Wy brûke tiid- en hoeke-oploste foto-emisjespektroskopie (tr-ARPES) om ultrasnelle ladingsoerdracht te ûndersykjen yn in epitaksiale heterostruktuer makke fan monolaach WS2 en grafeen. Dizze heterostruktuer kombinearret de foardielen fan in healgeleider mei direkte gatten mei sterke spin-baankoppeling en sterke ljocht-matearje-ynteraksje mei dy fan in healmetaal dat massa-leaze dragers befettet mei ekstreem hege mobiliteit en lange spin-libbensdoer. Wy fine dat, nei foto-eksitaasje by resonânsje mei de A-eksiton yn WS2, de foto-eksitearre gatten rap oerdrage nei de grafeenlaach, wylst de foto-eksitearre elektroanen yn 'e WS2-laach bliuwe. De resultearjende lading-skieden oergongssteat hat in libbensdoer fan ~1 ps. Wy taskriuwe ús befiningen oan ferskillen yn ferspriedingsfazeromte feroarsake troch de relative ôfstimming fan WS2- en grafeenbannen lykas bliken docht út hege-resolúsje ARPES. Yn kombinaasje mei spin-selektive optyske eksitaasje kin de ûndersochte WS2/grafeen heterostruktuer in platfoarm leverje foar effisjinte optyske spin-ynjeksje yn grafeen.
De beskikberens fan in protte ferskillende twadiminsjonale materialen hat de mooglikheid iepene om nije, úteinlik tinne heterostrukturen te meitsjen mei folslein nije funksjonaliteiten basearre op maat makke diëlektryske screening en ferskate troch tichtby wêzen feroarsake effekten (1-3). Proof-of-principle-apparaten foar takomstige tapassingen op it mêd fan elektroanika en opto-elektroanika binne realisearre (4-6).
Hjir rjochtsje wy ús op epitaksiale van der Waals heterostrukturen besteande út monolaach WS2, in healgeleider mei direkte gatten mei sterke spin-baankoppeling en in flinke spinsplitsing fan 'e bandstruktuer troch brutsen ynversjesymmetrie (7), en monolaach grafeen, in healmetaal mei konyske bandstruktuer en ekstreem hege dragermobiliteit (8), groeid op wetterstof-terminearre SiC(0001). Earste oanwizings foar ultrasnelle ladingsoerdracht (9-15) en proximity-induzearre spin-baankoppelingseffekten (16-18) meitsje WS2/grafeen en ferlykbere heterostrukturen beloftefolle kandidaten foar takomstige opto-elektronyske (19) en optospintronyske (20) tapassingen.
Wy hawwe ús foarnommen om de ûntspanningspaden fan fotogenerearre elektron-gat pearen yn WS2/grafeen te iepenbierjen mei tiid- en hoeke-oploste foto-emisjespektroskopie (tr-ARPES). Foar dat doel stimulearje wy de heterostruktuer mei 2-eV pomppulsen dy't resonant binne mei de A-eksiton yn WS2 (21, 12) en stjoere wy fotoelektronen út mei in twadde tiidfertrage probepuls by 26-eV fotonenerzjy. Wy bepale de kinetyske enerzjy en emisjehoek fan 'e fotoelektronen mei in healrûne analysator as funksje fan pomp-probefertraging om tagong te krijen ta de momentum-, enerzjy- en tiid-oploste dragerdynamika. De enerzjy- en tiidresolúsje is respektivelik 240 meV en 200 fs.
Us resultaten leverje direkt bewiis foar ultrasnelle ladingsoerdracht tusken de epitaksiaal rjochte lagen, en befêstigje earste oanwizings basearre op all-optyske techniken yn ferlykbere mei de hân gearstalde heterostrukturen mei willekeurige azimutale rjochting fan 'e lagen (9-15). Derneist litte wy sjen dat dizze ladingsoerdracht tige asymmetrysk is. Us mjittingen litte in earder net waarnommen lading-skieden oergongssteat sjen mei foto-opteinde elektroanen en gatten dy't respektivelik yn 'e WS2- en grafeenlaach lizze, dy't ~1 ps duorret. Wy ynterpretearje ús befiningen yn termen fan ferskillen yn ferspriedingsfazeromte foar elektron- en gatsoerdracht feroarsake troch de relative rjochting fan WS2- en grafeenbannen lykas bliken docht út hege-resolúsje ARPES. Yn kombinaasje mei spin- en dal-selektive optyske eksitaasje (22-25) kinne WS2/grafeen heterostrukturen in nij platfoarm leverje foar effisjinte ultrasnelle optyske spin-ynjeksje yn grafeen.
Figuer 1A lit in ARPES-mjitting mei hege resolúsje sjen dy't mei in heliumlampe fan 'e bandstruktuer lâns de ΓK-rjochting fan 'e epitaksiale WS2/grafeen-heterostruktuer krigen is. De Dirac-kegel is gat-doped mei it Dirac-punt dat ~0.3 eV boppe it lykwichtskemyske potinsjaal leit. De boppekant fan 'e spin-split WS2-valinsjeband is ~1.2 eV ûnder it lykwichtskemyske potinsjaal.
(A) Lykwichtsfotostroom metten lâns de ΓK-rjochting mei in net-polarisearre heliumlampe. (B) Fotostroom foar negative pomp-probefertraging metten mei p-polarisearre ekstreme ultraviolette pulsen by 26-eV fotonenerzjy. Stippele grize en reade linen markearje de posysje fan 'e lineprofilen dy't brûkt binne om de tydlike piekposysjes te ekstrahearjen yn Fig. 2. (C) Pomp-induzearre feroarings fan 'e fotostroom 200 fs nei foto-eksitaasje by in pompfotonenerzjy fan 2 eV mei in pompfluens fan 2 mJ/cm2. Winst en ferlies fan fotoelektronen wurde werjûn yn read en blau, respektivelik. De fakjes jouwe it yntegraasjegebiet oan foar de pomp-probe-spoaren werjûn yn Fig. 3.
Figuer 1B lit in tr-ARPES-snapshot sjen fan 'e bandstruktuer tichtby de WS2- en grafeen K-punten metten mei 100-fs ekstreme ultraviolette pulsen by 26-eV fotonenerzjy by negative pomp-probe fertraging foar de oankomst fan 'e pomppuls. Hjir wurdt de spinsplitsing net oplost fanwegen degradaasje fan it stekproef en de oanwêzigens fan 'e 2-eV pomppuls dy't romteladingsferbreding fan 'e spektrale skaaimerken feroarsaket. Figuer 1C lit de pomp-induzearre feroaringen fan 'e fotostroom sjen mei respekt foar Fig. 1B by in pomp-probe fertraging fan 200 fs wêr't it pomp-probe-sinjaal syn maksimum berikt. Reade en blauwe kleuren jouwe respektivelik winst en ferlies fan fotoelektronen oan.
Om dizze rike dynamyk yn mear detail te analysearjen, bepale wy earst de tydlike pykposysjes fan 'e WS2-valensband en de grafeen π-band lâns de stippele linen yn Fig. 1B, lykas yn detail útlein yn 'e Oanfoljende Materialen. Wy fine dat de WS2-valensband 90 meV omheech ferskoot (Fig. 2A) en de grafeen π-band 50 meV omleech ferskoot (Fig. 2B). De eksponentiële libbensdoer fan dizze ferskowingen is 1,2 ± 0,1 ps foar de valensband fan WS2 en 1,7 ± 0,3 ps foar de grafeen π-band. Dizze pykferskowingen jouwe earste bewiis fan in tydlike lading fan 'e twa lagen, wêrby't ekstra positive (negative) lading de bindingsenerzjy fan 'e elektroanyske steaten fergruttet (fermindert). Tink derom dat de opskowing fan 'e WS2-valensband ferantwurdlik is foar it promininte pomp-probe-sinjaal yn it gebiet markearre troch de swarte doaze yn Fig. 1C.
Feroaring yn pykposysje fan 'e WS2-valinsjeband (A) en grafeen π-band (B) as funksje fan pomp-probe-fertraging tegearre mei eksponentiële oanpassingen (dikke linen). De libbensdoer fan 'e WS2-ferskowing yn (A) is 1,2 ± 0,1 ps. De libbensdoer fan 'e grafeenferskowing yn (B) is 1,7 ± 0,3 ps.
Folgjende yntegrearje wy it pomp-probe-sinjaal oer de gebieten oanjûn troch de kleurde fakjes yn Fig. 1C en plotte wy de resultearjende tellingen as in funksje fan pomp-probe-fertraging yn Fig. 3. Kromme 1 yn Fig. 3 lit de dynamyk sjen fan 'e foto-opteinde dragers tichtby de ûnderkant fan' e geliedingsbân fan 'e WS2-laach mei in libbensdoer fan 1,1 ± 0,1 ps krigen fan in eksponentiële oanpassing oan 'e gegevens (sjoch de Oanfoljende Materialen).
Pump-probe-spoaren as funksje fan fertraging krigen troch it yntegrearjen fan 'e fotostroom oer it gebiet oanjûn troch de fakjes yn Fig. 1C. De dikke linen binne eksponentiële oanpassingen oan 'e gegevens. Kromme (1) Transiente dragerpopulaasje yn 'e geliedingsband fan WS2. Kromme (2) Pump-probe-sinjaal fan 'e π-band fan grafeen boppe it lykwichtskemyske potinsjaal. Kromme (3) Pump-probe-sinjaal fan 'e π-band fan grafeen ûnder it lykwichtskemyske potinsjaal. Kromme (4) Netto pump-probe-sinjaal yn 'e valinsjeband fan WS2. De libbensdoerren binne 1,2 ± 0,1 ps yn (1), 180 ± 20 fs (winst) en ~2 ps (ferlies) yn (2), en 1,8 ± 0,2 ps yn (3).
Yn krommen 2 en 3 fan Fig. 3 litte wy it pomp-probe-sinjaal fan 'e grafeen π-band sjen. Wy fine dat de winst fan elektroanen boppe it lykwichtskemyske potinsjaal (kromme 2 yn Fig. 3) in folle koartere libbensdoer hat (180 ± 20 fs) yn ferliking mei it ferlies fan elektroanen ûnder it lykwichtskemyske potinsjaal (1,8 ± 0,2 ps yn kromme 3 Fig. 3). Fierder wurdt fûn dat de earste winst fan 'e fotostroom yn kromme 2 fan Fig. 3 yn ferlies feroaret by t = 400 fs mei in libbensdoer fan ~2 ps. De asymmetrie tusken winst en ferlies is ôfwêzich yn it pomp-probe-sinjaal fan ûntbleate monolaach grafeen (sjoch fig. S5 yn 'e Oanfoljende Materialen), wat oanjout dat de asymmetrie in gefolch is fan tuskenlaachkoppeling yn 'e WS2/grafeen heterostruktuer. De waarnimming fan in koarte winst en in lange ferlies boppe respektivelik ûnder it lykwichtskemyske potinsjaal jout oan dat elektroanen effisjint út 'e grafeenlaach fuorthelle wurde by foto-eksitaasje fan 'e heterostruktuer. As gefolch wurdt de grafeenlaach posityf laden, wat oerienkomt mei de tanimming fan biningsenerzjy fan 'e π-band fûn yn Fig. 2B. De delferskowing fan 'e π-band ferwideret de hege-enerzjysturt fan 'e lykwichtske Fermi-Dirac-ferdieling fan boppe it lykwichtskemyske potinsjaal, wat foar in part de feroaring fan teken fan it pomp-probe-sinjaal yn kromme 2 fan Fig. 3 ferklearret. Wy sille hjirûnder sjen litte dat dit effekt fierder fersterke wurdt troch it tydlike ferlies fan elektroanen yn 'e π-band.
Dit senario wurdt stipe troch it netto pomp-probe-sinjaal fan 'e WS2-valensband yn kromme 4 fan Fig. 3. Dizze gegevens waarden krigen troch it yntegrearjen fan 'e tellingen oer it gebiet jûn troch de swarte doaze yn Fig. 1B dy't de elektroanen fangt dy't foto-emittearre wurde út 'e valensband by alle pomp-probe-fertragingen. Binnen de eksperimintele flaterbalken fine wy gjin oantsjutting foar de oanwêzigens fan gatten yn 'e valensband fan WS2 foar elke pomp-probe-fertraging. Dit jout oan dat, nei foto-eksitaasje, dizze gatten rap opnij fol wurde op in tiidskaal dy't koart is yn ferliking mei ús tydlike resolúsje.
Om definityf bewiis te leverjen foar ús hypoteze fan ultrasnelle ladingsskieding yn 'e WS2/grafeen heterostruktuer, bepale wy it oantal gatten dat oerdroegen is nei de grafeenlaach lykas yn detail beskreaun yn 'e Oanfoljende Materialen. Koartsein, de tydlike elektroanyske ferdieling fan 'e π-band waard foarsjoen fan in Fermi-Dirac-ferdieling. It oantal gatten waard doe berekkene út 'e resultearjende wearden foar de tydlike gemyske potinsjeel en elektroanyske temperatuer. It resultaat wurdt werjûn yn Fig. 4. Wy fine dat in totaal oantal fan ~5 × 1012 gatten/cm2 oerdroegen wurde fan WS2 nei grafeen mei in eksponentiële libbensdoer fan 1,5 ± 0,2 ps.
Feroaring fan it oantal gatten yn 'e π-band as funksje fan pomp-probe-fertraging tegearre mei eksponentiële fit, wat in libbensdoer fan 1,5 ± 0,2 ps oplevert.
Ut de befiningen yn Fig. 2 oant 4 komt it folgjende mikroskopyske byld nei foaren foar de ultrasnelle ladingsoerdracht yn 'e WS2/grafeen heterostruktuer (Fig. 5). Foto-eksitaasje fan 'e WS2/grafeen heterostruktuer by 2 eV befolket dominant it A-eksiton yn WS2 (Fig. 5A). Ekstra elektroanyske eksitaasjes oer it Dirac-punt yn grafeen, lykas tusken WS2 en grafeenbannen, binne enerzjyk mooglik, mar gâns minder effisjint. De foto-eksitearre gatten yn 'e valensbân fan WS2 wurde opnij foldien troch elektroanen dy't ûntsteane út 'e grafeen π-bân op in tiidskaal dy't koart is yn ferliking mei ús tydlike resolúsje (Fig. 5A). De foto-eksitearre elektroanen yn 'e geliedingsbân fan WS2 hawwe in libbensdoer fan ~1 ps (Fig. 5B). It duorret lykwols ~2 ps om de gatten yn 'e grafeen π-bân opnij te foljen (Fig. 5B). Dit jout oan dat, neist direkte elektronoerdracht tusken de WS2-geliedingsband en de grafeen π-band, ekstra ûntspanningspaden - mooglik fia defektsteaten (26) - moatte wurde beskôge om de folsleine dynamyk te begripen.
(A) Foto-eksitaasje by resonânsje mei de WS2 A-eksiton by 2 eV ynjeksjearret elektroanen yn 'e geliedingsbân fan WS2. De oerienkommende gatten yn 'e valensbân fan WS2 wurde direkt opnij foldien troch elektroanen út 'e grafeen π-bân. (B) De foto-eksitearre dragers yn 'e geliedingsbân fan WS2 hawwe in libbensdoer fan ~1 ps. De gatten yn 'e grafeen π-bân libje foar ~2 ps, wat it belang oanjout fan ekstra ferspriedingskanalen oanjûn troch stippele pylken. Swarte stippele linen yn (A) en (B) jouwe bandferskowingen en feroaringen yn gemysk potinsjeel oan. (C) Yn 'e tydlike steat is de WS2-laach negatyf laden, wylst de grafeenlaach posityf laden is. Foar spin-selektive eksitaasje mei sirkulêr polarisearre ljocht wurdt ferwachte dat de foto-eksitearre elektroanen yn WS2 en de oerienkommende gatten yn grafeen tsjinoerstelde spinpolarisaasje sjen litte.
Yn 'e tydlike steat sitte de foto-oandreaune elektroanen yn 'e geliedingsbân fan WS2, wylst de foto-oandreaune gatten yn 'e π-bân fan grafeen lizze (Fig. 5C). Dit betsjut dat de WS2-laach negatyf laden is en de grafeenlaach posityf laden is. Dit ferklearret de tydlike pykferskowingen (Fig. 2), de asymmetrie fan it grafeenpomp-probe-sinjaal (krommen 2 en 3 fan Fig. 3), de ôfwêzigens fan gatten yn 'e valinsjebân fan WS2 (kromme 4 Fig. 3), lykas de ekstra gatten yn 'e grafeen π-bân (Fig. 4). De libbensdoer fan dizze ladingsskieden steat is ~1 ps (kromme 1 Fig. 3).
Fergelykbere lading-skieden oergongssteaten binne waarnommen yn besibbe van der Waals heterostrukturen makke fan twa direkte-gap heallieders mei type II bandôfstimming en ferspraat bandgap (27-32). Nei foto-eksitaasje waard fûn dat de elektroanen en gatten rap nei de ûnderkant fan 'e geliedingsband en nei de boppekant fan' e valensband bewege, respektivelik, dy't yn ferskate lagen fan 'e heterostruktuer lizze (27-32).
Yn it gefal fan ús WS2/grafeen heterostruktuer is de energetysk meast geunstige lokaasje foar sawol elektroanen as gatten op it Fermi-nivo yn 'e metallyske grafeenlaach. Dêrom soe men ferwachtsje dat sawol elektroanen as gatten rap oerdrage nei de grafeen π-band. Us mjittingen litte lykwols dúdlik sjen dat gatoerdracht (<200 fs) folle effisjinter is as elektronoerdracht (∼1 ps). Wy taskriuwe dit ta oan 'e relative energetyske ôfstimming fan 'e WS2- en de grafeenbannen lykas werjûn yn Fig. 1A, dy't in grutter oantal beskikbere eintastannen biedt foar gatoerdracht yn ferliking mei elektronoerdracht lykas koartlyn ferwachte troch (14, 15). Yn it hjoeddeiske gefal, útgeande fan in WS2-bandgap fan ∼2 eV, lizze it grafeen Dirac-punt en it lykwichtskemyske potinsjeel respektivelik ∼0,5 en ∼0,2 eV boppe it midden fan 'e WS2-bandgap, wêrtroch't de elektron-gat-symmetrie brutsen wurdt. Wy fine dat it oantal beskikbere definitive steaten foar gatoerdracht ~6 kear grutter is as foar elektronoerdracht (sjoch de Oanfoljende Materialen), dêrom wurdt ferwachte dat gatoerdracht rapper sil wêze as elektronoerdracht.
In folslein mikroskopysk byld fan 'e waarnommen ultrasnelle asymmetryske ladingsoerdracht moat lykwols ek rekken hâlde mei de oerlaap tusken de orbitalen dy't de A-eksiton-golffunksje yn WS2 en de grafeen π-band foarmje, respektivelik ferskate elektron-elektron- en elektron-fonon-ferspriedingskanalen, ynklusyf de beheiningen oplein troch momentum, enerzjy, spin en pseudospinbehâld, de ynfloed fan plasma-oscillaasjes (33), lykas de rol fan in mooglike ferpleatsende eksitaasje fan koherinte fonon-oscillaasjes dy't de ladingsoerdracht kinne bemiddelje (34, 35). Men kin ek spekulearje oft de waarnommen ladingsoerdrachtsteat bestiet út ladingsoerdracht-eksitonen of frije elektron-gat-pearen (sjoch de Oanfoljende Materialen). Fierdere teoretyske ûndersiken dy't bûten it berik fan dit artikel geane, binne nedich om dizze problemen te ferdúdlikjen.
Gearfetsjend hawwe wy tr-ARPES brûkt om ultrasnelle tuskenlaachladingsoerdracht te bestudearjen yn in epitaksiale WS2/grafeen heterostruktuer. Wy hawwe fûn dat, as se by resonânsje oanstutsen wurde mei de A-eksiton fan WS2 by 2 eV, de foto-oanstutsen gatten rap oerdrage nei de grafeenlaach, wylst de foto-oanstutsen elektroanen yn 'e WS2-laach bliuwe. Wy hawwe dit taskreaun oan it feit dat it oantal beskikbere eintastannen foar gatoerdracht grutter is as foar elektronoerdracht. De libbensdoer fan 'e lading-skieden tydlike steat waard fûn ~1 ps te wêzen. Yn kombinaasje mei spin-selektive optyske oanstjoering mei sirkulêr polarisearre ljocht (22-25) kin de waarnommen ultrasnelle ladingoerdracht begelaat wurde troch spinoerdracht. Yn dit gefal kin de ûndersochte WS2/grafeen heterostruktuer brûkt wurde foar effisjinte optyske spin-ynjeksje yn grafeen, wat resulteart yn nije optospintronyske apparaten.
De grafeenmonsters waarden groeid op kommersjele healgeliedende 6H-SiC(0001) wafers fan SiCrystal GmbH. De N-dopearre wafers wiene op-as mei in miscut ûnder 0.5°. It SiC-substraat waard mei wetterstof etst om krassen te ferwiderjen en regelmjittige platte terrassen te krijen. It skjinne en atomysk platte Si-terminearre oerflak waard doe grafitisearre troch it monster te gloeien yn Ar-atmosfear by 1300°C foar 8 minuten (36). Op dizze manier krigen wy in inkele koalstoflaach wêrby't elk tredde koalstofatoom in kovalente bining foarme oan it SiC-substraat (37). Dizze laach waard doe omset yn folslein sp2-hybridisearre quasi frijsteande gat-dopearre grafeen fia wetterstofynterkalaasje (38). Dizze monsters wurde oantsjut as grafeen/H-SiC(0001). It heule proses waard útfierd yn in kommersjele Black Magic-groeikeamer fan Aixtron. De WS2-groei waard útfierd yn in standert hjittewandreaktor troch lege-druk gemyske dampôfsetting (39, 40) mei WO3- en S-poeders mei in massaferhâlding fan 1:100 as foargongers. De WO3- en S-poeders waarden op respektivelik 900 en 200 °C hâlden. It WO3-poeder waard ticht by it substraat pleatst. Argon waard brûkt as dragergas mei in stream fan 8 sccm. De druk yn 'e reaktor waard op 0,5 mbar hâlden. De samples waarden karakterisearre mei sekundêre elektronenmikroskopie, atoomkrêftmikroskopie, Raman- en fotolumineszinsjespektroskopie, lykas ek leech-enerzjy elektronendiffraksje. Dizze mjittingen lieten twa ferskillende WS2-ienkristallijne domeinen sjen wêr't of de ΓK- of de ΓK'-rjochting oerienkomt mei de ΓK-rjochting fan 'e grafeenlaach. De domeinsidelengten fariearden tusken 300 en 700 nm, en de totale WS2-dekking waard benadere op ~40%, geskikt foar de ARPES-analyze.
De statyske ARPES-eksperiminten waarden útfierd mei in healrûne analysator (SPECS PHOIBOS 150) mei in lading-keppele apparaat-detektorsysteem foar twadiminsjonale deteksje fan elektronenerzjy en momentum. Unpolarisearre, monochromatyske He Iα-strieling (21.2 eV) fan in He-ûntladingsboarne mei hege flux (VG Scienta VUV5000) waard brûkt foar alle foto-emisje-eksperiminten. De enerzjy en hoeke-resolúsje yn ús eksperiminten wiene better as 30 meV en 0.3° (oerienkommende mei 0.01 Å−1), respektivelik. Alle eksperiminten waarden útfierd by keamertemperatuer. ARPES is in ekstreem oerflakgefoelige technyk. Om fotoelektronen út sawol de WS2- as de grafeenlaach te ferwiderjen, waarden samples mei in ûnfolsleine WS2-dekking fan ~40% brûkt.
De tr-ARPES-opset wie basearre op in 1-kHz Titanium:Sapphire-fersterker (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ útfierfermogen waard brûkt foar it generearjen fan hege harmoniken yn argon. It resultearjende ekstreme ultraviolette ljocht gie troch in rastermonochromator en produsearre 100-fs sondepulsen by 26-eV fotonenerzjy. 8 mJ útfierfermogen fan 'e fersterker waard nei in optyske parametryske fersterker stjoerd (HE-TOPAS fan Light Conversion). De sinjaalstriel by 1-eV fotonenerzjy waard frekwinsje-ferdûbele yn in beta-bariumboraatkristal om de 2-eV pomppulsen te krijen. De tr-ARPES-mjittingen waarden útfierd mei in healrûne analysator (SPECS PHOIBOS 100). De totale enerzjy en tydlike resolúsje wiene respektivelik 240 meV en 200 fs.
Oanfoljend materiaal foar dit artikel is beskikber op http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Dit is in iepen tagongsartikel ferspraat ûnder de betingsten fan 'e Creative Commons Attribution-NonCommercial-lisinsje, dy't gebrûk, distribúsje en reproduksje yn elk medium tastiet, salang't it resultearjende gebrûk net foar kommersjeel foardiel is en mits it orizjinele wurk goed sitearre wurdt.
OPMERKING: Wy freegje allinich om jo e-mailadres, sadat de persoan oan wa't jo de side oanbefelje wit dat jo woene dat se it seagen, en dat it gjin ûnpost is. Wy registrearje gjin e-mailadressen.
Dizze fraach is om te testen oft jo in minsklike besiker binne en om automatyske spam-ynstjoeringen te foarkommen.
By Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Wy ûntbleate ultrasnelle ladingsskieding yn in WS2/grafeen heterostruktuer dy't mooglik optyske spin-ynjeksje yn grafeen mooglik makket.
By Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Wy ûntbleate ultrasnelle ladingsskieding yn in WS2/grafeen heterostruktuer dy't mooglik optyske spin-ynjeksje yn grafeen mooglik makket.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Alle rjochten foarbehâlden. AAAS is in partner fan HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef en COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Pleatsingstiid: 25 maaie 2020