Gumagamit kami ng time- at angle-resolved photoemission spectroscopy (tr-ARPES) upang siyasatin ang ultrafast charge transfer sa isang epitaxial heterostructure na gawa sa monolayer WS2 at graphene. Pinagsasama ng heterostructure na ito ang mga benepisyo ng isang direct-gap semiconductor na may malakas na spin-orbit coupling at malakas na light-matter interaction sa mga benepisyo ng isang semimetal na nagho-host ng mga massless carrier na may napakataas na mobility at mahahabang spin lifetime. Natuklasan namin na, pagkatapos ng photoexcitation sa resonance sa A-exciton sa WS2, ang mga photoexcited hole ay mabilis na lumilipat sa graphene layer habang ang mga photoexcited electron ay nananatili sa WS2 layer. Ang nagresultang charge-separated transient state ay natagpuang may lifetime na ~1 ps. Iniuugnay namin ang aming mga natuklasan sa mga pagkakaiba sa scattering phase space na dulot ng relatibong pagkakahanay ng WS2 at graphene bands gaya ng ipinapakita ng high-resolution ARPES. Kasabay ng spin-selective optical excitation, ang sinisiyasat na WS2/graphene heterostructure ay maaaring magbigay ng plataporma para sa mahusay na optical spin injection sa graphene.
Ang pagkakaroon ng maraming iba't ibang two-dimensional na materyales ay nagbukas ng posibilidad na lumikha ng mga nobelang manipis na heterostructure na may ganap na bagong mga functionality batay sa pinasadyang dielectric screening at iba't ibang proximity-induced effect (1–3). Napagtanto na ang mga proof-of-principle device para sa mga aplikasyon sa hinaharap sa larangan ng electronics at optoelectronics (4–6).
Dito, nakatuon kami sa mga epitaxial van der Waals heterostructure na binubuo ng monolayer WS2, isang direct-gap semiconductor na may malakas na spin-orbit coupling at isang malaking spin splitting ng band structure dahil sa sirang inversion symmetry (7), at monolayer graphene, isang semimetal na may conical band structure at napakataas na carrier mobility (8), na lumaki sa hydrogen-terminated SiC(0001). Ang mga unang indikasyon para sa ultrafast charge transfer (9–15) at proximity-induced spin-orbit coupling effects (16–18) ay ginagawang promising candidate ang WS2/graphene at mga katulad na heterostructure para sa mga aplikasyon sa hinaharap na optoelectronic (19) at optospintronic (20).
Sinikap naming ibunyag ang mga relaxation pathway ng mga photogenerated electron-hole pairs sa WS2/graphene gamit ang time- at angle-resolved photoemission spectroscopy (tr-ARPES). Para sa layuning iyon, pinasisigla namin ang heterostructure gamit ang 2-eV pump pulses na resonant sa A-exciton sa WS2 (21, 12) at inilalabas ang mga photoelectron gamit ang pangalawang time-delayed probe pulse sa 26-eV photon energy. Tinutukoy namin ang kinetic energy at emission angle ng mga photoelectron gamit ang isang hemispherical analyzer bilang isang function ng pump-probe delay upang makakuha ng access sa momentum-, energy-, at time-resolved carrier dynamics. Ang energy at time resolution ay 240 meV at 200 fs, ayon sa pagkakabanggit.
Ang aming mga resulta ay nagbibigay ng direktang ebidensya para sa ultrafast charge transfer sa pagitan ng mga epitaxially aligned layer, na nagpapatunay sa mga unang indikasyon batay sa all-optical techniques sa mga katulad na manu-manong binuong heterostructures na may arbitrary azimuthal alignment ng mga layer (9–15). Bukod pa rito, ipinapakita namin na ang charge transfer na ito ay lubos na asymmetric. Ang aming mga sukat ay nagpapakita ng isang dating hindi naobserbahang charge-separated transient state na may mga photoexcited electrons at holes na matatagpuan sa WS2 at graphene layer, ayon sa pagkakabanggit, na nabubuhay nang ~1 ps. Binibigyang-kahulugan namin ang aming mga natuklasan sa mga tuntunin ng mga pagkakaiba sa scattering phase space para sa electron at hole transfer na dulot ng relatibong alignment ng WS2 at graphene bands gaya ng ipinapakita ng high-resolution ARPES. Kasama ang spin- at valley-selective optical excitation (22–25), ang WS2/graphene heterostructures ay maaaring magbigay ng isang bagong plataporma para sa mahusay na ultrafast optical spin injection sa graphene.
Ipinapakita ng Figure 1A ang isang high-resolution na pagsukat ng ARPES na nakuha gamit ang isang helium lamp ng band structure sa direksyon ng ΓK ng epitaxial WS2/graphene heterostructure. Ang Dirac cone ay natagpuang may hole-doping kung saan ang Dirac point ay matatagpuan ∼0.3 eV sa itaas ng equilibrium chemical potential. Ang tuktok ng spin-split WS2 valence band ay natagpuang ∼1.2 eV sa ibaba ng equilibrium chemical potential.
(A) Equilibrium photocurrent na sinusukat sa direksyong ΓK gamit ang isang unpolarized helium lamp. (B) Photocurrent para sa negatibong pump-probe delay na sinukat gamit ang p-polarized extreme ultraviolet pulses sa 26-eV photon energy. Ang mga putol-putol na kulay abo at pulang linya ay nagmamarka sa posisyon ng mga line profile na ginamit upang kunin ang mga transient peak position sa Fig. 2. (C) Mga pagbabago sa photocurrent na dulot ng pump na 200 fs pagkatapos ng photoexcitation sa isang pump photon energy na 2 eV na may pump fluence na 2 mJ/cm2. Ang gain at loss ng mga photoelectron ay ipinapakita sa pula at asul, ayon sa pagkakabanggit. Ang mga kahon ay nagpapahiwatig ng area of integration para sa mga pump-probe trace na ipinapakita sa Fig. 3.
Ipinapakita ng Figure 1B ang isang tr-ARPES snapshot ng band structure malapit sa WS2 at graphene K-points na sinukat gamit ang 100-fs extreme ultraviolet pulses sa 26-eV photon energy sa negatibong pump-probe delay bago dumating ang pump pulse. Dito, ang spin splitting ay hindi nareresolba dahil sa sample degradation at ang presensya ng 2-eV pump pulse na nagdudulot ng space charge broadening ng mga spectral features. Ipinapakita ng Figure 1C ang mga pagbabago ng photocurrent na dulot ng pump kaugnay ng Fig. 1B sa isang pump-probe delay na 200 fs kung saan ang pump-probe signal ay umaabot sa pinakamataas nito. Ang mga kulay pula at asul ay nagpapahiwatig ng gain at loss ng mga photoelectron, ayon sa pagkakabanggit.
Para mas detalyado naming masuri ang mayamang dinamikong ito, tinutukoy muna namin ang mga transient peak position ng WS2 valence band at ng graphene π-band sa mga gitling na linya sa Fig. 1B gaya ng detalyadong ipinaliwanag sa Supplementary Materials. Natuklasan namin na ang WS2 valence band ay pataas ng 90 meV (Fig. 2A) at ang graphene π-band ay pababa ng 50 meV (Fig. 2B). Ang exponential lifetime ng mga shift na ito ay natagpuang 1.2 ± 0.1 ps para sa valence band ng WS2 at 1.7 ± 0.3 ps para sa graphene π-band. Ang mga peak shift na ito ay nagbibigay ng unang ebidensya ng isang transient charging ng dalawang layer, kung saan ang karagdagang positibo (negatibong) charge ay nagpapataas (nagbabawas) sa binding energy ng mga electronic states. Tandaan na ang upshift ng WS2 valence band ang responsable para sa kitang-kitang pump-probe signal sa lugar na minarkahan ng black box sa Fig. 1C.
Pagbabago sa pinakamataas na posisyon ng WS2 valence band (A) at graphene π-band (B) bilang isang function ng pump-probe delay kasama ang exponential fits (makapal na linya). Ang lifetime ng WS2 shift sa (A) ay 1.2 ± 0.1 ps. Ang lifetime ng graphene shift sa (B) ay 1.7 ± 0.3 ps.
Susunod, isinasama namin ang pump-probe signal sa mga lugar na ipinahiwatig ng mga may kulay na kahon sa Fig. 1C at ipino-plot ang mga nagresultang bilang bilang function ng pump-probe delay sa Fig. 3. Ipinapakita ng Curve 1 sa Fig. 3 ang dynamics ng mga photoexcited carrier malapit sa ilalim ng conduction band ng WS2 layer na may lifetime na 1.1 ± 0.1 ps na nakuha mula sa isang exponential fit sa data (tingnan ang Mga Pandagdag na Materyales).
Mga bakas ng pump-probe bilang isang function ng pagkaantala na nakuha sa pamamagitan ng pagsasama ng photocurrent sa ibabaw ng lugar na ipinahiwatig ng mga kahon sa Fig. 1C. Ang makakapal na linya ay exponential fits sa data. Kurba (1) Transient carrier population sa conduction band ng WS2. Kurba (2) Pump-probe signal ng π-band ng graphene sa itaas ng equilibrium chemical potential. Kurba (3) Pump-probe signal ng π-band ng graphene sa ibaba ng equilibrium chemical potential. Kurba (4) Net pump-probe signal sa valence band ng WS2. Ang mga lifetime ay natagpuang 1.2 ± 0.1 ps sa (1), 180 ± 20 fs (gain) at ~2 ps (loss) sa (2), at 1.8 ± 0.2 ps sa (3).
Sa mga kurba 2 at 3 ng Fig. 3, ipinapakita namin ang pump-probe signal ng graphene π-band. Natuklasan namin na ang gain ng mga electron na higit sa equilibrium chemical potential (curve 2 sa Fig. 3) ay may mas maikling lifetime (180 ± 20 fs) kumpara sa pagkawala ng mga electron na mas mababa sa equilibrium chemical potential (1.8 ± 0.2 ps sa curve 3 Fig. 3). Dagdag pa rito, ang initial gain ng photocurrent sa curve 2 ng Fig. 3 ay natagpuang nagiging loss sa t = 400 fs na may lifetime na ~2 ps. Ang asymmetry sa pagitan ng gain at loss ay natagpuang wala sa pump-probe signal ng uncovered monolayer graphene (tingnan ang fig. S5 sa Supplementary Materials), na nagpapahiwatig na ang asymmetry ay bunga ng interlayer coupling sa WS2/graphene heterostructure. Ang obserbasyon ng panandaliang gain at pangmatagalang loss sa itaas at ibaba ng equilibrium chemical potential, ayon sa pagkakabanggit, ay nagpapahiwatig na ang mga electron ay mahusay na natatanggal mula sa graphene layer sa pamamagitan ng photoexcitation ng heterostructure. Bilang resulta, ang graphene layer ay nagiging positibo ang karga, na naaayon sa pagtaas ng binding energy ng π-band na matatagpuan sa Fig. 2B. Ang downshift ng π-band ay nag-aalis ng high-energy tail ng equilibrium Fermi-Dirac distribution mula sa itaas ng equilibrium chemical potential, na bahagyang nagpapaliwanag sa pagbabago ng sign ng pump-probe signal sa curve 2 ng Fig. 3. Ipapakita namin sa ibaba na ang epektong ito ay lalong pinahuhusay ng transient loss ng mga electron sa π-band.
Ang senaryo na ito ay sinusuportahan ng net pump-probe signal ng WS2 valence band sa curve 4 ng Fig. 3. Ang mga datos na ito ay nakuha sa pamamagitan ng pagsasama ng mga bilang sa lugar na ibinigay ng black box sa Fig. 1B na kumukuha ng mga electron na photoemitted mula sa valence band sa lahat ng pump-probe delays. Sa loob ng mga experimental error bar, wala kaming nakitang indikasyon para sa presensya ng mga butas sa valence band ng WS2 para sa anumang pump-probe delay. Ipinapahiwatig nito na, pagkatapos ng photoexcitation, ang mga butas na ito ay mabilis na napupuno muli sa isang time scale na mas maikli kumpara sa aming temporal resolution.
Upang magbigay ng pangwakas na patunay para sa aming hypothesis ng ultrafast charge separation sa WS2/graphene heterostructure, tinutukoy namin ang bilang ng mga butas na inilipat sa graphene layer gaya ng detalyadong inilarawan sa Supplementary Materials. Sa madaling salita, ang transient electronic distribution ng π-band ay nilagyan ng Fermi-Dirac distribution. Ang bilang ng mga butas ay kinalkula mula sa mga nagresultang halaga para sa transient chemical potential at electronic temperature. Ang resulta ay ipinapakita sa Fig. 4. Nalaman namin na ang kabuuang bilang na ∼5 × 1012 holes/cm2 ay inilipat mula sa WS2 patungo sa graphene na may exponential lifetime na 1.5 ± 0.2 ps.
Pagbabago ng bilang ng mga butas sa π-band bilang isang function ng pump-probe delay kasama ang exponential fit na nagbubunga ng lifetime na 1.5 ± 0.2 ps.
Mula sa mga natuklasan sa Mga Larawan 2 hanggang 4, ang sumusunod na mikroskopikong larawan para sa ultrafast charge transfer sa WS2/graphene heterostructure ay lumilitaw (Larawan 5). Ang photoexcitation ng WS2/graphene heterostructure sa 2 eV ay nangingibabaw sa A-exciton sa WS2 (Larawan 5A). Ang mga karagdagang electronic excitation sa Dirac point sa graphene pati na rin sa pagitan ng WS2 at graphene bands ay posible sa enerhiya ngunit hindi gaanong mahusay. Ang mga photoexcited hole sa valence band ng WS2 ay pinupunan muli ng mga electron na nagmumula sa graphene π-band sa mas maikling oras kumpara sa ating temporal resolution (Larawan 5A). Ang mga photoexcited electron sa conduction band ng WS2 ay may lifetime na ∼1 ps (Larawan 5B). Gayunpaman, inaabot ng ∼2 ps upang mapunan muli ang mga butas sa graphene π-band (Larawan 5B). Ipinapahiwatig nito na, bukod sa direktang paglilipat ng elektron sa pagitan ng WS2 conduction band at ng graphene π-band, ang mga karagdagang relaxation pathway—posibleng sa pamamagitan ng mga defect states (26)—ay kailangang isaalang-alang upang maunawaan ang buong dinamika.
(A) Ang photoexcitation sa resonance sa WS2 A-exciton sa 2 eV ay nag-iiniksyon ng mga electron sa conduction band ng WS2. Ang mga kaukulang butas sa valence band ng WS2 ay agad na pinupunan muli ng mga electron mula sa graphene π-band. (B) Ang mga photoexcited carrier sa conduction band ng WS2 ay may lifetime na ∼1 ps. Ang mga butas sa graphene π-band ay nabubuhay nang ∼2 ps, na nagpapahiwatig ng kahalagahan ng mga karagdagang scattering channel na ipinahiwatig ng mga gitling na arrow. Ang mga itim na gitling na linya sa (A) at (B) ay nagpapahiwatig ng mga band shift at mga pagbabago sa chemical potential. (C) Sa transient state, ang WS2 layer ay negatibong naka-charge habang ang graphene layer ay positibong naka-charge. Para sa spin-selective excitation na may circularly polarized na liwanag, ang mga photoexcited electron sa WS2 at ang mga kaukulang butas sa graphene ay inaasahang magpapakita ng kabaligtaran na spin polarization.
Sa transient state, ang mga photoexcited electron ay nasa conduction band ng WS2 habang ang mga photoexcited hole ay nasa π-band ng graphene (Fig. 5C). Nangangahulugan ito na ang WS2 layer ay may negatibong karga at ang graphene layer ay may positibong karga. Ito ang dahilan ng mga transient peak shift (Fig. 2), ang asymmetry ng graphene pump-probe signal (curves 2 at 3 ng Fig. 3), ang kawalan ng mga butas sa valence band ng WS2 (curve 4 Fig. 3), pati na rin ang mga karagdagang butas sa graphene π-band (Fig. 4). Ang lifetime ng charge-separated state na ito ay ~1 ps (curve 1 Fig. 3).
Ang mga katulad na estado ng transient na pinaghihiwalay ng karga ay naobserbahan sa mga kaugnay na heterostructure ng van der Waals na gawa sa dalawang direct-gap semiconductors na may type II band alignment at staggered bandgap (27–32). Pagkatapos ng photoexcitation, ang mga electron at hole ay natagpuang mabilis na gumagalaw sa ilalim ng conduction band at sa tuktok ng valence band, ayon sa pagkakabanggit, na matatagpuan sa iba't ibang layer ng heterostructure (27–32).
Sa kaso ng aming heterostructure ng WS2/graphene, ang pinakapaborableng lokasyon para sa parehong electron at hole sa enerhiya ay nasa antas ng Fermi sa metallic graphene layer. Samakatuwid, aasahan na ang parehong electron at hole ay mabilis na lumilipat sa graphene π-band. Gayunpaman, malinaw na ipinapakita ng aming mga sukat na ang hole transfer (<200 fs) ay mas mahusay kaysa sa electron transfer (∼1 ps). Iniuugnay namin ito sa relatibong energetic alignment ng WS2 at ng mga graphene band gaya ng ipinapakita sa Fig. 1A na nag-aalok ng mas malaking bilang ng mga available na final state para sa hole transfer kumpara sa electron transfer gaya ng inaasahan kamakailan ng (14, 15). Sa kasalukuyang kaso, sa pag-aakalang may ∼2 eV WS2 bandgap, ang graphene Dirac point at equilibrium chemical potential ay matatagpuan ∼0.5 at ∼0.2 eV sa itaas ng gitna ng WS2 bandgap, ayon sa pagkakabanggit, na sumisira sa electron-hole symmetry. Natuklasan namin na ang bilang ng mga magagamit na pangwakas na estado para sa paglilipat ng butas ay ~6 na beses na mas malaki kaysa sa paglilipat ng elektron (tingnan ang Mga Pandagdag na Materyales), kaya naman inaasahang mas mabilis ang paglilipat ng butas kaysa sa paglilipat ng elektron.
Gayunpaman, dapat ding isaalang-alang ng isang kumpletong mikroskopikong larawan ng naobserbahang ultrafast asymmetric charge transfer ang pagsasanib sa pagitan ng mga orbital na bumubuo sa A-exciton wave function sa WS2 at ng graphene π-band, ayon sa pagkakabanggit, ang iba't ibang electron-electron at electron-phonon scattering channel kabilang ang mga limitasyong ipinataw ng momentum, enerhiya, spin, at pseudospin conservation, ang impluwensya ng mga plasma oscillations (33), pati na rin ang papel ng isang posibleng displacive excitation ng coherent phonon oscillations na maaaring mamagitan sa charge transfer (34, 35). Gayundin, maaaring isipin kung ang naobserbahang charge transfer state ay binubuo ng mga charge transfer exciton o mga free electron-hole pair (tingnan ang Supplementary Materials). Kinakailangan ang mga karagdagang teoretikal na imbestigasyon na lampas sa saklaw ng kasalukuyang papel upang linawin ang mga isyung ito.
Bilang buod, ginamit namin ang tr-ARPES upang pag-aralan ang ultrafast interlayer charge transfer sa isang epitaxial WS2/graphene heterostructure. Natuklasan namin na, kapag na-excite sa resonance sa A-exciton ng WS2 sa 2 eV, ang mga photoexcited hole ay mabilis na lumilipat sa graphene layer habang ang mga photoexcited electron ay nananatili sa WS2 layer. Iniugnay namin ito sa katotohanan na ang bilang ng mga available na final states para sa hole transfer ay mas malaki kaysa sa electron transfer. Ang lifetime ng charge-separated transient state ay natagpuang ~1 ps. Kasabay ng spin-selective optical excitation gamit ang circularly polarized light (22–25), ang naobserbahang ultrafast charge transfer ay maaaring may kasamang spin transfer. Sa kasong ito, ang sinisiyasat na WS2/graphene heterostructure ay maaaring gamitin para sa mahusay na optical spin injection sa graphene na nagreresulta sa mga nobelang optospintronic device.
Ang mga sample ng graphene ay pinalaki sa mga komersyal na semiconducting 6H-SiC(0001) wafer mula sa SiCrystal GmbH. Ang mga N-doped wafer ay nasa axis na may maling hiwa na mas mababa sa 0.5°. Ang SiC substrate ay hinulma gamit ang hydrogen upang maalis ang mga gasgas at makakuha ng regular na patag na mga terrace. Ang malinis at atomically flat na Si-terminated surface ay pagkatapos ay ginawang graphitized sa pamamagitan ng annealing ng sample sa Ar atmosphere sa 1300°C sa loob ng 8 minuto (36). Sa ganitong paraan, nakakuha kami ng isang carbon layer kung saan ang bawat ikatlong carbon atom ay bumuo ng covalent bond sa SiC substrate (37). Ang layer na ito ay ginawang ganap na sp2-hybridized quasi free-standing hole-doped graphene sa pamamagitan ng hydrogen intercalation (38). Ang mga sample na ito ay tinutukoy bilang graphene/H-SiC(0001). Ang buong proseso ay isinagawa sa isang komersyal na Black Magic growth chamber mula sa Aixtron. Ang paglago ng WS2 ay isinagawa sa isang karaniwang hot-wall reactor sa pamamagitan ng low-pressure chemical vapor deposition (39, 40) gamit ang WO3 at S powders na may mass ratio na 1:100 bilang precursors. Ang WO3 at S powders ay pinanatili sa 900 at 200°C, ayon sa pagkakabanggit. Ang WO3 powder ay inilagay malapit sa substrate. Ang argon ay ginamit bilang carrier gas na may daloy na 8 sccm. Ang presyon sa reactor ay pinanatili sa 0.5 mbar. Ang mga sample ay kinilala gamit ang secondary electron microscopy, atomic force microscopy, Raman, at photoluminescence spectroscopy, pati na rin ang low-energy electron diffraction. Ang mga sukat na ito ay nagpakita ng dalawang magkaibang WS2 single-crystalline domains kung saan ang ΓK- o ΓK'-direction ay nakahanay sa ΓK-direction ng graphene layer. Ang haba ng panig ng domain ay iba-iba sa pagitan ng 300 at 700 nm, at ang kabuuang saklaw ng WS2 ay tinatayang nasa ∼40%, na angkop para sa pagsusuri ng ARPES.
Ang mga static na eksperimento sa ARPES ay isinagawa gamit ang isang hemispherical analyzer (SPECS PHOIBOS 150) gamit ang isang charge-coupled device–detector system para sa two-dimensional detection ng enerhiya at momentum ng electron. Ginamit para sa lahat ng eksperimento sa photoemission ang unpolarized, monochromatic He Iα radiation (21.2 eV) ng isang high-flux He discharge source (VG Scienta VUV5000). Ang enerhiya at angular resolution sa aming mga eksperimento ay mas mahusay kaysa sa 30 meV at 0.3° (katumbas ng 0.01 Å−1), ayon sa pagkakabanggit. Isinagawa ang lahat ng eksperimento sa temperatura ng silid. Ang ARPES ay isang lubhang sensitibong pamamaraan sa ibabaw. Upang ilabas ang mga photoelectron mula sa parehong WS2 at graphene layer, ginamit ang mga sample na may hindi kumpletong saklaw ng WS2 na ~40%.
Ang setup ng tr-ARPES ay batay sa isang 1-kHz Titanium:Sapphire amplifier (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ ng output power ang ginamit para sa pagbuo ng mataas na harmonics sa argon. Ang nagresultang matinding ultraviolet light ay dumaan sa isang grating monochromator na nagprodyus ng 100-fs probe pulses sa 26-eV photon energy. 8mJ ng output power ng amplifier ang ipinadala sa isang optical parametric amplifier (HE-TOPAS mula sa Light Conversion). Ang signal beam sa 1-eV photon energy ay dinoble ang frequency sa isang beta barium borate crystal upang makuha ang 2-eV pump pulses. Ang mga sukat ng tr-ARPES ay isinagawa gamit ang isang hemispherical analyzer (SPECS PHOIBOS 100). Ang pangkalahatang enerhiya at temporal resolution ay 240 meV at 200 fs, ayon sa pagkakabanggit.
Ang karagdagang materyal para sa artikulong ito ay makukuha sa http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ito ay isang artikulong open-access na ipinamamahagi sa ilalim ng mga tuntunin ng lisensyang Creative Commons Attribution-NonCommercial, na nagpapahintulot sa paggamit, pamamahagi, at pagpaparami sa anumang midyum, hangga't ang nagresultang paggamit ay hindi para sa komersyal na bentahe at sa kondisyon na ang orihinal na akda ay wastong binanggit.
PAALALA: Hinihingi lang namin ang iyong email address upang malaman ng taong irerekomenda mo ang pahina na gusto mong makita nila ito, at hindi ito junk mail. Wala kaming kinukuhang anumang email address.
Ang tanong na ito ay para sa pagsubok kung ikaw ay isang taong bisita at upang maiwasan ang mga awtomatikong spam na pagsusumite.
Ni Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Isiniwalat namin ang napakabilis na paghihiwalay ng karga sa isang WS2/graphene heterostructure na posibleng nagbibigay-daan sa optical spin injection sa graphene.
Ni Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Isiniwalat namin ang napakabilis na paghihiwalay ng karga sa isang WS2/graphene heterostructure na posibleng nagbibigay-daan sa optical spin injection sa graphene.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Lahat ng karapatan ay nakalaan. Ang AAAS ay kasosyo ng HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef at COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Oras ng pag-post: Mayo-25-2020