Kita nggunakake spektroskopi fotoemisi sing diatasi wektu lan sudut (tr-ARPES) kanggo nyelidiki transfer muatan ultracepat ing heterostruktur epitaksial sing digawe saka monolayer WS2 lan graphene. Heterostruktur iki nggabungake keuntungan saka semikonduktor celah langsung kanthi kopling spin-orbit sing kuwat lan interaksi materi cahya sing kuwat karo semimetal sing nduweni pembawa tanpa massa kanthi mobilitas sing dhuwur banget lan umur spin sing dawa. Kita nemokake manawa, sawise fotoeksitasi ing resonansi menyang A-exciton ing WS2, bolongan fotoeksitasi kanthi cepet pindhah menyang lapisan graphene nalika elektron fotoeksitasi tetep ana ing lapisan WS2. Negara transien sing dipisahake muatan sing diasilake ditemokake duwe umur ~1 ps. Kita ngubungake temuan kita karo bedane ruang fase hamburan sing disebabake dening keselarasan relatif pita WS2 lan graphene kaya sing diungkapake dening ARPES resolusi dhuwur. Digabungake karo eksitasi optik spin-selektif, heterostruktur WS2/graphene sing diselidiki bisa nyedhiyakake platform kanggo injeksi spin optik sing efisien menyang graphene.
Kasedhiyan maneka warna bahan rong dimensi wis mbukak kemungkinan kanggo nggawe heterostruktur tipis anyar kanthi fungsi anyar adhedhasar skrining dielektrik sing disesuaikan lan macem-macem efek sing diinduksi jarak (1-3). Piranti bukti prinsip kanggo aplikasi mbesuk ing bidang elektronik lan optoelektronik wis direalisasikake (4-6).
Ing kene, kita fokus ing heterostruktur epitaksial van der Waals sing kasusun saka monolayer WS2, semikonduktor celah langsung kanthi kopling spin-orbit sing kuwat lan pamisahan spin sing cukup gedhe saka struktur pita amarga simetri inversi sing rusak (7), lan monolayer graphene, semimetal kanthi struktur pita kerucut lan mobilitas pembawa sing dhuwur banget (8), sing ditanam ing SiC (0001) sing diakhiri hidrogen. Indikasi pisanan kanggo transfer muatan ultrafast (9-15) lan efek kopling spin-orbit sing diinduksi jarak (16-18) ndadekake WS2/graphene lan heterostruktur sing padha dadi calon sing janjeni kanggo aplikasi optoelektronik (19) lan optospintronik (20) ing mangsa ngarep.
Kita miwiti kanggo mbukak jalur relaksasi pasangan elektron-lubang fotogenerasi ing WS2/graphene nganggo spektroskopi fotoemisi sing diatasi wektu lan sudut (tr-ARPES). Kanggo tujuan kasebut, kita ngrangsang heterostruktur nganggo pulsa pompa 2-eV sing resonansi karo A-exciton ing WS2 (21, 12) lan ngetokake fotoelektron nganggo pulsa probe sing ditundha wektu kapindho ing energi foton 26-eV. Kita nemtokake energi kinetik lan sudut emisi fotoelektron nganggo penganalisis hemisfer minangka fungsi saka penundaan pompa-probe kanggo entuk akses menyang dinamika pembawa momentum, energi, lan wektu. Resolusi energi lan wektu yaiku 240 meV lan 200 fs, masing-masing.
Asil kita nyedhiyakake bukti langsung kanggo transfer muatan ultra cepet antarane lapisan sing disejajarkan sacara epitaksial, ngonfirmasi indikasi pisanan adhedhasar teknik kabeh-optik ing heterostruktur sing dirakit kanthi manual kanthi penyelarasan azimuthal lapisan sing sewenang-wenang (9-15). Kajaba iku, kita nuduhake manawa transfer muatan iki asimetris banget. Pangukuran kita nuduhake kahanan transien sing dipisahake muatan sing sadurunge ora diamati kanthi elektron lan bolongan fotoeksitasi sing dumunung ing lapisan WS2 lan graphene, sing urip sajrone ~1 ps. Kita napsirake temuan kita babagan bedane ruang fase hamburan kanggo transfer elektron lan bolongan sing disebabake dening penyelarasan relatif pita WS2 lan graphene kaya sing diungkapake dening ARPES resolusi dhuwur. Digabungake karo eksitasi optik spin- lan valley-selective (22-25) heterostruktur WS2/graphene bisa nyedhiyakake platform anyar kanggo injeksi spin optik ultra cepet sing efisien menyang graphene.
Gambar 1A nuduhake pangukuran ARPES resolusi dhuwur sing dipikolehi nganggo lampu helium saka struktur pita ing sadawane arah ΓK saka heterostruktur epitaksial WS2/graphene. Kerucut Dirac ditemokake didoping bolongan kanthi titik Dirac sing dumunung ~0,3 eV ing ndhuwur potensial kimia kesetimbangan. Bagian ndhuwur pita valensi WS2 sing dipisahake spin ditemokake ~1,2 eV ing ngisor potensial kimia kesetimbangan.
(A) Arus foto kesetimbangan diukur sadawane arah ΓK nganggo lampu helium sing ora terpolarisasi. (B) Arus foto kanggo wektu tundha probe pompa negatif sing diukur nganggo pulsa ultraviolet ekstrem terpolarisasi-p ing energi foton 26-eV. Garis abu-abu lan abang putus-putus nandhani posisi profil garis sing digunakake kanggo njupuk posisi puncak transien ing Gambar 2. (C) Owah-owahan arus foto 200 fs sing diinduksi pompa sawise fotoeksitasi ing energi foton pompa 2 eV kanthi fluks pompa 2 mJ/cm2. Gain lan losses fotoelektron dituduhake kanthi warna abang lan biru. Kothak-kothak kasebut nuduhake area integrasi kanggo jejak probe pompa sing ditampilake ing Gambar 3.
Gambar 1B nuduhake snapshot tr-ARPES saka struktur pita sing cedhak karo titik-K WS2 lan graphene sing diukur nganggo pulsa ultraviolet ekstrem 100-fs ing energi foton 26-eV ing wektu tundha pompa-probe negatif sadurunge tekan pulsa pompa. Ing kene, pamisahan spin ora dirampungake amarga degradasi sampel lan anané pulsa pompa 2-eV sing nyebabake pelebaran muatan ruang saka fitur spektral. Gambar 1C nuduhake owah-owahan arus foto sing diinduksi pompa gegayutan karo Gambar 1B ing wektu tundha pompa-probe 200 fs ing ngendi sinyal pompa-probe tekan maksimal. Werna abang lan biru nuduhake gain lan mundhut fotoelektron.
Kanggo nganalisis dinamika sing sugih iki kanthi luwih rinci, dhisik kita nemtokake posisi puncak transien saka pita valensi WS2 lan pita π graphene ing sadawane garis putus-putus ing Gambar 1B kaya sing dijlentrehake kanthi rinci ing Bahan Tambahan. Kita nemokake manawa pita valensi WS2 owah munggah 90 meV (Gambar 2A) lan pita π graphene owah mudhun 50 meV (Gambar 2B). Umur eksponensial saka owah-owahan iki ditemokake 1,2 ± 0,1 ps kanggo pita valensi WS2 lan 1,7 ± 0,3 ps kanggo pita π graphene. Owah-owahan puncak iki nyedhiyakake bukti pisanan saka pangisian sementara saka rong lapisan, ing ngendi muatan positif (negatif) tambahan nambah (nyuda) energi pengikatan saka kahanan elektronik. Elinga yen upshift pita valensi WS2 tanggung jawab kanggo sinyal probe pompa sing menonjol ing area sing ditandhani dening kothak ireng ing Gambar 1C.
Owah-owahan ing posisi puncak pita valensi WS2 (A) lan pita π graphene (B) minangka fungsi saka wektu tundha pump-probe bebarengan karo pas eksponensial (garis kandel). Umur pergeseran WS2 ing (A) yaiku 1,2 ± 0,1 ps. Umur pergeseran graphene ing (B) yaiku 1,7 ± 0,3 ps.
Sabanjure, kita ngintegrasikake sinyal pompa-probe ing area sing dituduhake dening kothak berwarna ing Gambar 1C lan nggambar cacah sing diasilake minangka fungsi saka wektu tundha pompa-probe ing Gambar 3. Kurva 1 ing Gambar 3 nuduhake dinamika operator fotoeksitasi cedhak karo sisih ngisor pita konduksi lapisan WS2 kanthi umur 1,1 ± 0,1 ps sing dipikolehi saka pas eksponensial karo data (waca Bahan Tambahan).
Jejak pompa-probe minangka fungsi saka wektu tundha sing dipikolehi kanthi nggabungake arus foto ing area sing dituduhake dening kothak ing Gambar 1C. Garis kandel kasebut cocog karo data kanthi eksponensial. Kurva (1) Populasi operator transien ing pita konduksi WS2. Kurva (2) Sinyal pompa-probe saka pita π graphene ing ndhuwur potensial kimia kesetimbangan. Kurva (3) Sinyal pompa-probe saka pita π graphene ing ngisor potensial kimia kesetimbangan. Kurva (4) Sinyal pompa-probe net ing pita valensi WS2. Umur ditemokake 1,2 ± 0,1 ps ing (1), 180 ± 20 fs (gain) lan ~2 ps (loss) ing (2), lan 1,8 ± 0,2 ps ing (3).
Ing kurva 2 lan 3 saka Gambar 3, kita nuduhake sinyal pompa-probe saka pita graphene π. Kita nemokake manawa gain elektron ing ndhuwur potensial kimia kesetimbangan (kurva 2 ing Gambar 3) duwe umur sing luwih cendhek (180 ± 20 fs) dibandhingake karo mundhut elektron ing ngisor potensial kimia kesetimbangan (1,8 ± 0,2 ps ing kurva 3 Gambar 3). Salajengipun, gain awal arus foto ing kurva 2 saka Gambar 3 ditemokake dadi mundhut ing t = 400 fs kanthi umur ~2 ps. Asimetri antarane gain lan mundhut ditemokake ora ana ing sinyal pompa-probe saka graphene monolayer sing ora ditutupi (waca gambar S5 ing Bahan Tambahan), sing nuduhake manawa asimetri minangka akibat saka kopling antar lapisan ing heterostruktur WS2/graphene. Pengamatan gain jangka pendek lan kerugian jangka panjang ing ndhuwur lan ngisor potensial kimia kesetimbangan, masing-masing, nuduhake yen elektron dicopot kanthi efisien saka lapisan graphene nalika fotoeksitasi heterostruktur. Akibate, lapisan graphene dadi bermuatan positif, sing konsisten karo peningkatan energi pengikatan pita π sing ditemokake ing Gambar 2B. Downshift pita π mbusak buntut energi dhuwur saka distribusi Fermi-Dirac kesetimbangan saka ndhuwur potensial kimia kesetimbangan, sing sebagian nerangake owah-owahan tandha sinyal probe pompa ing kurva 2 Gambar 3. Kita bakal nuduhake ing ngisor iki yen efek iki luwih ditingkatake dening kerugian elektron sementara ing pita π.
Skenario iki didhukung dening sinyal pompa-probe net saka pita valensi WS2 ing kurva 4 saka Gambar 3. Data iki dipikolehi kanthi nggabungake cacah ing area sing diwenehake dening kothak ireng ing Gambar 1B sing nangkep elektron sing dipancarake saka pita valensi ing kabeh wektu tundha pompa-probe. Ing bar kesalahan eksperimen, kita ora nemokake indikasi kanggo anane bolongan ing pita valensi WS2 kanggo wektu tundha pompa-probe. Iki nuduhake yen, sawise fotoeksitasi, bolongan kasebut diisi ulang kanthi cepet ing skala wektu sing cendhak dibandhingake karo resolusi temporal kita.
Kanggo menehi bukti pungkasan kanggo hipotesis kita babagan pamisahan muatan ultrafast ing heterostruktur WS2/graphene, kita nemtokake jumlah bolongan sing ditransfer menyang lapisan graphene kaya sing diterangake kanthi rinci ing Bahan Tambahan. Cekakipun, distribusi elektronik transien saka pita π dipasang karo distribusi Fermi-Dirac. Jumlah bolongan banjur diitung saka nilai sing diasilake kanggo potensial kimia transien lan suhu elektronik. Asil kasebut dituduhake ing Gambar 4. Kita nemokake manawa jumlah total ~5 × 1012 bolongan/cm2 ditransfer saka WS2 menyang graphene kanthi umur eksponensial 1,5 ± 0,2 ps.
Owah-owahan jumlah bolongan ing pita π minangka fungsi saka wektu tundha pompa-probe bebarengan karo pas eksponensial sing ngasilake umur 1,5 ± 0,2 ps.
Saka temuan ing Gambar 2 nganti 4, gambar mikroskopis ing ngisor iki kanggo transfer muatan ultra cepet ing heterostruktur WS2/graphene muncul (Gambar 5). Fotoeksitasi heterostruktur WS2/graphene ing 2 eV dominan ngisi A-exciton ing WS2 (Gambar 5A). Eksitasi elektronik tambahan ing titik Dirac ing graphene uga antarane pita WS2 lan graphene bisa ditindakake kanthi energik nanging kurang efisien. Bolongan fotoeksitasi ing pita valensi WS2 diisi ulang dening elektron sing asale saka pita π graphene kanthi skala wektu sing cendhak dibandhingake karo resolusi temporal kita (Gambar 5A). Elektron fotoeksitasi ing pita konduksi WS2 duwe umur ~1 ps (Gambar 5B). Nanging, butuh ~2 ps kanggo ngisi ulang bolongan ing pita π graphene (Gambar 5B). Iki nuduhake yen, saliyane transfer elektron langsung antarane pita konduksi WS2 lan pita-π graphene, jalur relaksasi tambahan—bisa uga liwat kahanan cacat (26)—perlu ditimbang kanggo mangerteni dinamika lengkap.
(A) Fotoeksitasi ing resonansi menyang WS2 A-exciton ing 2 eV nyuntikake elektron menyang pita konduksi WS2. Bolongan sing cocog ing pita valensi WS2 langsung diisi ulang dening elektron saka pita π graphene. (B) Pembawa fotoeksitasi ing pita konduksi WS2 duwe umur ~1 ps. Bolongan ing pita π graphene urip nganti ~2 ps, nuduhake pentinge saluran hamburan tambahan sing dituduhake dening panah putus-putus. Garis putus-putus ireng ing (A) lan (B) nuduhake owah-owahan pita lan owah-owahan potensial kimia. (C) Ing kahanan transien, lapisan WS2 diisi daya negatif nalika lapisan graphene diisi daya positif. Kanggo eksitasi spin-selektif kanthi cahya terpolarisasi sirkular, elektron fotoeksitasi ing WS2 lan bolongan sing cocog ing graphene diarepake bakal nuduhake polarisasi spin sing ngelawan.
Ing kahanan transien, elektron sing difotoeksitasi ana ing pita konduksi WS2 dene bolongan sing difotoeksitasi ana ing pita π graphene (Gambar 5C). Iki tegese lapisan WS2 diisi daya negatif lan lapisan graphene diisi daya positif. Iki nyebabake pergeseran puncak transien (Gambar 2), asimetri sinyal probe pompa graphene (kurva 2 lan 3 saka Gambar 3), ora ana bolongan ing pita valensi WS2 (kurva 4 Gambar 3), uga bolongan tambahan ing pita π graphene (Gambar 4). Umur kahanan sing dipisahake muatan iki yaiku ~1 ps (kurva 1 Gambar 3).
Kahanan transien sing dipisahake saka muatan sing padha wis diamati ing heterostruktur van der Waals sing gegandhengan sing digawe saka rong semikonduktor celah langsung kanthi keselarasan pita tipe II lan celah pita staggered (27-32). Sawise fotoeksitasi, elektron lan bolongan ditemokake kanthi cepet pindhah menyang sisih ngisor pita konduksi lan menyang sisih ndhuwur pita valensi, sing dumunung ing lapisan heterostruktur sing beda (27-32).
Ing kasus heterostruktur WS2/graphene kita, lokasi sing paling disenengi sacara energetik kanggo elektron lan bolongan ana ing tingkat Fermi ing lapisan graphene logam. Mulane, wong bakal ngarepake yen elektron lan bolongan cepet pindhah menyang pita π graphene. Nanging, pangukuran kita kanthi jelas nuduhake yen transfer bolongan (<200 fs) luwih efisien tinimbang transfer elektron (∼1 ps). Kita ngubungake iki karo keselarasan energik relatif saka pita WS2 lan graphene kaya sing dituduhake ing Gambar 1A sing nawakake luwih akeh kahanan pungkasan sing kasedhiya kanggo transfer bolongan dibandhingake karo transfer elektron kaya sing diantisipasi dening (14, 15). Ing kasus saiki, kanthi nganggep celah pita WS2 ~2 eV, titik Dirac graphene lan potensial kimia keseimbangan dumunung ~0,5 lan ~0,2 eV ing ndhuwur tengah celah pita WS2, masing-masing, ngrusak simetri elektron-bolongan. Kita nemokake manawa jumlah kahanan pungkasan sing kasedhiya kanggo transfer bolongan udakara 6 kali luwih gedhe tinimbang transfer elektron (waca Bahan Tambahan), mula transfer bolongan diarepake luwih cepet tinimbang transfer elektron.
Gambaran mikroskopis lengkap babagan transfer muatan asimetris ultrafast sing diamati, nanging, uga kudu nimbang tumpang tindih antarane orbital sing mbentuk fungsi gelombang A-exciton ing WS2 lan pita graphene π, masing-masing, saluran hamburan elektron-elektron lan elektron-phonon sing beda kalebu kendala sing ditindakake dening momentum, energi, spin, lan konservasi pseudospin, pengaruh osilasi plasma (33), uga peran eksitasi displacif sing bisa ditindakake saka osilasi fonon koheren sing bisa dadi mediator transfer muatan (34, 35). Uga, wong bisa berspekulasi apa kahanan transfer muatan sing diamati kasusun saka eksiton transfer muatan utawa pasangan elektron-lubang bebas (waca Bahan Tambahan). Investigasi teoretis luwih lanjut sing ngluwihi ruang lingkup makalah saiki dibutuhake kanggo njlentrehake masalah kasebut.
Ringkesane, kita wis nggunakake tr-ARPES kanggo nyinaoni transfer muatan antar lapisan ultra cepet ing heterostruktur epitaksial WS2/graphene. Kita nemokake manawa, nalika dieksitasi ing resonansi menyang A-exciton WS2 ing 2 eV, bolongan sing difotoeksitasi kanthi cepet pindhah menyang lapisan graphene nalika elektron sing difotoeksitasi tetep ana ing lapisan WS2. Kita ngubungake iki karo kasunyatan manawa jumlah status pungkasan sing kasedhiya kanggo transfer bolongan luwih gedhe tinimbang transfer elektron. Umur status transien sing dipisahake muatan ditemokake ~1 ps. Digabungake karo eksitasi optik spin-selektif nggunakake cahya terpolarisasi sirkular (22-25), transfer muatan ultra cepet sing diamati bisa uga diiringi transfer spin. Ing kasus iki, heterostruktur WS2/graphene sing diselidiki bisa digunakake kanggo injeksi spin optik sing efisien menyang graphene sing nyebabake piranti optospintronik anyar.
Sampel graphene ditandur ing wafer semikonduktor komersial 6H-SiC (0001) saka SiCrystal GmbH. Wafer sing didoping N ana ing sumbu kanthi salah potong ing ngisor 0,5°. Substrat SiC diukir hidrogen kanggo mbusak goresan lan entuk teras datar sing teratur. Permukaan sing diakhiri Si sing resik lan rata sacara atom banjur digrafitisasi kanthi annealing sampel ing atmosfer Ar ing suhu 1300°C sajrone 8 menit (36). Kanthi cara iki, kita entuk lapisan karbon tunggal ing ngendi saben atom karbon katelu mbentuk ikatan kovalen menyang substrat SiC (37). Lapisan iki banjur diowahi dadi graphene sing didoping bolongan sing didoping sp2 kanthi lengkap liwat interkalasi hidrogen (38). Sampel iki diarani graphene/H-SiC (0001). Kabeh proses ditindakake ing ruang pertumbuhan Black Magic komersial saka Aixtron. Pertumbuhan WS2 ditindakake ing reaktor dinding panas standar kanthi deposisi uap kimia tekanan rendah (39, 40) nggunakake bubuk WO3 lan S kanthi rasio massa 1:100 minangka prekursor. Bubuk WO3 lan S dijaga ing suhu 900 lan 200°C. Bubuk WO3 diselehake cedhak karo substrat. Argon digunakake minangka gas pembawa kanthi aliran 8 sccm. Tekanan ing reaktor dijaga ing 0,5 mbar. Sampel kasebut dikarakterisasi nganggo mikroskop elektron sekunder, mikroskop gaya atom, Raman, lan spektroskopi fotoluminesensi, uga difraksi elektron energi rendah. Pangukuran kasebut nuduhake rong domain kristal tunggal WS2 sing beda ing ngendi arah ΓK- utawa ΓK' sejajar karo arah ΓK saka lapisan graphene. Dawane sisih domain beda-beda antarane 300 lan 700 nm, lan total jangkoan WS2 kira-kira nganti ~40%, cocok kanggo analisis ARPES.
Eksperimen ARPES statis ditindakake nganggo penganalisis hemisfer (SPECS PHOIBOS 150) nggunakake sistem detektor piranti sing digandeng muatan kanggo deteksi rong dimensi energi lan momentum elektron. Radiasi He Iα monokromatik sing ora terpolarisasi (21,2 eV) saka sumber debit He fluks dhuwur (VG Scienta VUV5000) digunakake kanggo kabeh eksperimen fotoemisi. Energi lan resolusi sudut ing eksperimen kita luwih apik tinimbang 30 meV lan 0,3° (cocog karo 0,01 Å−1). Kabeh eksperimen ditindakake ing suhu kamar. ARPES minangka teknik sing sensitif banget marang permukaan. Kanggo ngetokake fotoelektron saka lapisan WS2 lan graphene, sampel kanthi jangkoan WS2 sing ora lengkap ~40% digunakake.
Persiapan tr-ARPES adhedhasar penguat Titanium:Sapphire 1-kHz (Coherent Legend Elite Duo). Daya output 2 mJ digunakake kanggo generasi harmonik dhuwur ing argon. Cahya ultraviolet ekstrem sing diasilake ngliwati monokromator kisi sing ngasilake pulsa probe 100-fs kanthi energi foton 26-eV. Daya output penguat 8 mJ dikirim menyang penguat parametrik optik (HE-TOPAS saka Konversi Cahya). Sinar sinyal ing energi foton 1-eV digandakake frekuensi ing kristal beta barium borat kanggo entuk pulsa pompa 2-eV. Pangukuran tr-ARPES ditindakake nganggo penganalisis hemisfer (SPECS PHOIBOS 100). Resolusi energi lan temporal sakabèhé yaiku 240 meV lan 200 fs.
Materi tambahan kanggo artikel iki kasedhiya ing http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Iki minangka artikel akses terbuka sing disebarake miturut syarat-syarat lisensi Creative Commons Attribution-NonCommercial, sing ngidini panggunaan, distribusi, lan reproduksi ing media apa wae, anggere panggunaan sing diasilake ora kanggo kauntungan komersial lan anggere karya asline dikutip kanthi bener.
CATHETAN: Kita mung njaluk alamat email sampeyan supaya wong sing sampeyan rekomendasikake ngerti yen sampeyan pengin dheweke ndeleng kaca kasebut, lan dudu email sampah. Kita ora nyimpen alamat email apa wae.
Pitakonan iki kanggo nguji apa sampeyan pengunjung manungsa lan kanggo nyegah kiriman spam otomatis.
Miturut Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kita mbukak pamisahan muatan ultra cepet ing heterostruktur WS2/graphene sing bisa ngaktifake injeksi spin optik menyang graphene.
Miturut Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kita mbukak pamisahan muatan ultra cepet ing heterostruktur WS2/graphene sing bisa ngaktifake injeksi spin optik menyang graphene.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Kabeh hak dilindhungi undhang-undhang. AAAS minangka mitra HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef lan COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Wektu kiriman: 25 Mei 2020