Ne përdorim spektroskopinë e fotoemisionit me zgjidhje kohore dhe këndore (tr-ARPES) për të hetuar transferimin ultra të shpejtë të ngarkesës në një heterostrukturë epitaksiale të bërë nga një shtresë WS2 dhe grafeni. Kjo heterostrukturë kombinon përfitimet e një gjysmëpërçuesi me boshllëk të drejtpërdrejtë me çiftëzim të fortë spin-orbitë dhe bashkëveprim të fortë dritë-materie me ato të një gjysmëmetali që pret bartës pa masë me lëvizshmëri jashtëzakonisht të lartë dhe jetëgjatësi të gjata të spinit. Ne zbulojmë se, pas fotongacmimit në rezonancë me A-eksitonin në WS2, vrimat e fotongacmuara transferohen me shpejtësi në shtresën e grafenit, ndërsa elektronet e fotongacmuara mbeten në shtresën WS2. Gjendja kalimtare që rezulton e ndarë nga ngarkesa është gjetur të ketë një jetëgjatësi prej ∼1 ps. Ne ia atribuojmë gjetjet tona ndryshimeve në hapësirën fazore të shpërndarjes të shkaktuara nga shtrirja relative e brezave WS2 dhe grafenit siç zbulohet nga ARPES me rezolucion të lartë. Në kombinim me ngacmimin optik selektiv të spinit, heterostruktura e hetuar WS2/grafen mund të ofrojë një platformë për injeksion efikas të spinit optik në grafen.
Disponueshmëria e shumë materialeve të ndryshme dy-dimensionale ka hapur mundësinë për të krijuar heterostruktura të reja, në fund të fundit të holla, me funksionalitete krejtësisht të reja bazuar në ekranimin dielektrik të përshtatur dhe efekte të ndryshme të shkaktuara nga afërsia (1-3). Janë realizuar pajisje që vërtetojnë parimin për aplikime të ardhshme në fushën e elektronikës dhe optoelektronikës (4-6).
Këtu, ne përqendrohemi në heterostrukturat epitaksiale van der Waals që përbëhen nga WS2 me një shtresë, një gjysmëpërçues me boshllëk të drejtpërdrejtë me çiftëzim të fortë spin-orbitë dhe një ndarje të konsiderueshme spin të strukturës së brezit për shkak të simetrisë së thyer të inversionit (7), dhe grafenit me një shtresë, një gjysmëmetal me strukturë konike të brezit dhe lëvizshmëri jashtëzakonisht të lartë të bartësit (8), i rritur në SiC(0001) të terminuar me hidrogjen. Indikacionet e para për transferim ultra të shpejtë të ngarkesës (9-15) dhe efektet e çiftëzimit spin-orbitë të shkaktuara nga afërsia (16-18) i bëjnë WS2/grafenin dhe heterostrukturat e ngjashme kandidatë premtues për aplikime të ardhshme optoelektronike (19) dhe optospintronike (20).
Ne nisëm të zbulojmë shtigjet e relaksimit të çifteve elektron-vrimë të fotogjeneruara në WS2/grafen me spektroskopi fotoemisioni me zgjidhje kohore dhe këndore (tr-ARPES). Për këtë qëllim, ne e ngacmojmë heterostrukturën me impulse pompimi 2-eV që rezonojnë me A-eksitonin në WS2 (21, 12) dhe nxjerrim fotoelektrone me një impuls të dytë sonde me vonesë kohore në energji fotoni 26-eV. Ne përcaktojmë energjinë kinetike dhe këndin e emetimit të fotoelektroneve me një analizues hemisferik si një funksion i vonesës së pompës-sondës për të marrë akses në dinamikën e bartësit të momentit, energjisë dhe zgjidhjes kohore. Rezolucioni i energjisë dhe kohës është përkatësisht 240 meV dhe 200 fs.
Rezultatet tona ofrojnë prova të drejtpërdrejta për transferimin ultra të shpejtë të ngarkesës midis shtresave të rreshtuara epitaksialisht, duke konfirmuar indikacionet e para bazuar në teknikat tërësisht optike në heterostruktura të ngjashme të montuara manualisht me rreshtim arbitrar azimuthal të shtresave (9-15). Përveç kësaj, ne tregojmë se ky transferim ngarkese është shumë asimetrik. Matjet tona zbulojnë një gjendje kalimtare të pavëzhguar më parë të ndarë nga ngarkesa me elektrone dhe vrima të fotongacmuara të vendosura në shtresën WS2 dhe grafen, përkatësisht, që jeton për ~1 ps. Ne i interpretojmë gjetjet tona në terma të ndryshimeve në hapësirën e fazës së shpërndarjes për transferimin e elektroneve dhe vrimave të shkaktuara nga rreshtimi relativ i brezave WS2 dhe grafenit siç zbulohet nga ARPES me rezolucion të lartë. Të kombinuara me ngacmimin optik selektiv të spin-it dhe luginës (22-25), heterostrukturat WS2/grafen mund të ofrojnë një platformë të re për injeksion efikas të spin-it optik ultra të shpejtë në grafen.
Figura 1A tregon një matje ARPES me rezolucion të lartë të marrë me një llambë heliumi të strukturës së brezit përgjatë drejtimit ΓK të heterostrukturës epitaksiale WS2/grafen. Koni i Dirac-ut është i dopuar me vrima me pikën e Dirac-ut të vendosur ∼0.3 eV mbi potencialin kimik të ekuilibrit. Maja e brezit të valencës WS2 me ndarje të spin-it është ∼1.2 eV nën potencialin kimik të ekuilibrit.
(A) Fotorryma e ekuilibrit e matur përgjatë drejtimit ΓK me një llambë heliumi të pasolarizuar. (B) Fotorryma për vonesën negative të sondës së pompës e matur me impulse ultravjollcë ekstreme të polarizuara p në energjinë e fotonit 26-eV. Vijat gri dhe të kuqe të ndërprera shënojnë pozicionin e profileve të vijave të përdorura për të nxjerrë pozicionet e majave kalimtare në Fig. 2. (C) Ndryshimet e fotorrymës të shkaktuara nga pompa 200 fs pas fotongacmimit në një energji fotoni të pompës prej 2 eV me një fluencë pompe prej 2 mJ/cm2. Fitimi dhe humbja e fotoelektroneve tregohen përkatësisht me të kuqe dhe blu. Kutitë tregojnë zonën e integrimit për gjurmët e sondës së pompës të paraqitura në Fig. 3.
Figura 1B tregon një pamje të shkurtër tr-ARPES të strukturës së brezit afër pikave K të WS2 dhe grafenit të matur me impulse ultravjollcë ekstreme 100-fs në energji fotoni 26-eV në vonesë negative të sondës pompë para mbërritjes së impulsit të pompës. Këtu, ndarja e spinit nuk zgjidhet për shkak të degradimit të mostrës dhe pranisë së impulsit të pompës 2-eV që shkakton zgjerimin e ngarkesës hapësinore të karakteristikave spektrale. Figura 1C tregon ndryshimet e fotorrymës të shkaktuara nga pompa në lidhje me Fig. 1B në një vonesë të sondës pompë prej 200 fs ku sinjali i sondës pompë arrin maksimumin e tij. Ngjyrat e kuqe dhe blu tregojnë përkatësisht fitimin dhe humbjen e fotoelektroneve.
Për të analizuar këtë dinamikë të pasur në më shumë detaje, së pari përcaktojmë pozicionet e majave kalimtare të brezit të valencës WS2 dhe brezit π të grafenit përgjatë vijave të ndërprera në Fig. 1B, siç shpjegohet në detaje në Materialet Plotësuese. Ne zbulojmë se brezi i valencës WS2 zhvendoset lart me 90 meV (Fig. 2A) dhe brezi π i grafenit zhvendoset poshtë me 50 meV (Fig. 2B). Jetëgjatësia eksponenciale e këtyre zhvendosjeve është gjetur të jetë 1.2 ± 0.1 ps për brezin e valencës së WS2 dhe 1.7 ± 0.3 ps për brezin π të grafenit. Këto zhvendosje të majave ofrojnë provat e para të një ngarkimi kalimtar të dy shtresave, ku ngarkesa shtesë pozitive (negative) rrit (zvogëlon) energjinë e lidhjes së gjendjeve elektronike. Vini re se zhvendosja lart e brezit të valencës WS2 është përgjegjëse për sinjalin e spikatur të pompës-sondës në zonën e shënuar nga kutia e zezë në Fig. 1C.
Ndryshimi në pozicionin e majës së brezit të valencës WS2 (A) dhe brezit π të grafenit (B) si një funksion i vonesës së sondës pompë së bashku me përshtatjet eksponenciale (vijat e trasha). Jetëgjatësia e zhvendosjes WS2 në (A) është 1.2 ± 0.1 ps. Jetëgjatësia e zhvendosjes së grafenit në (B) është 1.7 ± 0.3 ps.
Më pas, ne integrojmë sinjalin pompë-sondë mbi zonat e treguara nga kutitë me ngjyra në Fig. 1C dhe paraqesim grafikisht numërimet që rezultojnë si një funksion i vonesës pompë-sondë në Fig. 3. Kurba 1 në Fig. 3 tregon dinamikën e bartësve të foto-ngacmuar afër fundit të brezit të përçueshmërisë së shtresës WS2 me një jetëgjatësi prej 1.1 ± 0.1 ps të marrë nga një përshtatje eksponenciale me të dhënat (shih Materialet Plotësuese).
Gjurmët e sondës pompë si një funksion i vonesës të marra duke integruar fotorrymën mbi zonën e treguar nga kutitë në Fig. 1C. Vijat e trasha janë përshtatje eksponenciale me të dhënat. Kurba (1) Popullata e transportuesve kalimtarë në brezin e përçueshmërisë së WS2. Kurba (2) Sinjali i sondës pompë i brezit π të grafenit mbi potencialin kimik të ekuilibrit. Kurba (3) Sinjali i sondës pompë i brezit π të grafenit nën potencialin kimik të ekuilibrit. Kurba (4) Sinjali neto i sondës pompë në brezin e valencës së WS2. Jetëgjatësia është gjetur të jetë 1.2 ± 0.1 ps në (1), 180 ± 20 fs (fitim) dhe ~2 ps (humbje) në (2), dhe 1.8 ± 0.2 ps në (3).
Në kurbat 2 dhe 3 të Fig. 3, tregojmë sinjalin e sondës pompë të brezit π të grafenit. Zbulojmë se fitimi i elektroneve mbi potencialin kimik të ekuilibrit (kurba 2 në Fig. 3) ka një jetëgjatësi shumë më të shkurtër (180 ± 20 fs) krahasuar me humbjen e elektroneve nën potencialin kimik të ekuilibrit (1.8 ± 0.2 ps në kurbën 3 Fig. 3). Për më tepër, fitimi fillestar i fotorrymës në kurbën 2 të Fig. 3 zbulohet se shndërrohet në humbje në t = 400 fs me një jetëgjatësi prej ∼2 ps. Asimetria midis fitimit dhe humbjes zbulohet se mungon në sinjalin e sondës pompë të grafenit me një shtresë të pazbuluar (shih fig. S5 në Materialet Plotësuese), duke treguar se asimetria është pasojë e çiftëzimit ndërshtresor në heterostrukturën WS2/grafen. Vëzhgimi i një fitimi afatshkurtër dhe një humbjeje afatgjatë mbi dhe nën potencialin kimik të ekuilibrit, përkatësisht, tregon se elektronet hiqen në mënyrë efikase nga shtresa e grafenit pas fotongacmimit të heterostrukturës. Si rezultat, shtresa e grafenit ngarkohet pozitivisht, gjë që është në përputhje me rritjen e energjisë së lidhjes së brezit π të gjetur në Fig. 2B. Zhvendosja poshtë e brezit π largon bishtin me energji të lartë të shpërndarjes së ekuilibrit Fermi-Dirac nga mbi potencialin kimik të ekuilibrit, gjë që shpjegon pjesërisht ndryshimin e shenjës së sinjalit pompë-sondë në kurbën 2 të Fig. 3. Do të tregojmë më poshtë se ky efekt përforcohet më tej nga humbja kalimtare e elektroneve në brezin π.
Ky skenar mbështetet nga sinjali neto i sondës pompë të brezit të valencës WS2 në kurbën 4 të Fig. 3. Këto të dhëna u morën duke integruar numërimet mbi sipërfaqen e dhënë nga kutia e zezë në Fig. 1B që kap elektronet e fotoemetuara nga brezi i valencës në të gjitha vonesat e sondës pompë. Brenda shiritave të gabimit eksperimental, nuk gjejmë asnjë tregues për praninë e vrimave në brezin e valencës së WS2 për ndonjë vonesë të sondës pompë. Kjo tregon se, pas fotongacmimit, këto vrima rimbushen me shpejtësi në një shkallë kohore më të shkurtër krahasuar me rezolucionin tonë kohor.
Për të ofruar provë përfundimtare për hipotezën tonë të ndarjes ultra të shpejtë të ngarkesës në heterostrukturën WS2/grafen, ne përcaktojmë numrin e vrimave të transferuara në shtresën e grafenit siç përshkruhet në detaje në Materialet Plotësuese. Shkurt, shpërndarja elektronike kalimtare e brezit π u përshtat me një shpërndarje Fermi-Dirac. Numri i vrimave u llogarit më pas nga vlerat që rezultuan për potencialin kimik kalimtar dhe temperaturën elektronike. Rezultati është treguar në Fig. 4. Ne zbulojmë se një numër total prej ∼5 × 1012 vrima/cm2 transferohen nga WS2 në grafen me një jetëgjatësi eksponenciale prej 1.5 ± 0.2 ps.
Ndryshimi i numrit të vrimave në π-band si një funksion i vonesës së pompës-sondës së bashku me përshtatjen eksponenciale duke dhënë një jetëgjatësi prej 1.5 ± 0.2 ps.
Nga gjetjet në Fig. 2 deri në 4, shfaqet fotografia mikroskopike e mëposhtme për transferimin ultra të shpejtë të ngarkesës në heterostrukturën WS2/grafen (Fig. 5). Fotongacmimi i heterostrukturës WS2/grafen në 2 eV popullon në mënyrë dominuese A-eksitonin në WS2 (Fig. 5A). Ngacmime të tjera elektronike përgjatë pikës Dirac në grafen, si dhe midis WS2 dhe brezave të grafenit, janë energjikisht të mundshme, por dukshëm më pak efikase. Vrimat e fotongacmuara në brezin e valencës së WS2 rimbushen nga elektronet që burojnë nga brezi π i grafenit në një shkallë kohore të shkurtër krahasuar me rezolucionin tonë kohor (Fig. 5A). Elektronet e fotongacmuara në brezin e përçueshmërisë së WS2 kanë një jetëgjatësi prej ~1 ps (Fig. 5B). Megjithatë, duhen ~2 ps për të rimbushur vrimat në brezin π të grafenit (Fig. 5B). Kjo tregon se, përveç transferimit të drejtpërdrejtë të elektroneve midis brezit të përçueshmërisë WS2 dhe brezit π të grafenit, duhet të merren në konsideratë edhe rrugë shtesë relaksimi - ndoshta nëpërmjet gjendjeve defektoze (26) - për të kuptuar dinamikën e plotë.
(A) Fotongacmimi në rezonancë me A-eksitonin WS2 në 2 eV injekton elektrone në brezin e përçueshmërisë së WS2. Vrimat përkatëse në brezin e valencës së WS2 rimbushen menjëherë nga elektronet nga brezi π i grafenit. (B) Bartësit e fotongacmuar në brezin e përçueshmërisë së WS2 kanë një jetëgjatësi prej ∼1 ps. Vrimat në brezin π të grafenit jetojnë për ∼2 ps, duke treguar rëndësinë e kanaleve shtesë të shpërndarjes të treguara nga shigjetat me pika. Vijat e zeza me pika në (A) dhe (B) tregojnë zhvendosjet e brezave dhe ndryshimet në potencialin kimik. (C) Në gjendjen kalimtare, shtresa WS2 është e ngarkuar negativisht, ndërsa shtresa e grafenit është e ngarkuar pozitivisht. Për ngacmim selektiv të spinit me dritë të polarizuar rrethore, elektronet e fotongacmuara në WS2 dhe vrimat përkatëse në grafen pritet të tregojnë polarizim të kundërt të spinit.
Në gjendjen kalimtare, elektronet e fotongacmuara ndodhen në brezin e përçueshmërisë së WS2, ndërsa vrimat e fotongacmuara ndodhen në brezin π të grafenit (Fig. 5C). Kjo do të thotë që shtresa WS2 është e ngarkuar negativisht dhe shtresa e grafenit është e ngarkuar pozitivisht. Kjo shpjegon zhvendosjet kalimtare të majave (Fig. 2), asimetrinë e sinjalit pompë-sondë të grafenit (kurbat 2 dhe 3 të Fig. 3), mungesën e vrimave në brezin e valencës së WS2 (kurba 4 Fig. 3), si dhe vrimat shtesë në brezin π të grafenit (Fig. 4). Jetëgjatësia e kësaj gjendjeje të ndarë nga ngarkesa është ∼1 ps (kurba 1 Fig. 3).
Gjendje kalimtare të ngjashme të ndara nga ngarkesa janë vërejtur në heterostrukturat e ngjashme van der Waals të bëra nga dy gjysmëpërçues me boshllëk të drejtpërdrejtë me shtrirje të brezave të tipit II dhe boshllëk të shkallëzuar të brezave (27-32). Pas fotongacmimit, u zbulua se elektronet dhe vrimat lëvizin me shpejtësi përkatësisht në fund të brezit të përçueshmërisë dhe në majë të brezit të valencës, të cilat ndodhen në shtresa të ndryshme të heterostrukturës (27-32).
Në rastin e heterostrukturës sonë WS2/grafen, vendndodhja më e favorshme energjikisht si për elektronet ashtu edhe për vrimat është në nivelin Fermi në shtresën metalike të grafenit. Prandaj, do të pritej që si elektronet ashtu edhe vrimat të transferohen me shpejtësi në brezin π të grafenit. Megjithatë, matjet tona tregojnë qartë se transferimi i vrimave (<200 fs) është shumë më efikas se transferimi i elektroneve (∼1 ps). Ne ia atribuojmë këtë shtrirjes relative energjike të brezave WS2 dhe grafenit siç tregohet në Fig. 1A që ofron një numër më të madh gjendjesh përfundimtare të disponueshme për transferimin e vrimave krahasuar me transferimin e elektroneve siç është parashikuar së fundmi nga (14, 15). Në rastin aktual, duke supozuar një boshllëk brezi WS2 prej ∼2 eV, pika Dirac e grafenit dhe potenciali kimik i ekuilibrit ndodhen përkatësisht ∼0.5 dhe ∼0.2 eV mbi mesin e boshllëkut të brezit WS2, duke thyer simetrinë elektron-vrimë. Ne zbulojmë se numri i gjendjeve përfundimtare të disponueshme për transferimin e vrimave është ~6 herë më i madh se ai për transferimin e elektroneve (shih Materialet Plotësuese), prandaj transferimi i vrimave pritet të jetë më i shpejtë se transferimi i elektroneve.
Një pamje e plotë mikroskopike e transferimit asimetrik ultra të shpejtë të ngarkesës së vëzhguar duhet, megjithatë, të marrë në konsideratë edhe mbivendosjen midis orbitaleve që përbëjnë funksionin valor A-eksiton në WS2 dhe brezin π të grafenit, përkatësisht, kanalet e ndryshme të shpërndarjes elektron-elektron dhe elektron-fonon, duke përfshirë kufizimet e imponuara nga ruajtja e momentit, energjisë, spinit dhe pseudospinit, ndikimi i lëkundjeve të plazmës (33), si dhe roli i një ngacmimi të mundshëm zhvendosës të lëkundjeve koherente të fononeve që mund të ndërmjetësojnë transferimin e ngarkesës (34, 35). Gjithashtu, mund të spekulohet nëse gjendja e vëzhguar e transferimit të ngarkesës përbëhet nga eksitonë të transferimit të ngarkesës ose çifte të lira elektron-vrimë (shih Materialet Plotësuese). Hetime të mëtejshme teorike që shkojnë përtej fushëveprimit të këtij punimi janë të nevojshme për të sqaruar këto çështje.
Si përmbledhje, ne kemi përdorur tr-ARPES për të studiuar transferimin ultra të shpejtë të ngarkesës ndërmjet shtresave në një heterostrukturë epitaksiale WS2/grafen. Ne zbuluam se, kur ngacmohen në rezonancë me A-eksitonin e WS2 në 2 eV, vrimat e foto-ngacmuara transferohen me shpejtësi në shtresën e grafenit, ndërsa elektronet e foto-ngacmuara mbeten në shtresën WS2. Ne ia atribuuam këtë faktit se numri i gjendjeve përfundimtare të disponueshme për transferimin e vrimave është më i madh se për transferimin e elektroneve. Jetëgjatësia e gjendjes kalimtare të ndarë nga ngarkesa u gjet të jetë ~1 ps. Në kombinim me ngacmimin optik selektiv të spinit duke përdorur dritë të polarizuar rrethore (22-25), transferimi ultra i shpejtë i ngarkesës i vëzhguar mund të shoqërohet me transferim spini. Në këtë rast, heterostruktura e hetuar WS2/grafen mund të përdoret për injeksion efikas të spinit optik në grafen duke rezultuar në pajisje të reja optospintronike.
Mostrat e grafenit u rritën në pllaka gjysmëpërçuese komerciale 6H-SiC(0001) nga SiCrystal GmbH. Plastikat e dopuara me N ishin në bosht me një prerje të gabuar nën 0.5°. Substrati SiC u gdhend me hidrogjen për të hequr gërvishtjet dhe për të marrë tarraca të sheshta të rregullta. Sipërfaqja e pastër dhe atomikisht e sheshtë e terminuar me Si u grafitizua më pas duke e pjekur mostrën në atmosferë Ar në 1300°C për 8 minuta (36). Në këtë mënyrë, morëm një shtresë të vetme karboni ku çdo atom i tretë karboni formoi një lidhje kovalente me substratin SiC (37). Kjo shtresë u shndërrua më pas në grafen të dopuar me vrima kuazi të pavarur të hibridizuar plotësisht me sp2 nëpërmjet ndërthurjes së hidrogjenit (38). Këto mostra quhen grafen/H-SiC(0001). I gjithë procesi u krye në një dhomë rritjeje komerciale Black Magic nga Aixtron. Rritja e WS2 u krye në një reaktor standard me mur të nxehtë me anë të depozitimit kimik të avullit me presion të ulët (39, 40) duke përdorur pluhurat WO3 dhe S me një raport mase prej 1:100 si pararendës. Pluhurat WO3 dhe S u mbajtën përkatësisht në 900 dhe 200°C. Pluhuri WO3 u vendos afër substratit. Argoni u përdor si gaz bartës me një rrjedhë prej 8 sccm. Presioni në reaktor u mbajt në 0.5 mbar. Mostrat u karakterizuan me mikroskopi elektronike sekondare, mikroskopi të forcës atomike, spektroskopi Raman dhe fotolumineshencë, si dhe difraksion elektroni me energji të ulët. Këto matje zbuluan dy domene të ndryshme WS2 me një kristal të vetëm ku ose drejtimi ΓK- ose ΓK'- është i përafruar me drejtimin ΓK- të shtresës së grafenit. Gjatësitë e anëve të domenit varionin midis 300 dhe 700 nm, dhe mbulimi total i WS2 u përafrua në ~40%, i përshtatshëm për analizën ARPES.
Eksperimentet statike ARPES u kryen me një analizues hemisferik (SPECS PHOIBOS 150) duke përdorur një sistem pajisje-detektor të çiftëzuar me ngarkesë për zbulimin dy-dimensional të energjisë dhe impulsit të elektroneve. Rrezatimi He Iα monokromatik, i papolarizuar (21.2 eV) i një burimi shkarkimi He me fluks të lartë (VG Scienta VUV5000) u përdor për të gjitha eksperimentet e fotoemisionit. Energjia dhe rezolucioni këndor në eksperimentet tona ishin përkatësisht më të mira se 30 meV dhe 0.3° (që korrespondon me 0.01 Å−1). Të gjitha eksperimentet u kryen në temperaturë ambienti. ARPES është një teknikë jashtëzakonisht e ndjeshme ndaj sipërfaqes. Për të nxjerrë fotoelektrone si nga WS2 ashtu edhe nga shtresa e grafenit, u përdorën mostra me një mbulim të paplotë WS2 prej ~40%.
Konfigurimi tr-ARPES u bazua në një amplifikator Titanium:Sapphire 1 kHz (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ fuqi dalëse u përdorën për gjenerimin e harmonikave të larta në argon. Drita ekstreme ultraviolet që rezultoi kaloi nëpër një monokromator me rrjetë duke prodhuar impulse sondash 100-fs me energji fotoni 26-eV. 8mJ fuqi dalëse e amplifikatorit u dërgua në një amplifikator optik parametrik (HE-TOPAS nga Light Conversion). Rrezja e sinjalit me energji fotoni 1-eV u dyfishua në frekuencë në një kristal beta borati bariumi për të marrë impulset e pompës 2-eV. Matjet tr-ARPES u kryen me një analizues hemisferik (SPECS PHOIBOS 100). Energjia e përgjithshme dhe rezolucioni kohor ishin përkatësisht 240 meV dhe 200 fs.
Materiali plotësues për këtë artikull është i disponueshëm në http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ky është një artikull me akses të hapur i shpërndarë sipas kushteve të licencës Creative Commons Attribution-NonCommercial, e cila lejon përdorimin, shpërndarjen dhe riprodhimin në çdo medium, për sa kohë që përdorimi që rezulton nuk është për avantazh komercial dhe me kusht që vepra origjinale të citohet siç duhet.
SHËNIM: Ne kërkojmë adresën tuaj të email-it vetëm në mënyrë që personi të cilit po ia rekomandoni faqen të dijë se ju dëshironit që ai ta shihte atë dhe se nuk është postë e padëshiruar. Ne nuk marrim asnjë adresë email-i.
Kjo pyetje është për të testuar nëse jeni apo jo një vizitor njerëzor dhe për të parandaluar dërgimet automatike të spamit.
Nga Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ne zbulojmë ndarje ultra të shpejtë të ngarkesës në një heterostrukturë WS2/grafene që mundësisht mundëson injektimin e spinit optik në grafen.
Nga Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ne zbulojmë ndarje ultra të shpejtë të ngarkesës në një heterostrukturë WS2/grafene që mundësisht mundëson injektimin e spinit optik në grafen.
© 2020 Shoqata Amerikane për Avancimin e Shkencës. Të gjitha të drejtat e rezervuara. AAAS është partner i HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef dhe COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Koha e postimit: 25 maj 2020