasının ömrü 1,2 ± 0,1 ps'dir. (B)'deki grafen kaymasının ömrü 1,7 ± 0,3 ps'dir.
Ardından, Şekil 1C'deki renkli kutularla belirtilen alanlar üzerinde pompa-prob sinyalini entegre ediyoruz ve elde edilen sayımları Şekil 3'te pompa-prob gecikmesinin bir fonksiyonu olarak çiziyoruz. Şekil 3'teki Eğri 1, verilere uygulanan üstel bir uyumdan elde edilen 1,1 ± 0,1 ps'lik bir ömre sahip WS2 katmanının iletim bandının dibine yakın foto uyarılmış taşıyıcıların dinamiklerini göstermektedir (Ek Materyallere bakınız).
Şekil 1C'deki kutularla belirtilen alan üzerinde fotoakımın entegre edilmesiyle elde edilen gecikmeye bağlı olarak pompa-prob izleri. Kalın çizgiler, verilere uygulanan üstel uyumlardır. Eğri (1) WS2'nin iletim bandındaki geçici taşıyıcı popülasyonu. Eğri (2) Denge kimyasal potansiyelinin üzerindeki grafenin π-bandının pompa-prob sinyali. Eğri (3) Denge kimyasal potansiyelinin altındaki grafenin π-bandının pompa-prob sinyali. Eğri (4) WS2'nin değerlik bandındaki net pompa-prob sinyali. Ömür süreleri (1)'de 1,2 ± 0,1 ps, (2)'de 180 ± 20 fs (kazanç) ve ~2 ps (kayıp) ve (3)'te 1,8 ± 0,2 ps olarak bulunmuştur.
Şekil 3'teki 2 ve 3 numaralı eğrilerde, grafen π-bandının pompa-prob sinyalini gösteriyoruz. Denge kimyasal potansiyelinin üzerindeki elektron kazanımının (Şekil 3'teki 2 numaralı eğri), denge kimyasal potansiyelinin altındaki elektron kaybına (Şekil 3'teki 3 numaralı eğride 1,8 ± 0,2 ps) kıyasla çok daha kısa bir ömre (180 ± 20 fs) sahip olduğunu buluyoruz. Ayrıca, Şekil 3'teki 2 numaralı eğrideki fotoakımın başlangıçtaki kazanımının, t = 400 fs'de ~2 ps'lik bir ömürle kayba dönüştüğü bulunmuştur. Kazanım ve kayıp arasındaki asimetrinin, açıkta kalan tek katmanlı grafenin pompa-prob sinyalinde bulunmadığı (Ek Malzemelerdeki Şekil S5'e bakınız) görülmektedir; bu da asimetrinin WS2/grafen heteroyapısındaki katmanlar arası bağlantının bir sonucu olduğunu göstermektedir. Denge kimyasal potansiyelinin üstünde ve altında sırasıyla kısa süreli bir kazanç ve uzun süreli bir kayıp gözlemlenmesi, heteroyapının foto uyarımı üzerine elektronların grafen katmanından verimli bir şekilde uzaklaştırıldığını göstermektedir. Sonuç olarak, grafen katmanı pozitif yüklü hale gelir; bu da Şekil 2B'de bulunan π-bandının bağlanma enerjisindeki artışla tutarlıdır. π-bandının aşağı kayması, denge Fermi-Dirac dağılımının yüksek enerjili kuyruğunu denge kimyasal potansiyelinin üstünden uzaklaştırır; bu da Şekil 3'teki 2. eğrideki pompa-prob sinyalinin işaretindeki değişimi kısmen açıklar. Aşağıda, bu etkinin π-bandındaki elektronların geçici kaybıyla daha da güçlendirildiğini göstereceğiz.
Bu senaryo, Şekil 3'teki 4. eğrideki WS2 değerlik bandının net pompa-prob sinyaliyle desteklenmektedir. Bu veriler, Şekil 1B'deki siyah kutu ile gösterilen ve tüm pompa-prob gecikmelerinde değerlik bandından fotoemisyon yoluyla yayılan elektronları yakalayan alandaki sayımların entegre edilmesiyle elde edilmiştir. Deneysel hata payları dahilinde, herhangi bir pompa-prob gecikmesi için WS2'nin değerlik bandında deliklerin varlığına dair hiçbir gösterge bulamadık. Bu, foto uyarımından sonra bu deliklerin, zamansal çözünürlüğümüze kıyasla kısa bir zaman ölçeğinde hızla yeniden doldurulduğunu göstermektedir.
WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı yük ayrışması hipotezimizin nihai kanıtını sağlamak için, Ek Materyallerde ayrıntılı olarak açıklandığı gibi grafen katmanına aktarılan delik sayısını belirledik. Kısaca, π-bandının geçici elektronik dağılımı bir Fermi-Dirac dağılımı ile uyumlu hale getirildi. Daha sonra, geçici kimyasal potansiyel ve elektronik sıcaklık için elde edilen değerlerden delik sayısı hesaplandı. Sonuç Şekil 4'te gösterilmiştir. WS2'den grafene toplamda ~5 × 10¹² delik/cm² aktarıldığını ve 1,5 ± 0,2 ps'lik üstel bir ömre sahip olduğunu bulduk.
Pompa-prob gecikmesine bağlı olarak π-bandındaki delik sayısındaki değişim ve 1,5 ± 0,2 ps'lik bir ömür süresi veren üstel uyum.
Şekil 2 ila 4'teki bulgulardan, WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı yük transferi için aşağıdaki mikroskobik resim ortaya çıkmaktadır (Şekil 5). WS2/grafen heteroyapısının 2 eV'de foto uyarımı, WS2'deki A-eksitonunu baskın olarak doldurur (Şekil 5A). Grafendeki Dirac noktası boyunca ve WS2 ile grafen bantları arasında ek elektronik uyarımlar enerjik olarak mümkündür, ancak önemli ölçüde daha az etkilidir. WS2'nin değerlik bandındaki foto uyarılmış delikler, grafen π-bandından kaynaklanan elektronlar tarafından, zamansal çözünürlüğümüze kıyasla kısa bir zaman ölçeğinde yeniden doldurulur (Şekil 5A). WS2'nin iletim bandındaki foto uyarılmış elektronların ömrü ~1 ps'dir (Şekil 5B). Bununla birlikte, grafen π-bandındaki deliklerin yeniden doldurulması ~2 ps sürer (Şekil 5B). Bu, WS2 iletim bandı ile grafen π-bandı arasında doğrudan elektron transferinin yanı sıra, tam dinamikleri anlamak için muhtemelen kusur durumları (26) yoluyla ek gevşeme yollarının da dikkate alınması gerektiğini göstermektedir.
(A) 2 eV'de WS2 A-eksitonuna rezonansta foto uyarım, elektronları WS2'nin iletim bandına enjekte eder. WS2'nin değerlik bandındaki karşılık gelen boşluklar, grafen π-bandından gelen elektronlarla anında doldurulur. (B) WS2'nin iletim bandındaki foto uyarılmış taşıyıcıların ömrü ~1 ps'dir. Grafen π-bandındaki boşluklar ~2 ps yaşar ve bu da kesikli oklarla gösterilen ek saçılma kanallarının önemini gösterir. (A) ve (B)'deki siyah kesikli çizgiler, bant kaymalarını ve kimyasal potansiyeldeki değişiklikleri gösterir. (C) Geçici durumda, WS2 katmanı negatif yüklü iken grafen katmanı pozitif yüklüdür. Dairesel polarize ışıkla spin seçici uyarım için, WS2'deki foto uyarılmış elektronların ve grafendeki karşılık gelen boşlukların zıt spin polarizasyonu göstermesi beklenir.
Geçici durumda, foto-uyarılmış elektronlar WS2'nin iletim bandında bulunurken, foto-uyarılmış delikler grafenin π-bandında yer alır (Şekil 5C). Bu, WS2 katmanının negatif yüklü, grafen katmanının ise pozitif yüklü olduğu anlamına gelir. Bu durum, geçici tepe kaymalarını (Şekil 2), grafen pompa-prob sinyalinin asimetrisini (Şekil 3'ün 2 ve 3. eğrileri), WS2'nin değerlik bandında deliklerin yokluğunu (Şekil 3'ün 4. eğrisi) ve grafen π-bandındaki ek delikleri (Şekil 4) açıklar. Bu yük ayrılmış durumun ömrü yaklaşık 1 ps'dir (Şekil 3'ün 1. eğrisi).
Benzer yük ayrışmış geçici durumlar, tip II bant hizalaması ve kademeli bant aralığına sahip iki doğrudan bant aralıklı yarı iletkenden yapılmış ilgili van der Waals heteroyapılarında gözlemlenmiştir (27–32). Foto uyarım sonrasında, elektronların ve deliklerin sırasıyla iletim bandının dibine ve değerlik bandının tepesine, heteroyapının farklı katmanlarında bulunan yerlere hızla hareket ettiği bulunmuştur (27–32).
WS2/grafen heteroyapımızda, hem elektronlar hem de delikler için enerjisel olarak en uygun konum, metalik grafen katmanındaki Fermi seviyesidir. Bu nedenle, hem elektronların hem de deliklerin grafen π-bandına hızla aktarılması beklenir. Bununla birlikte, ölçümlerimiz, delik aktarımının (<200 fs) elektron aktarımından (∼1 ps) çok daha verimli olduğunu açıkça göstermektedir. Bunu, Şekil 1A'da gösterildiği gibi, WS2 ve grafen bantlarının göreceli enerjisel hizalanmasına bağlıyoruz; bu hizalanma, yakın zamanda (14, 15) tarafından öngörüldüğü gibi, elektron aktarımına kıyasla delik aktarımı için daha fazla sayıda kullanılabilir son durum sunmaktadır. Mevcut durumda, ∼2 eV'lik bir WS2 bant aralığı varsayarsak, grafen Dirac noktası ve denge kimyasal potansiyeli, sırasıyla WS2 bant aralığının ortasının ∼0,5 ve ∼0,2 eV üzerinde yer alarak elektron-delik simetrisini bozmaktadır. Delik transferi için mevcut son durum sayısının elektron transferine göre yaklaşık 6 kat daha fazla olduğunu görüyoruz (Ek Materyallere bakınız), bu nedenle delik transferinin elektron transferinden daha hızlı olması bekleniyor.
Gözlemlenen ultra hızlı asimetrik yük transferinin tam mikroskobik bir resmi, WS2'deki A-eksiton dalga fonksiyonunu ve grafen π-bandını oluşturan orbitaller arasındaki örtüşmeyi, momentum, enerji, spin ve psödo-spin korunumu tarafından dayatılan kısıtlamalar dahil olmak üzere farklı elektron-elektron ve elektron-fonon saçılma kanallarını, plazma salınımlarının etkisini (33) ve yük transferine aracılık edebilecek tutarlı fonon salınımlarının olası yer değiştirici uyarımının rolünü (34, 35) de dikkate almalıdır. Ayrıca, gözlemlenen yük transfer durumunun yük transfer eksitonlarından mı yoksa serbest elektron-delik çiftlerinden mi oluştuğu da speküle edilebilir (Ek Materyallere bakınız). Bu konuları açıklığa kavuşturmak için mevcut makalenin kapsamının ötesine geçen daha ileri teorik araştırmalar gereklidir.
Özetle, epitaksiyel bir WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı katmanlar arası yük transferini incelemek için tr-ARPES kullandık. WS2'nin A-eksitonuna 2 eV'de rezonansta uyarıldığında, foto-uyarılmış deliklerin hızla grafen katmanına geçtiğini, foto-uyarılmış elektronların ise WS2 katmanında kaldığını bulduk. Bunu, delik transferi için mevcut son durum sayısının elektron transferi için olandan daha fazla olmasına bağladık. Yük ayrılmış geçici durumun ömrünün ~1 ps olduğu bulundu. Dairesel polarize ışık (22-25) kullanılarak spin seçici optik uyarım ile birlikte, gözlemlenen ultra hızlı yük transferine spin transferi eşlik edebilir. Bu durumda, incelenen WS2/grafen heteroyapısı, grafene verimli optik spin enjeksiyonu için kullanılabilir ve bu da yeni optospintronik cihazlara yol açabilir.
Grafen örnekleri, SiCrystal GmbH'den temin edilen ticari yarı iletken 6H-SiC(0001) plakalar üzerinde yetiştirildi. N-katkılı plakalar, 0,5°'nin altında bir yanlış kesimle eksen üzerindeydi. SiC alt tabakası, çizikleri gidermek ve düzenli düz teraslar elde etmek için hidrojenle aşındırıldı. Temiz ve atomik olarak düz Si-sonlu yüzey daha sonra numunenin 1300°C'de 8 dakika boyunca Ar atmosferinde tavlanmasıyla grafitlendi (36). Bu şekilde, her üçüncü karbon atomunun SiC alt tabakasına kovalent bir bağ oluşturduğu tek bir karbon katmanı elde ettik (37). Bu katman daha sonra hidrojen ara katmanlama yoluyla tamamen sp2 hibritlenmiş yarı serbest duran delik katkılı grafene dönüştürüldü (38). Bu örnekler grafen/H-SiC(0001) olarak adlandırılır. Tüm işlem, Aixtron'dan temin edilen ticari bir Black Magic büyüme odasında gerçekleştirildi. WS2 büyümesi, öncül olarak 1:100 kütle oranında WO3 ve S tozları kullanılarak düşük basınçlı kimyasal buhar biriktirme (39, 40) ile standart bir sıcak duvarlı reaktörde gerçekleştirildi. WO3 ve S tozları sırasıyla 900 ve 200°C'de tutuldu. WO3 tozu alt tabakaya yakın yerleştirildi. Taşıyıcı gaz olarak 8 sccm akış hızında argon kullanıldı. Reaktördeki basınç 0,5 mbar'da tutuldu. Numuneler, ikincil elektron mikroskobu, atomik kuvvet mikroskobu, Raman ve fotolüminesans spektroskopisi ve düşük enerjili elektron kırınımı ile karakterize edildi. Bu ölçümler, ΓK- veya ΓK'-yönü grafen tabakasının ΓK-yönü ile hizalandığı iki farklı WS2 tek kristalli alanını ortaya çıkardı. Alan kenar uzunlukları 300 ile 700 nm arasında değişmekteydi ve toplam WS2 kaplaması yaklaşık %40 olarak tahmin edildi; bu da ARPES analizi için uygundu.
Statik ARPES deneyleri, elektron enerjisi ve momentumunun iki boyutlu tespiti için bir şarj bağlantılı cihaz-dedektör sistemi kullanan yarım küresel bir analizör (SPECS PHOIBOS 150) ile gerçekleştirildi. Tüm fotoemisyon deneylerinde, yüksek akılı bir He deşarj kaynağının (VG Scienta VUV5000) polarize edilmemiş, monokromatik He Iα radyasyonu (21,2 eV) kullanıldı. Deneylerimizdeki enerji ve açısal çözünürlük sırasıyla 30 meV ve 0,3°'den (0,01 Å−1'e karşılık gelen) daha iyiydi. Tüm deneyler oda sıcaklığında yapıldı. ARPES son derece yüzey hassasiyetine sahip bir tekniktir. Hem WS2 hem de grafen katmanından fotoelektronları dışarı atmak için, yaklaşık %40 oranında eksik WS2 kaplamasına sahip numuneler kullanıldı.
tr-ARPES düzeneği, 1 kHz'lik bir Titanyum:Safir amplifikatöre (Coherent Legend Elite Duo) dayanıyordu. Argon içinde yüksek harmonik üretimi için 2 mJ çıkış gücü kullanıldı. Elde edilen aşırı ultraviyole ışık, 26 eV foton enerjisinde 100 fs'lik prob darbeleri üreten bir ızgara monokromatöründen geçirildi. Amplifikatör çıkış gücünün 8 mJ'si, optik parametrik bir amplifikatöre (Light Conversion'dan HE-TOPAS) gönderildi. 1 eV foton enerjisindeki sinyal ışını, 2 eV'lik pompa darbeleri elde etmek için bir beta baryum borat kristalinde frekans ikiye katlandı. tr-ARPES ölçümleri, yarım küresel bir analizör (SPECS PHOIBOS 100) ile gerçekleştirildi. Genel enerji ve zamansal çözünürlük sırasıyla 240 meV ve 200 fs idi.
Bu makaleye ait ek materyaller şu adreste mevcuttur: http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Bu, Creative Commons Attribution-NonCommercial lisansı koşulları altında dağıtılan açık erişimli bir makaledir; bu lisans, ortaya çıkan kullanım ticari avantaj sağlamadığı ve orijinal çalışma doğru şekilde alıntılandığı sürece, herhangi bir ortamda kullanım, dağıtım ve çoğaltmaya izin verir.
NOT: E-posta adresinizi yalnızca sayfayı önerdiğiniz kişinin bunu görmesini istediğinizi ve bunun istenmeyen posta olmadığını bilmesi için istiyoruz. E-posta adresinizi hiçbir şekilde kaydetmiyoruz.
Bu soru, insan ziyaretçi olup olmadığınızı test etmek ve otomatik spam gönderimlerini önlemek içindir.
Yazan: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı yük ayrışmasını ortaya koyuyoruz; bu durum, grafene optik spin enjeksiyonunu mümkün kılabilir.
Yazan: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı yük ayrışmasını ortaya koyuyoruz; bu durum, grafene optik spin enjeksiyonunu mümkün kılabilir.
© 2020 Amerikan Bilimi İlerletme Derneği. Her hakkı saklıdır. AAAS, HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef ve COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548'in ortağıdır.
Yayın tarihi: 25 Mayıs 2020