Мы выкарыстоўваем фотаэмісійную спектраскапію з часавым і вуглавым разрозненнем (tr-ARPES) для даследавання звышхуткага пераносу зараду ў эпітаксіяльнай гетэраструктуры, якая складаецца з монаслоя WS2 і графена. Гэтая гетэраструктура спалучае перавагі паўправадніка з прамой шчылінай з моцнай спін-арбітальнай сувяззю і моцным узаемадзеяннем святла з рэчывам з перавагамі паўметалу, які змяшчае бязмасавыя носьбіты з надзвычай высокай рухомасцю і доўгім часам жыцця спіна. Мы выявілі, што пасля фотаўзбуджэння пры рэзанансе з A-эксітонам у WS2 фотаўзбуджаныя дзіркі хутка пераходзяць у пласт графена, у той час як фотаўзбуджаныя электроны застаюцца ў пласце WS2. У выніку пераходны стан з падзеленымі зарадамі мае час жыцця ~1 пс. Мы тлумачым нашы высновы адрозненнямі ў фазавай прасторы рассейвання, выкліканымі адносным выраўноўваннем палос WS2 і графена, як паказана з дапамогай ARPES высокага разрознення. У спалучэнні са спін-селектыўным аптычным узбуджэннем даследаваная гетэраструктура WS2/графен можа забяспечыць платформу для эфектыўнай аптычнай спінавай інжэкцыі ў графен.
Наяўнасць мноства розных двухмерных матэрыялаў адкрыла магчымасць стварэння новых, надзвычай тонкіх гетэраструктур з цалкам новымі функцыянальнымі магчымасцямі, заснаванымі на спецыяльна распрацаваным дыэлектрычным экраніраванні і розных эфектах, выкліканых блізкасцю (1–3). Былі рэалізаваны прылады для праверкі прынцыпаў для будучых ужыванняў у галіне электронікі і оптаэлектронікі (4–6).
Тут мы засяроджваемся на эпітаксіяльных гетэраструктурах Ван-дэр-Ваальса, якія складаюцца з монаслаёвага WS2, прамозоннага паўправадніка з моцнай спін-арбітальнай сувяззю і значным спінавым расшчапленнем зоннай структуры з-за парушэння інверсійнай сіметрыі (7), і монаслаёвага графена, паўметалу з канічнай зоннай структурай і надзвычай высокай рухомасцю носьбітаў (8), вырашчанага на SiC(0001) з вадароднымі канцавымі групамі. Першыя прыкметы звышхуткага пераносу зарада (9–15) і эфектаў спін-арбітальнай сувязі, выкліканых блізкасцю (16–18), робяць WS2/графен і падобныя гетэраструктуры перспектыўнымі кандыдатамі для будучых оптаэлектронных (19) і оптаспінтронных (20) прымяненняў.
Мы паставілі сабе за мэту выявіць шляхі рэлаксацыі фотагенераваных электронна-дзіркавых пар у WS2/графене з дапамогай фотаэмісійнай спектраскапіі з часавым і вуглавым разрозненнем (tr-ARPES). Для гэтай мэты мы ўзбуджаем гетэраструктуру імпульсамі накачкі 2 эВ, рэзананснымі з A-эксітонам у WS2 (21, 12), і выкідваем фотаэлектроны другім зондзіруючым імпульсам з затрымкай у часе пры энергіі фатонаў 26 эВ. Мы вызначаем кінетычную энергію і кут выкіду фотаэлектронаў з дапамогай паўсферычнага аналізатара як функцыю затрымкі зондзіруючага накачкі, каб атрымаць доступ да дынамікі носьбітаў з разрозненнем па імпульсе, энергіі і часе. Энергетычнае і часовае разрозненне складае 240 мэВ і 200 фс адпаведна.
Нашы вынікі даюць прамыя доказы звышхуткага пераносу зараду паміж эпітаксіяльна выраўнаванымі пластамі, пацвярджаючы першыя прыкметы, заснаваныя на цалкам аптычных метадах, у падобных гетэраструктурах, сабраных уручную, з адвольным азімутальным выраўноўваннем пластоў (9–15). Акрамя таго, мы паказваем, што гэты перанос зараду вельмі асіметрычны. Нашы вымярэнні выяўляюць раней не назіраны пераходны стан з падзеленымі зарадамі з фотаўзбуджанымі электронамі і дзіркамі, размешчанымі ў пласце WS2 і графена адпаведна, які захоўваецца на працягу ~1 пс. Мы інтэрпрэтуем нашы высновы з пункту гледжання адрозненняў у фазавай прасторы рассейвання для пераносу электронаў і дзірак, выкліканых адносным выраўноўваннем палос WS2 і графена, як выяўлена з дапамогай ARPES з высокім разрозненнем. У спалучэнні са спін-селектыўным і далінна-селектыўным аптычным узбуджэннем (22–25) гетэраструктуры WS2/графен могуць забяспечыць новую платформу для эфектыўнай звышхуткай аптычнай спінавай інжэкцыі ў графен.
На малюнку 1А паказана вымярэнне ARPES з высокім разрозненнем, атрыманае з дапамогай геліевай лямпы для зоннай структуры ўздоўж ΓK-напрамку эпітаксіяльнай гетэраструктуры WS2/графен. Конус Дзірака мае дзіркавае легаванне, прычым кропка Дзірака размешчана прыкладна на 0,3 эВ вышэй за раўнаважны хімічны патэнцыял. Вяршыня расшчапленай па спіну валентнай зоны WS2 знаходзіцца прыкладна на 1,2 эВ ніжэй за раўнаважны хімічны патэнцыял.
(A) Раўнаважны фотаток, вымераны ўздоўж кірунку ΓK з дапамогай непалярызаванай геліевай лямпы. (B) Фотаток для адмоўнай затрымкі зондавання накачкі, вымеранай з дапамогай p-палярызаваных імпульсаў экстрэмальнага ультрафіялетавага выпраменьвання пры энергіі фатонаў 26 эВ. Шэрыя і чырвоныя пункцірныя лініі пазначаюць становішча профіляў ліній, якія выкарыстоўваюцца для вылучэння пазіцый пераходных пікаў на мал. 2. (C) Змены фотатоку, выкліканыя накачваннем, праз 200 фс пасля фотаўзбуджэння пры энергіі фатонаў накачкі 2 эВ з шчыльнасцю патоку накачкі 2 мДж/см2. Узмацненне і страта фотаэлектронаў паказаны чырвоным і сінім колерамі адпаведна. Рамкі паказваюць вобласць інтэграцыі для крывых зондавання накачкі, паказаных на мал. 3.
На малюнку 1B паказаны здымак зоннай структуры паблізу кропак WS2 і K-кропак графена, атрыманы з дапамогай tr-ARPES, вымераных з дапамогай экстрэмальных ультрафіялетавых імпульсаў працягласцю 100 фс пры энергіі фатонаў 26 эВ і адмоўнай затрымцы накачкі-зондавання перад прыходам імпульсу накачкі. Тут расшчэпленне спіна не вырашаецца з-за дэградацыі ўзору і наяўнасці імпульсу накачкі 2 эВ, які выклікае пашырэнне прасторавага зарада спектральных асаблівасцей. На малюнку 1C паказаны змены фотатоку, выкліканыя накачкай, адносна мал. 1B пры затрымцы накачкі-зондавання 200 фс, дзе сігнал накачкі-зондавання дасягае свайго максімуму. Чырвоны і сіні колеры паказваюць узмацненне і страту фотаэлектронаў адпаведна.
Каб больш падрабязна прааналізаваць гэтую багатую дынаміку, мы спачатку вызначым пазіцыі пераходных пікаў валентнай зоны WS2 і π-зоны графена ўздоўж пункцірных ліній на мал. 1B, як падрабязна тлумачыцца ў дадатковых матэрыялах. Мы выявілі, што валентная зона WS2 зрушваецца ўверх на 90 мэВ (мал. 2A), а π-зона графена зрушваецца ўніз на 50 мэВ (мал. 2B). Экспанентны час жыцця гэтых зрухаў складае 1,2 ± 0,1 пс для валентнай зоны WS2 і 1,7 ± 0,3 пс для π-зоны графена. Гэтыя зрухі пікаў даюць першае сведчанне пераходнай зарадкі двух слаёў, дзе дадатковы станоўчы (адмоўны) зарад павялічвае (памяншае) энергію сувязі электронных станаў. Звярніце ўвагу, што зрух валентнай зоны WS2 уверх адказвае за прыкметны сігнал накачкі-зонда ў вобласці, пазначанай чорнай рамкай на мал. 1C.
Змена становішча піка валентнай зоны WS2 (A) і π-зоны графена (B) як функцыя затрымкі накачкі-зонда разам з экспанентнай апраксімацыяй (тоўстыя лініі). Час жыцця зруху WS2 у (A) складае 1,2 ± 0,1 пс. Час жыцця зруху графена ў (B) складае 1,7 ± 0,3 пс.
Далей мы інтэгруем сігнал зондавання накачкі па абласцях, пазначаных каляровымі рамкамі на мал. 1C, і будуем графік атрыманых адлікаў як функцыі затрымкі зондавання накачкі на мал. 3. Крывая 1 на мал. 3 паказвае дынаміку фотаўзбуджаных носьбітаў блізка да дна зоны праводнасці пласта WS2 з часам жыцця 1,1 ± 0,1 пс, атрыманых з дапамогай экспанентнай апраксімацыі дадзеных (гл. дадатковыя матэрыялы).
Крывыя зондава-пампоўнага сігналу як функцыі затрымкі, атрыманыя шляхам інтэгравання фотатоку па плошчы, пазначанай рамкамі на мал. 1C. Тоўстыя лініі — гэта экспанентная апраксімацыя дадзеных. Крывая (1) Пераходная папуляцыя носьбітаў зарада ў зоне праводнасці WS2. Крывая (2) Сігнал зондава-пампоўнага сігналу π-зоны графена вышэй за раўнаважны хімічны патэнцыял. Крывая (3) Сігнал зондава-пампоўнага сігналу π-зоны графена ніжэй за раўнаважны хімічны патэнцыял. Крывая (4) Чысты сігнал зондава-пампоўнага сігналу ў валентнай зоне WS2. Час жыцця складае 1,2 ± 0,1 пс у (1), 180 ± 20 фс (узмацненне) і ~2 пс (страты) у (2), і 1,8 ± 0,2 пс у (3).
На крывых 2 і 3 мал. 3 паказаны сігнал зондавання накачкі графенавай π-зоны. Мы бачым, што ўзмацненне электронаў вышэй за раўнаважны хімічны патэнцыял (крывая 2 на мал. 3) мае значна карацейшы час жыцця (180 ± 20 фс) у параўнанні са стратай электронаў ніжэй за раўнаважны хімічны патэнцыял (1,8 ± 0,2 пс на крывой 3 мал. 3). Акрамя таго, пачатковае ўзмацненне фотатоку на крывой 2 мал. 3 ператвараецца ў страту пры t = 400 фс з часам жыцця ~2 пс. Асіметрыя паміж узмацненнем і стратай адсутнічае ў сігнале зондавання накачкі непакрытага монаслаёвага графена (гл. мал. S5 у дадатковых матэрыялах), што сведчыць аб тым, што асіметрыя з'яўляецца вынікам міжслаёвай сувязі ў гетэраструктуры WS2/графен. Назіранне кароткачасовага ўзмацнення і доўгачасовай страты вышэй і ніжэй за раўнаважны хімічны патэнцыял адпаведна сведчыць аб тым, што электроны эфектыўна выдаляюцца з графенавага пласта пры фотаўзбуджэнні гетэраструктуры. У выніку графенавы пласт становіцца станоўча зараджаным, што адпавядае павелічэнню энергіі сувязі π-зоны, паказанай на мал. 2B. Зрух π-зоны ўніз прыводзіць да выдалення высокаэнергетычнага хваста раўнаважнага размеркавання Фермі-Дырака з-за ўзроўню вышэй за раўнаважны хімічны патэнцыял, што часткова тлумачыць змену знака сігналу зонда на крывой 2 мал. 3. Ніжэй мы пакажам, што гэты эфект яшчэ больш узмацняецца часовай стратай электронаў у π-зоне.
Гэты сцэнар пацвярджаецца чыстым сігналам зондавання накачкі валентнай зоны WS2 на крывой 4 мал. 3. Гэтыя дадзеныя былі атрыманы шляхам інтэгравання падлікаў па плошчы, зададзенай чорнай скрынкай на мал. 1B, якая захоплівае электроны, фотаэмітаваныя з валентнай зоны пры ўсіх затрымках зондавання накачкі. У межах эксперыментальных палос памылак мы не знаходзім прыкмет наяўнасці дзірак у валентнай зоне WS2 пры любой затрымцы зондавання накачкі. Гэта сведчыць аб тым, што пасля фотаўзбуджэння гэтыя дзіркі хутка папаўняюцца за час, кароткі ў параўнанні з нашым часавым разрозненнем.
Каб канчаткова даказаць нашу гіпотэзу аб звышхуткім падзеле зарадаў у гетэраструктуры WS2/графен, мы вызначаем колькасць дзірак, перанесеных у графенавы пласт, як падрабязна апісана ў дадатковых матэрыялах. Карацей кажучы, размеркаванне электронных працэсаў π-зоны ў пераходных умовах было апраксімавана размеркаваннем Фермі-Дырака. Затым колькасць дзірак была разлічана з атрыманых значэнняў хімічнага патэнцыялу і электроннай тэмпературы ў пераходных умовах. Вынік паказаны на мал. 4. Мы выявілі, што агульная колькасць ~5 × 1012 дзірак/см2 пераносіцца з WS2 у графен з экспанентным часам жыцця 1,5 ± 0,2 пс.
Змена колькасці дзірак у π-дыяпазоне як функцыя затрымкі зондавання накачкі разам з экспанентнай апраксімацыяй дае час жыцця 1,5 ± 0,2 пс.
З вынікаў, паказаных на мал. 2–4, вынікае наступная мікраскапічная карціна звышхуткага пераносу зараду ў гетэраструктуры WS2/графен (мал. 5). Фотаўзбуджэнне гетэраструктуры WS2/графен пры 2 эВ пераважна запаўняе A-эксітон у WS2 (мал. 5A). Дадатковыя электронныя ўзбуджэнні ў кропцы Дзірака ў графене, а таксама паміж WS2 і графенавымі палосамі энергетычна магчымыя, але значна менш эфектыўныя. Фотаўзбуджаныя дзіркі ў валентнай зоне WS2 папаўняюцца электронамі, якія паходзяць з π-зоны графена, за час, кароткі ў параўнанні з нашым часавым разрозненнем (мал. 5A). Фотаўзбуджаныя электроны ў зоне праводнасці WS2 маюць час жыцця ~1 пс (мал. 5B). Аднак для папаўнення дзірак у π-зоне графена патрабуецца ~2 пс (мал. 5B). Гэта сведчыць аб тым, што, акрамя прамога пераносу электронаў паміж зонай праводнасці WS2 і π-зонай графена, для разумення поўнай дынамікі неабходна ўлічваць дадатковыя шляхі рэлаксацыі, магчыма, праз дэфектныя станы (26).
(A) Фотаўзбуджэнне пры рэзанансе з A-эксітонам WS2 пры 2 эВ інжэктуе электроны ў зону праводнасці WS2. Адпаведныя дзіркі ў валентнай зоне WS2 імгненна папаўняюцца электронамі з π-зоны графена. (B) Фотаўзбуджаныя носьбіты ў зоне праводнасці WS2 маюць час жыцця ~1 пс. Дзіркі ў π-зоне графена жывуць ~2 пс, што сведчыць пра важнасць дадатковых каналаў рассейвання, пазначаных штрыхавымі стрэлкамі. Чорныя штрыхавыя лініі ў (A) і (B) паказваюць зрухі зон і змены хімічнага патэнцыялу. (C) У пераходным стане пласт WS2 зараджаны адмоўна, а пласт графена — дадатна. Пры спін-селектыўным узбуджэнні цыркулярна палярызаваным святлом чакаецца, што фотаўзбуджаныя электроны ў WS2 і адпаведныя дзіркі ў графене будуць паказваць процілеглую спін-палярызацыю.
У пераходным стане фотаўзбуджаныя электроны знаходзяцца ў зоне праводнасці WS2, а фотаўзбуджаныя дзіркі размешчаны ў π-зоне графена (мал. 5C). Гэта азначае, што пласт WS2 мае адмоўны зарад, а пласт графена — станоўчы. Гэта тлумачыць зрухі пікаў пераходнага стану (мал. 2), асіметрыю сігналу графенавага зонда (крывыя 2 і 3 мал. 3), адсутнасць дзірак у валентнай зоне WS2 (крывая 4 мал. 3), а таксама дадатковыя дзіркі ў π-зоне графена (мал. 4). Час жыцця гэтага стану з падзеленымі зарадамі складае ~1 пс (крывая 1 мал. 3).
Падобныя пераходныя станы з падзеленымі зарадамі назіраліся ў роднасных гетэраструктурах Ван-дэр-Ваальса, зробленых з двух прамазональных паўправаднікоў з выраўноўваннем зон II тыпу і шахматнай шырынёй забароненай зоны (27–32). Пасля фотаўзбуджэння было выяўлена, што электроны і дзіркі хутка рухаюцца адпаведна да дна зоны праводнасці і да верху валентнай зоны, якія размешчаны ў розных пластах гетэраструктуры (27–32).
У выпадку нашай гетэраструктуры WS2/графен, энергетычна найбольш спрыяльнае месцазнаходжанне як для электронаў, так і для дзірак знаходзіцца на ўзроўні Фермі ў металічным пласце графена. Такім чынам, можна было б чакаць, што як электроны, так і дзіркі хутка пераходзяць у π-зону графена. Аднак нашы вымярэнні выразна паказваюць, што перанос дзірак (<200 фс) значна больш эфектыўны, чым перанос электронаў (∼1 пс). Мы тлумачым гэта адносным энергетычным выраўноўваннем зон WS2 і графена, як паказана на мал. 1А, якое прапануе большую колькасць даступных канчатковых станаў для пераносу дзірак у параўнанні з пераносам электронаў, як нядаўна меркавалася ў (14, 15). У дадзеным выпадку, калі выказаць здагадку, што шырыня забароненай зоны WS2 складае ~2 эВ, кропка Дзірака графена і раўнаважны хімічны патэнцыял размешчаны на ~0,5 і ~0,2 эВ вышэй за сярэдзіну забароненай зоны WS2 адпаведна, парушаючы электронна-дзірачную сіметрыю. Мы выявілі, што колькасць даступных канчатковых станаў для пераносу дзірак прыкладна ў 6 разоў большая, чым для пераносу электронаў (гл. Дадатковыя матэрыялы), таму чакаецца, што перанос дзірак будзе хутчэйшым за перанос электронаў.
Аднак поўная мікраскапічная карціна назіранага звышхуткага асіметрычнага пераносу зараду павінна таксама ўлічваць перакрыццё паміж арбіталямі, якія складаюць хвалевую функцыю A-эксітона ў WS2 і π-палосе графена адпаведна, розныя каналы электрон-электроннага і электрон-фаноннага рассейвання, уключаючы абмежаванні, якія накладваюцца захаваннем імпульсу, энергіі, спіна і псеўдаспіну, уплыў плазменных ваганняў (33), а таксама ролю магчымага зрушэння ўзбуджэння кагерэнтных фанонных ваганняў, якія могуць апасродкаваць перанос зараду (34, 35). Акрамя таго, можна меркаваць, ці складаецца назіраны стан пераносу зараду з эксітонаў з пераносам зараду або свабодных электронна-дзіркавых пар (гл. дадатковыя матэрыялы). Для высвятлення гэтых пытанняў неабходныя далейшыя тэарэтычныя даследаванні, якія выходзяць за рамкі гэтай працы.
Карацей кажучы, мы выкарысталі tr-ARPES для вывучэння звышхуткага міжслаёвага пераносу зараду ў эпітаксіяльнай гетэраструктуры WS2/графен. Мы выявілі, што пры ўзбуджэнні ў рэзананс з A-эксітонам WS2 пры 2 эВ фотаўзбуджаныя дзіркі хутка пераходзяць у графенавы пласт, у той час як фотаўзбуджаныя электроны застаюцца ў пласце WS2. Мы патлумачылі гэта тым, што колькасць даступных канчатковых станаў для пераносу дзірак большая, чым для пераносу электронаў. Час жыцця пераходнага стану з падзеленым зарадам склаў ~1 пс. У спалучэнні са спін-селектыўным аптычным узбуджэннем з выкарыстаннем цыркулярна палярызаванага святла (22–25) назіраны звышхуткі перанос зараду можа суправаджацца пераносам спіна. У гэтым выпадку даследаваная гетэраструктура WS2/графен можа быць выкарыстана для эфектыўнай аптычнай спінавай інжэкцыі ў графен, што прывядзе да стварэння новых оптаспінтронных прылад.
Узоры графена былі вырашчаны на камерцыйных паўправадніковых пласцінах 6H-SiC(0001) ад SiCrystal GmbH. Пласціны, легаваныя азотам, былі размешчаны на восі з мімарэзам менш за 0,5°. Падкладка SiC была пратраўлена вадародам для выдалення драпін і атрымання рэгулярных плоскіх тэрас. Чыстая і атамарна плоская паверхня з крэмніевым канчаткам была затым графітызавана шляхам адпалу ўзору ў атмасферы Ar пры тэмпературы 1300°C на працягу 8 хвілін (36). Такім чынам, мы атрымалі адзін вугляродны пласт, дзе кожны трэці атам вугляроду ўтвараў кавалентную сувязь з падкладкай SiC (37). Затым гэты пласт быў ператвораны ў цалкам sp2-гібрыдызаваны квазівольны графен, легаваны дзіркамі, шляхам інтэркаляцыі вадароду (38). Гэтыя ўзоры называюцца графен/H-SiC(0001). Увесь працэс быў праведзены ў камерцыйнай камеры росту Black Magic ад Aixtron. Рост WS2 праводзіўся ў стандартным рэактары з гарачымі сценкамі метадам нізкаціскавага хімічнага асаджэння з паравой фазы (39, 40) з выкарыстаннем парашкоў WO3 і S з масавым суадносінамі 1:100 у якасці папярэднікаў. Парашкі WO3 і S вытрымліваліся пры тэмпературы 900 і 200°C адпаведна. Парашок WO3 размяшчаўся блізка да падкладкі. У якасці газу-носьбіта выкарыстоўваўся аргон з патокам 8 куб.см. Ціск у рэактары падтрымліваўся на ўзроўні 0,5 мбар. Узоры былі ахарактарызаваны з дапамогай другаснай электроннай мікраскапіі, атамна-сілавой мікраскапіі, раманаўскай і фоталюмінесцэнтнай спектраскапіі, а таксама нізкаэнергетычнай электроннай дыфракцыі. Гэтыя вымярэнні выявілі два розныя монакрышталічныя дамены WS2, дзе кірунак ΓK або ΓK' супадае з кірункам ΓK графеннага пласта. Даўжыня бакоў дамена вар'іравалася ад 300 да 700 нм, а агульнае пакрыццё WS2 складала прыблізна 40%, што падыходзіць для аналізу ARPES.
Статычныя эксперыменты ARPES праводзіліся з дапамогай паўсферычнага аналізатара (SPECS PHOIBOS 150) з выкарыстаннем сістэмы дэтэктара з зарадавай сувяззю для двухмернага выяўлення энергіі і імпульсу электронаў. Для ўсіх фотаэмісійных эксперыментаў выкарыстоўвалася непалярызаванае манахраматычнае выпраменьванне He Iα (21,2 эВ) ад крыніцы высокапаточнага разраду He (VG Scienta VUV5000). Энергетычнае і вуглавое разрозненне ў нашых эксперыментах былі лепшымі за 30 мэВ і 0,3° (што адпавядае 0,01 Å−1) адпаведна. Усе эксперыменты праводзіліся пры пакаёвай тэмпературы. ARPES - гэта надзвычай павярхоўна-адчувальная тэхніка. Для выкіду фотаэлектронаў як з WS2, так і з графеннага пласта выкарыстоўваліся ўзоры з няпоўным пакрыццём WS2 ~40%.
Усталёўка tr-ARPES была заснавана на тытанава-сапфіравым узмацняльніку з частатой 1 кГц (Coherent Legend Elite Duo). Для генерацыі высокіх гармонік у аргоне выкарыстоўвалася выходная магутнасць 2 мДж. Атрыманае экстрэмальнае ультрафіялетавае выпраменьванне праходзіла праз кратаваны манахраматар, які генераваў зондзіруючыя імпульсы працягласцю 100 фс з энергіяй фатонаў 26 эВ. Выходная магутнасць узмацняльніка 8 мДж накіроўвалася на аптычны параметрны ўзмацняльнік (HE-TOPAS ад Light Conversion). Сігнальны пучок з энергіяй фатонаў 1 эВ падвойваўся па частаце ў крышталі бэта-барату барыю для атрымання імпульсаў накачкі з энергіяй 2 эВ. Вымярэнні tr-ARPES праводзіліся з дапамогай паўсферычнага аналізатара (SPECS PHOIBOS 100). Агульнае энергетычнае і часавае разрозненне складала 240 мэВ і 200 фс адпаведна.
Дадатковыя матэрыялы да гэтага артыкула даступныя па адрасе http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Гэты артыкул знаходзіцца ў адкрытым доступе і распаўсюджваецца ў адпаведнасці з умовамі ліцэнзіі Creative Commons Attribution-NonCommercial, якая дазваляе выкарыстанне, распаўсюджванне і прайграванне на любым носьбіце, пакуль выніковае выкарыстанне не мае камерцыйнай выгады і пры ўмове належнай цытацыі арыгінальнай працы.
ЗАЎВАГА: Мы просім ваш адрас электроннай пошты толькі для таго, каб чалавек, якому вы рэкамендуеце старонку, ведаў, што вы хацелі, каб ён яе ўбачыў, і што гэта не непажаданая пошта. Мы не фіксуем ніякіх адрасоў электроннай пошты.
Гэтае пытанне задаецца для праверкі таго, ці з'яўляецеся вы чалавекам, і для прадухілення аўтаматычнай рассылкі спаму.
Аўтары: Свен Эшліман, Антоніа Росі, Марыяна Чавес-Сэрвантэс, Разван Краўзэ, Беніта Арнольдзі, Бенджамін Штадтмюлер, Марцін Эшліман, Стывен Форці, Філіпа Фабры, Каміла Калеці, Ізабэла Гірз
Мы выявілі звышхуткае падзел зарадаў у гетэраструктуры WS2/графен, што, магчыма, дазволіць аптычную спін-інжэкцыю ў графен.
Аўтары: Свен Эшліман, Антоніа Росі, Марыяна Чавес-Сэрвантэс, Разван Краўзэ, Беніта Арнольдзі, Бенджамін Штадтмюлер, Марцін Эшліман, Стывен Форці, Філіпа Фабры, Каміла Калеці, Ізабэла Гірз
Мы выявілі звышхуткае падзел зарадаў у гетэраструктуры WS2/графен, што, магчыма, дазволіць аптычную спін-інжэкцыю ў графен.
© 2020 Амерыканская асацыяцыя садзейнічання развіццю навукі. Усе правы абароненыя. AAAS з'яўляецца партнёрам HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef і COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Час публікацыі: 25 мая 2020 г.